Диффузия излучения

Диффузия излучения. Имеются длины волн, для которых Кд настолько велико, что 1/кя мало по сравнению с радиусом кривизны, велико (где г , — расстояние [c.504]

Далее было показано [238], что кроме учета уширения линий поглощения необходимо также учитывать диффузию излучения во флуоресцирующем газе, обусловленную поглощением испускаемого флуоресцирую- [c.320]

Далее было показано [191], что кроме учета уширения линий поглощения необходимо также учитывать диффузию излучения во флуорес- [c.366]

Диффузия излучения 367 Длина пробега ионизующих частиц 456— 459 [c.682]

Для определения относительной скорости различных реакций необходимо оценить [Н Ф1)]. Если концентрация М поддерживается достаточно высокой, чтобы препятствовать диффузии излучения, т. е. если каждый возбужденный атом ртути эффективно сталкивается с молекулой М до Своего излучения и если концентрация X настолько низка, что реакцией между X и можно пренебречь, то среднюю скорость образования возбужденных атомов ртути в единице объема можно выразить как [c.15]

Влияние вторичных процессов на Излучение газового разряда. Теория излучения газового разряда значительно усложняется в том случае, когда уже нельзя более пренебрегать вторичными процессами. Из этих процессов наибольшее влияние на интенсивность спектральных линий оказывают соударения второго рода, ступенчатое возбуждение и диффузия излучения [1103, 1107—1113]. [c.352]

Возможно, указанные эффективные сечения завышены, так как не учтена диффузия излучения ртути. Также сверхтонкая структура спектральных линий кадмия и цинка и соударения с б Ро атомами ртути не приняты во внимание. [c.179]

К сожалению, существует большая неопределенность относительно абсолютных значений сечений тушения. Это, во-первых, вызвано трудностью количественного учета эффекта самопоглощения резонансного излучения 2537 А (диффузии излучения) в реакциях, фотосенсибилизированных ртутью (разд. 2-7), хотя имеются и другие трудности экспериментального характера. Применяются три теоретических метода учета диффузии излучения, каждый из которых приводит к существенно различным абсолютным значениям сечений. [c.60]

Линии — расчет при учете только диффузии заряженных частиц 1, 2), диффузии и излучения (з, 4), диффузии, излучения и реакций (6 49)—(6 э4) при fee 51 = 10- " см= с- (5, 6) и fee 51 < [c.185]

Если излучаюший газовый объем содержит твердые частицы (золы, угля и т.д. , то в объеме газа происходит явление рассеяния излучения. При этом одновременно спектр излучения газа с частицами становится более заполненным, так что с известным приближением такой запыленный поток часто можно трактовать как серый газ . Если при этом средняя эффективная длина пробега фотонов 1/а (где а — коэффициент поглощения серого газа, лли точнее, коэффициент ослабления в рассеивающей среде) оказывается малой по сравнению с характерными размерами излучаюш,его газового объема, то для описания лереноса излучения оправдано приближение диффузии излучения [c.205]

Учет диффузии излучения и ушн-рения линий поглощения особешю необходим при изучении резонансной флуоресценции, т. е. флуоресценции, возбуждаемой резонансными линиями данного вещества (таковы линия К 2536,5 A ртути и D-линия натрия). В этих случаях простая формула Штерна — Фольмера не передает изменения интенсивности флуоресценции с изменением давления тушащего газа в широком диапазоне давлений. [c.367]

Химическое и физическое состояние плазмы, излучающей в аналитическом промежутке, не постоянно в пространстве и во времени. Факторы, определяющие излучение, флюктуируют в пространстве и во времени. Такими факторами являются концентрация ионов, атомов, свободных радикалов, образовавщихся из соединений и иногда из молекул, электронное давление, газовая температура, ионно-электронная температура, градиент потенциала, разная по природе и направлению диффузия, например амби-полярная диффузия или диффузия излучения, и т. д. Эти процессы обсуждены в другой книге (разд. 2.2 и 3.7 в [1]). [c.266]

Кроме продолжительности их пребывания в возбуждённом состоянии и диффузии радиации, концентрацию возбуждённых атомов обусловливают процессы 1) возбуждение путём неупругих соударений первого рода между электронами и нормальными атомами, 2) процессы ступенчатой ионизации и возбуждения, 3) образование и разрушение возбуждённых атомов при соударениях второго рода с электронами и с атомами, 4) диффузия возбуждённых атомов, а также диффузия излучения к стенкам и электродам, 5) процессы образования молекулярных ионов при соударении двух возбуждённых атомов и тому -подобные процессы. Хотя не все эти процессы имеют одинаковое значение для устанавливающейся в их результате концентрации Па и хотя некоторыми из них можно пренебречь без особенного ущерба для точности получаемых результатов, задача о концентрации возбуждённых уровней является в достаточной мере сложной даже в случае метастабильных атомов, когда не возникает вопроса об учёте спонтанных переходов на нормальный уровень и об учёте диффузии излучения. Как показывает Фабрикант [1094, 1107], при решении этой задачи в первом приближении можно пренебречь ступенчатой ионизацией и ступенчатым возбуждением, так как эти процессы значительно меньше влияют на концентрацию возбуждённых атомов, чем тушение соударениями второго рода. Несколько упрощая суть дела, можно грубо сказать, что в соударениях второго рода участвуют электроны любых, притом, согласно соотношению Клейна и Росселанда (см. стр. 215), преимущественно малых скоростей, тогда как для ионизации требуются сравнительно большие скорости, а возбуждение происходит в значительной мере лишь прн скоростях, близких к максимуму функции Ql2I ma) [c.355]

Однако уже Комптон [1105] указал на аналогию между диффузией квантов радиации в разряде и обычной диффузией атомов или молекул Мильн, а затем Фабрикант уточнили эту аналогию ). В результате оказалось, что в целом ряде практически важных случаев задачу о концентрации неметастабильных возбуждённых атомов можно решать так же, как и для метастабильных, если в уравнение, аналогичное уравнению (401), вместо Da подставить коэффипиент диффузии излучения D,, равный [c.357]

Так как площади АВ01Си АВО Сг и т. д. равны между собой для любого угла ср между нормалью к поверхности трубки и выбранным направлением, то равны и соответствующие объёмы. Следовательно, в этом случае интенсивность излучения какого-либо элемента поверхности трубки не зависит от угла ср. Если же, наоборот, коэффициент поглощения радиации в газе очень велик и каждый слой газа как бы сперва поглощает всю поступающую в него радиацию, а затем вновь испускает её (диффузия излучения), то фактически во внешнее пространство поступает излучение лишь очень тонкого слоя газа, лежащего под окошком АВ. В этом случае мы имеем дело с телом, поглощающим все падающие на него лучи данной длины волны, и поэтому закон распределения интенсивности излучения по различным направлениям соответствует излучению чёрного тела, т. е. определяется законом Ламберта. [c.361]

Можно указать и другие причины, вызывающие уширение спектральных линий, как, например, штарковское и зееманов-ское расщепление термов, диффузию излучения и т. д. Строго говоря, каждая линия уширена за счет всей совокупности этих эффектов. Однако во многих случаях можно выделить одну, главную, причину уширения. Так, например, во многих источниках, работающих при низком давлении, контур линии с достаточной точностью можно считать чисто допплеровским. [c.197]

Цветанович [37] рассмотрел два метода и ввел понятие сечений, определенных по методу I и методу II . Первые значения были взяты из оригинальной работы Земанского (1930) [43]. Вторые получены пересчетом первых с использованием теории диффузии излучения Сампсона (1932) [44] они приведены в монографии Митчела и Земанского (1934) [12]. Значения сечений Oq для азота, полученные двумя методами, равны 0,19 и 0,27 А соответственно. Сампсон определил для N2 значение o q = 0,33 А из независимого эксперимента, применив обработку по методу II. Вообще значения, определенные по методу II, оказываются в 1,43 раза больше, чем определенные по методу I [43] (табл. 2-3). К сожалению, в многочисленной литературе часто не указывается четко, по какому методу определено сечение, и в результате возникает путаница. [c.60]

Линии — расчет в предположении, чю отклонения от равновесия обусловлены диффузией aapHJi tHHbix частиц (1), диффузией и излучением (г), диффузией, излучением и реакциями (6 49), (6 50) (3), 4 — больцмановское заселение (Гэл = Точки — эксперимент [139] [c.185]

Под интенсивностью линии / мы будем подразумевать величину, пропорциональную мощности излучения S единицы объема, считая, что явления самопоглощення и диффузии излучения в пределах излучающего объема отсутствуют. На роль этих эффектов будет указано ниже. При этом для линии конечной ширины мы будем рассматривать интегральную мощность излучения, приходящуюся на всю ширину линии. Тогда, пренебрегая индуцированными переходами, по формуле (5) 71 получим [c.406]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология