Скорость частиц,

При движении по транспортной трубе скорость движения частиц твердого материала отстает от скорости движения газа. Разность между скоростью газа и скоростью частиц называется скоростью скольжения, а отношение скорости газа к скорости частиц — коэффициентом скольжения. Обычно коэффициент скольжения меняется в пределах от 1,3 до 3. [c.82]

Абсолютная скорость частицы жидкости склаДывается из скоростей окружного и относительного движений. Величина и направление скорости С определяются диагональю параллелограмма, построенного на скоростях U и W как на составляющих. Построение параллелограммов скоростей частиц жидкости на входе и выходе рабочего колеса изображено на рис. 82. [c.151]

Профиль скорости (т. е. поверхность, ограничивающая векторы линейной скорости частиц жидкости в поперечном сечении трубы) представлен на рис. П-3. [c.17]

Вначале бомбардировка атомных ядер велась положительно заряженными частицами протонами, дейтронами и альфа-частицами. Поскольку одноименно заряженные частицы отталкиваются, то положительно заряженные ядра атомов отталкивают положительно заряженные частицы, и заставить движущиеся с большей скоростью частицы преодолеть отталкивание и столкнуться с ядром, весьма сложно, так что ядерные реакции трудно осуществимы. [c.174]

Часто полагают, что движение потока через зернистый слой аналогично движению поршня. Это неточно, так как всегда существует некоторое продольное перемешивание. Прохождение частиц вещества через зернистый слой можно охарактеризовать как в известной степени нерегулярное. Имеется довольно много каналов, которые расширяются и сужаются. Частицы могут попадать в область, достаточно близкую к поверхности зерен, где скорость течения меньше, а через некоторое время могут перемещаться в середину канала, где скорость больше. Если течение турбулентное, то различные струи имеют разные направления. При равномерно распределенном слое средняя скорость частиц и отклонение от направления движения могут быть одинаковыми для всех частиц. Распределение частиц жидкости, имеющих разный цвет, будет тогда зависеть от диффузии, скорость которой можно выразить уравнением [c.33]

Если в высокоградиентном потоке жидкотекучей среды имеется две частицы радиусом и / 2, то в силу разности скоростей частиц (как следствие градиента) возможна их встреча, если [c.131]

Из (1.77) и (2.20) следует, что с ростом температуры скорость простой реакции увеличивается. Как правило, это так, однако известны процессы, скорость которых с ростом температуры падает [6, 9]. С формальной точки зрения это означает, что в уравнении (2.20) величине (—Е) нужно приписать отрицательный знак — (—Е) = = Е. Однако (1.77) и (2.55) также остаются справедливыми, следовательно, для таких процессов энергия активации меньше энергии разрыва связи. Такие процессы на первый взгляд незаконны , поскольку исходные молекулы вообще не могут существовать и должны самопроизвольно распадаться, так как для их разложения необходима энергия, меньшая энергии связи. На самом деле это, конечно, не так, и отрицательные энергии активации можно физически объяснить [9], если учесть, что коэффициент скорости не есть физическая константа, характеризующая частицу. Макроскопический коэффициент скорости к есть среднее из всех микроскопических коэффициентов скорости частиц, находящихся на различных квантовых уровнях. Если к — вероятность спонтанного распада частицы, находящейся в /-м состоянии и имеющей энергию Еу, то равновесная часть таких частиц от их общего числа с учетом (2.20), (2.26), (2.42) может быть записана в виде [c.72]

Но Ха = z s/Zas> где Vy — средняя скорость частиц S. Предположив, что Zas пропорциональна Zi-j/vas, получим [c.428]

НС1 подчиняется закону скорости (частицы меченые) [c.509]

Теперь в правые части формул (1.89), (1.90) кроме физико-хими-ческих констант входят отдельно диаметр и скорость частицы. Величины (Ке С) / и (Ке/О с точностью до постоянного множителя, определяемого значениями коэффициентов при с ии в формулах (1.89), (1.90), пропорциональны диаметру и скорости частицы. Откладывая их по осям координат, получим возможность по известному диаметру определить установившуюся скорость частицы, и наоборот. [c.23]

Течение жидкости вокруг сферы можно считать стационарным, если время релаксации, т. е. время, в течение которого скорость частицы достигает установившегося значения, пренебрежимо мало по сравнению с полным временем движения частицы. [c.26]

Проведем оценку времени установления для движения твердой ча стицы. При Ке<1 подставим в уравнение (1.95) значение С, определяе мое формулой (1.42),и, решив его при условии, что в начальный момент времени скорость частицы равна нулю, получим [c.29]

Теперь предположим, что некая очень серьезная опасность заставит людей, находящихся на платформе, побежать, т. е. перейти на другой более высокий уровень скорости свободного движения, скажем, 10- 12 км/ч. Нетрудно представить, что произойдет. С одной стороны, неизбежно образование пробок и завалов, которые, если говорить конкретно о людях, могут привести к печальным последствиям. С другой стороны, в потоке возможно образование пустот, совершенно свободных от людей. Ясно, что движение пассажиров в этом случае становится неустойчивым. В чем же причина такой неустойчивости Чисто интуитивно понятно, что все дело в инерции. Именно инерция при высоком уровне скорости свободного движения не позволяет одним набрать необходимую скорость, а другим во время ее погасить или изменить направление движения, вследствие чего происходят столкновения и образуются пробки. Действительно, в данном случае имеет место инерционный механизм возникновения неустойчивости, и проявляется он соверщенно одинаково как при движении больших масс людей, так и при движении частиц в жидкостях и газах. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц (или людей) в потоке в соответствии с законом движения Мд=ид( >) или и=и п) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Но поскольку скорость частиц, следующих за возникшим уплотнением, вследствие инерции не может при изменении концентрации измениться мгновенно, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меньшей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.136]

Относительная скорость частиц в квазиравновесном приближении определяется зависимостью критерия Рейнольдса от критерия Архимеда. Поскольку Re = 2R uJ +U ) v, то [c.246]

При упругом соударении частиц со стенкой абсолютные значения скорости частицы и угла между вектором скорости и осью колонны остаются без изменения. Поэтому массообмен между частицей и потоком после соударения будет таким же, как если бы стенки не было, но частица продолжала бы лететь в том же направлении. В связи с этим при упругом соударении частиц со стенкой в выражениях (5.171) и (5.175) надо принять, и < 2 / равными тт. [c.257]

При описании гидромеханики псевдоожиженного слоя независимые переменные, отражающие движение твердых частиц и ожижающего агента, быстро изменяются на участке- пути, сопоставимом с размерами частиц. Между тем, в ряде предложенных уравнений авторы оперируют (с оговорками или без них) сглаженными переменными, характеристики которых усреднены по области, значительно превышающей размер частиц, но малой по сравнению с размерами всей системы. Полученные уравнения описывают движение ожижающего агента и твердых частиц как двух взаимнопроникающих сплошных сред такой метод уже содержит некоторые существенные допущения. Например, для области, по которой усредняется скорость частиц в окрестности данной точки, в действительности существует некоторое распределение скоростей, так что поведение системы, вообще говоря, предопределено характером этого распределения, а не средним значением скорости. Такая ситуация обычна для задач неравновесной статистической механики, причем известно, что описывать движение, используя локальную усредненную скорость, допустимо только в том случае, когда взаимодействие между частицами характеризуется достаточной силой и частотой, чтобы обеспечить квазиравновесное распределение скоростей. [c.75]

Основные узлы пневмоподъемника установок каталитического крекинга с движущимся шариковым катализатором — конический пневмоствол, дозер и бункер-сепаратор. Система этих аппаратов установки с совмещенными реактором и регенератором показана на рис. 24Я. Ствол пневмоподъемника высотой около 74 м имеет диаметр внизу 461 мм, вверху 728 мм. Диаметр ствола увеличивается более интенсивно в верхней части, что обеспечивает снижение скорости частиц в конце их подъема. Пневмоствол опирается внизу на крышку дозера. Верхний конец ствола может [c.290]

Относительная скорость частиц находится по зависимости [c.303]

Величину а можно выразить через исходные скорости частиц следующим образом. Равенства (П,22) и (И, 23) можно переписать так [c.72]

Здесь т — время, V — скорость частицы. Угловые скобки означают усреднение по времени и по частицам в системе. [c.124]

Коэффициент самодиффузии пропорционален смещению <>1> и средней скорости частиц <и> [c.77]

Иногда удобнее использовать в качестве и скорость центра масс, среднюю объемную скорость или скорость частиц одного вида. Основные соотношения для пересчета линейных скоростей и диффузионных потоков в различных системах отсчета приведены в литературе [4, 5]. [c.76]

При псевдоожижении диметилфталатом Ю1, Ю2 стеклянных частиц диаметром 8,9 мм измеряли вертикальную, горизонтальную и угловую составляющие их скорости, по которым рассчитывали горизонтальную и полную скорости. Средняя скорость частиц изменялась от 2,4 до 4,9 см/с при увеличении скорости жидкости от 7,6 до 15 см/с (1,6—Гистограмма изменения скорости частиц (типичные результаты показаны на рис. 11-10) имеет ту же форму, что и функция распределения, рассчитанная на базе кинети- [c.66]

Время гидродинамической стабилизации капли оценим с помощыо рис. 1.10. При Re=85 значение т , для которого скорость частицы достигает примерно 0,95 от установившейся величины, можно приближенно определить, используя данные расчетов для Re=50 и 200 (кривые 3 и 2). Принимая т =0,5, находим, что для рассматриваемого примера время установления Tf = 0,09 с. [c.31]

НИИ она падает. Объемная концентрация частиц в первом режиме сравнительно невелика, а скорость частиц достаточно высока. Наблюдается интенсивное мелкомасштабное пульсационное движение частиц и значительное перемешивание как сплошной, так и дисперсной фазы по высоте аппарата. Движение частиц во втором режиме носит замедленный и достаточно регулярный характер . Объемная концентрация частиц Bbmie, чем в первом режиме, и при не слишком больших расходах сплошной фазы близка к концентрации плотной упаковки. Продольное перемешивание значительно снижено по сравнению с первым режимом. Частицы соприкасаются друг с другом. Капли и пузыри в этом режиме заметно деформированы. За эти особенности второй режим движения капель и пузырей получил название режима плотной упаковки [156] или плотного слоя [133]. Из-за высокой объемной кош1ентрации частиц, а следовательно, и значительной межфазной поверхности, а также низких значений коэффициентов продольного перемешивания режим движения частиц во взвешенном состоянии имеет преимущества по сравнению с режимом обычного осаждения при проведении процессов тепло- и массообмена. [c.95]

Если задача массо- и теплообмена решена и определена зависимость эквиваг1ентного ди етра от безразмерной высоты аппарата и параметров на входе б э=< э( . < эо. > до. > со). уравнение (2.97) дает возможность определить значение объемной концентрации дисперсной фазы в любой точке аппарата. Если по мере движения частиц в аппарате их размер увеличивается, это приводит, с одной стороны, к возрастанию скорости частиц, а с другой, к увеличению объемной концентрации и, как следствие, к снижению скорости движения дисперсной фазы за счет увеличения стесненности движения. Поскольку г/д Моо , где к может варьироваться для различных режимов движения частиц от 2 до О, а <р 1, то при увеличении размера частиц в некотором сечении аппарата может произойти захлебывание - нарушение устойчивого стационарного режима течения. При этом расходы фаз на входе в аппарат могут быть далеки от значений, определяемых соотношениями (2.82), [c.102]

Границы режимов обозначены на рис. 2.9 следующим образом. Участки кривых, изображающих скорости частиц и пежашие выше оси г = 0, соответствуют режиму восходящего прямотока (в более общем случае - однонаправленному движению фаз против сил тяжести ). [c.117]

Здесь тки - масса и скорость частицы I - ускорение силы тяжести F -сила сопроттления. [c.253]

Физический смысл предынтегрального множителя ясен пз (2.14)— это относительная средняя скорость частиц и Aj. Аналогичный вид имеет коэффициент скорости обратного процесса [c.63]

Так как вещество пузыря перемещается вверх примерно с той же скоростью Ubs, что и нисходящий поток частиц, то скорость частиц относительно стенок пузыря составляет 2Ut,a. Возникает вопрос, достаточно ли высока эта скорость (или при каких усло виях она будет достаточно высока), чтобы подхватить частицы из потока твердого материала и внести их в полость пузыря. [c.33]

Была сделана попытка корреляции коэффициента перемешивания с изме-реввыми величинами скорости частиц и среднего свободного пробега на основании киветической теории. Джинс ввел представление об инер> цйовном факторе скорости 0, учитывающем, что скорость молекул газа после соударения зависит от величины и направления скорости перед соударением. [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология