Коэффициент поглощения радиации

Для оценки порядка величины энергии, перенесенной в результате этого процесса от твердого тела в газовую фазу, необходимо знать соответствующие спектры поглощения твердого тела и газа для данной области энергии, а также спектры испускания твердого тела при тех же энергиях. Спектры поглощения большинства газов обычно хорошо известны в видимой и в близкой ультрафиолетовой областях. При этих же энергиях число известных спектров для твердых тел гораздо более ограниченно, причем из них детальнее изучены галогениды щелочных металлов. Для длин волн короче 2000 А сведений о спектрах поглощения газов сравнительно немного, а для твердых тел их совсем мало. Тем не менее величины коэффициентов поглощения таковы, что слой твердого тела толщиной от десятых микрона до нескольких микрон вдвое уменьшает интенсивность проходящего света. Спектры испускания облученных твердых тел практически неизвестны. Этим объясняется тот факт, что до настоящего времени не приводилось экспериментальных доказательств в поддержку гипотезы о переносе энергии путем избирательного поглощения фотонов. Наконец, нужно отметить, что фотоны, длины волн которых отвечают этому диапазону энергий, представляют собой частицы, которые могут избирательно поглощаться указанные выше явления совсем не наблюдаются для других видов радиации, рассмотренных в этой статье. [c.239]

К оптически (точнее - спектрально) активным компонентам относятся также атмосферные аэрозоли. Их влияние на радиационный режим заключается в поглощении и рассеянии как солнечного излучения, так и длинноволновой радиации подстилающей поверхности. В случае мелкодисперсного субмикронного аэрозоля коэффициент поглощения превосходит коэффициент рассеяния. По некоторым оценкам увеличение концентрации таких частиц в 1,5 раза должно приводить к повышению температуры тропосферы на 1,7 К (Е. П. Борисенков и К. Я. Кондратьев, 1988). [c.82]

Спектр излучения АЧТ. Закон Планка. Поглощение, рассеяние и пропускание ИК излучения в атмосфере. Закон Бугера-Ламберта-Бера. Индикатрисы отражения и пропускания ИК излучения. Излучение полостей черных тел. Закон Ламберта. Коэффициент поглощения твердых непрозрачных тел, методы его измерения. Коэффициент поглощения солнечной радиации и способы его определения. [c.376]

Необходимо количественное сопоставление спектральных и адсорбционных характеристик взаимодействия при одинаковых условиях, исключающих нагрев образца ИК-радиацией, путем использования монохроматического пучка [3, 4]. В этих условиях из ИК-спектров был определен коэффициент поглощения свободных ОН-групп поверхности. Используя среднее значение концентрации свободных гидроксильных групп он = = 3,5 мкмоль на поверхности аэросила, откачанного при 400° С [2], мы вычислили интегральные коэффициенты Кса поглощения полос свободных групп ОН (3750 см ) и ОБ (2760 см ). Они оказались равными = 25 10 и 10 см моль сек коэффициенты этих по- [c.168]

В табл. УП-б приведены средние количества тепла, отдаваемого солнечными лучами горизонтальной поверхности на различных северных широтах. Эти величины относятся только к ясным, безоблачным дням. Они редко превышаются даже в самых засушливых районах. Величина солнечной радиации должна быть умножена на коэффициент поглощения для бассейна по-видимому, этот коэффициент не превышает 0,95, [c.488]

Р — коэффициент поглощения солнечной радиации поверхностью ограждения. Он принимается равным в зависимости от материала ограждения от 0,3 до 0,9 а — коэффициент теплоотдачи от наружного воздуха поверхности ограждения. В среднем принимается равным 20 (в ветреную погоду 25, при отсутствии ветра 15). [c.432]

Закон Кирхгоффа сводится к тому, что для всякой монохроматической радиации длины волны X отношение спектральной яркости В1т. к коэффициенту поглощения а т есть величина, постоянная для всех тел при данной температуре Т, и равна спектральной яркости В°хт черного тела при той же температуре [c.118]

Для качественной оценки поглощательной способности кристаллофосфоров иногда сравнивают спектры отражения, получаемые от испытуемой поглощающей поверхности пучков света и непоглощающего экрана приблизительно одинаковой степени дисперсности. Некоторые сведения о спектрах поглощения могут быть получены путем наблюдения спектров возбуждения, т. е. спектров люминесценции, получаемых при возбуждении интересующего нас фосфора непрерывным спектром возбуждающей радиации. По соотношению яркостей при тех или иных длинах волн можно судить о поглощательной способности фосфора. Однако и этот способ не может претендовать на значительную точность, так как пропорциональность яркости излучения и коэффициентов поглощения будет выполняться только при строгом соблюдении ряда условий (например, независимость выхода люминесценции от [c.67]

Случай первый. Люминесцирует только ион металла. Пусть Л м — коэффициент превращения возбуждающего света в свет люминесценции D — геометрический фактор, учитывающий, какая часть люминесцентного излучения измеряется i, сг и Сз — концентрации металла, реагента и получающегося в растворе комплекса ki, 2 и кз — коэффициенты поглощения возбуждающей радиации с длиной волны X ионами металла, реагентом и комплексом 4, и кв — коэффициенты поглощения света люминесценции ионов металла самими ионами металла, реагентом и комплексом. Величины коэффициентов ki, к и к имеют некоторое усредненное и постоянное значение, если используется достаточно узкополосный вторичный светофильтр. [c.82]

Источником энергии, получаемой стратосферой, является солнце. Тепловой режим стратосферы определяется лучистым теплообменом, т. е. процессами поглощения и излучения солнечной радиации в стратосфере. Поглощать световое излучение могут газы, входящие в состав воздуха кислород, озон, азот, водород, водяной пар, углекислота. Возможно также поглощение света пылинками, взвешенными в стратосфере. Поглощенная молекулами газов световая энергия идет на диссоциацию молекул и на возбуждение образовавшихся атомов. В тех случаях, когда энергия поглощенного кванта света превышает энергию связи и возбуждения, избыток превращается в кинетическую энергию образовавшихся частиц, т. е. в тепловую. Зная коэффициенты поглощения в различных спектральных областях для разных газов, можно определить количество поглощенной световой энергии однако в тепло перейдет лишь часть поглощенной лучистой энергии. [c.186]

НОСТИ пронизывающей среду радиации и достаточно полным пере-излучением энергии средой, находящейся в единичном объеме, можно применить простые диффузионные представления о векторе излучения энергии в различных местах. Такие раскаленные среды, как продукты сгорания углеводородных топлив, содержащие в своем составе СО и Н2О, отличаются интенсивным тепловым излучением и обладают достаточно большим дифференциальным коэффициентом поглощения. Поэтому в первом приближении для продуктов сгорания углеводородных топлив можно допустить диффузионное представление о векторе радиационного переноса энергии и записать его в виде [c.215]

Рассмотрим двухатомную молекулу АВ, подвергающуюся действию рентгеновских лучей, энергия которых достаточна для К-ионизации атомов. Будем интересоваться зависимостью величины коэффициента поглощения рентгеновской радиации в веществе от кинетической энергии вырванного из К-оболочки атома фотоэлектрона. Эта энергия представляет собой разность между энергией кванта поглощаемых рентгеновских лучей hv) и энергией связи К-электрона в атоме ( о)- Частота границы края поглощения соответствует случаю равенства обеих этих энергий, так как электрон, вырванный из атома в данных условиях, не обладает кинетической энергией. [c.106]

Излучательная способность определяется количеством энергии радиации данной длины волны X и с данным расположением плоскости поляризации (угол 4), излучаемой единицей поверхности тела в единицу времени 2(Т), являющимся функцией температуры Т. Обозначая через Л) (Г) коэффициент поглощения какого-либо тела для той же радиации и через ь>4(7 ) — излу-чательную способность чёрного тела, пишем закон Кирхгофа в форме [c.315]

Если состояние а не метастабильное, а с него возможен спонтанный переход в нормальное состояние, то п зависит ещё не только от вероятности этого резонансного перехода, но и от явления реабсорбции соответствующей радиации в газе. В то же время на можно смотреть как иа величину, определяемую для данного режима разряда экспериментально наравне с Т . Так, например, Па можно определить, измеряя поглощение в газе излучения, для которого состояние а является нижним уровнем, или же определяя коэффициент преломления газа вблизи линии поглощения и коэффициент поглощения в пределах линии погло- [c.352]

Анализ общего выражения (1.97) показывает, что из него вытекает целый ряд весьма важных оптических и спектроскопических явлений. Действительно, по мере роста заселенности возбужденного состояния, осуществляемого за счет внешнего воздействия и сопровождающегося, очевидно, уменьшением заселенности основного уровня, должно происходить падение коэффициента поглощения вплоть до полного просветления образца [Л °(v)=0]. Более того, при инверсной заселенности энергетических уровней выражение (1.97) может стать отрицательным, т. е. вещество в этих условиях будет уже не поглощать, а усиливать электромагнитную радиацию. Наконец, начиная с определенных значений коэффициента усиления, которые также можно вычислить по формуле (1.97), система начнет генерировать стимулированное излучение, причем этот процесс будет продолжаться все время, пока за счет внешних источников возбуждения в системе будет поддерживаться инверсная заселенность, обеспечивающая достаточный уровень усиления. [c.36]

Обратимся теперь к получению общего соотношения, связывающего макроскопические спектральные свойства поглощающего вещества (коэффициенты поглощения К ) или е(у)) и микроскопические свойства образующих его молекул (коэффициент Эйнштейна для поглощения в случае конденсированной среды. С этой целью запишем, как и ранее (см. 4.4), выражение для мощности поглощения электромагнитной радиации в слое вещества толщиной с1х [c.95]

Р = 0,4 — коэффициент поглощения солнечной радиации поверхностью ограждения 20 — средний коэффициент теплоотдачи от наружной поверхности ограждения к воздуху. [c.265]

Р — коэффициент поглощения солнечной радиации поверхностью ограждения [c.37]

Коэффициент поглощения солнечной радиации материалом наружной поверхности ограждающей конструкции для стальной листовой, окрашенной белой краской, р = 0,45. [c.343]

В случае радиационно-инициируемой реакции, если — выход радикалов М-, Ф —поток радиации, цеп/р — массовый коэффициент поглощения энергии, получим [c.339]

Так как площади АВ01Си АВО Сг и т. д. равны между собой для любого угла ср между нормалью к поверхности трубки и выбранным направлением, то равны и соответствующие объёмы. Следовательно, в этом случае интенсивность излучения какого-либо элемента поверхности трубки не зависит от угла ср. Если же, наоборот, коэффициент поглощения радиации в газе очень велик и каждый слой газа как бы сперва поглощает всю поступающую в него радиацию, а затем вновь испускает её (диффузия излучения), то фактически во внешнее пространство поступает излучение лишь очень тонкого слоя газа, лежащего под окошком АВ. В этом случае мы имеем дело с телом, поглощающим все падающие на него лучи данной длины волны, и поэтому закон распределения интенсивности излучения по различным направлениям соответствует излучению чёрного тела, т. е. определяется законом Ламберта. [c.361]

В настоящее время, когда квантовый выход и коэффициент поглощения возбуждающей радиации близки к предельным, повышение устойчивости к указанным воздействиям является, по-видИмому, основным направлением работ в области повышения светоотдачи и стабильности светового потока люлшнесцент-ных ламп. Это не исключает необходимости проведения работ по совершенствованию технологии изготовления ламп с целью ослабления воздействия технологических факторов на люминофор. [c.81]

Для характеристики бета-излучения, испускаемого радиоизотопом, обычно определяется коэффициент поглощения ([ )—величина, обратная толщине , выражаемой в мгf м , или толщина слоя половинного поглощения (толщина защитного поглотителя, необходимая для того, чтобы уменьшить интенсивность радиации вдвое по сравнению с ее первоначальной величиной). [c.76]

При продуманном устройстве источника можно достичь более однородного распределения интенсивности и более высокого коэффициента использования радиации. Максимально возможная энергия, передаваемая среде источником Со активностью 1 ккюри, составляет 1,28-10 г-Мрад за сутки, причем распределена она в большом количестве вещества (10—100 кг). Таксе количество вещества необходимо для полного поглощения излучения кобальта. Практически могут быть накоплены дозы порядка 5—10 Мрад в течение однодневного облучения. [c.101]

Случай отверждения полиэфиров отличается тем, что реакция должна осуществляться при облучении неразведенной жидкой смолы, содержащей, как правило, некоторый армирующий наполнитель, например стеклянное волокно. Известные в настоящее время данные относятся только к одному виду полиэфирной смолы. Результаты опытов свидетельствуют об уменьщении чувствительности системы к температуре (как указывалось ранее). Однако скорость отверждения была довольно малой требовалось около 30 мин при мощности дозы 800 ООО р/ч (от Со ). Очевидно, что скорость процесса будет несколько изменяться от одного типа смолы к другому. Для изготовления отливок 30-минутная экспозиция не является слишком длительной, так как при более быстром отверждении в отливке возникнут значительные внутренние напряжения. С другой стороны, более быстрое отверждение было бы желательно в случае тонких слоистых структур и подобных им формаций. В этом случае лучше всего было бы использовать р-частицы вместо у-лучей. Несмотря на низкую проникающую способность, р-частнцы обеспечили бы надлежащую однородную интенсивность радиации в относительно тонких листах, обычно подвергаемых обработке, а вследствие высокого коэффициента поглощения этот тип излучения обеспечил бы желаемую высокую скорость реакции. [c.276]

J — расчетное напряжение солнечной радиации для летнего периода, ккал1м час ° С р — коэффициент поглощения солнечной радиации поверхностью ограждения он принимается равным в зависимости от материала ограждения от 0,4 до 0,9 а - коэффициент теплоотдачи от наружного воздуха поверхности ограждения в среднем принимается равным 20 (в ветренную погоду — 25, при отсутствии ветра — 15). [c.273]

На последнюю причину следует обращать серьезное внима-ние, так как чем больше коэффициент поглощения солнечной радиации той шти иной поверхности, тем больше она натре-вается. [c.232]

Коэффициенты поглощения паров для ионизующей радиации должны быть высокими. Это следует из того факта, что имеет место сильный фототок, достигающий величины 10 а при давлении наров только IU - торр, при освещении паров полным светом цинковой искры. При монохроматическом облучении линией цинка 2139 А (почти максимум функции фотоионизации ТИ) мы получили ток 5-10" а при таком же давлении пара. Этот ток эквивалентен образованию 3-10 ионов в 1 сек. Число молекул в 1 см составляет 10 . Объем пара, который заполняется пучком света, был порядка 1 см . Таким образом, одна из 10 молекул ионизуется в каждую секунду светом в этом эксперименте. Предполагается, что все образованные ионы достигают электродов в том случае, если ток соответствует величине насыщения. [c.317]

Законы радиации, представляющие основу оптической пирометрии, применимы только в условиях, известных как услю-вия абсолютно черного тела. Абсолютно черным называется тело, коэффициент поглощения которого а равен единице для всех значений длины волны т. е. когда излучение любой длины волны этим телом полностью поглощается. Представление об абсолютно черном теле было введено Кирхгофом, который показал, что излучение, испускаемое маленьким отверстием в поверхности, ограничивающей однородно нагретое замкнутое пространство, приближается к условиям излучения истинно черного тела. [c.112]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент поглощения радиации: [c.561] [c.362] [c.216] [c.232] [c.196] [c.819] [c.781] [c.39] [c.315] [c.318] [c.358] [c.361] [c.157] [c.202] [c.155] [c.145] [c.10] [c.258] [c.338] [c.158]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология