Дебаевский радиус

Дебаевский радиус — это такое расстояние, за пределами которого заряд отдельной частицы практически экранирован зарядами других заряженных частиц. Это понятие впервые введено немецким ученым Дебаем в 1923 г. при разработке теории электролитов и широко используется в теории плазмы. Для простой термической плазмы радиус Дебая определяется соотношением [c.248]

Скорость частицы т=иЕ (1-аЕ-), где и - электрофоретическая подвижность в линейной области поляризации а - коэффициент, зависящий от радиуса частицы, электрокинетического потенциала, дебаевского радиуса экранирования и других факторов. [c.23]

Рассмотрим плоский диэлектрик, помещенный в водный электролит. Будем предполагать, что толщина диэлектрика много больше дебаевского радиуса электролита, что позволяет считать диэлектрик бесконечно толстым. Граница раздела диэлектрик/электролит непроницаема как для молекул воды, так и для ионов электролита. Введем декартову систему координат таким образом, что начало координат соответствует границе раздела оси х и у лежат в плоскости диэлектрика, а ось 2 направлена нормально плоскости раздела (рис. 9.3). Для простоты будем рассматривать одномерную задачу и считать, что плотности источников электрических полей зависят только от г. [c.151]

Условно к проводникам второго рода можно отнести ионизированный газ - плазму. В общем случае в плазме встречаются три компоненты свободные электроны, положительные ионы и нейтральные атомы (или молекулы) [22]. Разноименные электрические заряды в плазме обеспечивают ее квазинейтральность. Одной из характеристик плазмы является так называемый дебаевский радиус, см [c.36]

Нелокальная поляризуемость электролита оказывает существенное влияние на структуру ДЭС, образующегося вблизи фосфолипидной поверхности. Однако необходимо отметить, что в общем случае экранирование поверхностных источников электрических полей имеет два принципиально разных по физической природе механизма [443]. Первый механизм связан с экранированием поверхностных источников ионами электролита, второй обусловлен реакцией самого растворителя на поверхностные источники. По существу, оба эти механизма имеют нелокальный характер и определяются корреляциями флуктуаций электрических полей в соседних точках пространства. В первом случае такие флуктуации обусловлены флуктуациями концентрации ионов, характерный радиус корреляций которых есть дебаевский радиус X . Во втором случае флуктуации электрических полей связаны с флуктуациями поляризации в электролите, радиус корреляции которых а . [c.158]

Чтобы подчеркнуть статистический характер понятия электронейтральность плазмы и пригодность его для значительных объемов и достаточно больших промежутков времени, вместо термина нейтральность часто применяют термин квазинейтральность плазмы. Квазинейтральность — характерное свойство термической плазмы. Электронейтральность плазмы может быть нарушена под действием внешних электрических полей. Если в плазму вводится заряженное тело, то вблизи его происходит поляризация плазмы. Она сводится к притяжению зарядов противоположного знака и к отталкиванию зарядов одинакового знака от этого тела. При этом поле введенного тела экранируется. Расстояние экранирования равно дебаевскому радиусу. [c.248]

Здесь К (д) — полный эллиптический интеграл первого рода. Эта формула хорошо описывает зависимость П (к) при Ф 2 (гФ 50 мВ) в области расстояний порядка дебаевского радиуса (рис. VI.5). Любопытно, что при этом кривые П (кк) для разных значений Ф получаются путем параллельного переноса кривой, рассчитанной для Ф = оо, вдоль горизонтальной оси на расстояние 2/sh (гФ1/2) в направлении начала координат. Эта параметрическая связь оказывается полезной, в частности, при получении критериев потери устойчивости в рамках теории ДЛФО (см. главу IX). [c.159]

Здесь мы использовали определения обратного дебаевского радиуса для симметричных электролитов (1.30) [c.175]

В случае ионных растворов капиллярный осмос осложнен электро-кинетическими явлениями, связанными с концентрационной зависимостью как -потенциала, так и дебаевского радиуса 1/х, определяющего протяженность диффузных ионных слоев. Для растворов электролита при выводе уравнения для скорости капиллярно-осмотического скольжения следует учесть соответствующие вклады диффузных слоев двух сортов частиц анионов и катионов. Для бинарных разбавленных растворов уравнение (Х.17) принимает следующий вид [9, 10] [c.295]

Теория электровязкостного эффекта в тонких порах, где двойные электрические слои (ДЭС) перекрываются, в достаточной мере развита [1—3, 71, 72]. Показано, что наибольшее относительное понижение скорости фильтрации имеет место при иг 1, где и — обратный дебаевский радиус. При дальнейшем уменьшении ширины пор, когда ДЭС перекрываются в еще большей степени, конвективный поток ионов падает быстрее, чем электропроводность раствора в поре. Зто приводит к снижению значений потенциала течения и падению эффекта электровязкости. [c.311]

Решение приводит к тому же выражению (Х.37) для селективности обратноосмотических мембран по отношению к растворам электролитов, но с переопределенными значениями коэффициентов распределения у и коэффициентов диффузии D. Ддя мембран, толщина которых много больше обратного дебаевского радиуса ддя порового раствора, и в случае бинарного электролита [c.303]

Здесь следует заметить, что величину 1/х, получившую в теории сильных электролитов название радиуса ионной атмосферы (или дебаевского радиуса),, нельзя понимать геометрически, как радиус сферы, за которой действие поля рассматриваемого иона становится равным нулю. Физическая величина радиуса ионной атмосферы, строго говоря, неограничена. Однако потенциал поля убывает с удалением от рассматриваемого иона экспоненциально и на расстоянии, много большем 1/х, влиянием этого потенциала можно пренебречь, [c.183]

А — длина одного звена полимерной цепи х — величина, обратная дебаевскому радиусу Н — расстояние между концами макроина. Отсюда следует [c.52]

В теории Боголюбова этот малый параметр е= у/г (где у= — объем, приходящийся на один ион —а дебаевский радиус длина иониой атмосферы). [c.84]

Хотя плазма в целом электронейтральна, в малых объемах существует пространственное распределение зарядов. Последнее, как и в растворах электролитов, характеризуется ближним порядком. Подобно теории сильных электролитов, вводится радиус ионной атмосферы (дебаевский радиус) и получается выражение для радиуса г наименьшего объема, за пределами которого существует электронейтральность г У Тэ1п, где п — число электронов в единице объема. Отсюда видно, что плазма существует при достаточно больших п. При этом происходит сильное электростатическое взаимодействие между частицами плазмы. В результате такого взаимодействия плазма является как бы упругой средой, и в ней возможно возбуждение различных колебаний. [c.357]

Основное св-во П.— ее квазинейтральность, т. е. почти полиая нейтрализация отрицат. заряда электронов положит. зарядом ионов. Электрич. поле отд. частицы в П. практически исчезает на нек-ром расстоянии от частицы, ваз. дебаевским радиусом экранирования. Его значение пропорционально квадратному корню из отношения т-ры злеиронов к их концентрации. Во мн. отношениях П. ведет себя как обычный газ и подчиняется законам газовой динамики. Необычные св-ва П. проявляются лишь тогда, когда BJ нее действует сильное магн. поле. [c.445]

ПЛАЗМА (от греч. plasma, букв,-вылепленное, оформленное), частично или полностью ионизовашшй газ, образуемый в результате термич. ионизации атомов и молекул при высоких т-рах, под действием электромагн. полей большой напряженности, при облучении газа потоками заряженных частиц высокой эиергии. Характерная особенность П., отличающая ее от обычного ионизованного газа, состоит в том, что линейные размеры объема, занимаемого П., много больше т.наз. дебаевского радиуса экранирования D (см. Дебая-Хюккеля теория). Значение 6 для г-го иона с концентрацией n и т-рой определяется выражением [c.551]

Одно из важнейших св-в П.-ее квазинейтральность, т.е. почти полная взаимная компенсация зарядов на расстояниях, значительно больших дебаевского радиуса экранирования. Электрри. поле отдельной заряженной частицы в П. экранируется полями частиц с зарядом противоположного знака, т. е. практически снижается до нуля на расстояниях порядка дебаевского радиуса от частицы. Любое нарушение квазинейтральности в объеме, занимаемом П., приводит к появлению сильных электрич. полей пространств, зарядов, восстанавливающих квазинейтральность П. [c.552]

Сравнение экспериментальных значений коэффициентов фильтрации Kl с вычисленным по формуле Козени—Кармана с использованием объемных значений вязкости К показало, что вязкость СС14 во всех случаях не отличается от объемного значения. В случае воды экспериментальный коэффициент фильтрации в 3 раза меньше вычисленного, что указывает на существенное превышение средней вязкости воды в порах над объемными значениями. Прибавление электролитов в высоких концентрациях (более 1 моль/л Na l) устраняет это превышение, указывая на разрушение или сжатие граничных слоев особой структуры. Превышение К > не наблюдается также при фильтрации воды через песчаные слои с размером частиц более 5 мкм. Если бы наблюдаемые эффекты были связаны с влиянием ДЭС, то отличия вязкости должны были бы исчезать у>йе при С = 0,1 моль/л, когда дебаевский радиус становится соизмеримым с толщиной штерновского слоя. Однако при этой концентрации значения KIKi еще оставались высокими и равными примерно 2,5. Все это послужило основанием для вывода о концентрационном разрушении граничных слоев воды. [c.200]

Наибольшее влияние электрокинетических эффектов на массопе-ренос проявляется при %1г [1—3, 71, 72, 78], где х — обратный дебаевский радиус и й — полуширина поры или толш ина пленки. Для воды (х = 10 10 см ) эти явления особенно суш ественны при значениях к порядка 0,1—1 мкм. В этом случае, так же как и в случае более широких пор к 10 мкм), любая теория неизотермического массопереноса в пористых телах с наряженной поверхностью должна учитывать наряду с переносом тепла также и перенос заряда. Диссипативная функция, отражаюш ая скорость производства энтропии, записывается тогда вместо (Х.77) в следуюш ем виде [104] [c.332]

Смотреть страницы где упоминается термин Дебаевский радиус: [c.181] [c.205] [c.94] [c.154] [c.16] [c.165] [c.48] [c.55] [c.59] [c.537] [c.376] [c.147] [c.8] [c.429] [c.754] [c.181] [c.205] [c.110] [c.154] [c.181] [c.190] [c.263] [c.319] [c.60]

Курс коллоидной химии (1976) -- [ c.183 ]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.147 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.147 ]

Физика растворов (1984) -- [ c.25 ]

Физико-химия коллоидов (1948) -- [ c.241 ]

Качественные методы в физической кинетике и гидрогазодинамике (1989) -- [ c.41 , c.49 , c.58 , c.66 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология