Активные частицы экспериментальные примеры

Согласно накопившимся к настоящему времени многочисленным экспериментальным данным (включая приведенные выше примеры), неравновесность концентраций активных частиц — атомов и радикалов (а также ионов, электронов и возбужденных частиц) — во фронте пламен не подлежит сомнению. То обстоятельство, что в некоторых работах измеренные для различных пламен концентрации активных частиц оказались близкими к термодинамическим равновесным (см., например, [l. i. i, 551, 1348, 1510, 1560], по-видимому, получает простое объяснение в том. что в этих работах не учитывалась ничтожно малая ширина фронта пламени и фактически измерялась концентрация активных центров в [c.482]

Цель нашей работы состоит в том, чтобы на примере реакции разложения гидразина на окиси цинка показать возможность прямого экспериментального исследования промежуточных актов каталитических процессов на окислах по их электропроводности. При разложении гидразина на окиси цинка в первичном акте распада возможно образование различных активных частиц и прежде всего Н-атомов и амино-радикалов. Исходя из этого, необходимо было установить, как действуют радикалы NH2 на электропроводность окиси цинка, поскольку действие Н-атомов на ее электрические свойства уже исследовалось в нашей лаборатории [c.198]

Пример 1.18. В КС частиц, не обладающих каталитической активностью, проходит гомогенная реакция первого порядка в газовой фазе А->В. Экспериментально найдены функции Фл/(т) и Р(т) для потока газа (рис. 1.13). Найти степени превращения для компонента А в точке / и на выходе из слоя при известной константе скорости реакции к = 1 с . [c.43]

Однако даже при использовании в расчетах (см. пример 2.2) очень низких экспериментальных значений коэффициентов межфазного тепло- и массообмена (формулы (2.6) и (2.9)) высота активной зоны, в которой практически заканчивается тепломассообмен, в слое мелких частиц получается небольшой (рис. 2.4,а). [c.99]

Радиоизотопный фотовольтаический источник электрической энергии на основе плазменно-пылевых структур. Фундаментальные исследования последних лет в области физики пылевой плазмы создали предпосылки для разработки принципиально нового типа радиоизотопного источника электрической энергии на основе плазменно-пылевых структур с использованием широкозонных фотовольтаических преобразователей. С 1994 г., когда четырьмя группами исследователей был открыт кулоновский кристалл пылевых частиц [40-43], физика пылевой плазмы шагнула далеко вперёд (см. обзоры [39, 44-48]). В работах [49-51] сообщалось о результатах экспериментального исследования образования пылевых структур в ядерно-возбуждаемой плазме. Эксперименты, схема проведения которых приведена на рис. 17.1.11 [49], в которых плазма создавалась продуктами а-распада и деления с активностью 10 10 Бк, показали возможность организации газопылевой смеси в левитирующую в поле тяжести структуру. Для примера на рис. 17.1.12 приведены характерные картины поведения пылевой компоненты в ядерно-возбуждаемой плазме [51]. Нами были проведены эксперименты с возбуждением газа пучком быстрых электронов, имитирующим /3-частицы, с энергией 120 кэВ и плотностью тока пучка до 100 мкА/см , которые показали возможность использования фотопреобразователя для выработки электрической энергии при возбуждении газовой среды быстрыми заряженными частицами. (Отметим, что такой же энерговклад в газ, как этот пучок, даёт источник из стронция-90 с активностью 4,3 104 Кюри.) [c.273]

Пример 1. Экспериментально установлено, что при пропускании паро-воздушной смеси, содержащей 15 паров четыреххлористого углерода, со скоростью 5 m muh через слой активного угля с диаметром частиц 3 мм продолжительность поглощения составляет [c.329]

В 1913 г. Боденштейном [359] впервые было выдвинуто представ.ление о цепном характере процесса для объяснения чрезвычайно высокого квантового выхода при фотохимическом образовании хлористого водорода. Кроме того, в этой же работе автор предложил метод стационарных концентраций, который позволил выразить концентрацию активных частиц через концентрацию исходных реагентов, исключив первые тем самым из уравнений скорости процесса. Это значительно упрощало расчет скорости реакции. Однако представление Боденштейна, что активным промежуточным продуктом в реакции является электрон, не было подтверждено экспериментально. Через три года Боденштейн предложил впервые в кинетике механизм энергетических цепей, где активной частицей явилась энергетически богатая возбужденная молекула [359а]. Развивая эти представления Боденштейна, И. Хри-стиансен и X. Крамере в 1923 г. впервые отчетливо показали на примере экзотермической реакции, что в самой природе цепного превращения заложена возможность генерации активных молекул. Хотя в дальнейшем развитие цепной теории базировалось на ином представлении о природе активной частицы, так как энергетические цепи не были обнаружены в большинстве процессов , принцип генерации активных частиц остался одним из основных положений теории цепных реакций. [c.154]

Вернемся к рассмотрению одностадийных дроцессов переноса протона. В гл. 9 -мы видели, что перенос протона от СН-кислот к основаниям является лимитирующей стадией многих реакций с участием этик соединений. За последние 15 лет кинетичеокие изотопные эффекты были подвергнуты всестороннему изучению, особенно в работах Лонга, Джонса, Белла и их сотрудников. Из полученного очень большого экспериментального материала мы остановимся лишь на некоторых примерах. В ряде случаев лроцеос ионизации удается исследовать непосредственно, как в реакции СНзМОг и СОзМОг с гидроксил-ионами. Однако чаще скорость образования аниона измеряют косвенным методом, на.П ример добавляя в систему реакционноспособные частицы (скажем, молекулы галогена), которые взаимодействуют с анионами сразу же, как они образуются. Другой. косвенный метод — изучение рацемизации или мутаротации оптически активных соединений. Можно также исследовать кинетику изотопного обмена, причем для определения концентрации частиц с легким изотопом наиболее удобен метод протонного магнитного резонанса, а для определения концентрации таких же частиц, содержащих тритий, — метод радиоактивности. [c.310]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология