Многоэлектронные системы спин-орбитальное взаимодействие

В случае многоэлектронного атома аналогичные наборы чисел испольэ. при описании отд. атомных орбиталей. Состояния атома в целом описываются, как правило, четырьмя К. ч. а) квадрата полного углового момента все.х электронов (/.) б) проекции полного углового момента на ось в) квадрата полного спина (5) г) проекции спина на ось. В тех случаях, когда при анализе атомной системы нельзя пренебречь спин-орбитальным взаимодействием, т. е. при анализе т. н. тонкой структуры, вводятся К. ч. / и О, первое из к-рых определяет квадрат полного момента импульса, второе — проекцию его на ось. При фиксиров. значениях Ь и 8 К. ч. полного (суммарного) момента импульса принимает значения от Е — 5 до 1 -Ь 5 . [c.252]

Релятивистская К.м. рассматривает квантовые законы движения микрочастиц, удовлетворяющие требованиям теории относительности. Осн. ур-ния релятивистской К. м. строго сформулированы только для одной частицы, напр, ур-ние Дирака для электрона либо любой др. микрочастицы со спином /2 ур-ние Клейна - Гордона - Фока для частицы со спином 0. Релятивистские эффекты велики при энергиях частицы, сравнимых с ее энергией покоя, когда становится необходимым рассматривать частицу, создаваемое ею поле н внеш. поле как единое целое (квантовое поле), в к-ром могут возникать (рождаться) и исчезать (уничтожаться) др. частицы. Последоват. описание таких систем возможно только в рамках квантовой теории поля. Тем не менее в большинстве атомных и мол. задач достаточно ограничиться приближенным учетом требований теории относительности, что позволяет для их решения либо построить систему одноэлектронных ур-ний типа ур-ния Дирака, либо перейти к феноменологич. обобщению одноэлектронного релятивистского подхода на многоэлектронные системы. В таких обобщениях к обычному (нерелятивистскому) гамильтониану добавляются поправочные члены, учитывающие, напр., спин-орбитальное взаимодействие, зависимость массы электрона от его скорости (масс-поляризац. поправка), зависимость кулоновского закона взаимод. от скоростей заряженных частиц (дарвиновский член), электрон-ядерное контактное сверхтонкое взаимодействие и др. [c.365]

Определение главных значений -тензора в таких случаях сложно из-за того, что приходится иметь дело с многоэлектронной и с многоатомной системой. Для решения этой задачи необходимо ввести упрощающие предположения, которые дают возможность учесть спин-орбитальное взаимодействие. Примем, что все молекулярные [c.36]

Если не учитывать спин-орбитальное взаимодействие, то функция будет собственной функцией операторов проекции и квадрата полного спинового момента. Иначе говоря, проекция и квадрат полного спинового момента являются интегралами движения системы электронов. Значения этих величин лежат в основе классификации многоэлектронных состояний молекул — молекулярных термов. [c.28]

Предварительные замечания. Релятивистские эффекты в теории многоэлектронного атома могут быть учтены включением в гамильтониан так называемых брейтовских членов (см. раздел 6 настоящего параграфа). Этим достигается наилучшее воз ожное в настоящее время приближение. Дело в том, что уже для двух электронов не существует точного релятивистского уравнения того же типа, что и уравнение Дирака для одного электрона. Релятивистское уравнение для двухэлектронной системы можно построить только с точностью до членов порядка [vj Y включительно. Таким уравнением является уравнение Брейта. Кроме эффектов того же типа, что и в случае одноэлектронного атома (зависимость массы электронов от скорости, спин-орбитальное взаимодействие пропорционально / 5 ) уравнение Брейта содержит еще ряд других, в частности, взаимодействие спина одного электрона с орбитальным движением другого взаимодействие магнитных моментов электронов, эффект запаздывания электромагнитного взаимодействия электронных зарядов. Все эти эффекты порядка (vj y. Тем не менее обычно расчет тонкого расщепления проводится с учетом одного только спин-орбитального взаимодействия [c.204]

Волновые функции, построенные указанным способом, без сомнений, являются приближенными, хотя и могут быть далее уточнены при введении конфигурационного взаимодействия. Их характерной особенностью является то, что они - собственные для операторов полного углового моменга , и полного спина 5 многоэлектронной системы. Иньтми словами, эти футпщии построены в приближении 5-связи, или связи Рэссела-Саундерса. При наличии сильного спин-орбитального взаимодействия лучшим нулевым приближением оказываются [c.411]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология