Векторная модель

Рис. 1. Векторная модель синглет-три-плетного перехода в РП, индуцирован-Ч кого флип-флоп переворотом спина-ка-

Векторная модель атома [c.450]

Результирующий динольный момент молекулы является векторной суммой динольных моментов всех связей. Аддитивная векторная модель дает возможность выяснения пространственной структуры молекул. Дипольные моменты связей в молекулах углеводородов имеют следующие значения 0,4 О —С—II, -СНз) 1,58Д(0—Н) 1,6б1)(—К—Н) 0,12Д(С—О) [113]. [c.63]

Определение всех возможных состояний атомов делается на основе векторной модели атома. Каждый электрон [c.573]

Рис. 5. Векторная модель спиновых состояний РП.

Рассмотрим подробнее вопрос о состоянии атомов с эквивалентными электронами. Электронное взаимодействие можно описать с помощью векторной модели атома. Орбитальные моменты импульса электронов I складываются по правилам векторной суммы, давая вектор орбитального момента атома Ь. Абсолютная величина этого вектора (см. 4) [c.39]

Рис. 1. Векторная модель движения спина 5 = 1/2 случай нерезонансного переменного поля а> Ф а (а) и резонансного переменного поля = (У (б).

Определение всех возможных состояний атомов делается на основе векторной модели атома. Каждый электрон характеризуется двумя векторами и и я,-. Они выражают в единицах [c.450]

При анализе структуры спектров можно пользоваться векторной моделью атома. Она приводит к качественно правильному описанию законо- [c.68]

Рассмотрим этот вопрос подробнее, пользуясь так называемой векторной моделью атома. Эта модель привела к качественно правильному описанию закономерностей, наблюдаемых в атомных спектрах. Квантовая механика по существу приводит к тем же результатам, но с использованием достаточно сложного математического аппарата. [c.188]

Векторная модель атома........ [c.6]

Множитель д выражает отношение магнитного момента, выраженного в магнетонах, к механическому в единицах /г/2я. На основе векторной модели атома может быть выведена следующая формула [c.671]

Векторная модель атома характеризуется еще одним дополнительным квантовым числом /, которое определяет полный механический момент электрона в атоме, равный векторной сумме его орбитального и спинового моментов [c.292]

Описать векторную модель углового момента (стр. 461). [c.418]

В векторной. модели углового мо.меита состояние с квантовыми числами [c.471]

Сказанное можно проиллюстрировать с помощью векторной модели спиновых состояний, которая изображена на рис. 5. [c.24]

Рис. 2. Векторная модель З-Т , перехода, вызванного СТВ неспаренного электрона с магнитным ядром в слабых магнитных полях.

Механизм действия спинового катализатора в рассмотренном примере состоит во взаимном флип-флоп перевороте спина катализатора и радикала. Действие спинового катализатора можно иллюстрировать с помощью векторной модели, представленной на рис. 1. [c.68]

Рис. 2.2.3. Векторная модель сложения моментов сначала складываются проекции 1 и на направление Ь, а затем по этой суммарной проекции определяется квантовое число I полного момента Ь. В свою очередь, вектор Ь прецессирует вокруг оси г.

Для описания импульсного ЯМР мы будем продолжать пользоваться векторной моделью поведения объемной намагниченности, но не следует думать, что эта модель обеспечит строгость наших выводов. Реальная ситуация намного сложнее. Мы ие рассматриваем влияние импульсов на относительные заселенности уровней связанных спиновых систем и их фазовую когерентность. Методы расчета заселенности уровней после воздействия импульса мы уже рассмотрели в разд. 4.2.6, но это только часть общей картины таким способом нельзя моделировать фазовые соотношения различных состояний. Однако мы достигли предела, доступного прн использовании нашего теоретического аппарата, и его будет вполне достаточно для обсуждения основ многих экспериментов. [c.143]

Неудобство формализма матрицы плотности состоит в том, что ее трудно соотнести с какими-либо физическими иллюстрациями, а для систем, содержащих более двух спинов, расчеты быстро становятся громоздкими. Существуют альтернативные подходы, часто оказывающиеся более плодотворными. Это формализм мультипликативных операторов [8] и определение траектории когерентности [9, 10]. Первый метод сочетает в себе элементы векторной модели и матрицы плотности, что позволяет совместить простые физические картины с квантовой механикой. Второй подход очень удобен для разработки фазовых циклов для реальных экспериментов, и его сравнительно легко понять. Но мы не будем их обсуждать, поскольку нам уже пора заняться конкретными экспериментами. [c.144]

Рассмотрим вопрск подробнее с позиции векторной модели атома. [c.52]

Строгая квантовомеханическая теория парамагнетизма,, развитая Ван-Флеком, приводит внешне к тому же выражению для парамагнитной восприимчивости (551), что и классическая и элементарная квантовая векторная модель атома [2]. [c.301]

В работе [113] величины дипольных моментов метиловых и трет-бу-тиловых эфиров замешенных пероксибензойных кислот проанализированы в рамках аддитивной векторной схемы. Найдено, что дипольный момент пероксиэфирной группы С(0)00К равен 2.70 (Ме) и 3.12 (МсзС) О. Векторная модель удовлетворительно согласуется с экспериментом при [c.135]

Векторная модель. В ходе предыдущего обсуждения мы обраща- тпсь к величине углового момента и его 2-компопепте, по ничего Не было сказано об. V- и у-компонеита.х. Причина этого упущения Заключается в том, что квантовая теория требует, чтобы эти компоненты были неопределенны, если известна 2-компонента. Это следует из принципа неопределенности, поскольку, если бы х-, у-н 2-компоненты были известны, ориентация была бы определенной г той же степени, что н угловой. мо.мент частицы (рис. 13.23,о), но [c.461]

На рис. 13.23,6 приводится картина векторной модели углового момента. Конусы изображают возможные, по неопределенные х- и г/-орпеитации углового. момента данный конус имеет определенную проекцию на ось г, по другие его проекции неопределсниы. Острие вектора, изображающего угловой. момент, может рассматрппаться как лежащее в любой точке основания конуса. [c.462]

Другим важным ко.м.мутатором является оператор для компонент углового момента. Из классической теории нзвестно, что Ix—yPt—zpy, U=xPy—yPx, ly = = zpx—xp запишите соответстпуюшне операторы. Покажите, что [ii.on, iy.on] = = ihz. - -Можно лн lx п ly в общем случае определить одновременно Это ограничение, которое содержится в векторной модели углового мо.мента Почему [c.472]

Приведенные результаты можно наглядно представить с помощью векторной модели (см. рис. 1). Вектор спинового момента прецессирует вокруг суммарного магнитного поля. Рассматриваемое начальное состояние спина отвечает ориентацрш вектора спинового момента вдоль направле- [c.121]

Такое построение наглядно представляется векторной моделью, т.е. моделью сложения векторов, как показано на рис. 2.2.3. При этом надо ясно понимать всю условность подобной картины. Векторы и Ц определены подлине на функциях Ч /,,т Ч /2,т2 и на их линейных комбинациях, поскольку и те и другие будут собственными и для, и для. В то же время проекции , и на линейных комбинациях, собственных дляв общем случае не определены, поскольку т = т + т = т - ) + (т + 1) =. ... Определена только лишь проекция По этой причине изображение векторов Ь и на рисунке не вполне адекватно тому, что должно бы быть. Лучше было бы иметь, например, систему накладывающихся рисунков, отвечающих одному и тому же вектору Ь, но со всеми возможными парами проекций для Ь, и Ц т , т , ш, - 1, /и + 1 и т.д. [c.102]

С помощью какого из двух основных типов экспериментов рассматривать предмет двумерной спектроскопии Мне было трудно выб-ра гь между /-разрешенной спектроскопией и корреляционной. /-Спектры, описанные в гл. 10, могут быть поняты до конца (для систем первого порядка) при использовании нащей графической векторной модели, и с этой точки зрения начать можно было бы с ннх. Одиако эти эксперименты достаточно ограниченны по числу приложений, а у неискушенного читателя может возникнуть ощущение того, что достижение даже не очень значительных результатов с использованием этой техники потребует больших усилий. В то же время гомоядерные корреляционные спектры различных типов настолько полезны, что, очевидно, ие придется разочароваться, если начать именно с них, С этой точки зрения они, по-видимому, будут полезны в качестве вводных примеров. К сожалению, нам, возможно, не удастся до конца постичь всей глубины этих экспериментов без аиализа поведения макроскопической намагниченности. При этом возникает опасность напустить туману и окончательно запутать вопрос о том, что же все-таки происходит в двумерных экспериментах. Как видно нз названия этой главы, я в конце концов сделал выбор в пользу корреляционной спектроскопии, надеясь на то, что возиикающая при этом нестрогость описания экспериментов в достаточной мере компенсируется тем, что уже в самое ближайшее время иам удастся познакомиться с реальными химическими приложениями. [c.260]

Обсуждение вопроса удобно начинать с рассмотрения именно этого эксперимента, потому что его легко понять, используя векторную модель во вращающейся системе координат. В гл. 4 (разд. 4.4.4) я отметил, что если вы выполняете эксперимент по спиновому эху в гетероядерной системе, то у вас есть право выбора, рефокусировать ли гетероядерное взаимодействие илн нет, поскольку вы можете действовать гс-импульсом на второе ядро, а можете и не действовать. Если вы выбираете метод, основанный на использовании я-импульса в соответствии с последовательностью [c.368]

Физическая химия. Т.1 (1980) -- [ c.461 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.98 ]

Введение в теорию атомных спектров (1963) -- [ c.92 ]

Теория молекулярных орбиталей в органической химии (1972) -- [ c.148 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.98 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология