Феноменологическое уравнение Блоха

Феноменологические уравнения Блоха. Введение [2.34] на чисто феноменологической основе продольного и поперечного времен релаксации Т пТг позволяет записать уравнения Блоха для вектора намагниченности M(i), которые можно (и удобно) представить в векторной форме [c.74]

Уравнения Блоха получаются путем феноменологического введения в уравнение (1.13) релаксационных слагаемых в форме правых частей уравнений (1.11) и (1.12) [c.19]

Ряд аспектов импульсной фурье-спектроскопии можно понять, рассматривая системы невзаимодействующих спинов, описываемых феноменологическими уравнениями Блоха. Классический подход, в частности, применим при решении вопросов, связанных с оптимальным планированием экспериментов, формой линии и чувствительностью. Однако следует помнить, что адекватное описание систем со скалярным, дипольным или квадрупольным взаимодействием требует применения квантовомеханического формализма матрицы плотности. В некоторых простых случаях полуклассическое описание может помочь связать оба этих подхода. [c.150]

Условия медленного прохождения. Для описания формы линии обычно используют стационарное решение феноменологических уравнений Блоха при постоянном значении магнитного поля Но или частоты о. Теперь нам следует учесть, что поле Н меняется, и установить, при каких скоростях изменения магнитного поля в уравнениях Блоха можно по-прежнему считать величину Н не зависящей от времени и при каких условиях можно использовать стационарное решение уравнений Блоха. [c.200]

Теория переноса в тонких пленках и НК основана на решении уравнения Блоха (190) с подходящими граничными условиями [3, 4]. Обычно используют простой феноменологический подход, при котором считают, что р-я часть электрона отражается зеркально, а все остальные электроны рассеиваются диффузно, т. е. равномерно по всем направлениям, независимо от первоначального направления их падения на поверхность образца. Это — самая простая теория, она содержит всего один параметр, и все разнообразие случаев заключено в интервале изменения параметра от нуля, когда поверхность считается абсолютно шероховатой, до единицы, когда она считается абсолютно зеркальной. [c.491]

Для анализа временной зависимости намагниченности мы, кроме того, должны рассмотреть релаксационные эффекты. Эти эффекты были введены Блохом феноменологически в уравнения (XI. 15). Время релаксации Ti характеризует поперечную намагниченность в плоскости х, у, в то время как изменение продольной намагниченности вдоль оси z определяется временем Ti. Таким образом, в окончательной форме уравнения Блоха принимают вид [c.428]

Это уравнение, называемое уравнением Блоха, было первоначально предложено Ф. Блохом для описания системы взаимодействующих спинов чисто феноменологически. [c.55]

Поведение намагничивания единицы объема образца М в экспериментах по ЭПР и ЯМР можно описать с помощью феноменологической системы уравнений [1—5]. Эти уравнения были впервые предложены для задач такого типа Блохом [6] и обычно называются уравнениями Блоха. Если вдоль оси г некоторого ансамбля электронных или ядерных спинов приложено стационарное магнитное поле Но, то выполняются следующие соотношения (уравнения Блоха) [c.350]

Этот качественный анализ можно перевести на количественный уровень с тем, чтобы глубже понять основные особенности ЯМР. Мы проиллюстрируем возможность такого перехода, рассмотрев простое феноменологическое описание, известное под названием уравнений Блоха. [c.139]

Блох с сотр. [1] нашли, что движение вектора макроскопической намагниченности во внешнем магнитном поле можно описать с помощью феноменологических дифференциальных уравнений. Исходным пунктом является классическое уравнение движения [4] магнитного момента в магнитном поле Н, направление которого пока никак не фиксируется [c.25]

В настоящее время существует множество программ для численного расчета спектров ЭПР. Наибольший интерес для метода спиновых меток представляют программы (и теории), позволяющие учесть эффекты медленного вращения в ЭПР-спектре. Нам известны два основных подхода к решению этой задачи. Первый из них предложен Мак-Коннеллом [8] и состоит в модификации феноменологических уравнений Блоха включением в них диффузионного члена, описывающего медленное вращение спиновой метки. Второй, более строгий подход принадлежит Фриду [1 ] и заключается в решении стохастического уравнения Лиувилля для матрицы спиновой плотности. Сравнение этих методов можно найти, например, в [1, 9]. [c.236]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология