Вулис

При этом получим в дополнение к известному соплу Лаваля (геометрическое воздействие) еще три указанных Л. А. Вулисом способа перехода через скорость звука, т. е. расходное, механическое и тепловое сопла. [c.203]

Опыты Л. А. Вулиса, Ю. В. Иванова и других исследователей показывают, что профили безразмерных избыточных значений скорости в струе, охватываемой встречным потоком, также универсальны и близки к таковым для затопленной струи. [c.365]

Исследования Л. А. Вулиса, В. В. Померанцева и др. показывают, что между значениями энергии активации различных реакций углерода с Оа и СОа для одного и того же кокса имеется определенная связь. На основании анализа многочисленных опытных данных можно принять следующие соотношения между значениями энергии активации различных реакций с+о, со/- с+02=со2 = 1.1 Ес+со,1Ес+о,=со, = 2,2 Ес+н,о/Ес+о,=со, = 1.6. Отсутствие опытных данных по кинетике этих реакций на совершенно одинаковых углеродных поверхностях не позволяет проверить эти соотношения в широких пределах. Однако использование представленных соотношений для практических расчетов дает достаточно удовлетворительные результаты. Таким образом, зная энергию активации только для одной реакции углерода кокса, можно легко получить константы остальных реакций. [c.149]

Вулис Л. А. К расчету абсолютных скоростей реакций горения угля. — ЖТФ, 1946, т." 16, вьш. 1, с. —100 с ил. [c.258]

Л. А. Вулис. Турбулентный перенос тепла и вещества при струнном движении газа. Сб. Вопросы аэродинамики и теплопередачи в котельно-топочных процессах , Госэнергоиздат, 1958. [c.562]

И, Вулис Л, А, Термодинамика газовых потоков,—М, Госэнергоиздат, 1950, [c.590]

Воспользуемся методом суммирования элементарных потоков примеси, предложенным Л. А. Вулисом [65] и И. А. Шепелевым [28]. [c.103]

Г. Н. Абрамович принимает за основу допущение о подобии профилей скорости, а также избыточной температуры (или концентрации), т. е. он считает, что сохраняются предпосылки, принятые при разработке теории струй несжимаемой жидкости, Л. А. Вулис [37] основным считает предположение о подобии [c.50]

Исследование физических основ рабочего процесса топок и печей. Сб. под ред. Вулиса Л. А. Алма-Ата. Изд-во АН КазССР, 1957, 472 с. с ил. [c.259]

Наконец последняя группа работ, на которой следует остановиться, работы Л. А. Вулиса [12—14], Г. Н. Абрамовича [15, 16] и других авторов, в которых не принимаются во внимание пульсации температур в различных точках турбулентного факела пламени. При этом оказывается возможным решать различные, часто очень сложные задачи о горении газовых струй (диффузионное горение). Но кажется, что колебание температуры и других параметров в фиксированных точках факела очень важно и не может игнорироваться нри построении способов расчета турбулентного горения. Недавние эксперименты И. В. Беспалова [c.9]

Воспламенение и потухание горючей смеси в потоке. Случай воспламенения горючей смеси в потоке, движущемся через топочную камеру, рассмотрен Вулисом [Л. 100 и 104]. [c.103]

Из общих положений аэродинамики А.А. Вулис показал возникновение в любом вращающемся потоке градиента температуры торможения, зависящего от распределения скоростей. Место приложения крутящего момента определяет характер распределения скоростей. Внутри вращающейся трубы газ образует квазитвер- [c.19]

В работах Л. А. Вулиса и др. показано, что для струй сжимаемой жидкости наиболее универсальными являются поля относительных величин плотности потока импульса рш"/(рцш2) и избыточного теплосодержания [c.26]

Это соотношение было установлено Л. А. Вулис.ом ) и получило название условия обращения воздействия. Особенность этого соотношения состоит в том, что знак его левой части изменяется при переходе значения скорости через критическое. Поэтому характер влияния отдельных физических воздействий на газовое течение противоположен при дозвуковом и сверхзвуковом режимах. Воздействия, вызывающие ускорение в дозвуковом потоке (сужение канала, подвод дополнительной массы газа, совершение газом работы, трение и подвод тепла йР <0, йС> О, Ь > О, dQвliv > 0), приводят к замедлению сверхзвукового потока воздействия обратного знака (расширение канала, отсос газа, сообщение газу механической энергии и отвод тепла йР > О, йС < О, Ь < О, й нар < 0) приводят к замедлению дозвукового и ускорению сверхзвукового потоков. Отсюда следует важный вывод, что под влиянием одностороннего воздействия величину скорости газового потока можно довести только до критической, но нельзя перевести через нее. Например, путем подвода тепла можно ускорять дозвуковой поток, но только до тех пор, пока не получится М = 1. Для того, чтобы перевести дозвуковой поток в сверхзвуковой, нужно переменить знак воздействия, т. е. в зоне М = 1 начать отводить тепло. Таково обоснование описанного в предыдущем параграфе явления теплового кризиса в камере сгорания. Подогрев газа в сверхзвуковом течении вызывает торможение потока, но переход к дозвуковому течению и дальнейшее торможение станут возможными только в том случае, если, начиная с М = 1, мы переключимся на охлаждение газа. [c.203]

Сб. под ред. Л. А. Вулис, Исследование физических основ рабочего процесса топок и печей, Изд. АН КазССР, 1957. [c.562]

Л. А. Вулис и Б. П. У с т и м е н к о. К расчету теплоотдачи к жидким металлам, Изв. АН КазССР, Серия энергетическая, Вып. 2 (14), 1959. [c.570]

Л. А. Вулис и Б. П. У с т и м е и к о. Исследование аэродинамики-циклонной топочной камеры. Сб. Исследование физических основ рабочего процесса топок и печей . Изд. АН КазССР, 1957. [c.574]

В работе И. Л. Вертлиба и В. А. Арутюнова даны результаты исследования турбулентного диффузионного факела на основе аэродинамического метода Л. А. Вулиса. [c.5]

Л. А. Вулис, Ш. А. Ершин, Л- П. Ярин. К расчету гомогенного турбулентного газового факела.— Физика горения и взрыва, 1966, № 1. [c.17]

Значения энергий активации для углерода колеблется в довольно широких пределах в зависимости от сорта применяемого технического углерода (электродный уголь различной выработки, кокс различных топлив и т. п.). Для окислительной реакции С-ЬОг— -СОо величина Е колеблется в пределах 18 -ь 17 ккал г-моль, а для восстановительной С-[-С02->2С0—в пределах 40-н74 ккал1г-моль [Л. 56, 45]. Вулис считает, что примерно ао..т==2,1-ь2,3 , . Он предлагает также считать для углерода любого происхождения [Л. 56] [c.76]

При порошкообразном или пористом катализаторе, а также при пористой массе горящего углерода процесс может утратить чисто павер хностный характер и распространиться на весь объем этой масты или на часть его. Это до лжно иметь место при нивких темпепатурных режимах в тех случая , когда скорость ди ффу-3(ИИ газообразного реагента (кислорода) во внутренние поры твердого вещества окажется больше скорости химической реакции. Такая реакция, идущая в объеме твердого пористого вещества, может также протекать. в кинетической или диф фузионной областях. Придерживаясь той же классификации, предложенной Вулисом [Л. 11], удобно называть эти области горения внутренней кинетической или внутренней диффузионной областями. [c.77]

Диффузия и теплопередача в химической кинетике (1987) -- [ c.22 , c.33 , c.34 , c.61 , c.63 , c.97 , c.106 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.113 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.236 , c.393 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.236 , c.393 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов (1964) -- [ c.236 , c.411 ]

Химическая кинетика м расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.236 , c.393 ]

Ламинарный пограничный слой (1962) -- [ c.172 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология