Механический момент электрона

Классический оператор, соответствующий этому возмущению, есть оператор спин-орбитальной связи [2—4]. Спин-орбитальная связь является результатом взаимодействия между орбитальным и спиновым магнитными моментами электронов. Магнитные моменты 5 направлены параллельно механическим моментам — орбитальному и спиновому. Поэтому энергия спин-орбитального взаимодействия зависит от относительной ориентации спинового и орбитального механических моментов электронов, и классический оператор спин-орбитального взаимодействия отдельного электрона в центральном потенциальном поле имеет вид [2—4] [c.37]

Квантовое число / называется орбитальным или побочным и определяет механический момент электрона, обусловленный его движением вокруг ядра. Орбитальный момент квантуется и связан с побочным квантовым числом соотношением [c.35]

С механическим моментом электрона (как орбитальным, так и спиновым) связаны соответствующие магнитные моменты. Если воспользоваться классической моделью, то величина орбитального магнитного момента Ц(,ре, отвечающего движению электрона со скоростью V по круговой орбите [c.65]

Векторная модель атома характеризуется еще одним дополнительным квантовым числом /, которое определяет полный механический момент электрона в атоме, равный векторной сумме его орбитального и спинового моментов [c.292]

Спиновое квантовое число ms характеризует собственный механический момент электрона, связанный с вращением его вокруг своей оси. Оно может иметь только два значения — +1/2 или — 1/2. [c.38]

Здесь Е2 — Е[ = Ьь есть энергия квантового перехода, к — постоянная Больцмана, gl 2 = 2Jl 2 + 1 — статистический вес, или число квантовых состояний данного уровня с полным механическим моментом электронной оболочки J, доступных для заселения. Эти квантовые состояния имеют одинаковую энергию, но лишены индивидуальности до тех пор, пока не приложено внешнее воздействие — электрическое или, например, магнитное поле. [c.393]

Поскольку возникновение магнитных моментов электрона обусловлено его перемещениями, которым соответствуют определенные моменты количества движения (механические моменты), существует прямая связь между магнитными и механическими моментами электрона. [c.11]

Фактор есть отношение механического момента электрона к магнитному. Для свободного электрона, имеющего только спиновый момент, -фактор ( е) равен 2,0023. Для электронов с орбитальным моментом, не равным нулю, он может изменяться очень сильно, т. е. в радикалах с р- или -электронами значения -фак-тора должны отличаться от двойки и изменяться в широких пределах. [c.62]

С орбитальным механическим моментом электрона связан магнитный момент 1, который выражается как [c.32]

Это соотношение между магнитным и механическим моментами электронной орбиты является общим и сохраняется и для случая орбит, отличных по форме от кеплеровых эллипсов. [c.37]

Кроме того, правила отбора для атомов, запрещающие изменение мультиплетности при излучательных переходах между состояниями, приложимы и к органическим молекулам. Полный спиновый механический момент электрона 8 квантуется независимо, и его величина должна сохраняться при излучательных переходах. Поэтому в большинстве органических соединений интенсивное поглощение и испускание имеет только синглет-синглетный характер, а переходы 8о + 1гу T запрещены. [c.227]

Юленбек и Гаудсмит предположили, что в создании магнитного момента атома существенную роль играет собственный магнитный момент электрона, который возникает оттого, что электрон, являясь заряженным телом шарообразной формы, вращается вокруг своей оси, в результате чего у него возникают механический и магнитный моменты. Эта модель дает количественное согласие с различными экспериментальными фактами, если предположить, что проекция собственного механического момента"электрона на любое направление принимает два значения [c.10]

Спиновоеквантовре число . Определяет собственный механический момент электрона и имеет одно единственное значение, равное 1/2. Спиновое магнитное квантовое число 2 принимает два значения 5 = 1/2 и =—1/2. [c.718]

Детальное исследование структуры спектральных линий показало, что одного движения электрона вокруг ядра недостаточно для объяснения мультипле тной (сложной) структуры линий, и поэтому оказалось необходимым ввести понятие спина, или собственного механического момента электрона, который является как бы результатом вращения электрона вокруг собственной оси. [c.12]

В атомах щелочных металлов, благодаря возмущению орбиты валентного электрона в поле атомного остова, каждой паре квантовых чисел п, соответствует определенный энергетический уровень. С модельной точки зрения этой паре квантовых чисел соответствует орбита валентного электрона определенных размеров и формы. Принимая гипотезу о собственном моменте электрона, необходимо учесть возможные ориентации механического момента электрона относительно орбитального момента р. Так как электрон, наряду с механическим моментом р , обладает связанным с ним магнитным моментом Лд, то при его движении в электрическом поле атомного остова возникает добавочная энергия W, зависящая от ориентации момента р . По гипотезе Юленбека и Гоудсмита собственный момент р может ориентироваться относительно орбитального момента р только двумя способами. Этим двум возможным ориентациям соответствуют два значения добавочной энергии Д1 и, следовательно, расщепление каждого терма на два. Таким образом, оправдывается гипотеза Д. С. Рождественского о магнитном происхождении спектральных дублетов. Только магнитное взаимодействие обусловлено наличием собственных магнитных моментов у электронов, а не взаимодействием между валентным электроном и атомным остовом. [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология