Квадратичный закон сопротивления

Автомодельную область называют также областью квадратичного закона сопротивления, так как, согласно уравнению (11,93), при отсутствии влияния Не (т. е. скорости) на величину К сопротивление трения становится пропорциональным квадрату скорости. [c.88]

В предельном случае чисто вязкого режима Res, а при квадратичном законе сопротивления Q Нбэ- [c.46]

Для крупных частиц, которые движутся в области квадратичного закона сопротивления, коэффициент сопротивления является функцией только формы частицы. В этом случае скорость витания частицы может быть рассчитана как = а шара/К/Сф, где г шара— скорость витания шара, эквивалентного по объему данной частице Кф — коэффициент формы, принимается по табл. 2-4 (по В. А. Успенскому). [c.57]

В тех случаях, когда существенными являются потери трения (диффузоры, отводы) влияние числа Рейнольдса сохраняется до значений Не 10 (что соответствует границе квадратичной области сопротивления, в которой имеет место турбулентная автомодельность потока). Отмеченные закономерности иллюстрируются рис. 2-27, где показана зависимость коэффициента сопротивления диафрагм от числа Не = vDN при различных отношениях площади отверстия диафрагмы к площади трубы F . С уменьшением FJF , которое приводит ко все большему преобладанию роли вихревых потерь, границы линейного и квадратичного законов сопротивления смещаются в область меньших значений числа Не. При турбулентном режиме в трубопроводе коэффициенты сопротивления диафрагм практически не зависят от числа Рейнольдса. [c.148]

Чем больше число ступеней, т( м стабильнее коэффициент расхода по Ке и, следовательно, тем точнее соблюдается квадратичный закон сопротивления. [c.445]

Массовые силы делятся на четыре группы. К первой группе относится сила тяжести, фиксированная по величине и направлению. Определяемая ею кинетическая энергия ту2/2, используемая в процессе сепарации, может быть увеличена удлинением пути пробега частиц. Но это справедливо только для весьма крупных частиц, подчиняющихся квадратичному закону сопротивления. Большая часть частиц уже на коротком участке приобретает практически постоянную конечную скорость и<х,, так что их кинетическая энергия становится по- [c.11]

Ке2<2-10 а = 0,48, п==0 (квадратичный закон сопротивления Ньютона) [c.82]

Можно считать, что в точке 4 ламинарный подслой практически исчезает, а бугорки полностью обтекаются основным турбулентным потоком (рис. 1.45). Интенсивное вихреобразование за бугорками в этом случае и приводит к квадратичному закону сопротивления, т. е. к независимости X от числа Ке. [c.58]

Для труб с равномерно-зернистой шероховатостью предельное значение числа Рейнольдса, при котором начинает действовать квадратичный закон сопротивления. [c.80]

Для неравномерной шероховатости предельное значение числа Рейнольдса, при котором начинает действовать квадратичный закон сопротивления, можно с точностью до 3 % принять (см. диаграмму 1.7 ) [c.82]

Ири турбулентном режиме и квадратичном законе сопротивления коэффициенты потерь напора 1 и а следовательно, и коэффициент ГХ М, не зависят от числа Рейнольдса. [c.777]

Из формул (50)—(53) следует, что коэффициент гидравлического сопротивления X зависит ог числа Рейнольдса и шероховатости труб. Поэтому эквивалентная длина при одном и том же значении коэффициента местного сопротивления может иметь различные значения в зависимости от величины коэффициента гидравлического сопротивления. Для квадратичного закона сопротивления эквивалентная длина постоянна, поскольку Я не зависит от числа Рейнольдса [формула (53)]. [c.51]

Если принять, что при обнажении решетки скорость газа возрастает в п раз, то при квадратичном законе сопротивления [c.540]

Тогда при квадратичном законе сопротивления Сж 1 и [c.71]

При больших скоростях газа ( F 50 м/с), когда наблюдается область квадратичного закона сопротивления, т.е. [c.830]

И те = О при квадратичном законе сопротивления Я — коэффициент гидравлического сопротивления. [c.123]

Последняя формула совпадает с формулой Альтшуля для квадратичного закона сопротивления, когда [c.48]

Однако прямое вычисление по формуле (3.12) невозможно, так как коэффициенты К и ,, входящие в формулы для определения М, являются функциями числа Re, зависящего от скорости V, которая в свою очередь определяется величиной неизвестного пока расхода Q. Поэтому решение будем искать методом последовательных приближений, полагая, что в первом приближении реализуется квадратичный закон сопротивления. Для этого, задаваясь значениями Я. и Q в автомодельной области чисел Re, определяем в первом приближении по (3.12) расход Q. По найденному Q определяем скорость V и число R j первого приближения, а по Re] определяем более точные значения Х/> и а- После этого вычисляем М2 и по формуле (3.12) (72 — расход во втором приближении. Расчет следует продолжать до тех пор, пока разность g , - Qn не окажется меньше заданной погрешности. Обычно бывает достаточно двух-трех приближений. [c.780]

Формулы Павловского, Маннинга и Агроскина относятся к движению воды в области квадратичного закона сопротивления. [c.36]

Величина коэффициента сопротивления по длине X, для подсчета К, А и 5 может быть найдена по одной из формул, приведенных в гл. 4. При этом следует иметь в виду, что формулы Н. Н. Павловского и Маннинга применимы для расчетов только в области квадратичного закона сопротивления, когда Xфf (Ке). Для этого необходимо соблюдение условия (4-19) [c.76]

В рассмотренном случае движения пластины, погруженной в жидкость, числа Рг, Ве и Ше, характеризующие соответственно сопротивление от волнообразования, сжимаемость жидкости и по-верхрюстное натяжепие, обыч1 о незначительны и их ие учитывают. Коэффициент сопротивления практически зависит только от критерия Рейнольдса. Квадратичный закон сопротивления справедлив при скоростях значительно меньше скорости звука в среде. При околозвуковых скоростях сопротивление возрастает пропорционально кубу скорости, а при дальнейшем увеличении скорости вновь уменьшается. [c.276]

При квадратичном законе сопротивления, т. е. для вихрей больших размеров, С = onst = Q, скорость подъема вихря будет [c.113]

В процессе колебаний скорость V шарика, движущегося в кипящем слое, непрерывно менялась по величине и направлению и соответственно, менялась и сила трения Р опр (О- Характер затухания амплитуды колебаний со временем дг ( ) зависит от закона сопротивления F oIIp ( )- Особенно сложной является эта связь в области промежуточной между линейным и квадратичным законом сопротивления от скорости. Однако при анализе экспериментальных данных оказалось, что амплитуда колебаний системы во всех опытах убывала по чисто экспоненциальному закону [c.165]

В области квадратичного закона сопротивления (2-10 < Res 2-10 ) коэффициент сопротивления не зависит от числа Re и принимается равным 0,48. За скачком сопротивления (Re >2-10 ) коэффициент сопротивления с 0,2. Для облегчения расчетов Шиллером был предложен метод, получивший свое развитие в работах М. В. Кирпичена, С. Н. Сыркина, Д. Н. Ляховского и др. [c.56]

Как указывалось выше, при увеличении Не толщина ламинарного слоя уменьшается. Поэтому, когда имеем турбулентный поток в шероховатой трубе, то при малых Не толпщпа ламинарного слоя больше величины бугорков шероховатости, последние находятся внутри ламинарного слоя, обтекаются плавно (безотрывно) и на сопротивление не влияют. По мере увеличения Не толщина уменьшается, бугорки шероховатости начинают выступать за пределы слоя и влиять на величину сопротивления. При больших Не толщина ламинарного слоя делается исчезающе малой, а бугорки шероховатости обтекаются турбулентным потоком с вихреобразованиями за каждым бугорком этим и объясняется квадратичный закон сопротивления, имеющийся в данной области. [c.102]

Первая количественная проверка теории подобия для потока, несущего взвешенные частицы, была проведена в 30-х годах С- Н. Сыркиным, П. М. Волковым и В. С. Жуковским применительно к циклонам-пылеотделителям. Считая, что при исследовании процессов, происходящих в циклонах, критерий Re нельзя исключить из числа определяющих, а следовательно, уменьшить размеры модели и скорость течения в ней можно, только отказавшись от газообразной среды, эти авторы изучали процесс сепарации пыли на наружную стенку циклона на водяной модели. Изучался процесс улавливания сферических частиц (свинцовые и стальные шарики) при квадратичном законе сопротивления (п=0) и частиц неправильной формы (корунд, стекло) при стоксовском законе (rt=l). Было установлено, что при Re = idem процесс улавливания определяется критериями St и Fr [заметим, что здесь под критерием St понимается выражение (р2—pl) которое при я=1 принимает [c.104]

Крупная топливная крошка уже не подчиняется закону витания и движется в газо-воз-душной среде в соответствии с обычным квадратичным законом сопротивления. Вследствие этого скорость обтекания ее поверхности газом несколько меньше, чем при неподвижном слое, но значительно больше, чем скорость витания. Это дает основание полагать, что газообмен на единицу ее поверхности, от оторого зависит скорость ее газификаоди и горения, значитель-Ш [c.147]

Однако прямое вычисление по формуле (3.12) невозможно, так как коэффициенты X и, входящие в формулы для определения М, являются функциями числа Яе, зависящего от скорости К, которая в свою очередь определяется величиной неизвестного нока расхода Q. Поэтому решение будем искать методом последовательных приближений, полагая, что в нервом нриближении реализуется квадратичный закон сопротивления. Для этого, задаваясь значениями X и С,, в автомодельной области чисел Яе, определяем в нервом нриближении но (3.12) расход Ql. По найденному Ql определяем скорость Ух и число ЯС] первого приближения, а по ЯС] определяем более точные значения Х2 и 2 - После этого вычисляем М2 и по формуле (3.12) Q2 - расход во втором нриближении. Расчет следует продолжать до тех пор, нока разность Q +l - Q не окажется меньше заданной но эешности. Обычно бывает достаточно двух-трех приближений. [c.780]

Коэффициенты сопротивлений определялись А. М. Скорубко экспериментальным путем. Все опыты проводились в области квадратичного закона сопротивлений. Коэффициент потерь для кольцевого сопла определялся с учетом сопротивления рабочей камеры в целом (см. п. 1.5), хотя основная доля потерь приходится на кольцевую щель [63]. Было установлено, что ширина щели кольцевого сопла не влияет на коэффициент потерь н- В диапазоне изменения числа Рейнольдса от 3-10 до 6-10 коэффициент [c.44]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология