Отражение излучений

Угловой коэффициент к показывает, какая доля тепла поглощается трубами от того тепла, которое в тех же условиях поглотила бы плоская заэкранированная поверхность. Численное значение углового коэффициента зависит от отношения шага труб к их диаметру и от числа рядов труб в экране и мо/кет определяться по графику (рис. 78). Рассматривая рис. 78, можно видеть, что теплоотдача к экранным трубам складывается из прямой радиации и отраженного излучения кладки, на которой размещены трубы. [c.122]

Если вы бывали в южных или юго-западных штатах, то вы, возможно, обратили внимание на то, что многие автомобили там окрашены в светлые цвета. Свойство материала, называемое отражательной способностью, помогает сохранять тепловой уровень (температуру). Когда фотоны сталкиваются с поверхностью, часть из них поглощается, повышая температуру поверхности, а часть отражается. Отраженное излучение не дает вклада в повышение температуры поверхности. [c.400]

Рассмотрим прохождение через кристалл пучка рентгеновских лучей с длиной волны X. Ввиду значительной проникающей способности рентгеновского излучения большая часть его проходит через кристалл. Некоторая доля излучения отражается от плоскостей, в которых расположены атомы, составляющие кристаллическую решетку (рис. 1.77). Отраженные лучи интерферируют друг с другом, в результате чего происходит их взаимное усиление или погашение. Очевидно, что результат интерференции зависит от разности хода 6 лучей, отраженных от соседних параллельных плоскостей. Усиление происходит в том случае, когда б равно целому числу длин волн, тогда отраженные волны будут в одинаковой фазе. Как видно из рис. 1.77, луч Si отраженный от плоскости атомов Ри проходит меньший путь, чем луч S , отраженный от соседней плоскости Р , разность этих путей равна сумме длин отрезков АВ и ВС, Поскольку АВ ВС = d sin ф, то 6 = 2d sin ф (где d — расстояние между плоскостями отражения, ф — угол, образуемый падающим лучом и плоскостью). Усиление отраженного излучения происходит при условии [c.142]

Для температуры открытой части отражающей поверхности из теплового баланса падающего и отраженного излучения упро- [c.77]

Н. И. Белоконь [2] вывел отношение для общего коэффициента из теплового баланса падающего и отраженного излучения [c.81]

В рефлектометре с зеркаль юй полусферой ]18—23] образец однородно облучается излучением полости (или любого источника, имеюн1его непрерывный спектр), отраженным от зеркала. В рефлектометре с интегрирующей сферой [8—10] диффузное облучение образца достигается путем отражения излучения источника от обладающей высокой отражательной способностью диффузной поверхности сферы. Многократные отражения внутри сферы [c.458]

В котором поправка на отраженное излучение с поверхности Р [c.86]

Излучение, скорректированное на отраженное излучение (48) [c.135]

Очевидно, что следует различать две категории радиационных характеристик модельные характеристики, используемые для моделирования поведения поверхностей в программе для ЭВМ или в вычислительной схеме, и реальные характеристики, показывающие, как поверхность ведет себя в действительности. Ниже проведен обзор реальных характеристик и методов их измерения, затем обзор электромагнитной теории отражения излучения и. наконец, обсуждается использование характеристик поверхностей при конструировании тепловых устройств. [c.454]

Второе необходимое соотношение — это определение плотности потока эффективного излучения, которая для диффузной непрозрачной поверхности равна сумме плотностей потоков испускаемого и отраженного излучения [c.469]

В. Теплоприемник. Наиболее часто в таких топках в качестве теплоприемника используются один или два ряда труб, расположенных напротив отражающей стенки. Такое расположение увеличивает эффективность труб как поглотителей теплоты, поскольку на большую часть периметра труб излучение не попадает — оно поступает на отражатель, от которого снова попадает на трубы. В общем, распределение теплового потока по периметру труб не является однородным. В случае одного ряда труб максималь-НЫЙ тепловой поток будет со стороны прямого излучения от продуктов сгорания и меньшие значения теплового ното-ка будут с обратной стороны поверхности труб от отраженного излучения и излучения горячен поверхности отражателя. Отношение максимального теплового потока к среднему может быть установлено изменением шага размещения труб (рис. 3). Для обычного шага размещения труб, равного двум наружным диаметрам, это отношение равно [c.114]

Сопротивление излучению. Общее сопротивление излучению учитывает сложную конфигурацию топочной камеры, а также многократные отражения излучения от всех поверхностей, поглощение теплоты и вторичное излучение отражателями. Это сопротивление легко может быть определено по схеме излучения для приближенной модели. Схема излучения может быть составлена в соответствии с 2.9.6, т. 1. Для данной модели эта схема изображена па [c.116]

В случае падения излучения на частично отражающую поверхность (напрнмер, на серую), распределение по направлениям отраженного излучения может зависеть от структуры поверхности. Если шероховатость поверхности [c.193]

При создании своего метода проф. Н.И. Белоконь исходил из предположения, что основным теплоизлучающим источником являются дымовые газы. Вследствие большой поглощающей способности дымовых газов при расчете прямой отдачи за температуру излучающего источника автор принимал температуру дымовых газов, покидающих топку. Им также было введено понятие об эквивалентной абсолютно черной поверхности, т.е. такой поверхности, излучение которой на радиантные трубы при температуре дымовых газов, покидающих топку, равно всему прямому и отраженному излучению в топке. В этом методе все излучающие источники (факел, кладка, дымовые газы), имеющие различную температуру, заменены излучающей абсолютно черной поверхностью, температура которой равна температуре дымовых газов, покидающих топку. Излучением такой условной поверхности при этой температуре передается такое же количество тепла, как и в реальной топке. [c.538]

Так как разность (Q —Q к) тем меньше, чем выше температура поверхности футеровки, то в общем случае зависимость от к или слабо выражена, или отсутствует. Это означает, что при рассмотрении вопроса в условиях так называемой серой аппроксимации теплоотдача к поверхности М сохраняется практически неизменной при разных значениях ею хотя соотношение собственного и отраженного излучения футеровки существенно изменяется. Иначе говоря, на баланс тепла на поверхности М не влияет, поступает ли от футеровки собственное или отраженное излучение. [c.56]

С помощью отражательного зеркала / и объектива 4 на решетке 5 образуется изображение пламени горелки. При этом суммируются прямое и отраженное излучения, что позволяет увеличить световой [c.27]

С наличием металлической проводимости тесно связаны высокая теплопроводность и оптические свойства металлических веществ. Так, электроны могут вследствие их высокой подвижности осуществлять отвод тепла путем переноса энергии из областей с более высокой температурой в области с более низкой температурой. Высокие коэффициенты поглощения и отражения излучения у металлов объясняются наличием в энергетических зонах очень тесно расположенных чередующихся занятых и свободных состояний. Этим обусловлены металлический блеск и непрозрачность. В тонкодисперсном состоянии все металлы имеют черный цвет. [c.360]

Между клистроном и волноводом помещаются регулятор подаваемой мощности 3 и ферритовый вентиль 2 для предохранения клистрона от отраженного излучения. Излучаемая мощность достигает детектора 4, представляющего собой кристаллический диод, затем усиливается в усилителе 5. [c.65]

Поле излучения-приема определяет сигнал приемного преобразователя, возникающий в результате отражения излучения того же преобразователя от небольшого отражателя в точке В. Сигнал, рассеянный таким отражателем, пропорционален падающей на него волне, поэтому поле излучения-приема пропорционально произведению полей излучения и приема. Вблизи оси преобразователя (эту область называют параксиальной) поле излучения и приема идентичны, поэтому / (а, В)1 В, с) =Р. Акустическое поле обусловлено размерами, расположением отражателя и преобразователя, [c.75]

В результате этого в определенных на правлениях образуются максимумы ин тенсивности отраженного излучения [c.495]

Рис. 57. Схема образования конусов отраженного излучения

Уравнение теплопередачи должно учитывать теплоотдачу экрану радиацией и конвекцией. Передача тепла радиацией определяется уравнением Стефана-Больцмана, для решения которого необходимо знать температуры излучающего и поглощающего источников. Температура последнего, т. е. радиантных труб, обычно известна, но неизвестна средняя эффективная температура продуктов горения (но1 ло1цающен среды). Выше было отмечено, что изменение температур в TOHi e подчиняется сложному закону. Предполагается, что в больших топочных нространстпах процесс теплоотдачи определяется периферийными температурами, в данном случае температурой газов 1Ш перевале. Ото не означает, одпако, что температура ) газов на перевале раина средней эффективной температуре поглощающей среды последняя всегда вьппе. В связи с этим Н. И. Белоконь вводит понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, излучение которой при температуре газов на выходе из топки (на перевале) равно всему прямому и отраженному излучению. Другими словами, общее количество тепла, передаваемого эквивалентной [c.118]

Обш ее количество излучаемого тепла, поглощенного одним рядом труб, размещенных перед отражающей стеной, состоит из двух составных частей из тепла, переданного прямым излучением излучающей плоскости, и тепла, переданного отраженным излучением от отражающей стены. Если обозначить часть прямого излучения, попадающего на ряд труб через фпр, то часть излучения, падающего на отран<ающую стену, фотр будет равно (1—фпр). Если предположить, что все теплопотери через футеровку равны теплу, переданному футеровкой теплопроводностью, то все излучение, попадающее на отражающую стену футеровки, отражается. Из отраженного излучения часть поглощается трубами, так что общее поглощенное излучение является частью от общего излучения источника [c.69]

Номер точки Прямое излучение Отраженное излучение Общеее излучение [c.70]

Таким же образом подсчитывается и часть отраженного излучения,попадающего на трубы, если учесть, что интенсивность отражающего излучения, попадающего на точку, находящуюся прямо напротив отражающей стрны (точка 7), равна 1 — фпр. Принимая во внимание симметрию, можно подсчитать значения теплового потока для отраженного излучения в отдельных точках П5тем умножения значений для прямого излучения в соответствующих [c.71]

При удачном конструктивном решении радиационной секции эти факторы хотя бы частично уравновешиваются. Так, нанример, у вертикальной нечи с излучающим конусом этот конус направляет отраженное излучение в верхнюю часть труб, т. е. в ту часть, где телшература и прямое излучение газов самые низкие, в результате чего изменение тепловой нагрузки но длине трубы не превышает 10%. Точное аналитическое определение местной тепловой нагрузки очень затруднительно. Упрощенный аналити- [c.74]

Если отражающая поверхность омывается потоком газов, протекающих со значительной скоростью (как, например, излучающая стена печп на рис. 5В или излучающий конус печи на рис. 4), или имеет большое число горелок (например, боковые стены печн на рис. 8/>), то эта поверхность имеет значительно более высокую эффективную излучающую температуру, чем равновесная температура отражающей поверхности. Если обозначить такие поверхности и предположить, что они излучают при температуре газовой среды, а остальные отражающие поверхности, излучающие при равновесной температуре, обозначить через то из теплового баланса падающего и отраженного излучения для е получится отношение [c.86]

Гомогенизированную пробу, отобранную на углеобогатительной фабрике, высушивают и дробят до размера ниже 1,5 мм. Еще более мелкое дробление нужно для высокозольных углей. Проба помещается в тонком слое на небольшой транспортер и подвергается облучению рентгеновскими лучами. При измерепяи попадает па алюминиевый экран общее отраженное излучение и флуоресцирующее излучение железа. Действие алюминиевого экрана заключается в ослаблении излучения железа, которое преобладает по причине его высокого атомного числа. Сигнал почти не нарушается при больших колебаниях содержания кальция и хлора. [c.63]

Зеркальное отражение дает интенсивность отраженного излучения, полностью заключенную в телесном угле AQ+ вокруг направления отражения O -, ф , который равеи телесному углу AQ вокруг на фавлення падения [c.457]

Одно общее соображение касается возможности отличать отраженное илн проншдшее излучение от испускаемого. Может оказаться, что значение /ь(Х, Ts) очень мало из-за малости температуры Т , и им можно пренебречь по сравнению с интенсивностями падающего или отраженного излучения. Еслн условие малости /ь(Х, Т ) ие выполняется, то можно использовать отсечку падающего излучения. Падаюи1НЙ поток / созО-ДО периодически прерывается или модулируется и производится обработка сигнала детектора так, чтобы регистрировалось только излучение, находящееся в фазе с падаюш,им. Тем самым тепловое излучение, которое постоянно во времени, исключается. Правильность сиихронизанни прерывателя и детектора проверяют, изменяя температуру образца. И отсутствие облучения регистрируемый сигнал (нулевой) не должен зависеть от температуры образца. [c.458]

Неизотермические стенки. Во-первых, рассмотрим ллдлчу о нескольких изотермических участках на боковой поверхности. Считаем неизменными внешние условия н симметрию в целевом канале. При абсолютно черных концах и зеркально отражаюш,их стенках отраженное излучение не может распространяться в обратном направлении вдоль оси X канала. Тогда коэффициент переноса излучения от конца е к элементу поверхности г, расположенному между и примет вид [c.481]

Отмечалось (см. [2], 2.9.2), что поверхности с небольшой шероховатостью, моделируемые уравнением Бэкмана, с инженерной точки зрения можно рассматривать как зеркальные. Углы, в которые проходит рассеяние, равны Л/яа и A/(na os 0 ), в то время как доля рассеянного излучения составляет 1—екр[—[(4яОг os 0-/а)2(а/Х) ). Для поверхностей с лг . 0,5 мкм и наклоном порядка или меньще 0,1 величина а 2,5 мкм. Когда afk велико, количество диффузно отраженного излучения также велико, однако угол, в котором отражение диффузно, мал. Если а/Л мало, то угол, в котором отражение диффузно, велик, но количество дш х1зузно отраженного излучения мало. В теплообмене такие поверхности можно моделировать как зеркальные. [c.482]

При изложении своего метода проф. Белоконь исходит из предположения, что основным тенлоизлучающим источником являются топочные газы. Вследствие достаточно большой поглош,ающей способности дымовых газов при расчете прямой отдачи за температуру излучаюш его источника автор принил1ает температуру дымовых газов на перевале. Кроме того, им вводится понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, т. е. такой поверхности, излучение которой на радиантные трубы нри температуре дымовых газов на перевале равно всему прямому и отраженному излучению в топке. В этом методе все излучающие источники (факел, кладка, дымовые газы) с различной температурой заменены излучающей абсолютно черной поверхностью, температура которой равна температуре дымовых газов на перевале. [c.456]

Подробный анализ факторов, влияющих на величину AR, позволяет сделать вывод, что наибольшее поглощение и слое наблюдается для р-компоненты при больших, близких к наклонным, углах падения излучения. Однако в большинстве случаев при однократном отражении величина поглощения все-таки недостаточна для того, чтобы быть зарегистрированной на серийном спектрофотометре, и поэгому применяют многократное отражение излучения между параллельно расположенными образцами. Рассматривая условия регистрации спектров, выбирают оптимальное число отражений М, которое находят по формуле [c.150]

Для определения состава слоев, присутствующих в. зоне контакта кремний — алюминий, измеряют интенсивность р-компо-ненты излучения, прошедшей через пластину полупроводника толщиной 250—350 мкм и слой диэлектрика, отразившейся от металла и обратно прошедшей через слой и полупроводник. Для увеличения чувствительности измерения выполняют при угле падения света на полупроводник, равном его углу Брюстера (6 = агс1д/2 ), при котором достигаются наименьшие потери энергии р-поляризованного излучения при отражении его на границе воздух — полупроводник и наибольший угол отражения излучения от металла (для 51 в средней ИК-области /21 = 3,42 и соответственно 0 16°). [c.154]

В кювету сцинтилляционного датчика (рис. 137) из тонкой органической цленки (1 —2 MzI M ) или кювету счетчика Гейгера—.Мюллера (рис. 138) помещают образец исследуемого вещества. В первом случае кювета помещается в колодец светопровода, выложенного сцинтиллятором в виде пленки (п-терфенил в полистироле) и закрытого от света тонкой алюминиевой фольгой (2 мг1см ). Во втором случае кювета окружает -счетчик Гейгера — Мюллера. При таких положениях кюветы можно пренебречь поглощением излучения на пути к счетчику и отражением -излучения, а геометрический коэффициент счета считать равным 1 и учесть лищь коэффициент самопоглощения, который для °К равен 8,9 см /г. [c.363]

Наконец, твердые вещества можно исследовать при помощи спектроскопии отражения. В инфракрасной области используют метод нарушенного полного внутреннего огражения по Фаренфорту, особенно для полимеров с большим молекулярным весом. Поддерживая предельную величину угла полного отражения излучения от поверхности раздела между веществом и подложкой, этим методом получают спектры, подобные спектрам поглощения [62, 66]. [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология