Черное тело законы излучения

Серыми телами называются тела, коэффициент поглощения которых А хотя и не равен единице, как в случае чёрного тела, но постоянен. Поэтому на всех участках спектра интенсивность излучения серого тела прямо пропорциональна интенсивности излучения чёрного тела. Цветность излучения серого тела совпадает с цветностью излучения чёрного тела той же температуры. Зависимость интегральной энергии, излучаемой серым телом от температуры, следует закону Стефана-Больцмана с коэффициентом 01 =Ла. [c.317]

Целый ряд фактов, установленных физиками в первые годы XX столетия, как-то поведение теплоемкости газов и других тел при очень низких температурах, распределение энергии в спектре излучения чёрного тела и др., показал, что основные положепия классической статистической физики, в том числе закон равномерного распределения энергии по степеням свободы и вытекающий из них как следствие закон распределения скоростей Максвелла, являются лишь предельными случаями. В классической статистике при подсчёте вероятности данного состояния два состояния системы, составленной из большого числа частиц, считаются различными, если они отличаются друг от друга тем, что две одинакового рода частицы 1 я 2 поменялись своими энергетическими состояниями. Для описания энергетических состояний всех частиц данной системы статистическая физика пользуется пространственной диаграммой, называемой пространством моментов. В этой трёхмерной диаграмме по осям координат отло- [c.86]

Закон смещения Вина-, произведение из длины волны t-u, которой в спектре излучения чёрного тела соответствует максимум энергии, на абсолютную температуру равно постоянной величине [c.315]

Селективными излучателями называются тела, коэффициент поглощения которых различен для различных длин волн. Согласно закону Кирхгофа, селективное по глощение сопровождается и селективным излучением. Благодаря отсутствию пропорциональности между интенсивностью излучения селективного излучателя в отдельных участках спектра с интенсивностью излучения чёрного тела в тех же участках цветность излучения селективного излучателя может не только не соответствовать цветности излучения чёрного тела, имеющего ту же температуру, но может и вообще не соответствовать цветности излучения чёрного тела при какой бы то ни было температуре. [c.317]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

Эти затруднения обходит четвёртый метод, основанный на измерении интегрального фототока с катода, освещаемого излучением, спектральный состав которого соответствует чёрному излучению. Термодинамический вывод формулы термо-электрон-ной эмиссии Ричардсона-Дёшмэна оставляет в стороне вопрос о том, откуда берётся энергия эмиттируемых электронов, и основан лишь на допущении термодинамического равновесия между эмиттирующим электроны телом и окружающей его средой. В случае фотоэффекта такое равновесие может иметь место, если катод помещён внутри замкнутой оболочки определённой температуры Т или сам составляет часть этой оболочки. То, что исследуемый катод будет иметь температуру, меньшую чем Т, и будет несколько нарушать равновесие излучения при небольших размерах катода, так же мало изменяет это излучение, как и наличие отверстия в замкиутой полости, через которое чёрное излучение выпускается наружу при экспериментальной проверке законов излучения. Поэтому этим отступлением от идеальных условий равновесия можно пренебречь. Термодинамический вывод приводит [381] для интегрального фототока к уравнению Ричардсона-Дёшмэна с заменой эффективной работы выхода величиной /iv , именно [c.139]

Так как площади АВ01Си АВО Сг и т. д. равны между собой для любого угла ср между нормалью к поверхности трубки и выбранным направлением, то равны и соответствующие объёмы. Следовательно, в этом случае интенсивность излучения какого-либо элемента поверхности трубки не зависит от угла ср. Если же, наоборот, коэффициент поглощения радиации в газе очень велик и каждый слой газа как бы сперва поглощает всю поступающую в него радиацию, а затем вновь испускает её (диффузия излучения), то фактически во внешнее пространство поступает излучение лишь очень тонкого слоя газа, лежащего под окошком АВ. В этом случае мы имеем дело с телом, поглощающим все падающие на него лучи данной длины волны, и поэтому закон распределения интенсивности излучения по различным направлениям соответствует излучению чёрного тела, т. е. определяется законом Ламберта. [c.361]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология