Хитрин

Фиг. 19-8. Скорость горения и газификации углеродных частиц (Хитрин).

Фиг. 9-9. Влияние давления на пределы горючести (Хитрин).

Как показано в работах Л. Н. Хитрина и В. В. Померанцева, это предположение, значительно упрощая решение, дает погрешность не более 15%. Кроме того, будем считать, что приведенная пленка изотермична и находится в стационарном состоянии. Оба эти предположения достаточно справедливы для мелких частиц. Используя данные Б. Д. Кацнельсона и Ф. А. Тимофеевой, можно показать, что для частиц размером около 0,1 мм разница температуры поверхности горящей частицы и окружающей среды даже в начальной части воздушного потока не превышает 100° С при этом время установления стационарного состояния пограничного слоя составит только 1% времени выгорания частицы данного размера. [c.151]

Л. Н. Хитрин [124] дает следующий метод определения полного времени г горения частицы. [c.203]

Фиг. 8-5. Горение астиц из электродного угля (Хитрин и др.).

Фиг. 8-8. Горение антрацитового кокса (Хитрин и др.)

Это дало возможность Хитрину, сохраняя параболическое распределение скоростей [c.86]

На фиг. 9-9 приведены данные для этилового [эфира и бензола по опытам Хитрина [Л. 83]. [c.89]

Наиболее подробный математический и физический анализ предлагавшихся различными авторами расчетных выражений для времени выгорания сферических частиц углерода дан в работе Хитрина [Л. 27]. Мы принимаем здесь предложенную им форму написания этих выражений, отсылая за подробностям к указанному источнику. [c.200]

Попытка дать для практических целей упрощенное, приближенное аналитическое решение, достаточно близкое к действительному ходу процесса, все же не приводит к существенным упрощениям. Чрезвычайная сложность процессов, в которых взаимодействуют различные физические и химические факторы, заставили Хитрина для упрощения системы дифференциальных уравнений ввести новый тип опытных констант, характеризующих одновременно как [c.204]

Рис. 3. Удельная поверхностная скорость горения частицы антрацитового кокса в зависимости от температури (по опытам Л. И. Хитрина и др.).

В зависимости от условий, в которых протекает горение, доля внутреннего реагирования в общем балансе горения может изменяться в широких пределах. Притом непосредственный учет ее в экспериментах затруднителен. Поэтому Л. Н. Хитрин (Л. 2] предложил условно относить суммарное количество выгорающего углерода или соответственно любого другого реагента, включая [c.18]

Для реакций С + Ог и С + СОг достаточно надежные значения энергий активации были получены Викке [79, 80]. В работах Л. М. Хитрина, Л. С. Соловьевой и Г. П. Хаустович [81] определена канстанта с1коро1сти реакций для графитизирован-ного углерода (табл. 4.1). [c.71]

Л. Н. Хитрин. Методы отделения физических факторов от химических в процессе горен1ИЯ углерода. Об. Го рени1е углерода , Изд. АН СССР, 1949. [c.565]

Из рассмотрения полученных в эксперименте кривых температур и полных напоров следует, что в зоне горения происходит резкое падение полных напоров и резкое повышение температур. Заметим, что аналогичные кривые были получены в работе Л. Н. Хитрина и С. А. Гольденберга (ЭНИН). Область максимальных температур и минимальных напоров располагается в центральной части факела, причем по мере удаления от среза сопла эта область расширяется. Чем дальше находится сечение от среза сопла, тем на большем расстоянии ио сечению происходит повышение температуры и падение полных напоров. Для всех режимов характер изменения этих полей аналогичен. Обработка данных но полям температур и полных напоров в безразмерных координатах для различных сечений по длине факела показала, что поля температур и полных напоров сохраняют подобие по всей длине факела. Кроме того, значения температур и полных напоров, построенные в безразмерных координатах для различных сечений по длине факела (от х=100 до х=250 мм) для каждого режима опытов, указываются на одну кривую соответственно, как это видно из рис. 9. На этих графиках по оси ординат откладывались отноитения избыточных температур и [c.243]

Если принять зависимости от /о и а для бепзино-воздушных смесей по данным Л. Н. Хитрина, то можно получить зависимость найденной в эксперименте ширины зоны горения бт от нормальной скорости. Для режима а)о = 3 0 л/се/с, д =150 мм, без сетки эта зависимость имеет вид [c.252]

Это отставание возникнет тем позднее, чем лучше организован процесс газообмена на поверхности горения, иначе говоря, чем больше скорость потока, омывающего углеродную поверхность. В качестве иллюстраций описываемых Я1влений могут быть приведены данные различных опытов, например, кривые зависимостей удельной поверхностной скорости горения, представленные на фиг. 8-4—8-6 [Л. 69, 76]. На фиг. 8-4 дана скорость горения углеродных частиц из щеточного угля со средним диаметром 25 ям, по данным опытов Хоттеля, Девиса и Тю. Некоторый разброс точек, особенно сильный для скоростных режимов пот. = 0,274 - -0,5 м1сек), следует, повидимому, объяснить неточностью экспериментальных данных, связанных с неизотермичностью процессов, вызываемой развитием весьма высоких температур на поверхности горения, резко отличных от температуры газовой среды. На фиг. 8-5 и 8-6 показаны данные опытов Хитри-на, Олещук и Кричигиной для углеродных сферических частиц из электродного угля и из антрацитового кокса (диаметром 15 мм), В опытах Хитрина принимались меры для приближения процесса к изотермическим условиям (малые концентрации кислорода в потоке, не [c.78]

Подобного рода соображения заставляют предполагать, что после достижения известного температурного уровня суммарная итоговая реакция, которая носит название горения углерода, начинает в основном определяться скоростью протекания восстановительной пеакции ССО2 —> 2С0, которая из побочной становится основной. Явление это впервые отмечено и косвенно наблюдалось на опыте Хитриным [Л. 69, 76], который указал, что ничем другим нельзя удовлетворительно объяснить вторичный подъем К ривой А" =[(Т), который отчетливо наблюдается в зоне высоких температур, особенно если в опыте приблизится к достаточно строгим изотермическим условиям. Иллюстрацией к этому может служить фиг. 8-6. Еще более ярким примером неизбежности такого подъема скорости является фиг. 8-11, 11зображаю-щая результаты опытов того же автора с частицами электродного угля (2=15 мм). Как видно из приведенных иллюстраций, вторичный подъем начинается за пределами 1 100- - 1 300°, т. е. уже в зоне таких значительных темпера- [c.81]

Характер выгорания и газификации углеродных частиц. В дальнейшем была более четко осознана необходимость учета вторичных явлений, сопровождающих процесс горения углерода, о чем достаточно подробно говорилось в пб рвой части книги. Наиболее созремен-ная схема процесса дана в работе Хитрина [Л. 27]. В общем виде она может быть представлена фиг. 19-8, на которой тремя сплошными линиями показаны три возможных хода [c.203]

Диффузия и теплопередача в химической кинетике (1987) -- [ c.8 , c.26 , c.264 , c.343 ]

Кинетика химических газовых реакций (1958) -- [ c.614 ]

Химическая литература Библиографический справочник (1953) -- [ c.103 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.113 ]

Химическая литература и пользование ею (1964) -- [ c.108 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология