Скорость роста трещин критическая предельная

При определенных условиях (низкие температуры, большие скорости разрушения) тепловые флуктуации не играют существенной роли, и разрыв хрупких тел идет по атермическому механизму. В этом случае только при напряжениях выше критического (ок) растут микротрещииы и твердое тело разрушается. Если пренебречь механическими потерями, то стартовая скорость микротрещин при переходе напряжения через значение 0к сразу стано вится большой, приблизительно равной скорости распространения поперечных упругих колебаний в твердом теле. Если же учесть рассеяние упругой энергии, зависящее от скорости роста трещины, то предельная критическая [c.95]

Первое предельное состояние защитного покрытия, наступающее в результате коррозионного растрескивания, характеризует величина порогового значения коэффициента интенсивности напряжения К18СС, выше которого наблюдается резкое увеличение скорости роста трещин. Значения порогового Кгзсс определяют с помощью оптического индикаторного метода, которым контролируется глубина проникновения среды в вершине трещины, В тех случаях, когда коэффициент интенсивности напряжений Кг меньше критического, трещина не растет и агрессивная среда равномерно проникает в глубь материала через трещршу. Если Кт больше критического, в устье трещины возникает зона разрыхленного материала (зона предразрушения), в которую более интенсивно проникает агрессив- [c.48]

Влияние температуры. В работе [81] показано, что критический коэффициент интенсивности напряжений для зарождения трещины i iKp в нейтральном растворе 3,5% Na l для сплава Ti—8 AI—1 Mo—IV не изменяется с температурой (рис. 27). В интервале температур от —1°С до +93°С значения величин Ххкр и Ки находятся в пределах экспериментального разброса, соответственно 15,4—20,2 и 68,3—74,1 МПа-м / . В противоположность этому скорость растрескивания имеет явно выраженную температурную зависимость. В этих исследованиях использована предельная скорость роста трещины (соответствующая областям [c.330]

Долговечность образца может резко отличаться при переходе от одного статического режима к другому. Так, например, при заданном растягивающем напряжении з=сопз1 упругая энергия образца при прорастании трещины пополняется за счет работы внешних сил. При этом упругая энергия подводится к трещине со скоростью распространения упругих волн в твердом теле. В те моменты, когда скорость роста трещины становится близкой к скорости распространения упругих волн, ускорение роста трещины прекращается и скорость роста достигает предельной (критической) величины. Следовательно, при режиме а = сопз1 начавшийся процесс разрущения ускоряется, а напряжение з в еще неразрущенном сечении образца непрерывно возрастает по мере роста трещины. [c.31]

При значениях приложенного напряжения, лежащих между безопасным и критическим, в некоторый момент времени трещина начинает расти. Из условия разрушения получается нелинейное интегральное уравнение, определяющее закон движения. Это уравнение решить чрезвычайно трудно, ио практически наиболее важным является случай, когда нагрузка пренебрежимо мала по сравнению с Оп. Это естественно, так как разрушение тел с трещиной обычно происходит при напряжениях, значительно меньших предельной прочности. Поэтому достаточно изучить асимптотику при малых значениях а/ая, когда интегральное уравнение преобразуется в обыкновенное дифференциальное уравнение первого порядка, связывающее скорость роста трещины с ее длиной. Трещина растет с конечной скоростью до некоторой критической длины, когда скорость роста становится бесконечной, и происходит мгновенное разрушение. Этого не бывает у тел кельвиновского типа, для которых каждому конечному размеру трещины отвечает конечная скорость ее роста. Однако и в этом случае длина трещины возрастает до бесконечности за конечное время. Назовем время, необходимое для того, чтобы трещина достигла критической длины, временем разрушения. Тогда, проинтегрировав дифференциальное уравнение, можно (при фиксированной длине начальной трещины) построить кривую зависимости времени разрушения от приложенного напряжения. Эту кривую можно интерпретировать как кривую длительной прочности тела с трещиной. [c.99]

Существенную роль при расчете Тк играет критическая скорость роста трещины. По данным [6.36, 6.37], максимальная скорость роста трещины на атермической стадии разрушения для ПММА составляет 700—800 м/с. Принципиально достижение предельной скорости трещины показано на рис, 6.15. По данным Долля [6.38], выход скорости на максимальное значение раньше наступает для образцов ПММА с меньшей молекулярной массой Ма,, но величина Ук практически от Mw не зависит и составляет около 700 м/с. Причина зависимости /к от Мва, вероятно, состоит в том, что образцы с малыми значениями более хрупки и имеют большие значения р, чем образцы с большими Mw (при 20 °С), а согласно (6.40), сгк в первом случае должно быть меньше и будет достигнуто соответственно при меньших длинах /к. Для исследованных образцов ПММА Долль приводит значения модуля Юнга 4,84 ГПа и коэффициента Пуассона 0,36 (р=1,2 г/см ). [c.175]

При Ст= т трещина расти не будет, а при о, п ><з,п скорость ее роста возрастает, достигая предельной (критической) скорости и,, при а - оо. Расчеты по данной формуле приводят к значениям у, , весьма близким к тем, которые наблюдаются на опыте. Для уточнения формулы Батесона следует заменить на П . [c.25]

Влияние различных анионов на рост коррозионной трещины высокопрочных алюминиевых сплавов показано на рис. 47. Очевидно, что только хлориды, бромиды и иодиды ускоряют рост коррозионных трещин но сравнению со скоростью, измеренной в воде. Отмечается, что девять анионов, указанных на рис. 47, не показывают способности ускорять процесс КР даже в условиях предельного состояния металлургических, электрохимических и механических характеристик. Под таким критическим условием понимают 1) наибольшую чувствительность к КР полуфабриката (например, сплав 7079 в состоянии Т651) 2) уровень коэффициента интенсивности напряжений, близкий к Кхс) 3) наложение анодных потенциалов в пределах от —1,8 до 14 В по отношению к н. к. э. [44]. Следует также отметить в соответствии с данными, приведенными на рис. 47, что ни галоидный ион Р+, ни псевдо-галоидный ион 8СЫ не ускоряют КР подобно другим галоидным [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология