Система симметричная

В связи с тем, что амплитудно-фазовая частотная характеристика W Цш) разомкнутой системы симметрична относительно вещественной оси, можно ограничиться вычислением приращения аргумента функции 1 + W (/<в) при изменении сэ от О до +оо. Тогда условие (4.27) устойчивости замкнутой системы примет вид [c.115]

Пусть имеется система зарядов е. (г = 1, 2, 3,. ..). Квадрупольный момент этой системы — симметричный тензор, компоненты которого (Заз определяют уравнениями [c.23]

Поскольку система симметрична, следует рассмотреть только одну четвертую часть бруска. [c.113]

Диаграмму равновесия для тройной системы при постоянных Г и Р можно изобразить в прямоугольной системе координат, причем весовые доли одного из компонентов откладывают по горизонтальной оси, а весовые доли другого компонента — по вертикальной. Весовую долю третьего компонента можно рассчитать, полагая, что сумма весовых долей трех компонентов равна единице. Если же требуется получить на плоскости изображение системы, симметричное по отношению ко всем трем компонентам, то используют равносторонний треугольник. [c.132]

В этом случае средняя потенциальная энергия, приходящаяся на одну молекулу в системе симметрично расположенных молекул одного и того же вида, равна [c.301]

Очевидно, что содержание обоих газов в середине цилиндра при удалении перегородки станет мгновенно равным 0,5. Построение диаграммы для каждой половины цилиндра начинается с середины цилиндра. Построение диаграммы показано для обеих половин цилиндра, хотя ясно, что система симметрична относительно своего центра и достаточно было бы привести только одну половину. [c.490]

Точность установки пластинки составляет 0,2 мм, поскольку все элементы системы симметричны относительно оси. Для облегчения эксцентрического дозирования вокруг центра пластинки высверлены отверстия. [c.100]

Переносы когерентности, которые приводят к этим сигналам, могут быть объяснены при рассматривании линейной трехспиновой системы. (Симметричную систему АгХ можно рассматривать как систему А — X — А с Уда- = О по аналогии с системой А — М — X, для которой Уах = 0.) Предполагается, что система первоначально находится в тепловом равновесии, т. е. а (0) = 1кг + lu + 1тг Для ясности рассмотрим преобразование этих членов по отдельности, предполагая, что Jkm = о, и пренебрегая продольными компонентами, которые остаются после сандвича возбуждения, представленного на [c.543]

В начальный момент времени то температура во всем объеме пластины по- стоянна и равна Пластину с двух сторон омывает поток жидкости. Так как система симметрична, рассмотрим процесс, протекающий только по одну сторону от средней плоскости пластины. Принимаем, что в рассматриваемом сечении, перпендикулярном средней плоскости пластины и направлению потока жидкости, температура в ядре жидкости постоянна в течение всего процесса. При охлаждении твердого тела жидкостью (tн>tf) тепло переходит от пластины в жидкость, причем от средней плоскости пластины к поверхности тепло распространяется теплопроводностью, а от поверхности в ядро жидкости — теплоотдачей. [c.141]

Эти уравнения могут применяться для расчета констант по составам в критической точке. Так, например, если система симметрична, т. е. если в критической точке х=0,05, то лв= ва = = 0,868. [c.97]

Выражение для замедленной правой стадии реакции можно не приводить, так как система симметрична. [c.407]

Роль, которую кристаллическая структура цеолита выполняет при окклюзии солей, связана в первую очередь с тем, что цеолит является твердым электролитом, а не просто системой симметрично расположенных упорядоченных пор и полостей. [c.400]

В решетках, кристаллических структурах и кристаллических многогранниках существуют также системы симметрично эквивалентных направлений. Так, например, положительные и отрицательные концы осей X, Y, Z ъ кубической координатной системе меняются местами при повороте вокруг оси 4. [c.84]

Поскольку система симметрична, напряжение нулевой точки источника тока относительно земли будет равно нулю = 0). После прикосновения человека к токоведущей части (рис. П1-2, б) сопротивление изоляции этой фазы по отношению к земле уменьшится и станет равным [c.41]

В простейшем случае, когда все три бинарные системы симметричны и описываются посредством уравнения Портера, справедливо [c.30]

Вопрос принимает, однако, совершенно другой характер, если речь идет об оболочках, тем или иным способом нагруженных системами симметричных сил, распределенных по свободному краю оболочки. Для этого случая безмоментная теория вообще не может дать удовлетворительного решения, хотя на практике оно является крайне частым и важным. Таков, например, случай сосуда, состоящего из цилиндрического корпуса и сферического днища, случай цилиндрической трубы, закрепленной в мощном фланце, в которых края оболочек так или иначе закреплены, всякое же закрепление края равносильно введению дополнительных связей и, следовательно, возникновению сил, приложенных к этому краю. [c.63]

Участвующий в колебании этого типа атом водорода будет неподвижен, только если система симметрична. Частота данного колебания в некоторой степени будет зависеть от массы изотопа водорода. Однако, так как величина соответствующей колебательной частоты невелика, наблюдаемый изотопный эффект будет небольшим. Оставшиеся две степени свободы характеризуют вырожденное деформационное колебание, о котором упоминалось выше. Следовательно, полное ч исло степеней свободы переходного состояния равно ЗТ -Ь - -Г -f2 - -ЗF, цде Т обозначает степень свободы поступательного движения вдоль координаты реакции. Таким образом, при образовании из АН и В переходного состояния число колебательных степеней свободы увеличивается на 2 по крайней мере одна из них зависит от массы изотопа. Дело обстоит несколько иначе, если А и В, как это обьино бывает, являются сложными частицами. Пусть А и В содержат соответственно тип атомов и не линейны. Тодда переходу АН-1-В —>-А...Н...В отвечает изменение числа степеней свободы 6Г- -6 -Ь (Зт + Зп—9) У— ЗТ + Т + ЗК+ (Зт+Зп—4) V. [c.299]

Векторы I спинов двух ядер дают результирующий вектор/ —полный ядерный спин молекулы. В простейшем случае, когда (параллельные ядерные спины), или / = 0 (антипараллельные ядер-ные спины). При этом возможны два варианта 1) молекулам с суммарным спином О соответствует система антисимметричных уровней, а молекулам со спином 1 — система симметричных уровней 2) молекулам со спином [c.137]

О соответствует система симметричных уровней, а со спином 1 — антисимметричных уровней. По общим правилам квантования момента импульса при спине 1 возможны три проекции спина на выделенное направление в пространстве (ось г) [c.137]

Второй приближенный способ составления разностных уравнений, также приводимый Биком, требует несколько более сложного способа решения, но зато позволяет брать более длинные интервалы. Установлено, что приближенное выражение осевой производной при помощи центральной разности может быть использовано, если радиальные производные приближать при помощи соответствующих средних разностей, вычисленных по новому и предшествующему профилю (одному или нескольким). Для вычисления (ra+U o профиля соответствующая средняя величина, используемая для радиальной производной, должна иметь одинаковую долю в (п+1)-ом и п — 1)-ом профилях, а остаток — в и-ом. Ошибка приближения здесь мала, так как система симметрична относительно п-го профиля, в котором дифференциальное уравнение подвергалось упрощению. Если доли в профилях (л + 1) и п— 1) больше Д, а в п-ом соответственно меньше Д, то такая разностная схема устойчива при любой длине интервала ". [c.194]

Граничные условия (III.20) получают из баланса количества вещества, подводимого к торцам пластины массонередачей из ядра потока и отводимого внутрь диффузией в порах катализатора. Так как вся рассматриваемая система симметрична относительно центральной плоскости пластины, одно из граничных условий может быть заменено на условие симметрии d /dX = О при X = 0. [c.106]

В практических приложениях часто приходится иметь дело с оболочками, тем или иным образом нагруженными системами симметричных сил, равномерно распределенных по свободному краю оболочки. Сначала опыт, а затем и теория, показали, что влияние таких сил на напряжения и деформапнп может 6е>1ть весьма значительным, а его неучет может привести к совершенно неправильным и оншбочным результатам. [c.86]

Мы доказали, таким образом, следующую теорему, В случае балки на двух опорах, симметричной относительно опоры нагруженной системой симметричных грузов, симметрично расположенных относительно середины балки, детерминант уравнение частот порядка п, где п — число грузов, может быть приведен к троизве- [c.584]

Что касается F Г-процессов, то основным и, по-видимому, единственным является процесс с изменением одного кванта деформационного колебания. В частности, с наибольшей тщательностью и полнотой изучен ироцесс. Oa(OlO) + СО2 O.j(OOO) -1- СО2. При комнатной температуре его вероятность Р п состаилпет 2-10 [2401. Тепловая релаксация в системе симметричных валентных деформационных колсбаиий осуществляется последовательностью УУ- 41 1"Г-иереходов, первые из которых протекают намного (в 10 —10 раз) быстрее вторых [5221. [c.95]

Таким образом, по отношению к перестановочной симметрии одинаковых частиц в природе существуют системы только двух видов I) системы, состояние которых описываются всегда полными, т. е. учитывающими все движения в системе, симметричными функциями-, и 2) системы, состояния которых описываются всегда полными антисимметричными функциями. Это и составляет содержание так называемого принципа реализации перестановочной симметрии, который является фундаментальной особенностью систем, содержащих одинаковые частицы. Из этого принципа следует, что частицы могут быть двух видов 1) частицы, системы которых описываются симметричными функциями. Они подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна (бозоны)-, 2) частицы, которые описываются антисимметричными функциями (фермионы). Они подчиняются статистике Ферми — Дирака. Большинство элементарных частиц, например электроны, протоны, нейтроны, является фермионами. К бозонам принадлежат фотоны и некоторые ядра, например дейтон. [c.22]

Все другие коэффициенты и равны нулю. С учетом того, что данная система симметрична, достаточно удовлетворить граничным усло-13ИЯМ (11.74) на поверхности раздела стержень — реактор для одного стержня, скажем, для т= 1. Для этого аапишем уравнения потоков (11.92) и (11.93) в такой форме, чтобы выделить вклад стержня 1 [c.551]

Зависимость 1й( 2/ он) от числа углеродных атомов п в ацильной части сложного эфира (V) [при различных значениях числа углеродных атомов в алкильном заместителе в имидазолах (VI)) представлена на рис. 19. При значениях п < 5—6 величина слабо зависит отп при изменении длины углеводородных цепей как в том, так и другом реагенте. Это может быть связано с тем, что при образовании переходного состояния реакции имидазольное кольцо и сложноэфирная группа должны быть взаимно расположены таким образом, что короткие алкильные цепи реагентов просто не могут дотянуться друг до друга. При больших значениях п контакт цепей становится возможным и их взаимодействие приводит к значительному ускорению реакции. Система симметрична в том смысле, что увеличение п как в сложном эфире, так и в нуклеофиле (VI) приводит к одинаковому возрастанию скорости. В среднем введение каждой метиленовой группы (свыше первых 5—6) приводит к ускорению реакции в 2,5 раза. Это отвечает понижению свободной энергии активации реакции на 550 кал/моль (2,3 кДж/моль) на каждую метиленовую группу, что представляет собой величину, типичную для гидрофобных взаимодействий углеводородов [5, 9, 13]. [c.76]

Как правило, В.э.у. связано с определенными св-вами симметрии квантовой системы. Для таких систем, у к-рых все направления в пространстве равноправны (напр., для своб. частиц), В.э.у. обусловлено наличием состояний с разными направлениями импульса, но с одинаковыми значениями квадрата импульса. Система, симметричная относительно всевозможных поворотов в пространстве, напр, частица, движущаяся в сферически симметричном поле, имеет вырождение по энергии, вызванное существованием (2L+ 1) состояний с разными значениями проекции момента импульса на заданную ось при фиксиров. значении квадрата полного момента импульса h L(L+ 1), где й-постоянная Планка, L-квантовое число, равное 1, 2, 3,. .. (при L = О вырождение не имеет места). Этим обусловлено, напр., В.э.у. электрона в атоме, отвечающих одному значению орбитального квантового числа, вырождение вращат. состояний молекулы (см. Вращательные спектры). Если ядерная конфигурация молекулы имеет ось симметрии порядка выше 2-го, возможно вырождение и электронных состояний молекулы (см. Электронные спектры). [c.440]

Простейшие геометрические расчеты показывают, что при спинодальном разложении в системах симметричного состава периодически расположенные микрообласти с преимущественным содержанием одного из компонентов контактируют друг с другом. При достижении сравнительно высоких степеней сегрегации и сохранении подвижности в системе становится возможным слияние контактирующих однотипных фейзонов. Этому способствует уменьшение свободной поверхностной энергии системы, сопровождающее процесс слияния микрообластей. Данное явление в большой степени облегчается при существенно несимметричных составах. В таком случае фейзоны на основе компонента, находящегося в большинстве, при слиянии образуют сплошную матрицу. При этом сохраняется периодическое расположение микрообластей на основе компонента, находящегося в меньшинстве. Поскольку для составов, близких к симметричным, оказывается возможным слияние фейзонов как одного так и другого типа, в результате образуется система полидисперсных агрегатов со значительными нарушениями периодичности. [c.187]

Анализ [6] спектра ароматических протонов изотактического полимера [рис. 6.1,6] показывает, что его с хорошим приближением можно представить как спектр спин-системы типа АА ВВ С, т. е. спин-системы, симметричной относительно плоскости, проходящей через углеродные атомы С-1 и С-4 бензольного кольца при этом были приняты обычные значения констант спин-спинового взаимодействия орто-, мета- и пара-протонов. (Смоделированный спектр приведен в работе Бови и др. [6]). Этого нельзя было бы ожидать, если бы фенильная группа была настолько сте-рически заторможена,, что в шкале времени ЯМР вращалась бы медленно, как в пoли-N-винилкapбaзoлe (см. разд. 6.4). Поэтому можно сделать вывод, что барьер вращения фенильной группы в полистироле составляет менее 15 ккал/моль. [c.133]

Две очень родственные между собой системы А2Х2 и АзВ проявляют ряд общих характеристических черт. Обе системы симметричны относительно средней точки спектра, а для типа А2Х2 обе части спектра сами по себе также симметричны. Следует принять во внимание четыре константы взаимодействия хх АХ АХ которые можно определить с помощью выражений, предложенных Мак-Коннелом [102]. В случае, когда = структура внутри заданной полосы представляет собой триплет, так что можно непосредственно измерить. Для слу-чая J АХ имеются различные возможности, включая или J= 0 с шестью линиями в каждой полосе, или = = с восьмью линиями в каждой полосе. [c.254]

При хорошем разрешении в спектрах свободных иминоксилов обнаруживаются интересные особенности. Так, в спектре 2,2,6,6-тетра.метил-4-оксопиперидин-1-оксила, записанном в отсутствие кислорода, при большом отношении сигнала к шумам проявляется система симметричных сателлитов из-за расщепления спина неспаренного электрона на ядрах естественных изотопов азота (5 == 7г) и углерода С (5 = 72)- Анализ интенсивностей компонент углеродного сателлита [8,9] приводит к выводу, что неспаренный электрон взаимодействует с ядрами углеродных атомов метильных групп (рис. 24) [c.114]

В табл. 10.1 приведены соединения, кристаллизующиеся в структурах цинковой обманки или вюртцита. Легко заметить, что для всех этих соединений на каждую пару атомов (АВ) приходится восемь валентных электронов, как в решетке алмаза. При этом катионная и анионная компоненты этих соединений располагаются в периодической системе симметрично относительно подгруппы углерода (правило Гримма — Зоммерфельда). От этого правила отклоняются соединения Мп8, МпЗе, МпТе, К Н Р, [c.126]

При сближении двух водородных атомов фазовые волны обоих вступают в резонанс, что приводит, как в случае маятников, к двум возможным частотам. Формально этому отвечает два решения волнового уравнения Шредингера для системы из двух атомов. Оба решения относятся к обоим вышеуказанным состояниям системы симметричному и антисимметричному. Гейтлери Лондон сделали расчет изменения взаимной потенциальной энергии обоих атомов в зависимости от их расстояния для обоих состояний. Результаты этого расчета изображены на рис. 125. Кривая / отвечает симметричному состоянию, а кри- [c.318]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология