Плотность нормальная

Рис. 23. Зависимость плотности нормальных жидких парафиновых углеводородов от относительной молекулярной массы

Систему двух фосфолипидных бислоев, находящихся в водном электролите, в общем случае можно представить следующим образом (рис. 9.5) В точках 2 = 0 и г = к находятся границы раздела липид/электролит, в точках г = Ь и г = к—Ь находятся плоскости, равномерно покрытые электрическими зарядами с поверхностной плотностью а и электрическими диполями с поверхностной плотностью нормальной составляющей р,. В полупространствах 2<0 и г>Ь находится диэлектрик (электрическое поле в котором отсутствует) в слое 0<г<к находится водный электролит с дебаевской длиной экранирования Распределение электрического потенциала в электролите определяется уравнением [c.163]

Рис. 18. Зависимость от плотности нормальных парафиновых углеводородов

Нормированная плотность нормального распределения определяется уравнением [c.65]

В табл. 19 приведены вычисленные и измеренные значения молекулярной рефракции для нескольких углеводородов. Следует отметить, что парафиновые изомеры, плотность которых выше или ниже плотности нормальных соединений, отличаются от них также и по молекулярной рефракции. [c.260]

Видно существенное различие между значениями предельных объемов адсорбционного пространства для различных газов. Вывод здесь, по нашему мнению, может быть только один изменяется не объем адсорбционного пространства, а плотность адсорбированной фазы. Если считать истинное значение предельного объема адсорбционного пространства по бензолу — = 0,40 см /г постоянным для всех адсорбируемых газов, то можно отметить, что степень заполнения адсорбционного пространства зависит от размера молекул, свойств криогенных газов и температуры опыта. Например, азот и аргон адсорбируются при температуре, близкой к их точке кипения, и плотность адсорбата (в расчете на 1 о = 0,40 см г) почти в полтора раза выше плотности нормальной жидкости при этой же температуре. По-видимому, в силу малости линейных размеров молекул это свойство должно наблюдаться у всех исследуемых газов при температурах, близких к температуре кипения. Низкое значение Ц7о для гелия и неона объясняется высокой температурой адсорбции, значительно превышающей критическую для указанных газов. [c.27]

Совершенно другая картина будет наблюдаться, если адсорбируются молекулы крупного размера, к которым можно отнести и стандартное вещество — бензол. По экспериментальной изотерме адсорбции бензола на цеолите КаХ при температуре кипения Т =353 К была рассчитана плотность адсорбированного бензола, которая составила 758 кг/м . Молекула бензола имеет циклическое строение при наличии трех л-связей. Несмотря на определенную компактность молекул бензола, плотность адсорбированной фазы бензола значительно ниже плотности нормальной жидкой фазы 815 кг/м при температуре кипения. [c.29]

Теория объемного заполнения микропор позволяет по одной экспериментальной изотерме адсорбции, измеренной при некоторой температуре или по одной изобаре адсорбции рассчитать изотермы этого же вещества для других температур. Проведенные различными авторами исследования по адсорбции веществ на микропористых углеродных адсорбентах в рамках ТОЗМ давали хорошее совпадение расчетных и экспериментальных данных, когда предельный объем адсорбционного пространства, оцененный по бензолу, распространялся на вещества, молекулы которых близки по размерам молекулам стандартного вещества. Как правило, предельный объем адсорбционного пространства Wo считается постоянным, а плотность адсорбированной фазы лри пересчете на температуры ниже температуры кипения полагается равной плотности нормальной жидкости, при температуре выше температуры кипения рассчитывается по методу Николаева— Дубинина [6]. [c.26]

В работе [11] была экспериментально исследована температурная зависимость плотности адсорбированной фазы бензола и некоторых алканов нормального строения бутана, пентана, но-нана, додекана. На рис. 2.3 показаны температурные завнсимости средней плотности адсорбата и плотности нормальной жидкости. Для всех рассматриваемых веществ плотность адсорбиро- [c.29]

В настоящее время при расчете адсорбционного равновесия наиболее часто применяются два метода расчета влияния температуры на плотность адсорбированной фазы, использующие физические константы адсорбируемого вещества. Согласно первому методу, предложенному К. М. Николаевым и М. М. Дубининым, плотность адсорбата полагается равной плотности нормальной жидкости при температурах, меньших температуры кипения Т С. То, а при Го 7" Гкр термический коэффициент адсорбции ао = й п ао/й1 постоянен и расчет плотности адсорбированной фазы основан на использовании уравнения Ван-дер-Ваальса [c.30]

Ф ( г) и Ф (х) — соответственно, плотность нормального распределения и интеграл вероятностей [c.125]

При 22 максимальное отклонение расчетной величины р от экспериментально найденного значения составляет 0,15%, при 32 °К это отклонение достигает 0,51 % Плотность (параводорода при всех температурах несколько меньше плотности нормального водорода. Зависимость плотности жидкого параводорода от температуры приведена на рис. 3. [c.16]

Плотность нормального распределения разрушающих напряжений и действующих имеет вид [c.58]

Во-вторых (и это главное ), в каждой поре активного угля может находиться лишь несколько молекул адсорбата. Приписывать коллективу из трех — десяти молекул свойства (давление насыщенного пара, плотность) нормальной жидкой фазы, конечно, нет оснований. [c.224]

Постройте графики зависимости температур кипения и плотностей нормальных первичных нитро-алканов от числа углеродных атомов и предскажите по этому графику соответствующие константы для 1-нитробутана. [c.100]

Значения можно определить нз табулированных справочных данных. Для расчетов плотности нормальных алканов при критической температ ре нами получена следующая модель [c.65]

Рд — плотность нормального компонента. [c.224]

Нормальное распределение наиболее часто используется в статистике. Оно является подходящей моделью в тех случаях, когда на критерий воздействует независимо друг от друга несколько факторов. Во многих ситуациях нормальное распределение используется как инструмент контроля выборки, представленной для статистической обработки. Если исходная информационная выборка отвечает плотности нормального распределения, к ней применимы средства дисперсионного анализа. При обработке любой выборки определяются числовые характеристики случайной величины. Математическое ожидание ц, дисперсия а, вариация V, среднее квадратичное отклонение л/ —это характеристики нормального распределения. [c.259]

И в том и в другом случае движение частиц жидкости по криволинейной траектории приводит к возникновению добавочного движения, зависящего от распределения плотностей. Нормальная составляющая градиента давления, необходимого для поддержания такого движения, представляется в виде др/дп = = —ргО , где г и О — местный радиус кривизны линии тока и угловая скорость соответственно. Рассмотрим в качестве приме ра вертикальную стратификацию плотности, например в направлении оси 2. В этом случае составляющая градиента давления др дг обусловливается стратификацией, возникающей вследствие наличия указанного градиента плотности. Если силы, развивающиеся в результате вращения, преодолевают стабилизирующее действие градиента гидростатического давления —то жидкость будет двигаться в направлении оси г. Соответствующая система координат показана на рис. 17.2.1. [c.456]

Плотность нормальных Ж. при атм. давлении обычно на два-три порядка превышает плотность газа при нор.мальных условиях, а их сжимаемость очень мала (Рт- 10 м Н). Это свидетельствует о значит, сближении молекул в Ж. [c.154]

Пример фотографии, выполненной этим методом, приведен на рис. 11-7, где показана свободная конвекция вокруг горизонтального цилиндра источник света, расположенный на большом расстоянии от нагретого цилиндра, так что лучи идут параллельно оси цилиндра, дает на экране без помощи каких-либо средств изображения картину, показанную на рис. 11-7. Луч света, проходя через иоле с градиентом плотности, нормальным к его направлению, отклоняется в сторону на некоторый угол. Поэтому лучи, проходящие через нагретый пограничный слой, отклоняют- [c.394]

Таким образом, отношение плотностей адсорбата при нормальной температуре кипения и критической температуре можно аппроксимировать отношением ро/р р где Ре — плотность нормальной жидкости при а р р находится по формуле (2.60). Это "позволяет вычислить термический коэффициент предельной адсорбции а. [c.63]

На рис. 6.2. построен график плотности нормального распределения для переменной х на отрезке [-5, 5]. Количество опытов на этом отрезке определяется с шагом 0,5. Обычно проверкой подтверждения принадлежности выборки генеральной совокупности с нормальным распределением является использование метода К. Пирсона (критерий у ). На рис. 6.2 приведен график плотности вероятности для ц = О и а = 1. [c.260]

Плотность w x ) асимметрична, но при IV стремится к плотности нормального распределения с математическим ожиданием = Л" - 1 и дисперсией [c.224]

I <Г 120° С плотность пентана в адсорбированном состоянии при насыщении меньше плотности нормальной жидкости, а при I 120° С, наоборот, она больше. [c.226]

Таким образом, применение точного выражения (2,16) пока не представляется возможным. Необходимо вводить упрощающие предположения. Чтобы почувствовать характер упрощений, начнем с анализа наиболее простого случая, когда перемежаемость несущественна, т.е. 7 1,7о О, 71 0. Ситуация, близкая к этому случаю, наблюдается в центральных областях струйных течений. Общие соображения, основанные на экспериментальных данных, показывают, что в рассматриваемом случае распределения вероятностей слабо отличаются от нормальных. Если принять, что совместная плотность вероятностей скорости и концентрации Р(и, г) описьшается плотностью нормального распределения, то для условно осредненной скорости <1 >г после простых вычислений получим линейную зависимость [c.81]

Рассмотрим теперь характер решений уравнения (5.43) при / В этом случае, как видно из (3.27), величина Р описывается плотностью нормального распределения вероятностей. Так как Р ФО при всех г, зона реакции наблюдается при всех г. Можно показать, что тем не менее решение не стремится к нулю (формально это следует из того, что все коэффициенты в (5.43) очень быстро стремятся к нулю при г -> >). Это означает, что все топливо, проникшее в бедную часть факела, сгореть не может. Знак величины V в этом случае также играет важнейшую роль. Действительно, на заключительном этапе смешения любая область г Ф г) стягивается в точку, и поэтому при 21 >< z) скорость среды относительно поверхности г = = 2, всегда направлена в бедную часть факела, т.е. несгоревшее топливо конвективными движениями оттесняется от зоны реакции. Сделанный вывод следует и из формулы (5.36) (в области 2 >< 2 > плотность нормального распределения вероятностей - уменьшающаяся функция 2). [c.211]

Таким образом, можно сделать вывод, что при адсорбции молекул относительно малого размера плотность адсорбированной фазы в нормальной точке кипения существенно выше, чем плотность нормальной жидкости, а при адсорбции крупных молекул наблюдается обратная картина. Последнее связано с тем, что крупные молекулы, к которым можно отнести и бензол, не полностью заполняют объем адсорбционных ячеек цеолита. Таким образом, при адсорбции различных веществ на цеолитах следует учитывать, что плотность адсорбированной фазы существенно зависит от размера и строения молекул, температуры, размеров входных окон и полостей цеолитов. При адсорбции крупных молекул наблюдается эффект недозаполнения адсорбционного пространства цеолитов, а при адсорбции веществ с относительно малым размером молекул — явление повышенного значения плотности адсорбированной фазы по сравнению с нормальной фазой. [c.30]

Кривая плотности нормального распределения симметрична относительно оси У, то есть относительно вертикали, проходящей через точку, соответствующую 5 = 0. Это означает, что погрешности, имеющие равные абсолютные значения, но разные знаки, имеют одинаковую плотность распределения. Площадь, заключенная между кривой плотности распределения и осью абсцисс, равна единице. Вероятность попадания случайной погрешности в заданный интервал, например, (61, 62), равна площади, 01 раниченной кривой распределения, осью абсцисс и перпендикулярами к ней на границах интервала. [c.79]

Из формулы (4.15) следует, что дпя всех нормальных алканов изомольная плотность составит единицу. По энтропийно-информационному методу моделирования по представленным в справочниках данных М и нами получено следующая модель лля расчета стандартной плотности нормальных алканов [c.63]

Определение П. Объем пор V определяется двумя методами 1) по предельной адсорбции к.-л. в-ва, полностью заполняющего все поры, в предположении, что плотность в-ва в порах равна плотности нормальной жидкости 2) по кажущейся (р, ) и истинной (Ря ) плотностям пористого тела (V= 1 /р, — 1/Рясг)- Для определения р,, пикнометр с образцом заполняют несмачивающей жидкостью (ртуть), для определения р -смачивающей жидкостью. Пористость =(р, -р. )/р, . [c.70]

Таким образом, формулы (2.75) п (2.76) дают решение поставленной задачи. Следует отметить, что при температурах Го и f i, лежащих ниже нормальных температур кипения соответствующих веществ, и являются плотностями нормальных жидкостей. При Т а п Г j, превышающих нормальные температуры кипен1ш, прп определении по формуле (2.76) вычисляется на основании (2.58) отношение Обычно исходная изотерма / пара, в частностн стандартного, [c.65]

За исключением воды и азота, все остальные адсорбаты дают величины объемов пор, согласуюп1иеся с теорией объемного заполнения, поскольку речь идет о больших а-полостях. Однако в случае воды и азота получают большие объемы пор. Величины адсорбированных количеств воды и азота нельзя объяснить, если предположить, что эти вещества ведут себя при адсорбции как нормальные жидкости, заполняющие лишь большие полости. Приходится допустить, что или эти адсорбаты занимают весь общий свободный объем, или плотность адсорбированной фазы при рассматриваемой температуре значительно выше, чем плотность нормальной жидкости. В случае некоторых цеолитов у адсорбированных воды и азота действительно наблюдаются аномальные плотности. [c.438]

Ашан [120] показал, что хлорсульфоновая кислота довольно легко реагирует с углеводородами с разветвленной цепью. Согласно данным Янга [2119], эта кислота значительно быстрее взаимодействует с разветленными углеводородами, чем с углеводородами с прямой цепью. Способность кислоты легко реагировать с ненасыщенными углеводородами была известна уже давно. Шепард, Хенне и Мидгли [1666] выделили из бензиновой фракции нормальные насыщенные алифатические углеводороды от пентана до декана для этого ненасыщенные соединения и соединения с разветвленной цепью удаляли, обрабатывая бензиновую фракцию хлорсульфоновой кислотой, причем обработку продолжали до прекращения изменений плотности. Нормальные парафины отделяли от нафтенов фракционированной перегонкой. В качестве критериев чистоты служили кривые перегонки и вымораживания. [c.271]

На рис. 5.5 изображены положения головных ударных волн, полученные в расчетах обтекания сферы для различных чисел Маха набегаюгцего потока (М = = 2,0 2, 94 8,0 50,0). Отметим, что численный метод позволяет рассчитывать течение около сферы вплоть до 110° по центральному углу. Во всех случаях для достижения среднеквадратичной точности менее 1 % требуется не более десяти глобальных итераций. Однако сходимость при малых числах Маха хуже, чем при больпгих значениях. Черными и светлыми квадратиками отмечены результаты, полученные методом установления, соответственно для чисел Маха М = 2, 94 207] и М = 8,0 [223]. Анализ полученных в расчетах распределений давления поперек ударного слоя, плотности нормальной и касательной составляюгцей скорости в различных сечениях показал, что при VI = 8 осугцествляется переход к гиперзвуковому режиму, когда характеристики течения уже не зависят от числа Маха (параметры при числах Маха М = 8 и М = 50 практически совпадают). [c.203]

В заключение на примере рассматриваемой задачи приведем ряд качественных соображений о связи между перемежаемостью и теорией локально однородной турбулентности в ее неуточненном варианте (Колмогоров [1941 ], Обухов [1941. 1949]). Напомним, что в этой теории считается, что 7=1, т.е. перемежаемость отсутствует. Покажем, что в этом случае уравнение для плотности вероятностей концентрации приводит к физически абсурдным результатам. Предположим вначале, что при B exz справедлива гипотеза (3.8). Тогда, как легко проверить, решением уравнения (3.23) является плотность нормального распределения (3.27) при всех i > О Поскольку для такого решения РФО при —, то оно не имеет физического смысла. [c.92]