Слой пограничный в газе при больших скоростя

Течение смеси реагирующих газов в пограничном слое. Учет неоднородности химического состава, находящегося в пограничном слое, необходим в тех случаях, когда течение газа сопровождается различными физико-химическими процессами, которые в свою очередь могут оказывать влияние на энергетические и переносные свойства течения. Примерами таких течений являются течения высокотемпературного воздуха вблизи поверхности обтекаемого тела, входящего в атмосферу Земли с большой скоростью, или течения смеси реагирующих газов в различных агрегатах, используемых в химикотехнологических процессах. [c.115]

Выше уже отмечалось, что при обтекании тел газодинамическим потоком диссипативные явления, связанные с вязкостью и теплопроводностью, имеют место в тонком слое газа, образующего фронт ударной волны, и в слое газа малой толщины, называемом пограничным, вблизи поверхности обтекаемого тела. Процессы в самом фронте ударной волны изучались мало. В этом, может быть, и не имеется особо большой надобности, так как ввиду малой толщины слоя, в котором осуществляется само явление удара, его можно трактовать как поверхность разрыва физических величин с выполнением при прохождении газа сквозь эту поверхность законов сохранения массы, импульса и энергии. На основе последних, как мы видели, возможно развить феноменологическую теорию ударных волн, весьма полезную для практических целей. Явления в пограничном слое у поверхности обтекаемого тела нельзя уже оставить без подробного рассмотрения, так как процессы трения и теплообмена всецело обусловлены полями скоростей и температур именно в пограничном слое. В нем же могут происходить и другие, более сложные и весьма важные явления образования отрывающихся от тела вихрей и ударных волн. Поэтому теории пограничного слоя было посвящено большое количество работ, начиная с классических исследований Прандтля и Кармана [52], заложивших основы учения [c.230]

В случае богатых смесей влияние диффузии проявляется в расширении богатого предела, т. е. смесь, сгорающая в вихревых слоях, будет беднее топливом, чем подаваемая смесь. Однако более холодные свежие газы будут сужать предел в области богатых смесей. Следовательно, в этом случае наблюдаются два противоположных влияния. При больших скоростях, когда изменение состава вследствие удаления пограничного слоя мало, предел будет сокращаться из-за влияния холодного газа , тогда как при низких скоростях более значительным может оказаться влияние диффузии. Данные, приведенные на фиг. 4, подтверждают эти соображения. Предел в области богатых смесей расширяется при низких скоростях вследствие диффузии и сокращается при высоких скоростях в результате влияния более холодного свежего газа. [c.216]

Массообмен в пограничном слое. В технологической аппаратуре скорости движения потоков капельных жидкостей, а также паров и газов обычно таковы, что значения диффузионных критериев Пекле, как правило, значительно превышают единицу. Наиболее характерно это для капельных жидкостей, имеющих большие величины диффузионных критериев Прандтля, значительно превышающих единицу. При высоких Ре конвективный перенос в основном потоке значительно превышает перенос вследствие молекулярной диффузии и, следовательно, слагаемыми правой части дифференциального уравнения (1.20) можно пренебречь по сравнению с конвективными слагаемыми левой части. Таким образом, для стационарного процесса уравнение [c.26]

Наложение на циркуляционное движение вынужденного движения, газовых примесей в электрическом поле приводит к еще большему разрушению пограничного слоя. Чем больше скорость движения газа при данном постоянном давлении, тем быстрее протекает процесс сублимации льда. Это происходит потому, что положительно и отрицательно активные молекулы при вынужденном движении приводят в соприкосновение с поверхностью сублимируемого вещества не отдельные группы молекул, а макрочастицы парогазовой смеси. Принесенная макрочастицами на поверхность образца энергия расходуется на процесс сублимации. [c.186]

Допущение о химическом и термодинамическом равновесии оправдано, если скорости химических реакций велики по сравнению со скоростью течения в пограничном слое. Кроме того, частицы, диффундирующие поперек пограничного слоя, должны мгновенно принимать температуру газа в данной точке. Если время ионизации велико по сравнению со временем, за которое частица газа проходит через пограничный слой, то газ в пограничном слое не станет электропроводным и магнитное поле не будет влиять на течение и теплообмен. Если время ионизации больше или равно времени диссоциации, то в случае равновесия влияние магнитного поля будет максимальным. Если же время ионизации меньше времени диссоциации и времени, необходимого для прохождения частицы через пограничный слой, то оценка влияния магнитного поля при допущении о равновесии окажется заниженной. [c.50]

Реакция взаимодействия паров воды с 50з характеризуется большой скоростью протекания. Об интенсивности кинетики свидетельствует коррозия низкотемпературных поверхностей нагрева, расположенных в зоне высоких температур газов (более 600 °С), когда в газах присутствуют только молекулы 50з. Это возможно только при завершении реакции взаимодействия ЗОз с Н2О в более холодной части пограничного слоя, время пребывания в котором исчисляется сотыми долями секунды. [c.36]

Рассматривая движение реального газа относительно шероховатой струи при больших скоростях, нетрудно видеть, что в газе у поверхности струи образуется турбулентный пограничный слой. Амплитуда волн (шероховатостей) на поверхности струи и скорость газа на бесконечности (равная скорости вылета струи из сопла) связаны скоростью газа у поверхности соотношением [c.641]

При очень больших скоростях течения, когда толщина диффузионного пограничного слоя меньше средней длины свободного пути молекул пара I, формулы (П.9) и (11.10) уже неприменимы. В этом случае практически все испаряющиеся молекулы будут уноситься потоком газа, т. е. испарение будет идти с той же скоростью, что и в вакууме. Впрочем, для свободно движущихся в газообразной среде капель этот случай может осуществиться лишь в разреженной атмосфере. При нормальном давлении максимальная скорость падения водяных капель, при которой они могут существовать, не разрываясь, соответствует примерно величине Ке 2000 и радиусу капли 0,3 см. Но при этих значениях Ке и г, согласно данным о величине о/г, приведенным на стр. 55, 8 10 , т. е. на несколько порядков больше /. [c.57]

При очень большой скорости (мгновенной реакции) и высокой концентраций реагента В процесс завершается у поверхности раздела фаз В этом случае сопротивление пограничного слоя газа становится определяющим для процесса в целом, —.процесс протекает во внешнедиффузионной области. Соответственно уравнение (111.38) упрощается [c.91]

При больших скоростях относительного движения потока, когда практически все испаряющиеся молекулы уносятся газом, скорость испарения соответствует ее значению в вакууме. Критерием такого механизма является отношение толщины диффузионного пограничного слоя к средней длине свободного пробега [c.113]

В зависимости от направления потока газа к поверхности коэффициент теплообмена а изменяется, причем при перпендикулярном направлении потока газа а значительно больше, чем при параллельном. Последнее объясняется тем, что толщина пограничного слоя зависит, помимо других факторов, от скорости газов и направления потока. С увеличением скорости отношение "перУ пар. возрастает (рис. IV-18, а). Однако при обдуве потоком газов в направлении, перпендикулярном поверхности материала, потребовалось бы очень большое количество агента сушки, что неэкономично. Поэтому используют сопловой обдув — локальный обдув с большими скоростями струи, перпендикулярной поверхности материала. При этом благодаря большим"скоростям и перпендикулярному направлению струи с турбулизацией пограничного слоя интенсифицируется тепло- и массообмен практически при таких же расходах агента сушки, что и в случае параллельного смывания материала потоком газа. [c.164]

Высокие коэффициенты теплоотдачи конвекцией в камерах сгорания являются следствием более высоких действительных средних скоростей в факеле (вследствие рециркуляции газов), больших градиентов температур в пограничном слое и более высоких скоростей в нем (вследствие вихревого характера движения тазов в факеле). [c.90]

В камере всасывания вышедшая с большой скоростью струя рабочего пара (обычно более 1000 м/сек) встречает частицы холодного пара, имеющие сравнительно с рабочим паром незначительную скорость, и увлекает их. Механизм увлечения холодного пара в эжекторе еще недостаточно изучен. В свете современной теории турбулентного течения свободных струй жидкостей и газов процесс увлечения представляется как результат передачи импульса от выносимых за пределы струи частиц рабочего пара к частицам окружающей среды (холодного пара) с которыми они входят в соприкосновение в пограничном слое. Получая импульс, частицы холодного пара приобретают большую скорость и присоединяются к струе. В результате обмена импульсами между струей рабочего пара и окружающим ее холодным паром средняя скорость струи падает. В диффузоре, в суживающейся его части, называемой также камерой смешения, процесс смешивания рабочего и холодного пара заканчивается и начинается процесс повышения давления за счет дальнейшего уменьшения скорости потока, уже включающего рабочий и холодный лар. [c.14]

При значении числа Маха М S 0,25 течение газа практически не отличается от течения несжимаемой ( капельной ) жидкости (см. 4.3). Газ называется сжимаемым, если его скорость такова, что М > 0,25. Для сжимаемого газа характерными являются следующие особенности. Во-первых, при натекании газа на поверхность тупоносого тела (ракеты, космического корабля и др.) Б окрестности лобовой точки вследствие его сжатия происходит выделение значительного количества теплоты, в связи с чем в этой области потока температура достигает высоких значений. Например, если температура набегающего потока воздуха Too = 300 К, а число Mqo = 5, то в пристенном слое температура равна приблизительно 1800 К. С увеличением числа М эта температура возрастает и может достигнуть значения, при котором возникает диссоциация молекул газа и имеют место другие физико-химические превращения. Во-вторых, при больших числах М в пограничном слое наблюдаются большие градиенты скорости, в связи с чем оказываются большими силы внутреннего трения. Из-за действия сил трения происходит диссипация кинетической энергии газа, т.е. эта энергия превращается в теплоту. Выделение теплоты приводит к повышению температуры газа. В этом случае в уравнении энергии (см. 4.6) нельзя пренебрегать диссипативной функцией 8. В-третьих, из-за больших перепадов температуры (в общем случае и давления) в пограничном слое физические свойства газа нельзя считать постоянными. Такие свойства газа, как плотность р, вязкость ц, теплопроводность X, могут сильно изменяться при переходе от одной точки пограничного слоя к другой. Отмеченные особенности учитываются в теории пограничного слоя сжимаемого газа. [c.171]

При вращении дисков часть газа и возДуха увлекается дисками в направлении вращения. Струи (сформированные в соплах) обладают большей скоростью и кинетической энергией, чем обычные потоки газа в каналах, и сдувают пограничный слой газа и воздуха, перемещаемый дисками, уменьшая смешение потоков газа и воздуха и интенсифицируя теплообмен с дисками и ротором (ротор обтекается струями с углом обхвата 150-160°). [c.122]

ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ в ОДНОРОДНОМ или НЕОДНОРОДНОМ ГАЗЕ ПРИ БОЛЬШИХ СКОРОСТЯХ 53. Некоторые особенности теории пограничного слоя в газе [c.254]

При нисходящем направлении потока усповия.течения дтя жидкости разрывные, т. е. она существует а виде капель, отдельных струй и пленки, стекающей по поверхности гранул, в то время как газ равномерно распределяется по слою. При высоких скоростях газа происходит возрастание перепада давления в жидкостном потоке и режим течения может стать пульсирующим. Режим пульсации наблюдался как в реакторах пилo77foгo, так и промышленного масштаба (63] и чаще всего преобладает в пристенощом пограничном слое. При малой скорости газового потока жидкость располагается преимущественно в центре слоя и у стенок реактора. В целом, присутствие жидкой фазы в реакторе создает ряд осложнений. Распределение жидкости по слою катализатора в большей степени зависит не только от скорости жидкости и газа, но и от физико-химических свойств сырья, конструктивных особенностей реактора и распределительных устройств для ввода жидкости. Все зти факторы влияют на эффективность контакта жидкости с катализатором и на содержание ее в слое [27]. [c.92]

Вывод уравнений ламинарного движения газа в пограничном слое при больших скоростях содержит по сравнению с выводом, приведенным в главе 1, некоторые существенные особенности. Остановимся, чтобы подчеркнуть основную идею вывода, на наиболее простом случае стационарного плоского пограничного слоя при отсутствии [c.259]

Граничные и начальные условия для уравнений пограничного слоя в случае газа, движущегося с большими скоростями, в своей динамической части остаются теми же, что и в случае несжимаемой жидкости. Это — условия прилипания газа к поверхности твердого тела, задание скорости газа вдалеке от тела, а также начального распределения скоростей в случае нестационарного движения. Новыми являются граничные и начальные условия для температуры (энтальпии) газа. Может быть задано распределение температуры или теплоотдачи (производной от температуры по нормали к поверхности) по поверхности тела, в частном случае температура тела, одинаковая по всей поверхности, и температура набегающего потока. В нестационарном случае задается начальное распределение температуры в потоке. [c.266]

Важность проблемы ламинарного пограничного слоя при сверхзвуковом обтекании крыловых профилей и тел вращения послужила причиной появления большого числа приближенных приемов расчета, в частности непосредственного применения метода Польгаузена с полиномиальным представлением распределений скоростей и температур. Сюда прежде всего должна быть отнесена основная для всего последующего развития теории пограничного слоя в газе работа [c.456]

Наиболее легко поддаются расчету два крайних случая движения диссоциированного газа в пограничном слое. Первый из них соответствует равновесному состоянию газа, т. е. такому, что в каждой точке пограничного слоя степень диссоциации (концентрация атомов) определяется только температурой (энтальпией) в этой точке. Такого рода термохимическое равновесное состояние может осуществляться в газе только при очень больших скоростях рекомбинации. Промежуточный случай, соответствующий конечной скорости рекомбинации, требует знания зависимости скорости рекомбинации от других термодинамических факторов (температуры, концентрации), а также и от геометрических и кинематических особенностей движения. К сожалению, до сих пор наши сведения в этой области еще очень элементарны, а применяемые закономерности основываются на самых грубых схемах процессов рекомбинации. [c.458]

При больших скоростях движения практически весь перепад скорости сосредоточен в тонком гидродинамическом пограничном слое толщиной б 01 а перепад концентрации — в диффузионном пограничном слое толщиной б. Величина б будет различной на разных участках поверхности, являющейся неравнодоступной в диффузионном отношении. То же относится и к толщине гидродинамического пограничного слоя бо- Отношение бо/б тем выше, чем больше отношение кинематической вязкости вещества v к коэффициенту молекулярной диффузии В жидкостях, где v/Z) > 1, диффузионный пограничный слой гораздо тоньше гидродинамического. В этом случае при решении уравнения (III.13) можно воспользоваться достаточно простыми выражениями для скорости потока вблизи твердой поверхности, что позволяет найти аналитическое решение уравнения (III.13) при протекании быстрой гетерогенной реакции или реакции первого порядка на поверхности частиц простой геометрической формы (пластина или шар) [12, 13]. В газах толщины диффузионного и гидродинамического пограничных слоев — величины одного порядка и [c.103]

Основное предположение теории пограничного слоя, сделанное Прандтлеы, заключается в том, что при движении тела с достаточно большой скоростью в жидкости (илп газе) весь поток мон ет быть приближенно разделен па две области 1) область малой толщины вблизи тела, называемой пограничным слоем, где влияние сил вязкости соизмеримо с влиянием иперщюпных сил, и 2) область так называемого внешнего (по отношению к пограничному слою) потока, где влияние сил вязкости пренебрежимо мало, а преобладают инерционные силы (рис. 5.1). [c.104]

В описанных выше исследованиях с достаточной определенностью установлено, что механизм стабилизации пламени на телах илохообтекаемой формы ири больших скоростях потока существенно отличается от механизма стабилизации пламен на горелках. При стабилизации пламени плохообтекаемыми телами реакция в подаваемой смеси инициируется не при распространении пламени в свежий газ, а в результате обмена энергией и массообмена между потоком горячих продуктов сгорания, циркулирующих в вихревой зоне, и свежим газом, отделяющимся от стабилизатора. Очевидно, многие авторы придерживаются такой точки зрения [13, 18, 20]. Однако высказывались предположения, что отделение пограничного слоя от тела плохообтекаемой формы питает зону с относительно низкой скоростью Б точке, достаточно удаленной от какой-либо гасящей поверхности, так что реакция инициируется именно при самораспро-странении пламени. В силу этих обстоятельств влияние молекулярной диффузии все еще может иметь некоторое значение. [c.197]

Рассмотрим процесс испарения при сушке в аппаратах, ц которых имеет место одновременно и испарение, и. конденсация пара. Испарение при сушке (выделение паров влаги, содержащейся в твердом теле,, омываемом потоком нагретых газов) существенно отличается от процессов испарения со свободной поверхности при большой скорости движения жидкости. Если для кипения в условиях вынужденного движения характерна конкуренция двух сильных эффектов (парообразования и движения), то испарение при сушке надо рассматривать как результат двух малоинтенсйвных процессов. Тепловое напряжение при сушке, как правило, весьма незначительно. Вместе с тем, и возмущение, вносимое выделяющимся паром, может лишь слабо повлиять на характер взаимодействия тела с потоком. По существу это влияние сводится к изменению условий в непосредственной близости от поверхности. Выделяющийся пар, проходя через пограничный слой, вызывает изменение температурного и скоростного поля. В связи с этим, изменяется и характер-процесса испарения и, стало быть, сушки вообще. [c.178]

Выше было указано на необходимость учета нестационарного в действительности характера установившегося в среднем турбулентного потока при оценке средней скорости горения. Для расчета турбулентного газового факела, как отмечалось в 1-1, большое значение имеет приближенная модель диффузионного горения с бесконечно большой скоростью химической реакции. В этом предположении, естественно, приведенные соображения о расчете среднего значения <ш> остаются за рамками расчетной схемы. На первый план выступает вопрос о разумной аппроксимации эффективных характеристик турбулентного переноса импульса, энергии и вещества. Вопрос этот, однако, не является специфичным для турбулентного горения газа, а относится к общей теории турбулентного пограничного слоя и к опорному для )асчета факела разделу ее — к теории турбулентных струй. Зообще говоря, расчет факела можно построить на основе любой оправдавшей себя полуэмпирической расчетной схемы, принятой в современной теории струй [1, 26, 34]. Это относится к методам расчета, развитым в известных основополагающих заботах Г. Н. Абрамовича [1, 2], к теории асимптотического слоя "26] или интегральным методам расчета [34, 45]. В последние [c.19]

Аэродинамическая модель факела неиеремешанных газов отражает лишь некоторые, хотя и весьма существенные, стороны сложного явления. Она, в частности, не позволяет определить ряд важных характеристик процесса, связанных с кинетикой химических реакций (полноту сгорания, условия стабилизации пламени и т. д.) Предельной схеме диффузионного горения при бесконечно большой скорости реакции отвечает в сущности единственный абсолютно устойчивый режим, при котором осуществляется полное реагирование исходных компонентов. Влияние режимных параметров на тепловой режим факела и его устойчивость принципиально не может быть учтено в рамках такой модели. Прямой путь расчета процесса при конечной скорости реакции связан с интегрированием системы дифференциальных уравнений в частных производных, содержащих нелинейные источники тепла и вещества. Он не получил достаточного распространения из-за значительных математических трудностей, с одной стороны, и отсутствия надежных данных о макрокинети-ческих константах, с другой. Это делает, видимо, нецелесообразным проведение в настоящее время массовых численных расчетов газовых пламен на ЭВМ, Отмеченное обстоятельство стимулирует развитие приближенных аналитических методов, сочетающих идеи теории пограничного слоя и теории теплового режима горения [27]. [c.21]

Стационарность процесса распространения детонации обусловлена тем, что его скорость значительно превышает скорость звука, т. е. скорость распространения в поступающем газе возмущений, вызываемых сгоранием. Поэтому детонационная волна распространяется в газе при неизменном начальном его состоянии и с постоянной скоростью. Увеличение длины трубопроводов, применение высокого давления и больших скоростей потока повышают опасность возникновения детонации. Длина преддето-национного расстояния, т. е. расстояния от точки инициирования до места возникновения детонации, определяется в основном отрезком пути, необходимым для развития пограничного слоя и турбулизации газа в волне сжатия. Преддетонационное расстояние уменьшается с повышением давления горючей смеси и возрастает с увеличением длины и диаметра трубы. При удлинении трубы перед фронтом пламени как бы создается больший объем газа, и это замедляет рост плотности и температуры подаваемой смеси при поджатии ее, обусловленном расширением продуктов сгорания. Детонация газовой смеси возможна тогда, когда скорость ее сгорания достаточно велика и смесь полностью или почти полностью сгорает во фронте волны. [c.85]

Рис. 5.28 показывает, что продольная скорость частиц больше скорости газа по всему пограничному слою, причем при ж < 1 (Stkf > 1) она отлична от нуля на поверхности пластины. Это происходит вследствие инерции частиц. Различие в скоростях между фазами ведет к интенсивному обмену импульсом, следствием которого является большая наполненность профиля скорости газовой фазы по сравнению со случаем однофазного течения. В [17] отмечается, что релаксация скоростей фаз практически заканчивается при ж = 5 (Stkf = О, 2), а структура течения при различных значениях массовой концентрации частиц М однотипна. Профили продольных скоростей обеих фаз при больших ж (малых Stkf) становятся автомодельными. Данные предельные профиля могут быть получены из решения уравнений Прандтля для однофазного газа с увеличенной плотностью ре = р + Ф рр = = р(1 + М). Таким образом после релаксации скоростей данное течение опять (как набегающий на пластину поток) становится квазиравновесным. [c.153]

Далее, при больших скоростях выхода продуктов сгорания из туннеля горелки в воду (гг) = 50- -100 м1сек) возникают вихревые движения жидкой и газовой сред. Кроме того, возникают еще особые движения внутри сред, вызываемые трением газа и жидкости, что наиболее существенно для пограничных слоев. Указанные виды движений несомненно влияют на образование межфазной поверхности, в связи с чем нельзя точно определить ее величину. [c.133]

Быстрое развитие теории пограничного слоя, особенно в связй с новыми задачами аэродинамики и термодинамики газа при. больших скоростях и высоких температурах, делает в настоящее время составление сравнительно краткого руководства в этой области крайне затруднительным. Вот почему, представляя себе фундаментальное значение классических методов расчета ламинарного пограничного слоя для решения новых задач теории пограничного слоя, мы удовольствовались пока изложением теории ламинарного пограничного слоя и, кроме того, опустили некоторые специальные вопросы этой теории, как, например, пограничный слой на пористой поверхности при наличии иоддува или отсоса. Что касается вопроса устойчивости движения жидкости и газа в ламинарном пограничном слое, то он, будучи тесно связан с теорией перехода ламинарного движения в турбулентное, естественно, может и должен быть отнесен к теории турбулентного пограничного слоя, изложению которой автор надеется посвятить в дальнейшем специальную книгу. Такой выбор содержания настоящей книги позволил, с одной стороны, глубже и систе-матичнее остановиться на наиболее фундаментальных вопросах теории ламинарного пограничного слоя, а с другой — осветить и ряд новых задач этой теории. [c.7]

В главе X излагается теория ламинарного, стационарного и нестационарного пограничных слоев на пластине в газовом потоке больших скоростей без учета и при наличии учета влияния лучеиспускания. Рассматривается также случай слабой разреженности газа, когда граничные условия для скоростей и темрератур на поверхности обтекаемого тела соответствуют режиму скольжения газа. [c.8]

Основное значение для современных приложений имели работы по теории пограничного слоя в газе при больших скоростях. Отдельные решения простейших задач появились еще в тридцатых годах (А. Буземан, Л. Крокко, Т. Карман — Чень Сюэ-сень, Ф. Франкль). В дальнейшвм развитии этого важного раздела современной теории пограничного слоя большую роль сыграло преобразование уравнений пограничного слоя в газе К виду, близкому к уравнениям пограничного слоя в несжимаемой жидкости, предложенное в 1942 г. А, А. Дородницыным и в дальнейшем несколько модифицированное, многими авторами (Стюартсон, Хоуарт). Другой путь решения, основанный на использовании в качестве аргумента продольной компоненты скорости, указал в 1939 г. Л. Крокко, - [c.10]

Правая крайняя область характеризует совокупность значений Нвоо и Моо. для которой справедливы уравнения обычной газовой дина-лики, т. е. при принятых ранее допущениях уравнений Навье — Стокса. При больших рейнольдсовых числах в этой области можно пользоваться уравнениями пограничного слоя в газе при больших скоростях, если числа Моо значительно отличаются от нуля, и уравнениями пограничного слоя в несжимаемой жидкости, если числа Моо мало отличаются от нуля. Асимптотический ход ограничивающей рассматриваемую область кривой при очень малых рейнольдсовых числах показывает, что в этих условиях только при совершенно незначительных величинах Моо. т. е. при очень малых абсолютных скоростях движения, допустимо применение уравнений гидродинамики 1/ =Ю Ш=/ Ш=ОМ это соответствует классической области медленных движений , задаче Стокса о шаре и т. п. [c.269]

Изложенные в предыдущих параграфах решения задачи о продольном обтекании полубесконечной пластинки газом при больших скоростях основываются на предположении, что давление на поверхности пластинки постоянно и равно давлению в набегающем потоке. Предположение это, пригодное в случае малых скоростей, когда обратное влияние пограничного слоя на внешний поток не слишком существенно, перестает быть таковым, если скорости велики и набегающий поток является сверхзвуковым. В этом случае подтормаживающее влияние трения в пограничном слое и вызываемое этим подтормаживанием оттеснение линий тока от поверхности пластинки становится причиной существенного изменения обтекания пластинки, особенно в области ее передней кромки. [c.352]

При рассмотрении уравнения движения при различных скоростях газа и частиц необходимо учесть влияние конденсации на взаимодействие фаз. Так, при конденсации пара на частицах присоединившаяся масса имеет скорость газа, большую, чем скорость частиц, н это должно увеличивать скорость конденсата. При испарении к газу подводится масса, имеющая скорость, меньшую скорости газа, что также должно учитываться в уравнении движения. Правда, в работе [900] указано, что отмеченные выше эффекты не должны фигурм-ровать в уравнениях. Такой вывод сделан на основании равенства скорости частицы и газа в пограничном слое на поверхности капли, откуда молекулы попадают на каплю при конденсации. Испаряющиеся молекулы поступают в газовую фазу с внешней части пограничного слоя, где скорость равна скорости газа. [c.214]