Жидкость касательные напряжения

При ламинарном движении ньютоновской жидкости касательные напряжения, согласно закону жидкостного трения Ньютона (1.132), пропорциональны градиенту скорости [c.110]

Аналогия основана на предположении, что соотношения, описывающие теплообмен и перенос количества движения поперек потока жидкости (касательное напряженне между слоями жидкости локально равно изменению ее количества движения), подобны для потоков жидкости с одинаковыми граничными условиями. Хотя это предположение справедливо только для ламинарного режима течения вдоль плоской пластины при отсутствии градиента давления с Рг = 1, оно достаточно общее и может применяться к турбулентному режиму течения и к телам другой геометрии. В этом предположении при Рг = 1 распределения скорости и температуры в пограничном слое идентичны. Тогда между теплоотдачей н гидравлическим сопротивлением жидкости может быть установлена простая зависимость аналогия Рейнольдса [c.62]

В неньютоновских жидкостях касательное напряжение т определяется по формуле Шведова-Бингама (см. рис. 1.4) [c.26]

При чисто турбулентном движении жидкости касательные напряжения обусловлены обменом количества движения между частицами различных слоев потока. Принимая, что число этих частиц пропорционально величине пульсации скорости а разность скоростей смежных слоев — величине пульсации у ., получим касательное напряжение при турбулентном течении [c.139]

Основы гидростатики. При статическом равновесии, т. е. при относительном покое жидкости касательные напряжения в ней равны нулю и на любую площадку действуют лишь нормальные напряжения. В любой точке покоящейся жидкости [c.88]

При рассмотрении движения жидкости в кольцевой струе выше отмечалось, что если импульс струи (пропорциональный константе Ь) достаточно велик, то профили скорости и разности температур локализуются вблизи оси струи. Такое движение дает простейший пример пограничного слоя — свободный пограничный слой (по-другому, пограничный слой свободной струи). По определению, на границах этого слоя и неподвижной жидкости касательное напряжение трения т = 0. [c.29]

Для этих жидкостей касательное напряжение, по Оствальду, определяется уравнением, которое часто называют степенным законом реологии [c.89]

При отсутствии движения газовой фазы вдоль свободной поверхности наружной пленки жидкости касательные напряжения на,поверхности равны нулю [c.163]

В непосредственной близости к поверхности характер распределения скорости не может оставаться неизменным. Действительно, на свободной поверхности жидкости касательное напряжение должно обратиться в нуль. [c.689]

Конвекция внутри пузырька вызывается не только его деформацией, но и касательными напряжениями, возникающими при движении пузырька вследствие трения между газом и жидкостью. Касательные напряжения быстро возрастают в начальный период, по мере роста скорости движения, или наоборот уменьшаются, если движение замедляется, а затем, когда пузырек приобретает постоянную скорость, остаются неизменными. [c.120]

Т. е. вязкость Жидкости проявляется лишь при ее течении. В покояш ейся жидкости касательные напряжения будем считать равными нулю [c.14]

Исследование измеряемого вещества при определенной температуре обеспечивается непосредственным регулироваинем температуры плиты путем питания терморегулировочной камеры системы конус — плита от термостата с циркуляцией жидкости. Касательное напряжение т, отнесенное к гидравлическому сопротивлению в клиновидном зазоре, является функцией измеряемого вращающего момента /И, который уже поясненным способом превращается в электрический сигн ал. [c.146]

Движение жидкости пли газа в канале или трубе сопровождается рассеянием (диссипацией) энергии на преодоление сопротиплений. Природа этих сопротивлений зависит от характера движения жидкости. Касательное напряжение трения у стенки (максимальное) [c.279]

При однофазном пленочном течении жидкости касательные напряжения уменьшаются от максимального значения у стенки до нуля на свободной поверхности. В газожидкостных пленочных аппаратах воздействие газа на пленку вызывает на ее свободной поверхности касательные напряжения, отличные от нуля, что приводит к изменению средней толщины пленки, а также ее средней и поверхностной скорости. При противоположном направлении течения жидкости и газа за счет гидродинамического взаимодействия поток газа замедляет стекание пленки, увеличивая ее толщину и уменьшая среднюю скорость. При небольших скоростях газа наличием касательных напряжений на поверхности пленки обычно пренебрегают, взаимодействие газа с жидкостью называют слабым, а гидродинамический режим работы аппарата считают пленочным. Согласно [17] граница слабого взаимодействия газового потока с пленкой определяется условием W < 3,5 м/с. Экспериментально установлены следующие предельные значения скорости газа ЦК пр, выше которых npii противоточном течении газа и жидкости нарушается условие слабб го взаимодействия [64] [c.198]

В табл. 7.3 приведены некоторые модели вязкопластичных сред. Наиболее простой и распространенной из них является модель Шведова— Бингама, которой отвечает верхняя прямая на рис. 7.1. В основу этой модели положено представление о наличии у покоящейся жидкости достаточно жесткой пространственной структуры, которая способна сопротивляться любому напряжению, меньшему Тд. За этим пределом наступает мгновенное полное разрушение структуры, а среда течет как обычная ньютоновская жидкость при напряжении сдвига т — Tg (когда действующие в жидкости касательные напряжения становятся меньше Тд, структура снова восстанавливается). В тех местах потока, где напряжения сдвига ниже предела текучести, образуются квазитвердые участки. [c.254]