Эмиттирующие электроны

Принцип электронного нагрева заключается в следующем. Если поместить два электрода в глубокий вакуум и нагреть катод до температуры более 2000 К, то он начнет эмиттировать электроны, которые под действием электрического поля направятся к аноду. В вакууме при давлении 10 2—10 3 Па практически отсутствуют нейтральные. частицы, положительно заряженные ионы не образуются, и ток можно считать чисто электронным. [c.247]

Однако отмечены случаи и увеличения интенсивности эмиссии во времени. Хотя причины этого весьма интересного явления не установлены, не исключено, что оно связано с переупаковкой и последующим образованием надмолекулярных структур в свежеобразованном полимерном слое, возникающем при нарушении контакта с другой твердой фазой. Эмиттирующие электроны обладают достаточно высокой энергией и, несомненно, могут являться одной из основных причин возникновения первичных активных состояний, инициирующих последующие превращения в данной полимерной системе. Прямой связи эмиссии с последующими превращениями пока не установлено, за исключением инициирования полиме-ризационных процессов, что подробно будет рассмотрено в разделе синтеза, но есть все основания утверждать, что эмиссия сопровождает деформацию и разрушение полимерных систем и определяет конечное изменение их свойств при различных видах механической переработки. [c.58]

Согласно (20), форма кинетических кривых Q(t) определяется отношением При W2/Ws l отношение Q t) Qe возрастает от начального значения, равного 1 при когда в раствор эмиттированы электроны, но восстановление Н-атомов не успело произойти, до Q t) Qe=2 при когда в раствор дополнительно переходит заряд Qe в результате электрохимической десорбции. Когда И72/ б=1, Q t) Qe= при > 0, поскольку из-за равенства скоростей ионизации и электрохимической десорбции эти процессы не изменяют эмиттированный заряд. При W2 Ws отношение Q t) Qe уменьшается (от 1 при до 2Ws W2 при W2 t) ) вследствие возвращения электронов в электрод при ионизации Наде- Изменение формы кинетических кривых при анодном смещении потенциала, увеличивающем 21 5, показано на рис. 6.7. Обработка этих кривых позволяет определить абсолютные значения W l и Ws [63]. [c.217]

Повышение температуры катода, эмиттирующего электроны, приводит к увеличению разброса электронов по энергиям. Это значит, что большее число электронов будет обладать повышенной энергией, и ионизационная кривая сместится к меньшим потенциалам появления. Поэтому желательно поддерживать постоянной температуру катода при измерении двух ионизационных кривых, а не регулировать ток эмиссии. Эффект будет значительным особенно при низких энергиях электронов, когда эмиссия катода ограничивается пространственным зарядом. Контактная разность потенциалов в ионизационной камере может изменяться при введении образца, поэтому при измерении ионизационных потенциалов обычно используют внутренний стандарт, т. е. вводят второе вещество с известным потенциалом ионизации и сравнивают ионизационные кривые эталонного и исследуемого вещества при их одновременном нахождении в системе и одинаковом контактном потенциале. Эффективный контактный потенциал поверхности вольфрамового катода может изменяться в зависимости от условий поверхности, поэтому, как указывалось ранее, до начала измерений должна быть проведена соответствующая обработка катода. [c.478]

Вторичная электронная эмиссия. Для внутреннего усиления фототека в основном применяются фотоэлектронные умножители. Усиление в них происходит за счет вторичной электронной эмиссии. Ускоренный нолем электрон, попадая на поверхность, заставляет ее эмиттировать электроны. Причем для ряда поверхностей количество выбиваемых фотоэлектронов больше количества падающих. Отношение числа выбитых электронов к числу [c.319]

Морозова и Кротова [824, 825] показали, что адгезия полярных полимеров (в том числе полиамидов) к металлу, стекл друг к другу, а также к неполярным полимерам имеет электрический характер. После отрыва пленка полимера обнаруживает отрицательный заряд и продолжает эмиттировать электроны. [c.281]

Если мы возьмем подобную систему электродов с катодом, эмиттирующим электроны, и уменьшим давление газа р так, чтобы средняя длина свободного пробега электрона (допустим, МЛ1 Hg), то соотношение между у, V и [c.23]

Многие вещества, обладающие высокой точкой плавления, эмиттируют электроны при температурах, при которых скорость их испарения еще очень мала. Эмиссия электронов из проводников, рассматривавшаяся первоначально как классический процесс испарения, оказалась объяснимой лишь с точки зрения квантовомеханических представлений. Суть дела заключается в том, что электроны в металле обладают большой потенциальной энергией, т. е. они не свободны в том смысле, как свободны, например, молекулы в жидкости в действительности они настолько сильно связаны, что только незначительная часть их определяет удельную теплоемкость металла [24]. [c.92]

Отрицательные иространственные заряды сказываются также в явлении так называемого ложного или кажущегося высокого вакуума. Это явление заключается в том, что в более или менее узкой трубе ири раскалённом катоде, эмиттирующем электроны, разряд не возникает, несмотря на то, что между катодом и анодом наложена достаточно высокая разность потенциалов, как будто в трубке слишком высокий вакуум. В действительности разряда не происходит потому, что осевший на стенках трубки отрицательный поверхностный заряд создаёт ноле, препятствующее движению электронов от катода к аноду. [c.158]

Под действием пучка ультрафиолетовых лучей, входящих в прибор через окошко О (рис. 55), металлическая пластинка Z эмиттирует электроны. Эти электроны ускоряются полем между Z и сеткой С, натянутой перед отверстием В . Через электроны вступают внутрь металлической камеры А , разделённой на отдельные секторы перегородками с отверстиями i 2, В. , В , В . [c.175]

Особый тип электронного микроскопа представляет собой эмиссионный электронный микроскоп, предназначенный для исследования поверхностей, эмиттирующих электроны. В этом случае поверхность катода непосредственно является объектом конденсорная линза излишня. [c.203]

Катод, не успевший ещё охладиться после разряда, имевшего место в предыдущем полупериоде тока, с самого начала полупериода, когда внешняя э.д.с. проходит через нуль, эмиттирует электроны. От точки О до точки А характеристика соответствует несамостоятельному разряду, источником которого являются эмиттируемые катодом электроны. В точке А происходит зажигание дуги. После точки А разрядный ток быстро увеличивается. При наличии сопротивления во внешней цепи напряжение между электродами дуги падает, хотя э.д.с. источника тока (пунктир на рис. 127), пробегая синусоиду, ещё увеличивается. С уменьшением напряжения и тока, даваемого внешним источником, разрядный ток начинает уменьшаться. [c.328]

В эвакуированном стеклянном сосуде (рис. 1.1) находилась раскаленная спираль 1, эмиттирующая электроны. Электроны ускорялись электрическим полем. Пройдя через диафрагму 2, электронный пучок попадал в электрическое поле конденсатора 3 (или магнитное поле) и затем на флуоресцирующий экран или фотопластинку. На основании зависимости отклонения пучка электронов от величины напряженности поля конденсатора можно определить отношение заряда электрона к его массе, откуда [c.10]

Переключателем 144 устанавливается необходимая мощность прогрева анода. Когда переключатель Род работы находится в положении Обезгаживание , на преобразователь не подается напряжение 6 кв, к аноду подключаются трансформатор прогрева и источник напряжения 1500 в, плюс которого соединен с корпусом прибора, а минус — с анодом. Реле 181 в выносном блоке соединяет катод преобразователя с корпусом прибора. Таким образом, манометрический преобразователь превращается в электронную лампу, анодом которой служит катод с потенциалом 1500 в, а роль катода, эмиттирующего электроны, выполняет анод. Мощность, необходимая для электронного обезгаживания катода, не более 15 вт ток эмиссии должен быть не более 5 ма. [c.182]

Снаружи камеры имеется катод, эмиттирующий электроны, ускоряемые положительным напряжением, приложенным к коллектору электронов, расположенному с другой стороны камеры. Для [c.194]

Третий способ прогрева металлических частей состоит в нагревании их при помощи электронной бомбардировки. Этот способ можно применять только в тех приборах, где имеются накаливаемые нити, эмиттирующие электроны. При усиленном выделении газа между раскалённым катодом и находящимся под напряжением обезгаживаемым электродом может начаться [c.45]

Рис. 130. Распределение потенциала между плоскими электродами, из которых один эмиттирует электроны.

Ионизационные манометры с термокатодами. Самым первым и логически наиболее простым воплощением идеи ионизационного манометра является триодная ионизационная лампа. Как следует из рис. 102, посредине нее расположен катод, который при нагреве эмиттирует электроны. Катод заземлен, а цилиндрический коллектор ионов смещен по отношению к нему приблизительно на 30 В. Потенциал окружающей катод сетки с широким шагом равен приблизительно +180 В. Электроны, эмиттированные катодом, Г I I Л ускоряются в направлении к сетке, [c.324]

Для получения дополнительных электронов можно применить нагреваемый катод, который бы эмиттировал электроны в основном посредством термоэлектронной, а не вторичной эмиссии. В этом случае разряд, который иногда называется низковольтной дугой, обеспечивается электронным током даже в высоком вакууме. Однако в вакууме ток будет ограничиваться пространственным зарядом, поскольку в этом случае в непосредственной близости от катода образуется электронное облако, и весь ток эмиссии сможет попасть на анод лишь тогда, когда к электродам будет приложено очень высокое напряжение. В атмосфере газа низкого давления соударения электронов с атомами газа приводят к генерации ионов, если приложенное напряжение превышает потенциал ионизации газа. Как и в случае самостоятельного тлеющего разряда, медленные ионы будут накапливаться у катода, и здесь возникнет темное пространство. Это темное пространство существенно отличается от катодного темного пространства в самостоятельном тлеющем разряде. Оно состоит из электронной оболочки, непосредственно примыкающей к катоду, и ионной оболочки, граничащей с плазмой. Пространство это часто называют двойной оболочкой. Оно выполняет две функции. Менее важная — это нейтрализовать пространственный заряд электронов, и более важная — служить виртуальным анодом, очень близко расположенным к катоду, так что электрическое поле здесь становится сравнимым с полем в высоком вакууме при очень высоких напряжениях, приложенных ко всей трубке. [c.413]

На рис. 7-5 изображена схема масс-спектрометра. Накаленный катод 1 эмиттирует электроны последние. под действием положительно заряженного (по отношению к катоду) ионизатора 2 устремляются в щель коробки ионизатора и продолжают свое движение внутри коробки со скоростью, достаточной для ударной ионизации окружающего газа. Для использования эмиссии горячего катода 1 и ионизации газа необходимо, чтобы катод, ионизатор и другие необходимые детали были изолированы от окружающего атмосферного воздуха какой-то оболочкой этой оболочкой и служит так называемая масс-спектрометрическая камера, находящаяся под непрерывной откачкой и снабженная манометром для контроля вакуума (на рис. 7-5 стенки ионизационной камеры и манометр не указаны). [c.269]

В источнике ионов накаленный вольфрамовый катод эмиттирует электроны, которые фокусируются магнитным полем с индукцией В и ускоряются электрическим полем, приложенным между катодом и коробкой ионизатора. [c.258]

Вторичная электронная эмиссия. Для внутреннего усиления фототека в основном применяются фотоэлектронные умножители. Усиление в них происходит за счет вторичной электронной эмиссии. Ускоренный полем электрон, попадая па поверхность, заставляет ее эмиттировать электроны. Причем для ряда поверхностей количество выбиваемых фотоэлектронов больше количества падающих. Отношение числа выбитых электронов к числу падающих носит название коэффициента вторичной эмиссии а. Величина а зависит от энергии падающих электронов. Эта зависимость иллюстрируется кривыми рис. 12.23. Обычно а больше для сложных поверхностей и сплавов, [c.314]

Протон был открыт с помощью прибора, подобного использованному Томсоном для измерения отношения заряда электрона к его массе е/т (см. рис. 4.4). На существование протона указывали результаты некоторых опытов при исследовании радиоактивности (см. разд. 4.4), и приблизительно к 1920 г. были установлены его название и свойства. При применении такой же комбинации электрического и магнитного полей, какая показана на рис. 4.4, пучок положительно заряженных частиц отклоняется подобно тому, как это происходит с электронами. Вместо простого катода, эмиттирующего электроны, в данном случае применяется источник положительных ионов, пучок которьЕс затем проходит через трубку. Простейшие положительные ионы, полученные таким образом, образовывались из водорода, и эти ионы водорода Н впоследствии оказались положительно заряженными частицами, несущими единичный положительный заряд и называемыми протонами. Установив из указанных экспериментов величину отношения заряда протона к его массе и предполагая, что заряд протона равен по величине, но противоположен по зна- [c.59]

Наличие влектрических зарядов на свежеобразованных при разрушении лолимеров поверхностях и возникновение мощных электрических полей, ускоряющих эмиттирующие электроны, непосредственно связано с явлениями эмиссии и люминесценции. Было обращено и опе)Циально внимание собственно на образование зарядов и полей [46, 77, 191, 194], причем обнаружены заряды методом декорирования поверхностей золотом, показано, что если поля и разряды возникают при трении пар полимер—металл, то поверхность металла разрушается разрядами. Даже одноосное растяжение полиэтилена, полиэтилентерефталата, полиуретана дает эмиссию механоэлектронов 40, 25 и 10 эВ соответственно. Авто-электронная эмиссия возникает при градиенте 10 В/м, следовательно, например для полиэтилентерефталата ширина трещины, в которой возникают поля, имеет порядок 25-10- м, а плотность зарядов на поверхности трещины 10 Некоторые исследователи склонны объяснять высокую энергию механоэлектронов именно наличием таких полей. [c.60]

Особое значение имеет механохимическое инициирование поли-меризационных процессов при диспергировании различных твердых тел металлов, солей, окислов, неметаллов и т. д. Возникающие при таком диспергировании активные центры (свободные радикалы, ионы, вакансии [65, 434] типа Р-центров, Р -центров, У-центров, в том числе и эмиттирующие электроны) способны в присутствии мономеров, полимеров или других реакционноспособных органических соединений. инициировать дальнейшие превращения этих компонентов по свободнорадикальному или иошому механизму. Такие превр.ащеняя приводят к образованию полимеров, сополимеров, металлоорганических соединений, органоминеральных сополимеров, продуктов прививки полимеров на поверхностях твердых тел, наполнителей и т. д. [c.173]

В таких условиях исследовалось поведение пленок из 3-гут-таперчи в процессах адгезионного разрушения. Было показано, что скорость эмиттирующих электронов находится в прямой зависимости от адгезионной прочности исследуемого полимера, т. е. от его химической структуры. Интересно отметить значительное увеличение интенсивности эмиссии при облучении исследуемого образца видимым светом, что доказывает возникновение в этих процессах свободных радикалов. Попытки получить те же эффекты в случае упругой деформации полимера при растяжении (до разрушения образца) показали, что в этом случае явления, вызванные механическим воздействием, не сопровождаются эмиссией электронов. [c.29]

В магнетроне центрально расположенный катод эмиттирует электроны, которые движутся в магнитном поле по циклоидаль- [c.56]

Ранее уже отмечалось, что излучение света лампой представляет собой, по крайней мере, двухступенчатый процесс, состоящий из распыления и последующего возбуждения атомов. Салливан и Уолш [54] разделили эти процессы в созданной ими лампе с полым катодом высокой яркости. Конструкция лампы показана на рис. И. 17. Первичный разряд используется для распыления металла в катодном пространстве, а дополнительный разряд от катода, эмиттирующего электроны, — для возбуждения распыленного металла. Энергия, получаемая от электронов, мала, поэтому интенсивность легко возбуждаемых линий, соответствующих нижним энергетическим уровням, значительно возрастает по сравнению с интенсивностью линий, соответствующих более высоким уровням, а также ионных линий металла. С другой стороны, ионные линии ослабляются ввиду наличия в плазме большого числа свободных электронов. Относительная интенсивность линий инертного газа также снижается. [c.31]

Прямое экспериментальное указание на безактивационный характер процесса электрохимической десорбции получено в работах Ротенберга, Плескова и сотр. [54—56], использовавших для исследования реакции выделения водорода фотоэмиссиои-ный метод. Суть этих экспериментов состоит в том, что при освещении электрода светом достаточно высокой частоты из него эмиттируются электроны, которые на небольшом расстоянии от электрода (порядка десятков А) реагируют с ионами Н3О+, образуя атомы Н. Последние диффундируют к электроду, адсорбируются на нем и затем вступают в реакцию электрохимической десорбции или ионизации. Соотношение скоростей этих двух процессов /д и зависящее от потенциала, можно определить, зная ток эмиссии г э и суммарный ток / = гэ+1д— и- Расчет, подробно изложенный в [54], показывает, что [c.23]

При диспергировании металлов ударное (Мсхаиическое воздействие приводит к сдвигу кристаллической решетки, появлению дислокаций, трещин, дефектов и отрыву возбужденных электронов noiBepxHO THoro слоя металла. Эти эмиттирующие электроны передаются и зах-ватываются молекулами мономеров с образованием активной формы мономера, начинающей процесс цетного превращения . [c.161]

В случае механодиспергирования ионных солей вследствие быстрого, неравновесного раскола решетки и образования дискретно нестехиометрических поверхностей возникают поверхностные вакансии ионов и одновременно наблюдается эмиссия электронов. Механизм инициирования в случае образования F-центра или эмиттирующих электронов заключается в следующем в . Электрон захватывается молекулой мономера, например акриламида или акрилонитрила, в результате чего образуется анион-радикал по схеме [c.161]

Такое я е охлаждение происходит и в случае раскалённой, эмиттирующей электроны ынтп при удалении электронов внешним полем. [c.21]

Решим для высокого вакуума задачу о распределении потенциала между плоским катодом, эмиттирующим электроны путём термоэлектронной эмиссии и находящимся нри потенциале О, и параллельным катоду плоским анодом, расположенным на расстоя- шп Жа от катода и находящимся при потенциале и найдём соотношение между имеющей место в этом случае плотностью тока I и разностью потенциалов межд) анодом и катодом II = У . Или, другими словами, решим задачу о вольтамперной характеристике двухэлектродной электронной трубки (плоского диода). Краевыми аффектами будем пренебрегать, т. е. будем принимать катод и анод а дво параллельные безграничные плоскости. Проведём ось X перпендикулярно к поверхности катода и анода. Поместим начало координат на поверхности катода и примем потенциал Есатода за нуль. Упростим задачу, сделав с.чедующие допущения [c.134]

Эти затруднения обходит четвёртый метод, основанный на измерении интегрального фототока с катода, освещаемого излучением, спектральный состав которого соответствует чёрному излучению. Термодинамический вывод формулы термо-электрон-ной эмиссии Ричардсона-Дёшмэна оставляет в стороне вопрос о том, откуда берётся энергия эмиттируемых электронов, и основан лишь на допущении термодинамического равновесия между эмиттирующим электроны телом и окружающей его средой. В случае фотоэффекта такое равновесие может иметь место, если катод помещён внутри замкнутой оболочки определённой температуры Т или сам составляет часть этой оболочки. То, что исследуемый катод будет иметь температуру, меньшую чем Т, и будет несколько нарушать равновесие излучения при небольших размерах катода, так же мало изменяет это излучение, как и наличие отверстия в замкиутой полости, через которое чёрное излучение выпускается наружу при экспериментальной проверке законов излучения. Поэтому этим отступлением от идеальных условий равновесия можно пренебречь. Термодинамический вывод приводит [381] для интегрального фототока к уравнению Ричардсона-Дёшмэна с заменой эффективной работы выхода величиной /iv , именно [c.139]

Раз атом находится в возбуждённом состоянии хотя и очень короткое, но конечное время, то может произойти новое неупругое столкновение возбуждённого атома с электроном. В этом случае атом перейдёт а новую, более высокую ступень возбуждения или, если энергии электрона на это хватит, будет ионизован. Такая ионизация или возбуждение путём нескольких последова-1ельных столкновений с электронами называется ступенчатой ионизацией, или ступенчатым возбуждением. Ступенчатая ионизация имеет место в тех случаях, когда газ оказывается ионизованным, несмотря на то, что разность между потенциалом анода и эмиттирующего электроны катода меньше ионизационного потенциала данного газа. В некоторых случаях подсчёт вероятности столкновения возбуждённого атома с электроном приводит к ничтожно малому числу ионов, образуемых таким процессом, — много меньше наблюдаемой ступенчатой ионизации. [c.209]

В настоящем обзоре остановимся лишь на взаимодействии лазерного излучения с поверхностью твердых тел. Под влиянием интенсивного лазерного облучения поверхность эмиттирует электроны (плотность тока до —10 а см ) и нагревается до температур —10 000° К. Под действием излучения импульсного лазера может происходить унос материала. Скорость уноса материала может достигать 10 см1сек. При высоких мощностях лазера происходит ионизация уносимого вещества, энергия ионов может достигать нескольких килоэлектронвольт. Проводились также эксперименты по облучению твердых частиц, взвешенных между электродами, были получены многократноионизированные ионы больших энергий. С помощью спектральных методов можно получить новую информацию о свойствах веществ. Химическая реакция под действием лазерного излучения малой мощности исследовалась в [88]. Авторы изучали действие излучения лазера на рубине на разбавленные водные растворы соли Мора (окисление Ре " до Ре " ). Интенсивность излучения подбиралась такой, чтобы не происходило пробоя в растворе в результате термические реакции не имели места в условиях эксперимента. Анализ зависимостей количества окисленного Ре " от поглощенной дозы излучения, а также зависимости скорости образования Ре" " от интенсивности излучения позволил установить фотохимический механизм окисления ионов Ре " . [c.430]

Эмиссионные характеристики нанотрубок в обшем соответствуют выражению (12.4) Фаулера—Нордгейма. Однако имеются трудности при его использовании для определения работы выхода, коэффициента усиления и площади эмиттирующей поверхности. Это связано с тем, что эти параметры входят в формулу (12.4) в определенной комбинации, из которой их вьщеление из вольт-амперных характеристик весьма затруднительно. В этом случае необходимы источники дополнительной информации, например измерение функции распределения эмиттирующих электронов по энергии. В этой связи стоит рассмотреть процедуру, которая была применена в [20] для исследования эмиссионных характеристик многослойных нанотрубок с диаметром 44 нм и 9 нм. [c.385]

Нихе расснотрено взаимодействие лазерного излучения с поверхностью твердых тел, когда под влиянием интенсивного лазерного. облучения поверхность эмиттирует электроны (плогиость тока до 10 а/см ) и нагревается до температуры Ю000°К. ПоЛ действием излучения импульсного лазера ножет происходить уноо материала со скоростью до 10 см/сек. При высокой мощности лазера происходит ионизация уносимого вещества, причем энергия ионов иногда достигает нескольких кэв. Проводились также эксперименты по облучению твердых частиц, находящихся во взвешенном состоянии между электродами, и получению многократно ионизированных ионов о большой энергией. [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология