Корреляционный член

Члены, содержащие суммы и интегралы. по промежуточным частицам, называются корреляционными и их порядок определяется числом сумм (или интегралов). Для эффективного определения различных приближений ёа,. а оказалось целесообразным ввести графы для обозначения корреляционных членов и применять оператор (J + Т) графически. Так, корреляционный член первого порядка [c.11]

Заметим, что этот же результат для многокомпонентной системы может быть извлечен из полученных нами ранее разложений, если непосредственно просуммировать соответствующие члены. Суммируя только неинтегральные члены и первые корреляционные члены, соответственно, во всех приближениях, получаем [c.14]

Вернемся к выражению (П.З) и раскроем корреляционный член / (ж, s). Поскольку т = AjA , обозначая / s)lA = Eq, а / (х) = = Xq, получаем [c.75]

Полученные уравнения пульсационного движения и теплообмена частиц (2.3.23) и (2.3.24), а также соответствующие им осредненные уравнения (2.3.21) и (2.3.22) сложно использовать для расчетов в силу неопределенности корреляционных членов. В [15, 16] проведен анализ (2.3.23) и (2.3.24) для различных классов течений с частицами (см. раздел 1.5). Ниже будут приведены полученные в этих работах результаты. [c.45]

С учетом принятых в [15, 16] допущений с целью упрощения анализа корреляционных членов приближенные уравнения пульсационного движения и теплообмена (2.3.23) и (2.3.24) для неравновесного течения приобретают вид [c.45]

Здесь матрица включает обычную матрицу оператора Хартри — Фока для замкнутой оболочки (1-45) и корреляционные члены Wi [c.65]

В [138] выполнен более точный анализ роли различных корреляционных членов в указанном процессе в переменных функция тока — завихренность. Результаты показывают, что турбулентные вторичные течения будут возникать в каналах некруглого поперечного сечения только в том случае, если продольная осредненная скорость приводит к ненулевой разности поперечных нормальных рейнольдсовых напряжений. Действительно, судя по результатам [139], за счет [c.118]

Первое слагаемое в двухэлектронной части уже выражено через электронную плотность. А для двух последующих слагаемых, носящих название обменно-корреляционных членов была предложена следующая замена [c.323]

С де У возрастают в этом диапазоне от нулевых и отрицательных значений до 1,0—1,5. В диапазоне 1 т 24 мес происходит резкое уменьшение всех корреляционных членов, которые уже при т=12 мес близки к нулю. [c.53]

При увеличении т существенно меняется роль отдельных корреляционных членов в формировании тепловых потоков. Приведенные на рис. 2.6 изменения их вклада в значения брл и 6(3 показывают, что при т = 3.. . 24 ч главная роль принадлежит [c.53]

Сезонная эволюция отдельных корреляционных членов при 3 т 240 ч приведена на рис. 2.7. Все члены имеют выраженный сезонный ход, а структура зависимости от т меняется в течеиие года. В осенне-зимние месяцы локальный максимум [c.53]

Структура корреляционной добавки, т. е. вклад в значения потоков отдельных членов (2.14), такн<е существенно меняется от сезона к сезону. На рис. 2.6 приведены эти изменения в диапазоне 3 т 240 ч для трех месяцев года. В зимние месяцы начиная с т = 72 ч все корреляционные члены примерно равио- [c.55]

Сдвиги фаз годового хода (сут) отдельных корреляционных членов в диапазоне 3<х 240 ч относительно 0-фазы V С бТ при т = 3 ч [c.55]

Нами предложен лишь один из возможных подходов к параметризации крупномасштабных сезонных и климатических тепловых потоков на границе океана и атмосферы. Возвращаясь к анализу роли осреднения исходных данных в оценке тепловых потоков (см. раздел 2.1), можно рассматривать величины Qн и Qв как сезонную добавку к среднегодовым значениям теплообмена, отражающую фазовые рассогласования характеристик атмосферы и океана в годовом ходе. 32-летние ряды наблюдений иа океанской станции С позволили рассмотреть связь отдельных корреляционных членов с интегралами 3 Ти,Та), З(еое ), 3 УТа), [c.83]

В связи с тем, что рассмотренные строгие методы приводят к рядам по степеням малого параметра, зависящего от концентрации, или к рядам по корреляциям, решения, построенные таким образом, при больших концентрациях становятся непригодными. Мы сталкиваемся с жидкостной трудностью. Поэтому несомненный интерес приобретают попытки решения проблемы при помощи суперпозиционной аппроксимации, позволяющей замкнуть уравнения Боголюбова. Оценка суперпозиционной аппроксимации в случае заряженных частиц показывает [41], что ошибка, вносимая ею, проявляется уже в членах разложения, содержащих малый параметр в квадрате. Величина ошибки порядка корреляционных членов в этом же приближении. Следовательно, необходимо исправлять решения, полученные при помощи этой аппроксимации, посредством калибровки типа (8.2) либо при помощи приема, предложенного Келбгом [50]. [c.14]

Сложность состоит в том, что решение этого уравнения для отдельных турбулентных напряжений без дополнительных условий невозможно, поскольку имеются корреляционные члены более высокого порядка. Вместе с тем оно должно иметь замкнутый вид, т.е. содержать в качестве искомой величины лишь тензор напряжений Рейнольдса. Это значит, что все три последние статьи баланса в его правой части необходимо корректно моделировать. Поэтому дальнейшую процедуру использования соотношения (2.9) для практических расчетов чаще всего строят в соответствии со следующей упрощенной схемой. На основе тех или иных соображений задают функциональную связь между диссипативным и перераспределяющим членами, а также первым и последним слагаемыми диффузионной составляющей и средними скоростями, напряжениями Рейнольдса и их производными. Тройная корреляция скорости в уравнении (2.9) моделируется с использованием гипотезы квазинормальности Миллионщикова (в [83]). В зависимости от того, насколько успешно аппроксимируется тот или иной член правой части. [c.77]

В работе [284] впервые были применены данные судов погоды для оценки вклада внутримесячных корреляций в среднемесячные значения потоков. Расчеты, проведенные для двух месяцев 1969 г. по данным судов В , В , У , М , позволили оценить коэффициенты (2,15), которые оказывались в среднем равны 10—15 % при вариациях от 5 до 40 %, Исследование роли внутримесячного осреднения на базе 25-летнего массива данных по судам погоды для января и июля проведено в [391], где впервые были оценены отдельные корреляционные члены (2.14), В табл. 2.2 приведены этн оценки. Результаты [391] показали, что использование срочных данных повышает оценки потоков скрытого тепла иа —2... -Ь3%, а явного — менее чем на 10%. В [391] использовалась параметризация коэффициентов обмена, предполагавшая хотя и равные друг другу, но зависящие от стратификации и динамики приводного слоя коэффициенты. В работе [470], также посвященной анализу данных судов погоды, детально исследовался весь внутримесячный интервал осреднения прн постоянных коэффициентах обмена теплом и влагой и слабо зависящем от скорости ветра коэффициенте обмена импульсом. [c.37]

Длительные 32-летние ряды срочных гидрометеорологических наблюдений позволили построить аппроксимирующие зависимости (т) и получить формулы для коэффициентов При построении аппроксимирующих зависимостей учитывалось, что величины обладают выражепно-й сезонной и межгодовой изменчивостью (рис. 2.3, 2.4), что связано с их зависимостью от стратификации и скорости ветра. Наиболее сильно эта зависимость проявляется для 1нколеблющейся, например, при х = 30 сут в пределах 1,2—1,7. Отдельно рассматривались случаи устойчивой стратификации (летние месяцы), когда увеличивается зависимость х от скорости ветра. Ниже мы рассмотрим вклад отдельных корреляционных членов в эти процессы. Аппроксимирующие зависимости строились отдельно для т 30 сут и для 1 т С 24 мес, что связано с отмеченным выше различием режимов изменений Оя, в синоптическом, сезонном и климатическом диапазоне изменчивости. В результате были получены следующие аппроксимирующие формулы при бГ > О [c.50]

УС ЬТ (.3), V Т (4) к потоку явного тепла (а) и СеЬв У (5), йеСд. У (й), УС цЬе (7), С р Ье У (5) к потоку скрытого тепла (б) при различных диапазонах т изменение относительного вклада отдельных корреляционных членов в величины ЬQtI, 6 в осреднении за 32 года (в) и для отдельных месяцев (г). [c.52]

Во-вторых, анализ зависимостей на рис. 2.2, 2.6 в крупномасштабном диапазоне 1 г 120 мес позволяет найти подходы к параметризации, например, сезонного хода при исследовании климатической изменчивости энергообмеиа. Такие параметризации могут строится через сопоставление добавок 8Яд, 6 Ял или отдельных корреляционных членов (2.14) с интегральными параметрами, характеризующими наиболее вал<иые особенности выбранного диапазона масштабов. [c.57]

Корреляционный член соединяющего пути может оказаться в любом месте цепи, а не обязательно в ее конце. Например, путем, соединяющим У и Хг, будет ЬпЪнГ фгь- [c.243]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология