Глубокое охлаждение диаграммы

Обратившись к диаграмме состояний, видим, что в состоянии равновесия при 100°С (373 К) в паровой фазе останется 0,1 Па, а все присутствовавшее сверх того количество окажется сконденсированным в форме раствора серной кислоты. При более глубоком охлаждении остаток еще меньше. Температура конденсации водяных паров продуктов сгорания мазута обычно ниже 50—60 С. Следовательно, при температурах 80—100°С водяные пары конденсироваться не будут, а пары кислоты сконденсируются практически полностью. [c.252]

Рис. 17. Диаграмма глубокого охлаждения морской воды.

Общая сравнительная характеристика основных циклов глубокого охлаждения приведена на рис. 2-83. На диаграмме показано изменение холодопроизводительности и расхода энергии для получения 1 кг жидкого воздуха для четырех циклов 1) цикла с однократным дросселированием [c.176]

Для определения удельно о веса воздуха у определяют удельный объем но диаграмме ро-р для воздуха (см. Глубокое охлаждение, часть 1, диаграмма VI). Из диаграммы для данных р п Т находят величину ри, [c.210]

В настоящей главе приводятся только некоторые основные сведения о физических основах глубокого охлаждения, которые могут потребоваться при эксплуатационных расчетах процессов разделения воздуха, а также диаграммы состояния газов, входящих в его состав. [c.9]

ОСНОВНЫЕ ЦИКЛЫ ГЛУБОКОГО ОХЛАЖДЕНИЯ, ИХ ИЗОБРАЖЕНИЕ В Т—S-ДИАГРАММАХ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ЦИКЛОВ [c.291]

I—Г-диаграмма для воздуха (рис. 1-36) имеет большое значение для техники глубокого охлаждения. [c.69]

Для сжижения природных газов применяются описанные выше циклы глубокого охлаждения для расчета необходимо иметь для них тепловые диаграммы. [c.179]

По рис. 1 находим энтальпию смеси / = 500/с/сал/нл< , температуру горения Т = 2670° К, равновесное содержание окиси азота N0 = 2,36% объемн. Допустим, что потери тепла в окружающую среду 5 = 125 ккал1нм . Для определения неадиабатических параметров можно воспользоваться рис. 1 или 2. По рис. 1 энтальпия смеси с учетом потерь / = 375 ккал/нм , содержание окиси азота 1,75% объемн., неадиабатическая температура 2475° К. Тоже самое можно получить по / — /-диаграмме (рис. 2). В случае более глубокого охлаждения продуктов сгорания расчеты ведутся по / — /-диа-граммам. [c.94]

Процессы глубокого охлаждения, как уже отмечено, применяются для ожижения газов и разделения газовых смесей на их компоненты. Сжижение газов возможно при температурах ниже критических (Т <Т р) если данное условие не удовлетворяется, то газ нельзя ожижать ни под каким давлением. При этом для каждого газа существует определенная зависимость температуры ожижения (насьццения) от давления Т = f (р), определяемая опытным путем. Диаграммы состояния технических газов в широком диапазоне температур и давлений приведены в специальной литературе. [c.741]

На рис. 17 приведена диаграмма глубокого охлаждения морской воды. На оси абсцисс отложены значения коэффициента концентрирования К, радного отношению количества исходного раствора к количеству конечного раствора. Его величина может быть определена по отношению содержания иона магния, являющегося постоянным (неизменным) компонентом. Равновесными линиями диаграмма разделена на несколько областей кристаллизации. Области / и //, а также IV и VIII отделены двумя линиями пунктирная относится к охлаждению морской воды обычного состава, содержащей сульфат кальция сплошная линця характерна для морской воды, очищенной от сульфата кальция. С увеличением концентрации растворов эти линии сближаются, так как [c.85]

В расчетах в качество дифференциального дроссель-эффекта принимают изменение темн-ры нри ионижении давления на 1 ат. Для воздуха в области нормальных темп-р a = U град ат. Интегральное значение дроссель-эффекта удобно находить по диаграммам состояния. Изотермич. эффект дросселирования определяется разностью энтальпий сжатого U расширенного газа, взятой нри постоянной темп-ре начала процесса дросселирования Д/7-=Сра/Др. Дрос-сель-эффект используется в установках разделения газов методом глубокого охлаждения н в ожижителях (гелия, водорода и др.). На использовании процесса дросселпрования основаны дроссельные измерительные устройства расхода жидкостей и газов (см. Дозаторы, рис. 6). [c.264]

В настоящее время многими исследователями построены Т—s-диаграммы для некоторых газов. Из них наибольший интерес для техники глубокого охлаждения имеют диаграммы для Оо, N2, Нг, Не, СН4, С2Н4. Диаграммы эти построены отчасти по экспериментальным данным, отчасти по теоретическим вычислениям и поэтому не могут претендовать на такую точность, как диаграммы для воздуха, построенные иа основании обширных экспериментальных работ за рубежом и в Советском Союзе. Однако для практических целей, для расчетов установок глубокого охлаждения они являются вполне пригодными. [c.77]

Такие, например, изменения состояния рабочего тела, как дросселирование и расширение в машине, можно рассматривать как адиабатные, происходящие без теплообмена с окружающей средой. В этих случаях Д обр = О и все увеличение энтропии тела определяется нестатичностью процесса. При теплообмене нестатичность характеризуется суммарным изменением энтропий участвующих в процессе теплообмена потоков рабочего тела и энтропии окружающей среды последней величиной часто можно пренебречь. Рассматривая процессы теплообмена в диаграмме 5 — Т, легко видеть, что суммарное увеличение энтропии тем больше, чем больше разности температур при теплообмене, причем влияние разности температур тем сильнее, чем ниже температурный уровень. Разности температур в процессе теплообменд позволяют в той или иной мере судить о степени необратимости этого процесса. Теплообмен относится к основным процессам, определяющим и характеризующим циклы глубокого охлаждения, которые являются регенеративными и замыкаются процессами теплообмена. Степень необратимости теплообменных процессов в значительной мере характеризует г эффективность всего цикла в целом (см. главу IV). Как подробнее будет показано в дальнейшем, в ряде случаев для сравнительной оценки степени совершенства той или иной модификации цикла достаточно использовать такой простой метод, как анализ температурных напоров, имеющих место при теплообмене [30]. [c.29]