Бетатрон максимальная

Энгельман разработал метод облучения, основанный на использовании бетатрона, который дает пучок электронов с максимальной энергией 28 Мэв. Электроны бомбардируют платиновую мишень, охлаждаемую циркулирующей водой. Кинетическая энергия электронов, проходящих через платину, частично переходит в тормозное излучение, максимальная энергия которого равна максимальной энергии бомбардирующие электронов. у-Излучение имеет характер непрерывного спектра. Было показано, что оптимальная толщина платиновой мишени для электронов с энергией 28 Мэв составляет 2 мм, а для полного поглощения всех электронов пучка, исключающих чрезмерное нагревание части аппа- [c.50]

Максимальная энергия в спектре тормозного излучения лишь немного меньше максимальной энергии ускоренных в бетатроне электронов, но квантов с такой энергией в спектре излучения очень мало. Эффективная энергия излучения зависит от максимальной и составляет обычно 0,3. .. 0,5 этой величины. [c.51]

Для обеспечения возможности максимальной выявляемости дефектов бетатрон позволяет менять энергию излучения. Повышению выявляемости дефектов способствует также уменьшение вредного влияния рассеянного излучения с помощью фильтров и экранов из тяжелых металлов. [c.312]

Источник электронов — инл<ектор, на анод которого в определенный момент времени подается короткий импульс высокого напряжения, при этом в камеру впрыскиваются электроны. Под действием вихревого электрического поля электроны начинают вращаться по окружности с определенным радиусом, все время увеличивая свою энергию. Энергия электронов увеличивается до тех пор, пока нарастает магнитное поле. В конце ускоряющего периода электроны сбрасываются с орбиты. Пучок ускоренных электронов при этом попадает на мишень, которая обычно прикрепляется к тыльной стороне инжектора. При взаимодействии электронов с веществом мишени возникает тормозное излучение. С помощью бетатрона легко получают тормозное излучение в области 10—30 Мэе, причем, регулируя момент сброса электронов, можно плавно менять максимальную энергию тормозного излучения. [c.81]

В. В. Сулиным [137]. Для облучений использовали бетатроны с максимальной энергией 13,5 и 24 Мэе и мощностью дозы излучения 3 и 15 р/мин соответственно. Пробы облучали и измеряли в специальных кассетах, вмещающих обычно 7—30 г породы. При облучениях кассету располагали в центре пучка тормозного излучения бетатрона на расстоянии 15—25 см от мишени. Наведенную активность измеряли с помощью двух торцовых счетчиков. [c.95]

Ускорение электронов в бетатроне происходит под действием вихревого электрического поля, индуцируемого переменным магнитным полем в вакуумной ускорительной камере. Электроны, ускоренные до необходимой энергии, направляются на мишень из тяжелого металла, при этом возникает жесткое тормозное излучение. Энергетическое распределение у-излучения, возникающего при торможении монохроматических электронов, является сплошным и простирается от нуля до максимальной энергии, практически равной энергии ускоряемых электронов. Интенсивность излучения в тормозном спектре обратно пропорциональна энергии испускаемых у-квантов. Тормозное излучение бетатрона обладает резко выраженной пространственной асимметрией и представляет собой узкий слабо расходящийся пучек у-кван-тов, направленный в ту же сторону, что и пучок ускоряемых электронов. [c.569]

В качестве объекта исследования были выбраны металлический титан и оксикарбиды титана с известным содержанием кислорода. Разработка метода определенпя кислорода в оксикарбидах титана проводилась на бетатроне Института им. Л. Я. Карпова с максимальной энергией тормозного излучения 20 мэв, при мощности дозы 7 р мин. на расстоянии 1 м от мишени [2, 3]. [c.138]

Сильное влияние на смачивание некоторых минералов оказывает у-облучение. После предварительного облучения (в бетатроне с максимальной энергией квантов 22 мэВ) полированных минералов отмечалось значительное увеличение краевых углов капли глицерина [c.116]

Здесь р — максимальная амплитуда синхротронных колебаний (возникающих от продольного фазового пространства) и у — максимальная амплитуда бетатронных колебаний (возникающих от поперечного фазового пространства). Для некоррелированных колебаний Ге и связаны соотношением [c.196]

Полностью коррелированные колебания. Если как бетатронные, так и синхротронные колебания возникают от продольного фазового пространства, то каждая точка в этом фазовом пространстве однозначно определяет максимальное радиальное колебание г. Поэтому нет необходимости выполнять интегрирование, обозначенное в [c.196]

Это нижний предел р, который выполняется при полной корреляции между бетатронными и синхротронными колебаниями. В этом примере максимальная амплитуда бетатронных колебаний равна р. [c.197]

В работе [112] было изучено действие тормозного излучения бетатрона (максимальная энергия 40-Дж, мощность экспозиционной дозы 2,58-10 А/кг) на турбинное масло, загу- [c.78]

О, Р, Ка, К и др.), которые имеют более высокий, по сравнению с тяжелыми элементами, порог (у,и)-реакции [36]. Так, при анализе проб биологической ткани, несмотря на то, что НАА имеет на 2-3 порядка более низкие пределы определения большинства элементов, ФАА оказывается более предпочтш-ельным. Поскольку нейтронный анализ приводит к сильной активации макроосновы биологического образца за счет Ка, К и С1, гфактически невозможно использовать инстру менталь-ный НАА по радионуклидам с периодами полураспада менее одних суток. ФАА обладает высокой экспрессно-стью и производительностью, так как для подавляющего числа возникающих по реакции (у, )-радионуклидов характерны малые периоды полураспада. Имеется также возможность анализа проб большой массы (до 1 кг) из-за отсутствия эффекта самоэкранирования. Наиболее широкое распространение ФАА получил после создания линейных ускорителей электронов, бетатрона и микротрона, на которых формируют мощные пучки регулируемого по максимальной энергии тормозного излучения электронов высокой стабильности, что дало возможность ФАА получить низкие пределы определения большинства элементов (табл. 9.5). В настоящее [c.59]

В процессе развития этих исследований были введены новые методические усовершенствования — более мощный бетатрон с максимальной энергией 30 Мэе и интенсивностью излучения 160 р1мин и сцинтилляционная методика измерений [138]. Последнюю использовали как в счетном, так и спектрометрическом варианте с применением кри- [c.95]

Для ускорения электронов синхротрон гораздо более экономичен по сравнению с бетатроном, так как не требует создания большого магнитного поля в центральной части тороидальной камеры, и поэтому стоимость магнита существенно ниже. В большинстве действующих электронных синхротронов применяется бетатронпый режим ускорения (с помощью небольших помещенных в центре сердечников) электронов до тех пор, пока они не достигнут околосветовых скоростей (у = 0,98 с при 2 Мэв). Затем включается ВЧ-ускоряющее напряжение на резонаторе для дальнейшего ускорения синхротронным методом при этом не требуется никакой частотной модуляции. Инжекция электронов в камеру, сброс пучка на мишень и его вывод из синхротрона носят, по существу, тот же характер, что и подобные операции в случае бетатрона. В настоящее время эксплуатируется по меньшей мере 20 электронных синхротронов на максимальную энергию от 20 до 500 Мэв. Электронные синхротроны во Фраскати (Италия) и в Калифорнийском технологическом институте дают электронные пучки с максимальной энергией 1,1 и 1,5 Бэв соответственно. [c.365]

Нас интересует радиальное движение в синхротроне и таким образом мы рассматриваем четырехмерное фазовое пространство, которое описывает радиальное движение. Предполагаем, что поперечное и продольное фазовые пространства эмиттанса не коррелирова-ны (хотя, конечно, эти фазовые пространства могут быть коррели-рованы в аксептансе). Обозначим максимальное радиальное отклонение любой частицы из-за синхротронных колебаний через а бетатронных колебаний — через г . Амплитуда пропорциональна максимальному отклонению импульса рт и, таким образом, пропорциональна 8. Если частица с координатой в фазовом пространстве колеблется с амплитудой г , то плотности, выраженные через Га и с , связаны выражением [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология