Разность температур, изменение ее при тепловых процессах

Средняя разность температур между теплообменивающимися средами зависит от взаимного движения этих сред. Во всех теплообменных аппаратах процесс передачи тепла сопровождается изменением температуры одного или обоих потоков по их ходу. При переменном температурном напоре (разности температур) будет переменным и количество тепла, передаваемого от одной среды к другой. Среднее значение температурного напора, которым пользуются при расчетах, определяется характером изменения температур сред по ходу потоков. [c.164]

Средний температурный напор. Для характеристики движущей силы процесса теплопередачи необходимо знать разность температур потоков, обменивающихся теплом. Схема изменения разности температур потоков вдоль поверхности теплообмена показана на рис. 87. Из рисунка видно, что в тепло-обменных аппаратах разность температур и температура потоков непрерывно изменяются, поэтому в расчетах в качестве Ai принимается ее среднее (А ср) или среднелогарифмическое (Ai p ig) значение. Величина Ai -p — это средняя движущая сила процесса теплопередачи. Она называется средним температурным напором. [c.158]

Во всех поверхностных теплообменных аппаратах процесс передачи тепла сопровождается изменением температуры одного или обоих потоков по их ходу. Движущей силой процесса передачи тепла является температурный напор, т. е. средняя разность температур обеих сред. В каждом конкретном теплообменнике температурный напор зависит от исходных температур сред и характера их взаимного движения (прямоток, противоток, перекрестный ток, смешанный ток). [c.141]

Средний температурный напор. В большинстве производственных процессов тепло передается при переменных температурах одного или обоих теплообменивающихся потоков. Очевидно, в этом случае разность температур, или температурный напор, пропорционально которому передается тепло, также будет величиной переменной, меняющейся вдоль поверхности нагрева. В связи с этим возникает необходимость определения средней разности температур (среднего температурного напора) между теплообменивающимися средами. Это среднее значение температурного напора, естественно, зависит от характера изменения температур потоков вдоль поверхности теплообменного аппарата, который может быть различным. К наиболее характерным случаям относятся прямоток, противоток, перекрестный ток и смешанный ток. Основные схемы движения потоков, соответствующие этим случаям, представлены на рис. ХХП-29. [c.605]

В аппаратах, где реакции экзотермические и температурный режим относительно невысок, отвод тепла зачастую осуществляют водой, испаряющейся в межтрубном пространстве. Использование испаряющейся воды в качестве теплоагента позволяет иметь заданную температуру в любой части теплообменной поверхности, изменяя давление испаряющейся воды, можно регулировать температурный режим процесса. При изменении давления в межтрубном пространстве изменяется температура кипения воды, разность температур между теплообменивающимися средами, а следовательно, и теплосъем. [c.637]

Если бы исследуемый процесс и выравнивание температуры в калориметре происходили мгновенно, то теплообмен со средой был бы равен нулю (д = 0). В реальных условиях протекание процесса и выравнивание температуры требует времени, в течение которого калориметр получает от среды или отдает ей некоторое количество тепла д. Величину д не вычисляют, но опыт проводят в калориметре так, чтобы на основании полученных данных можно было бы вычислить изменение температуры Д/ (отличное от Д/ ) процесса, протекающего мгновенно без тепловых потерь. Это можно выполнить, если установить температуру калориметра на 1—2" ниже температуры воздуха в боксе. При такой разности температур скорость поступления тепла в калориметр от воздуха становится равной скорости отдачи тепла за счет испарения воды, находящейся в калориметрическом сосуде, что обеспечивает тепловое равновесие системы. [c.131]

Кроме перечисленных потерь 275], 202 и 2 >з существуют специфические внутренние потери Ок в колонне. Внутренние потери Оц при тепломассообмене между паром Я и жидкостью Ж в адиабатной колонне определяются конечной разностью температур ДГп-ж между паром и жидкостью, которая может составлять 10 К и более. Это приводит к значительным собственным потерям от необратимости О к-Значение О к нельзя в принципе уменьшить улучшением условий тепломассообмена без изменения условий работы колонны. Такое изменение связано с отказом от адиабатных условий проведения процесса, т. е. с подводом и отводом тепла на нескольких промежуточных уровнях (неадиабатная ректификация). [c.240]

В предыдущих трех главах были подробно рассмотрены характеристики течения и переноса в тех случаях, когда выталкивающая сила возникала вследствие разности температур. Однако имеется важный класс течений, в которых движущая сила потока создается вследствие совместного влияния переноса тепла и химических компонентов. Подобные явления наблюдаются, например, при очистке емкостей, когда остатки жидкости диффундируют в окружающую среду, имеющую иную температуру, или при термообработке пластиков, а также при изготовлении кабелей с мягкой изоляцией. Перенос такого типа происходит и в ходе многих других химических процессов, когда создается разность концентраций разнородных веществ. Характеристики термической конвекции в атмосфере, обусловленной солнечным нагревом земли, зависят от разности концентраций водяного пара. Конвективные токи в толще воды возникают вследствие сравнимых по величине изменений плотности, обусловленных градиентами температуры и концентрации растворенных в воде веществ. Зачастую требуется в основном найти скорости переноса химических веществ и полной энергии. Подобные процессы рассматриваются в данной главе с целью определить параметры переноса на основе понимания основных механизмов таких течений. [c.335]

Перенос массы в неподвижной или почти неподвижной газовой смеси рассматривался в предыдущем разделе. Перенос массы в. промышленном применении обычно более сложен, так как имеет место вынужденная или свободная конвекция, которая также способствует массообмену. Когда масса переносится с твердой поверхности в поток жидкости, процесс переноса по существу концентрируется в пограничном слое. Этот процесс будет изучаться на плоской плите, помещенной в потоке с одинаковой око-ростью такой величины , что вдоль поверхности существует ламинарный пограничный слой. В -большинстве случаев процесс переноса тепла связан с переносом массы. Так, например, при испарении пара с влажной поверхности или при конденсации на поверхности тепло поглощается или выделяется на поверхности благодаря изменению фазы. Этот процесс обычно вызывает разность температур в жидкости и, следовательно, перенос тепла. [c.557]

В процессе термической сушки существенным является изменение концентрации паров влаги в пограничном слое и изменение температуры сушильного агента около поверхности материала. Разность концентраций создает поток пара от поверхности, а разность температур между основной массой потока сушильного агента и материалом обеспечивает подвод тепла к влажному телу. [c.236]

Если необходимо подводить тепло к какой-либо среде, то температура на входе греющего теплоносителя t должна быть выше температуры t . Этим определяется, с одной стороны, вид теплоносителя, а с другой стороны, — его температура и давление. При кипении и конденсации температура по поверхности теплообмена, где происходят указанные процессы, остается практически одинаковой. Прн теплообмене без изменения агрегатного состояния вещества температуры теплоносителей, омывающих поверхность теплообмена /, обычно изменяются от начальных температур и 2о на входе (/ = 0) до конечных значений температур на выходе t p и tp2 (f=F), причем разность температур д обычно также не является постоянной (см. фиг. 10). [c.12]

Участок трубы, который поток проходит за время -с, имеет строго определенную поверхность, через которую при данной разности температур и заданном режиме движения потока передается определенное количество тепла. Теплообмен между потоком и поверхностью трубки влияет на распределение температур, а следовательно, и на ход химического превращения. Для того, чтобы учесть взаимное влияние этих процессов, необходимо состарить дифференциальные уравнения, выражающие зависимость изменения температуры газа Т и парциального давления пропана от длины трубки /. [c.425]

Как показывают табл. 31 и фиг. 112—116, конструктивные факторы сильно влияют на термодинамические к. п. д. систем с непрерывным теплообменом. При одних и тех же характеристиках процессов [(р оу), Qp, kt и др.] к. п. д. зависит от степени развития удельной поверхности теплообмена (Fy) и коэфициентов теплопередачи (/Соб), так как изменение произведения Коб Fy очень сильно воздействует на характер распределения температур в зоне катализа. При недостаточной интенсивности теплоотвода на 1° С разности температур, характеризуемой произведением КобРу, а также и при чрез мерном съеме тепла термодинамический к. п. д. уменьшается. Это подтверждается рядом расчетов для различных процессов. Например, при гидроочистке бензинов, содержащих 50 /о непредельных, в адиабатических условиях (т. е. когда КобРу = 0) = 0,582 (см. фиг. 108), при умеренном теплоотводе по прямотоку с Коб Ру =1000 ккал м - град- час к. п. д. повышается до 0,896 при дальнейшем же увеличении интенсивности прямоточного теплообмена до /<об/ у = 2000 и 6000 ккал град час- - к. п. д. уже довольно сильно снижается— соответственно до 0,804 и 0,746 (см. фиг. 112). Это является следствием изменения кривых распределения температур в зоне катализа в сторону уменьшения первоначального подъема температуры и значительного снижения ее к концу процесса. Повышение температуры входа в реактор, как показывают пунктирные кривые фиг. 112, приводит к перегревам в зоне реакции выше допустимого значения температуры /тах — /оп [c.341]

МОЖНО пользоваться формулой (9) и при переменной Гс, подставляя вместо АГа среднюю разность температур. Неточность, допускаемая такой подстановкой, очень невелика, и ее влияние значительно меньше, чем влияние таких факторов, как расход, тепла на процесс и изменение температуры процесса Гв по мере продвижения реакционной поверхности в глубь куска. О влиянии этих факторов будет сказано ниже. [c.21]

Второй пример — теплоотдача при конечной разности температур. В этом случае, чтобы вернуть систему в исходное состояние без изменений в-окружающих телах, надо было бы отнять теплоту у холодного тела, превратить ее некомпенсированно в работу, затратить полученную работу на уве -личение внутренней энергии нагретого тела. Так как составной частью этого процесса должно было бы явиться некомпенсированное превращение тепла в работу, что невозможно, то и весь процесс в целом невозможен, а значит, Процесс теплоотдачи при конечной разности температур необратим. [c.73]

Температурным напором пользуются при расчетах. Практически же процесс теплообмена сопровождается непрерывным изменением разности температур по обе стороны от перегородки, через которую осуществляется передача тепла. Этот фактор, исходные температуры сред, их коррозионные свойства и давление в аппарате характеризуют эксплуатационную опасность каждого теплообменного аппарата. [c.141]

Из условия подобия процессов тепло- и массоотдачи считают, что изменение влагосодержания газа пропорционально изменению разности температур между газом и водой. Это позволяет вести расчет скруббера по методу теоретических тарелок, предполагая, что на каждой теоретической тарелке происходит повышение температуры газа до температуры воды, а влагосодержания газа—до состояния насыщения, соответствующего этой температуре. [c.156]

Изменение температур теплой и холодной среды в процессе теплообмена протекает криволинейно (рис. 74), поэтому следует определять среднюю логарифмическую разность температур, которая выражается формулой [c.115]

Возьмем другой простой пример из области теплопередачи. Предположим, что веш,ество нагревается от 30 до 90° С путем протекания через противоточный теплообменник, содержащий вещество, охлаждающееся от 120 до 40° С. И нагрев и охлаждение сами по себе можно считать обратимыми изменениями, и обычно так и делается при термодинамических рассуждениях. Чтобы не возникло представление, что тепловой поток при бесконечно малой разности температур может быть только обратимым, достаточно вообразить тепловой источник, температура которого всегда остается на М градусов выше (или ниже) температуры нагреваемого (или охлаждаемого) вещества. С другой стороны, это не создает путаницы относительно процесса в целом. Он бесспорно является необратимым процессом, поскольку тепло передается с конечной разностью М. При некоторых выводах полезным оказывается другой подход к анализу обратимости процесса. Вкратце его можно характеризовать следующим образом. Если представить достижение всех равновесных состояний только как бесконечно малый переход от соседних состояний, то обратимый процесс можно изобразить графически непрерывной линией на диаграммах состояния (рт mpt ИТ. д.). Необратимый же процесс так изобразить нельзя. В случае необратимого процесса можно отметить начальное и конечное состояния и указать общее направление изменения но природе необратимого процесса присуще, чтобы полный путь изменения был неопределенным, и поэтому он не может быть изображен в виде линии на термодинамической диаграмме. [c.83]

Предположим, что газ изотермически расширяется без совершения какой-либо внешней работы из данного резервуара при данном давлении в другой резервуар с меньшим давлением. Ясно, что этот процесс является необратимым. Его можно провести вновь, но только при помощи внешнего воздействия, а тогда мы уже имеем дело с другой системой. Однако предположим, что имеется тепловой резервуар при температуре, равной температуре газа. Если мы не отрицаем возможности того, что тепло может передаваться от какого-нибудь данного тела к другому телу, имеющему более высокую температуру, без помощи внешнего воздействия, тогда можно представить, что имеется некоторый род механизма, допускающий получение разности температур в нашем тепловом резервуаре. Как результат этой разности температур некоторое количество тепла в источнике можно использовать для получения работы посредством тепловой машины, и эту работу можно употребить на возвращение расширенного газа, посредством изотермического сжатия, к его исходному давлению. Работа сжатия проявляется как теплота, возвращающаяся в резервуар. Общим результатом будет обращение необратимого расширения газа без каких-нибудь изменений во внешней среде. [c.95]

Теплообмен при конечной разности температур (рис. 5-1). На рисунке изображена диаграмма процесса индексами о отмечены точки процесса для теплоносителя, отдающего тепло, а индексом для воспринимающего тепло. Изменение энтропии [c.190]

Изменения разности температур при тепловых процессах. Н первый взгляд кажется, что определить раз1юсть температур между двумя телами весьма нетрудно для этого нужно ли.шь из большей температуры вычесть меньшую. На практике однако вопрос обстоит гораздо сложнее. Дело в том, что температуры тел, участвующих в процессе, будут все время меняться, причем температура горячего тела по мере отдачи им тепла будет постепенно падать, а температура холодного тела по мере получения им тепла будет, наоборот, повышаться. Та-КИ.М образом разность температур в процессе теплопередачи не будет величиной постоянной, а будет меняться. [c.62]

Упоминавшееся ранее приближенное моделирование путем суммирования и корректирования выражений для вынужденного течения и потока под давлением [2с1], однако, позволяет нам иногда использовать его как приближенный метод оценки неизотермических эффектов. На практике в первую очередь представляет интерес определение влияния неизотермических условий на производительность и среднюю температуру экструдата. Во многих реальных процессах червяк является термонейтральным, т. е. он не нагревается и не охлаждается. В таких случаях, как было показано в работе [2е], температура червяка очень близка к температуре расплава. Следовательно, основное влияние на расход оказывает наличие существенной разности между температурами цилиндра и расплава. Как видно из уравнения (10.2-46), разность температур может оказывать сильное влияние на расход вынужденного течения. С другой стороны, увеличение средней температуры экструдата является следствием постепенного изменения температуры в направлении течения. Применим метод смазочной аппроксимации и, разделив червяк на малые элементы конечных размеров, проведем детальный расчет для каждого элемента. Предполагая, что средняя температура в пределах элемента постоянна, составим уравнение теплового баланса, учитывающее тепло, передаваемое от стенок цилиндра, и диссипативные тепловыделения. Такой метод расчета позволяет определить изменения температуры по длине червяка и значения параметров степенного закона течения из общей кривой течения [т] (7, Т) ] для каждой ступени расчета при локальных условиях течения, а также вести расчет для червяка с переменной глубиной винтового канала. Таким образом, данная модель может быть названа обобщенной кусочнопараметрической моделью , в которой внутри каждого элемента различные подсистемы представляют собой либо кусочно-параметрические модели, либо модели с распределенными параметрами. Далее следует принимать во внимание неизотермический характер течения неньютоновских жидкостей при исследовании процессов формования в головке экструдера. Этой проблеме посвящен разд. 13,1. [c.427]

На Земле нередко можно обнаружить две расположенные достаточно близко области с различными температурами, чтобы можно было бы воспользоваться ими как нагревателем и холодильником тепловой машины. Например, горячий гейзер рядом С холодным воздухом, район встречи теплого и холодного океанских течений, разность температур между воздухом и почвой и т. п. На этом основано действие геотермических теплоэлектроцентралей, гелиоэлектростанций, солнечных батарей и т. п. Такие устройства могут работать очень долго, до механического износа деталей, но считать их вечными двигателями нельзя, так как действие их основано на протекании односторонних процессов, вы-зывак>ш,их необратимые изменения в окружающей среде, что недопустимо для вечных двигателей. Такие двигатели называются даровыми. К ним также относятся ветряные и водяные мельницы, ветроэнергетические установки, гидроэлектростанции, приливные и атомные электростанции и другие устройства, действие которых основано на использовании даровой энергии окружающей природы. [c.90]

Контроль выпарной установки требует большого числа приборов. В журнале аппаратчрпса должны отражаться все изменения основных характеристик процесса, например, по изменению так называемого псевдокоэффициеггга теплопередачи можно обнаружить увеличение термических сопротивлений (отложение накипи и т.д.), а с ним и снижение производительности. Этот коэффициент находится просто - как отношение потока тепла к разности температур в каждом корпусе. Необходим также контроль за тем, чтобы раствор не разбавлялся промывной водой или водой го биометрического ковденсатора, так как это понижает прогаводительность установки. [c.185]

Контроль выпарной установки требует большого числа приборов. В журнале аппаратчика должны отражаться все изменения основных характеристик процесса, например, по изменению так называемого псевдокоэффициента теплопередачи можно обнаружить увеличение термических сопротивлений (отложение накипи и т. д.), а с ним и снижение производительности. Этот коэффициент находится просто как отношение потока тепла (в любых единицах измерения) к разности температур в каждом корпусе. Необходим также контроль за тем, чтобы раствор не разбавлялся промывной водой, или водой из барометрического конденсатора, так как это понижает производительность установки. Методика испытаний, обычных измерений и возникающие в связи с этим проблемы подробно излагаются в литературе . [c.303]

Поскольку процесс адсорбции почти всегда сопровождается выделением тепла, температура внутри таблетки может быть выше, чем в газовой фазе, что приводит к некоторому изменению кинетических кривых адсорбции. Кондис и Драноф [25] теоретически рассмотрели и экспериментально определили этот эффект. На рис. 7-14 показано изменение температуры во времени для адсорбции этана на цеолите 4А при 25,2° С. Расчет для модели неизотермической адсорбции показывает, что разность температур может достигать 15° С. При измерении разности температур с помощью термопар максимальная полученная разность составляла 6° С для термопары диаметром 0,1 мм. Эти данные показывают, что, применив более тонкую термопару, по-видимому, можно измерить еще большую разность температур. Однако, несмотря на эти отклонения температуры, скорость адсорбции незначительно отличается от скорости изотермической адсорбции. Авторы связывают это с компенсацией двух эффектов. С повышением температуры внутри таблетки увеличивается скорость диффузии, но одновременно понижается сорбционная емкость. Эти два эффекта компен- [c.487]

Следует указать, что при длительном ларении коэффициент к ияменяется, хотя и незначительно, что свидетельствует о медленном прогреве этих жидкостей. Изменение коэффициента к М0Ж1И0 объяснить тем, что в процессе переноса тепла наряду с молекулярной те-плолроводностью суш ественную роль играет также конвекция, возникающая в основном из-за разности температур между стенками резервуара и жидкостью. [c.23]

Сушка влажного материала возможна лишь при разности давлений паров жидкости (воды) над ее поверхностью и в окружающей среде, а также при разности температур, обеспечивающей подвод тепла от среды к этому материалу для изменения агрегатного состояния влаги. При омыванин частиц влажного материала (частиц раствора в распылительных сушилках) в пневмосушилках и сушилках КС потоком нагретого газа они подогреваются, в результате этого повышается упругость паров жидкости над их поверхностью и начинается ее испарение. В начальный период интенсивность процесса сушки увеличивается с повышением температуры частиц до температуры мокрого термометра м, соответствующей данному состоянию окружающей среды. Этот период сушки называют периодом прогрева (рис. 81), участки кривых АВ и А В. Далее процесс сушки протекает в так называемом периоде постоянной скорости сушки (участки кривых ВС и В С ), который характеризуется тем, что давление паров испаряющейся жидкости над поверхностью испарения равно давлению насыщенных паров этой жидкости при температуре высушиваемого материала. Интенсивность испарения в этом периоде не зависит от влажности [c.189]

Автор настоящего обзора применял вариант этого метода для выращивания монокристаллов ферроцена длиной до 20 мм с поперечным сечением в несколько квадратных миллиметров [71]. Схема прибора показана на рис. 25. Новым явилось здесь то, что камера роста имеет капиллярный отросток, а тепло для поддержания температуры в верхней бане поступает от нижней бани. Для образования центров кристаллизации в виде нескольких тонких кристаллов удаляют некоторое количество жидкости из верхней бани, оставляя конец капиллярного отростка открытым. В течение одной ночи зародыш кристалла вырастает вниз на всю длину сантиметрового капилляра. Первые 1 или 2 мм вещества в капилляре поликристалличны, а далее сохраняется одна ориентация, образуя монокристалл, заполняющий в процессе роста капилляр. Поддерживая разность температур между внутренней и внешней банями в 2°, можно добиться того, чтобы кристалл рос далее от нижнего конца капилляра по стенкам верхней камеры. Разность температур регулируется изменением уровня внешней бани термостата относительно уровня внутренней бани с помощью лабораторного подъемника. Ветви растущего монокристалла распространяются вдоль боковых стенок от нижнего конца капилляра. Некоторые ветви, выращенные в течение 18 час при температуре около 95° в запаянной трубке (давление перед запаиванием доводилось до 1 мм рт. ст.), изображены на рис. 26. [c.221]

Физическая модель этой схемы следующая движущийся со скоростью кусковой материал, имеющий одинаковую температуру и высоту Н , вступает в теплообмен с газом, температура которого на входе в слой равна Скорость газового потока на свободное сечение оценивается величиной , а его толщина При упрощенном рассмотрении процессов теплообмена в слое кусковых материалов используют двумерную схему расчета (см. кн. 1, гл. 5, п. 5.2) и исходят из следующих допущений слой кусковых материалов однороден по своему фракционному составу тепловой поток от газа к кускам в любой точке слоя пропорционален разности температур между газом и поверхностью кусков, т.е. определяется законом Ньютона коэффициент теплоотдачи от гдаа к кускам одинаков не только для всех точек поверхности куска, но и по всей высоте и сечению слоя теплофизические свойства кусков слоя и газа не зависят от температуры и принимаются средними передача тепла в газе и в слое от куска к куску путем теплопроводности отсутствует изменения в объеме газа и слоя, связанные с изменениями температуры, невелики, что позволяет пренебречь ими потоки газа и кусковых материалов равномерно распределены по сечению аппарата и расходы их неизменны стенки аппарата, где размещается слой, непроницаемы для газа и идеально теплоизолированы. [c.162]

Отдельно следует поставить случай потери тепла в окружающее пространство (см. выше). Его отличие от вышеописанных случаев заключается в том, что температуру окружающего аппарат воздуха, благодаря быстрому рассеянию в нем тепла конвекцией, можно при-няг , прарстически постоянной на ьсег участках стенки и за все время процесса. Несмотря на это постоянство температуры воздуха процесс в смысле изменения разности температур между горячим телом и воздухом можно приравнять к одному из рассмотренных выше случаев в зависимости от того, как протекает процесс непрерывно или периодически. [c.65]

Поясним далее неправильность пользования циклом Карно как образцом вне зависимости от условий внешней среды. Пусть в нашем распоряжении имеется охлаждаемый источник, характер которого определяется линией а—Ь (рис. 3,а) при постоянной температуре Т окружающей среды. При этом от источника должно быть отнято кшл/кг тепла, измеряемого площадью а —а—Ь—6. Осуществим с помощью рабочего тела обратимый холодильный цикл а—с—й—Ъ. В этом цикле в процессах теплообмена между рабочим телом и источниками разность температур бесконечно мала, поэтому линии а—Ь и й—с охлаждения источника и воспринятия тепла окружающей средой практически совпадают с линиями Ь—а и с—с1 изменения состоя1Шя рабочего тела и отличаются только противоположными направлениями. Если а—с и —Ь изображают адиабатные процессы сжатия и расшире1шя, то холодильный цикл а—с—с1—Ы является обратимым, и, следовательно, его работа А1 минимальна. Холодильный [c.15]

Эндотермические эффекты отражаются на термограмме резкими отклонениями дифференциальной кривой в сторону оси абсцисс. Однако начало эффекта характеризуется острым изломом на дифференциальной кривой только для веществ, обладающих большой теплопроводностью, например, для металлов или для незначительных навесок, у которых мал температурный градиент между периферической и центральной частью навески. Для веществ с плохой теплопроводностью (порошки, а также почти все органические вещества) начало отклонения дифференциальной кривой всегда более или менее плавно закруглено. Объясняется это явление тем, что при ьОнагреве подобных веществ разность температур между периферической и ( центральной частью навески довольно велика. Поэтому, когда то или иное С превращение начинается у стенок тигля, то температура у спая термопары у может быть заметно ниже. Так как превращение протекает при постоянной температуре, упомянутый выше градиент постепенно уменьшается и при- С водит к замедлению повышения температуры у спая термопары, в то время Лккак скорость нагрева эталона остается постоянной. Это и вызывает посте-пенное нарастание разности температур между обоими спаями дифференциальной термопары, вызывающее плавное закругление кривой. Когда изотермический процесс, проникая постепенно вглубь, достигает спая термопары, отклонение дифференциальной кривой становится прямолинейным (при прямолинейном нагреве печи). Конец реакции для быстро протекающих процессов соответствует резкому изменению хода кривой (острый пик). Это отвечает прекращению поглощения тепла, после чего наступает выравнивание температур между образцом и эталоном. Таким образом, истинной температурой процесса можно считать только ту, которая соответствует реакции, протекающей у самого спая термопары. Следовательно, плавное закругление дифференциальной кривой, отражающее начало реакции в веществе около стенок сосуда, не будет соответствовать температуре самой реакции. Истинная температура процесса может быть определена по началу и концу прямолинейного отклонения дифференциальной записи. [c.17]