жидкости теплоотдачи

Однако роль жидкости в процессах измельчения этим не исчерпывается. Адгезируя к частичкам твердого тела, она образует жидкие прослойки между ними, резко снижая трение между частицами и затраты энергии на его преодоление. В результате разогрев измельчаемого материала за счет трения резко понижается. Разогрев же материала за счет рассеяния энергии обратимых деформаций в жидкой среде также меньше, чем в атмосфере газа. Это объясняется тем, что в жидкости теплоотдача от зерен твердого тела в окружающую среду протекает гораздо интенсивнее, чем в газовой среде или вакууме, и перераспределение тепла между измельчаемым материалом и другими частями измельчающего устройства будет иным. В результате зерна твердого материала в жидкой среде из-за менее интенсивного разогрева аморфизируются на значительно меньшую глубину, чем в сухой среде (1,6—2,0 нм вместо 15—16 нм). В целом затраты энергии на измельчение во влажной среде значительно уменьшаются и время, необходимое для достижения измельчаемым материалом определенной удельной поверхности, сокращается весьма существенно. Для повышения эффективности измельчения большое значение имеет открытый П. А. Ребиндером эффект понижения прочности твердых материалов под влиянием поверхностно-активных веществ (ПАВ). Молекулы ПАВ, адсорбируясь на микротрещинах, выходящих на поверхность частиц, снижают величину поверхностной энергии. В соответствии с уравнением Гриффитса трещины развиваются при условии [c.256]

Для этого нужно одновременно решать уравнения, описывающие теплоотдачу со стороны жидкости, теплоотдачу с газовой стороны, массоотдачу с газовой стороны, условие равновесия состава смеси с газовой стороны и уравнение энергии, учитывающее скрытую теплоту испарения. [c.17]

Коэффициент теплоотдачи при кипении жидкости. Теплоотдача при кипении жидкости является весьма сложным процессом. Опыт по- [c.317]

Теплоотдача при кипении жидкостей. Теплоотдача при кипении жидкостей относится к числу особенно сложных процессов, поэтому до последнего времени никому из исследователей не удалось еще сделать теоретических обобщений, позволяющих вполне надежно вычислять коэффициенты теплоотдачи для этого случая. [c.132]

При К. движущегося пара внутри трубы (канала) режимы течения и характер взаимод. паровой и жидкой фаз могут значительно изменяться в результате изменения по мере образования конденсата скорости пара, касательного напряжения трения иа межфазной пов-сти и Ке . При больших скоростях пара (когда действие силы тяжести на пленку конденсата пренебрежимо мало и течение ее определяется в осн. силой трения) местные и средние по длине трубы коэф. теплоотдачи не зависят от пространств, ориентации трубы. Если силы тяжести и трения соизмеримы, условия К. определяются углом наклона трубы и взаимным направлением движения фаз. В случае К. внутри горизонтальной трубы и малой скорости пара кольцевая пленка конденсата образуется только на верх, части внутренней пов-сти трубы. На ниж. части возникает ручей , в зоне к-рого в результате относительно большой толщины слоя жидкости теплоотдача значительно менее интенсивна, чем на остальном участке пов-сти. [c.450]

Кинетика переноса теплоты от жидкости к стенке или от стенки к жидкости (теплоотдачи) выражается так называемым законом Ньютона, согласно которому [c.277]

В условиях вынужденного поперечного потока жидкости теплоотдача от стенки одиночной трубы определяется режимом движения и может быть рассчитана по следующим формулам [c.128]

При вынужденном потоке жидкости теплоотдача пучка труб имеет ту особенность, что интенсивность теплообмена во втором и третьем по ходу газа рядах пучка возрастает по сравнению с интенсивностью в первом ряду. Этот рост интенсивности об- [c.128]

В начальный момент времени то температура во всем объеме пластины по- стоянна и равна Пластину с двух сторон омывает поток жидкости. Так как система симметрична, рассмотрим процесс, протекающий только по одну сторону от средней плоскости пластины. Принимаем, что в рассматриваемом сечении, перпендикулярном средней плоскости пластины и направлению потока жидкости, температура в ядре жидкости постоянна в течение всего процесса. При охлаждении твердого тела жидкостью (tн>tf) тепло переходит от пластины в жидкость, причем от средней плоскости пластины к поверхности тепло распространяется теплопроводностью, а от поверхности в ядро жидкости — теплоотдачей. [c.141]

Коэффициент теплоотдачи при кипении жидкости. Теплоотдача при кипении жидкости является сложным процессом. Опыт показывает, что образование пара происходит на обогреваемой поверхности лишь в отдельных ее точках (мельчайшие бугорки на шероховатой поверхности, частицы загрязнений и т. п.), называемы х центрами парообразования. Число этих центров зависит от перегрева жидкости у поверхности нагрева, определяемого разностью температур стенки 4т. и температуры насыщения [c.310]

Теплоотдача при кипении жидкости. Теплоотдача при кипении жидкости является еще более сложным процессом, чем теплоотдача при нагреве или охлаждении. Характерной особенностью процесса кипения является образование пузырьков пара, которые зарождаются на обогреваемой поверхности в отдельных ее точках, называемых центрами парообразования. [c.135]

Между стенками канала и движущейся взвесью частиц в потоке газа иди жидкости теплоотдача интенсивнее, чем в чистом потоке. Так, в трубах диаметром 40... 50 мм коэффициент теплоотдачи от внутренней стенки к охлаждающей газовой взвеси с песчинками при Ке = (2.. .6) 10 и /Зр = 5.. .10 возрастал в 2... 3 раза по сравнению с незапыленным газом. Рост относительной интенсивности теплоотдачи связан с увеличением массовой концентрации и линейным размером потока (канала). Отмечается небольшое влияние концентрации твердых частиц на теплоотдачу в потоке жидкости, что связывают с близкими значениями плотности фаз и их коэффициентов теплопроводности. [c.294]

Второй случай соответствует взаимно перпендикулярному направлению вынужденной и естественной конвекции, он наблюдается в горизонтальных трубах. В поперечном сечении трубы под влиянием естественной конвекции возникает поперечная циркуляция жидкости. При нагревании жидкости у стенки возникают восходящие токи и нисходящие — в середине трубы при охлаждении — наоборот (рис. 8-8). В результате жидкость движется как бы по винтовой линии. За счет лучшего перемешивания жидкости теплоотдача в среднем увеличивается. При прочих равных условиях она будет больше, чем при совпадении вынужденного и свободного движения. [c.206]

После отрыва паровой пузырек движется пузыря, через слой жидкости. Теплоотдача между пере- А—отрывной диаметр паре- [c.301]

При кипении одновременно протекают следующие процессы теплоотдача от стенки к жидкости, теплоотдача от стенки к паровым пузырькам до момента их отрыва от стенки и теплопередача от жидкости к поднимающимся пузырькам. Так как интенсивность теплообмена между жидкостью и пузырьками очень велика, то в целом интенсивность процесса при кипении определяется лишь условиями теплообмена между поверхностью нагрева и жидкостью. Эти условия зависят в первую очередь от температурного напора ДТ. Установлена типичная для всех жидкостей зависимость коэффициента теплопередачи от АТ, а именно с увеличением АТ коэффициент теплопередачи сначала возрастает медленно, затем интенсивно и, достигнув максимума, резко падает. Значение АГ, соответствующее максимуму, называется критическим температурным напором. Для разных веществ оно различно и колеблется от нескольких градусов до нескольких десятков градусов. Практический интерес представляют лишь докрити-ческие значения АГ. [c.108]