Глубина проникновения излучения в среду

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Глубину проникновения фотонного и нейтронного И.и. в среду характеризуют слоем половинного ослабления Al,, уменьшающим поток излучения вдвое. В случае воды = 9 см для направленного потока у-излучения Со с энергией 1,25 МэВ и = 8 см для направленного потока нейтронов со средней энергией б МэВ. [c.255]

Детальные исследования взаимодействия излучения с контролируемым объектом показывают, что отраженный луч, подчиняясь выражению (4.20), несколько смещен в направлении отражения относительно зеркально отраженного луча на величину, пропорциональную глубине проникновения луча во вторую среду. Это следует учитывать при оценке отраженного луча при несовершенной поверхности объекта (т. е. усреднять зффект отражения путем анализа отраженных лучей в некоторой области, а не в точке) и при построении высокоточной аппаратуры. [c.125]

Аналогичным образом можно показать, что уравнение сохранения энергии для границы невозмущенного ядра холодной струи также не отличается от уравнения сохранения энергии для затопленной струи при обычных температурах. Для этого достаточно пренебречь излучением плазменной струи или поглощением излучения в метане. Следовательно, тепло- и массообмен на границе ядра холодной струи, определяемые исключительно ее начальной турбулизацией, остаются такими же, как и в струе, затопленной холодным газом [25]. Вообще, решение уравнений гидродинамики для невозмущенного ядра затопленной струи, по-видимому, не должно зависеть от температуры среды, в которую струя истекает. Это дает нам основание воспользоваться для оценки глубины проникновения ядра струи в высокотемпературную газовую среду закономерностями затопленной турбулентной струи, имеющими место при обычных температурах. [c.95]

К неблагоприятным явлениям, имеющим место при эксплуатации горячих трубопроводов, по которым транспортируют подогретые продукты, можно отнести конденсацию паров влаги под теплоизоляционным покрытием. Поэтому совершенно необходимым условием нанесения теплоизоляции на горячие трубопроводы являются абсолютная сухость внешней поверхности труб, которую необходимо обеспечивать даже при изоляции трубопровода в дождливую или туманную погоду. Однако влага может проникать в теплоизоляцию из наружного воздуха, например при охлаждении по какой-либо причине транспортируемой среды и соответственно стенок трубопровода. В этом случае между внешней стороной стенки трубопровода и теплоизоляцией, выполняемой, например, из стекловаты, возникает вакуум, под действием которого происходит засасывание влажного воздуха. Проникновение влаги в теплоизоляцию можно объяснить также переменным нагреванием (под действием солнечного излучения) и охлаждением (ночью). Влага может проникать на значительную глубину. Так, на одном из горячих трубопроводов диаметром 133 мм с толщиной теплоизоляции 80 мм влажным оказался слой теплоизоляции толщиной 30 мм. Установлено, что степень образования влаги под слоем теплоизоляции (или в самой изоляции) зависит от температуры транспортируемой по трубопроводу среды. [c.137]

Абсорбционный метод основан на изучении поглощения диффузионной средой корпускулярного излучения диффундирующих атомов, что дает возможность судить о глубине их проникновения. В зависимости от характера излучения, испускаемого радиоактивным изотопом, измерение активности и расчет коэффициента диффузии производят различными способами. [c.25]

Используя НПО, измеряют абсолютные значения двух коэффициентов отражения в отличие от эллипсометрии, где определяют отношение коэффициентов отражения и сдвиг фаз. Чувствительность метода зависит от разности показателей преломления в слое, подложке и среде. Преимущество данного метода по сравнению с эл-липсометрией заключается в том, что он позволяет оценивать распределение сегментов в адсорбционном слое, если падающий свет не проникает на глубину, превышающую толщину слоя. G этой целью используется УФ-излучение, поскольку глубина проникновения уменьшается с уменьшением длины волны. [c.17]

Проникновение света в поверхностные воды водоемов определяется рядом факторов. Падающий свет поглощается самой водой и любым растворенным в ней окрашенным материалом. Любое присутствующее в воде взвешенное вещество будет отражать свет, создавая рассеивающий эффект. Результатом действия этих факторов является ослабление освещенности Ф среды с глубиной (рис. 4.10). Хотя интенсивность ослабления зависит от длины волны излучения и мутности воды, обусловленной присутствием как органических, так и неорганических веществ, простым математическим описанием (моделью) этого явления будет экспонента [c.104]

При сравнении уравнений (53) и (35) обнаруживается поразительное сходство этих выражений. К основным их отличиям относятся введение поправочного коэффициента y R) и использование коэффициента 2 к) АХ для учета доли испускаемого излучения, принимаемого спектрально селективны.мн элементами оптической системы приемника. Для типичного импульса лазера [п = 2 в уравнении (50)] Межес [147] показал, что поправочный коэффициент y R) приближается к единице для большой глубины проникновения в оптически тонкой среде флуоресцирующего объекта, что является обычным для исследования атмосферы. Это показано на рис. 6.17, а, где поправочный коэффициент y Z ) нанесен на график в зависимости от глубины проникновения в среду флуоресцирующего объекта, нормированной на пространственную длину импульса лазера, т. е. Z = (R — Ro)/L, для нескольких значений T = xi/r) (длительность импульса лазера/время затухания флуоресценции). Здесь / —расстояние, на которое распространяется передний фронт импульса лазера за половину наблюдаемого интервала времени, и Rq — расстояние до границы флуоресцирующего объекта. Пространственная длина импульса лазера L тождественна выражению xil2. В данном случае величина ti( = 5tq) приблизительно равна интервалу времени между точками лазерного импульса, амплитуда которых соответствует 20% пикового значения амплитуды, и поэтому величина [c.377]

НИИ кинетич. энергия относит, движения частиц остается постоянной, но меняется направление их движения, т. е. поток И.И. рассеивается при неупругих процессах кинетич. энергия И.И. мсходуется на ионизацию и возбуждение частиц среды. Для потока электронов характерны упругое рассеяние иа ядрах атомов среды и неупругие процессы-ионизация и возбуждение атомов и молекул при взаимод. с их электронньини оболочками (ионизационные потери) и генерация тормозного излучения при взаимод. с атомными ядрами (радиационные потери). Если энергия электронов не превышает 10 МэВ, во всех средах преобладают иоиизац. потери. Для потока ускоренных иоиов ионизац. потери доминируют при всех энергиях. Энергия, передаваемая заряженной частицей данному в-ву на единице длины ее пути, наз. тормозной способностью в-ва = dE dl ( -энергия, теряемая частицей при прохождении элементарного пути dl). Значение снижается с увеличением энергии заряженных частиц и растет с повышением ат. номера элемента, из к-рого состоит в-во среды. Глубина проникновения заряженных частиц в в-во характеризуется пробегом Л в воде ддя ионов Не с энергией 5,3 МэВ Д составляет 39 мкм, для электронов с энергией 5 МэВ-2,5 см. [c.254]

Когда среда оптически толста, т. е. глубина проникновения мала по сравнению с характерным размером среды Ь, теплопередача излучением будет приближаться к процессу диффузии. Это происходит вследствие того, что энергия, излучаемая элементом объема, настолько сильно ослабляется, что процесс переноса определяется только местными условиями, т. е. градиентом излу-чательной способности. В данном случае мы имеем прямую аналогию с теплопроводностью в газе, которая описывается кинетической теорией, предполагающей, что энергия переносится молекулами газа на длине свободного пробега. Эта длина предполагается бесконечно малой. Процесс теплообмена излучением может быть представлен как перенос энергии фотонами, перемещающимися на длине свободного пробега излучения или на глубине проникновения. (В этом случае глубина проникновения должна быть бесконечно малой.) Это приводит к так называемому приближению Роселанда для потока излучения [11] [c.11]

ИК-излучение из кристалла может проникать в жидкий раствор на глубину 0,005—0,05 мм. Если анализируемый компонент раствора обладает достаточным поглощением в такой толщине слоя, то спектр НПВО можно получить. Для водных растворов регистрируемый спектр НПВО будет в той мере только спектром воды, насколько глубоко излучение проникает в жидкую среду при проникновении на 0,05 мм спектр практическп будет отсутствовать из-за полного поглощения водой. [c.304]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология