Восстановление продольной намагниченности

Используя зондирующие импульсы с малым углом поворота 3, можно получить всю кривую восстановления Ti в одном эксперименте. Это может быть достигнуто с помощью метода измерения Ti за одно прохождение [4.195, 4.196], как показано на рис. 4.6.1,д. Если Л/г(0 + ) представляет собой продольную намагниченность после тг-импульса, то восстановление дается выражением [c.251]

Селективность возбуждения как в одномерном, так и в двумерном экспериментах определяется длительностью подготовительного периода tT на рис. 9.1.1, а или Тр на рис. 9.1.1, б. Однако 2М-метод позволяет изучать частично перекрывающиеся спектры, для которых селективное возбуждение невозможно. Кроме того, если в одномерном эксперименте селективный импульс имеет достаточно большую длительность, то необходимо учитывать процессы обмена во время этого импульса, так что разделение возбуждения и восстановления становится сложным. В 2М-эксперименте, наоборот, продольная намагниченность в течение h не представляет интереса, а обмен поперечных компонент на интервале h не влияет на интегральную интенсивность кросс-пиков он лишь приводит к уширению линий (см. разд. 9.3). Второй тг/2-импульс почти мгновенно создает неравновесные населенности, и с этого момента стартуют соответствующие процессы смешивания. Поскольку наблюдаемый перенос зеемановской поляризации начинается с четко определенных начальных условий, становится возможным определение скорости динамических процессов с повышенной точностью. [c.583]

Восстановление насыщения - этот процесс не является методом регистрации данных или формирования изображения. Восстановление насыщения происходит за период времени Т > Т], так как т1/2-импульс устанавливает продольную намагниченность в нуль, после чего она восстанавливается до значения Мо с постоянной времени Т]. Таким образом, период повторения импульсной последовательности Т должен быть больше Ти если необходимо уменьшить степень влияния Т на вид изображения, и Т должно быть меньше Т], если необходимо увеличить влияние Т на формирование изображения. Инверсное восстановление насыщения аналогично методу восстановления насыщения, но здесь в последовательность добавляется л-импульс (инверсный) в момент Г] перед каждой последовательностью импульсов считывания. Эта процедура увеличивает степень воздействия величины Г] на вид изображения. [c.196]

Проявляющуюся за время т продольную намагниченность переводят вторым 90°-ым импульсом в плоскость ху, при этом в приемном контуре возникает сигнал свободной индукции, амплитуда которого пропорциональна восстановленной за время т намагниченности. Во всех описанных методах подразумевалось, что релаксация во время действия импульсов пренебрежимо мала. Для точного определения времен релаксации необходимо также, чтобы р. ч. поле во всем объеме образца было однородным, а его амплитуда Я1 АЯо [123]. Современная импульсная методика позволяет с достаточной точностью определять времена релаксации от нескольких мкс до целых минут [10, 60, 124—128]. [c.44]

Очевидно, что поглощение переменного магнитного поля, индуцирующего переходы, будет происходить до тех пор, пока населенность уровней не станет одинаковой. Однако населенность не может уравняться вследствие нарушения теплового равновесия при поглощении квантов. Взаимодействуя друг с другом и с окружающей средой, частицы восстанавливают тепловое равновесие, определяемое распределением Больцмана. Время Ти характеризующее скорость восстановления теплового равновесия, называется временем спин-решеточной релаксации или временем продольной релаксации, поскольку оно описывает приближение к равновесию компоненты вектора намагниченности, параллельной Но. [c.117]

При использовании обычного способа регистрации намагниченность -Мг, направленная после воздействия 180°-ного импульса вдоль оси -2, дает такой же малоинтенсивный сигнал, как и +Л г, ввиду того, что он не сопровождается возникновением отличного от равновесного значения поперечной намагниченности в плоскости ху. Для определения времени продольной релаксации необходимо сначала с помощью 180 -ного импульса изменить равновесную ориентацию вектора намагниченности вдоль оси +2 на противоположную, ориентировав ее вдоль оси -г, а затем, спустя некоторое время задержки г, провести измерение значения Мх = Мг( т ), которое устанавливается за счет продольной релаксации. Измерение Мг( Т) можно провести после воздействия на систему 90°-ного импульса, который преобразует 2-намагниченность в поперечную, что дает возможность зарегистрировать сигнал свободной индукции, пропорциональный Мг Т ). Так как сначала намагниченность инвертируется, а затем наблюдается восстановление ее равновесного значения, то этот метод называют методом инверсии-восстановления и обозначают следующим образом (180 -г- 90°). [c.23]

В простейшем случае для жидкостей 72 = 7 г, при этом после резонанса скорость исчезновеиия х, г/-компоненты намагниченности совпадает со скоростью восстановления продольной намагниченности Мо вдоль 2-оси. Если поперечная намагниченность может быть уменьшена без одновременного роста г-компоненты, то Га < Гь Так же как и в случае спин-решеточной релаксации, флуктуирующие поля могут взаимодействовать с поперечной компонентой у, тем самым понижая величину этой компоненты. Зависящие от времени поля (/) и (/), стационарные во вращающейся системе координат, взаимодействуют с Мг, тогда как компонента Мх,у может взаимодействовать не только с но и с Вг- Компонента Вг постоянна в лабора- [c.238]

В отличие от кривых восстановления продольной намагниченности (Тх), близких к одноэкспоненциальным, кривые спада сигнала спин-эха поперечной намагниченности от протонов обладают сложным многокомпонентным характером (см. рис. Х.18). Сложный спад обусловлен различием расстояний между протонами в составе СП3-, СП2-, СП- и ароматических групп, а также эффектами внутреннего движения. При этом в отличие от Т, которое чувствительно уже к осцилляциям химических групп, заметное влияние на Тг оказывает поворотное движение отдельных групп или глобулы в целом. Здесь отчетливо выделяется движение боковых групп макромолекул, а у ряда белков также движения в значительной части объема белковой глобулы с частотами, превышаюш ими частоту враш ения белковой глобулы. [c.289]

Очевидно, что при резонансном облучении (ДВо = 0) остаточная продольная намагниченность после импульса зависит от действительного угла поворота /3. Это приводит к ошибкам при релаксационных измерениях такими методами, как прогрессивное насыщение и насыщение-восстановление (разд. 4.6.1). Для некомпенсированного импульса с углом поворота 0,71г/2 < /3 < 1,31г/2 остаточная г-компонента изменяется в интервале -0,4 < Мг(0+)/Мг(0-) < -1-0,4 [4.86]. При условии что внерезонансными эффектами можно пренебречь, составной импульс [4.86] [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология