Зарядовое сопряжение

Если состояние движения некоторой частицы описывается функцией Ч , то частицы, соответствующие зарядово сопряженной функции Ч с, называются античастицами. Например, если я"-мезон назвать частицей, то п -мезон будет античастицей. Операция зарядового сопряжения переводит частицы в античастицы и наоборот, поэтому зарядовое сопряжение иногда называют сопряжением частица — античастица. [c.246]

Если частица тождественна со своей античастицей, то она называется нейтральной частицей. Частицы и античастицы могут отличаться не только знаком электрического заряда, но и другими величинами (например, магнитным моментом, нуклон-ным зарядом и т. д.). При операции зарядового сопряжения все эти величины меняют знак. Частицы, не имеющие электрического заряда, не всегда являются истинно нейтральными. Например, л°-мезон и фотон являются истинно нейтральными частицами, нейтрон и нейтрино не являются истинно нейтральными частицами. Волновые функции истинно нейтральных частиц нулевого спина должны удовлетворять равенству [c.246]

Двукратное применение операции зарядового сопряжения эквивалентно тождественному преобразованию. Следовательно, должно выполняться равенство = 1, или а = 1. Итак, возможны два типа истинно нейтральных частиц а) нейтральные частицы положительной зарядовой четности, для которых а = 1 б) нейтральные частицы отрицательной зарядовой четности, для [c.246]

Зарядовая четность нейтральных частиц определяется на опыте при исследовании их взаимодействий с другими частицами. Например, нейтральные пионы (яо-мезоны) являются частицами с положительной зарядовой четностью. Фотоны (кванты электромагнитного поля) являются частицами отрицательной зарядовой четности. Отрицательная зарядовая четность фотонов следует из того факта, что потенциалы электромагнитного поля меняют знак при зарядовом сопряжении, которое меняет знак электрических зарядов. Положительная зарядовая четность яо-мезонов следует из экспериментального факта распада яо-ме-зона на два фотона. [c.247]

ТО зарядово сопряженная функция (55,23) [c.262]

Однако вектор плотности электрического тока (55,15) при переходе к зарядово сопряженному состоянию не меняет своего направления [c.262]

Это происходит потому, что зарядово сопряженное состояние F отличается от состояния F изменением знака заряда и изменением направления импульса. [c.262]

ЗАРЯДОВОЕ СОПРЯЖЕНИЕ, ЧАСТИЦЫ И АНТИЧАСТИЦЫ 299 [c.299]

Зарядовое сопряжение. Частицы и античастицы [c.299]

Итак, по определению, если функция Ч " удовлетворяет уравнению (63,8), то зарядово сопряженная функция должна удовлетворять уравнению [c.300]

Итак, если X = 1, то при пространственном отражении зарядово сопряженное состояние Рс преобразуется так же, как и Если X = 1, то четности функций V и Ус по отношению к пространственному отражению будут противоположными. [c.300]

Таким образом, операция зарядового сопряжения (65,3) обратима в том смысле, что если функция Ч с является зарядово сопряженной к функции Ч ", то и функция Ч является зарядово сопряженной к функции Ч с- [c.301]

В ЭТОМ случае операция зарядового сопряжения сводится к преобразованию [c.302]

Исследуем теперь соотношение между зарядово сопряжен-1 ыми токами. По определению (61,7), [c.302]

Компоненты четырехмерного вектора плотности тока в зарядово сопряженном состоянии будут [c.302]

Таким образом, плотности электрического заряда зарядово сопряженных состояний отличаются знаком, а плотности тока имеют одинаковый знак [c.302]

Итак, если функция Ч " описывает состояние частицы с зарядом е, то зарядово сопряженная функция описывает состояние движения частицы той же массы и спина, но имеющей другой знак заряда —е) и другой знак магнитного момента и импульса. Например, если Ч описывает состояние электрона (еСО), то Р с описывает состояние позитрона (—е>0). В современной теоретической физике принято называть электрон частицей, а позитрон античастицей. Таким образом, операция зарядового сопряжения соответствует переходу от частиц к античастицам. Эта терминология сохраняется для любых других пар частиц, волновые функции которых переходят друг в друга при зарядовом сопряжении. [c.303]

Нейтрино является частицей без электрического заряда, поэтому оно не взаимодействует с, электромагнитным полем. Однако и для таких частиц решения уравнения Дирака допускают два типа состояний положительные и отрицательные, которые можно рассматривать как зарядово сопряженные состояния . Более правильно в этом случае говорить о состояниях, соответствующих частице и античастице. Если частица описывается функцией Р, то античастица должна описываться функцией (см. 65) [c.307]

Сильные взаимодействия инвариантны относительно обращения времени (1- -1) и четности (г- -г). Более того, они инвариантны относительно зарядового сопряжения, которое переводит частицы в античастицы (см. Приложение 3(е)). [c.19]

Дополнительные ограничения на систему с произвольным числом пионов п следуют из инвариантности сильного взаимодействия не странных адронов относительно преобразования С-четности 18] С = С ехр(Ьг/2>. Здесь С — оператор зарядового сопряжения, а /2 — у-компонента изоспина. Система п пионов имеет С-четность (-1)". Система NN в состоянии имеет О-четность [c.100]

ИЗОСПИН, ЗАРЯДОВОЕ СОПРЯЖЕНИЕ И С-ЧЕТНОСТЬ [c.432]

Оператор зарядового сопряжения С переводит частицы в античастицы. [c.435]

Спинор античастицы V связан с и зарядовым сопряжением [c.440]

Определим свойства преобразования зарядово сопряженных состояний при пространственном отражении. Как было показано в 61, при простраиственном отражении функции преобразуются по закону [c.300]

Для исследования преобразований билинейных комбинаций из дираковских функций при зарядовом сопряжении необходимо еще знать закон преобразования дираковски сопряженных функций Ч " (см. 61). Функции Ч " при наличии электромагнитного поля удовлетворяют уравнению [c.301]

Особенно просто можно провести исследование зарядово сопряженных СОСТОЯНИЙ при специальном выборе дираковских матриц В этом легко убедиться, если переписать уравнение [c.303]

Другими словами, при майорановском представлении, матриц матрица зарядового сопряжения С сводится к единичной матрице. [c.303]

Произведение операций зарядового сопряжения и пространственного отрал<ения было названо в работах Ландау комбинированной инверсией. Нейтрино инвариантно относительно операции комбинированной инверсии. Все явления, в которых участвуют нейтрино, инвариантны относительно комбинированной инверсии и не инвариантны относительно пространственного отражения и зарядового сопрял-сения в отдельности. Поэтому в этих явлениях нарушается закон сохранения четности, который является следствием инвариантности относительно пространственного отражения. Закон сохранения четности нарушается и в ряде других явлений, обусловленных слабыми взаимодействиями, приводящими к распаду мезонов и гиперонов. В настоящее время обнаружено слабое несохранение и комбинированной пиверсии. [c.308]

Элементарное доказательство этого свойства для любого взаимодействия, которое одновременно инвариантно при зарядовом сопряжении и преобразовании четности (СР-инвариантность), приведено ниже. Рассмотрим вершину л NN (рис. 3.30), которая, в частности, осуществляет связь КК-пары с я . Полный угловой момент / пары NN должен быть / = 0, так как это угловой момент пиона. Следовательно, система NN находится в состоянии Неизбежно следует, что = 5. При преобразовании четности любое состояние NN преобразуется, как Р = в то время как при СР нейтральное NN- o тoяниe преобразуется, как СР=(-1) Следовательно, для полного углового момента / = 0 получаем, что в этом NN- o тoянии Р = СР. Поэтому нарушение [c.109]

Зарядовая четность С определяется как собственное значение оператора зарядового сопряжения. Этот оператор антикоммутирует с отератором полного заряда системы. Поэтому только состояния с полным зарядом, равным нулю, могут обладать определенным значением зарядовой четности. В слабых взаимодействиях происходит нарушение законов сохранения Р- и С-четностей. Однако обычные слабые взаимодействия обладают СР-инвариантностью (закон сохранения комбинированной четности). [c.811]

Тем ке менее оказались неожиданными открытия ряда не-идеальностей в симметриях Природы сначала зеркального предпочтения, свойственного материальному миру несохранение четности — Р), а затем и незначительного отличия между материей и антиматериен (нарушение зарядового сопряжения и четности — СР). Последствия того факта, что законы Природы ке яв.ляются полностью зеркально-симметричными, принимаются весьма неохотно [45]. Возможно, что расшифровка этого тайного послания Природы [46] является предметом скорее метатеории, нежели физического мира, и поэтому вполне вероятно, что теоретическая физика рассматривает процессы наруше- [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология