Поле электрическое внешнее

Кондуктометрический метод анализа основан на изучении зависимости между проводимостью раствора и концентрацией ионов в этом растворе. Электрическая проводимость —электропроводность раствора электролита — является результатом диссоциации растворенного вещества и миграции ионов под действием внешнего источника напряжения. В поле электрического тока движущиеся в растворе ионы испытывают тормозящее действие со стороны молекул растворителя и окружающих противоположно заряженных ионов. Это так называемые релаксационный и электрофоретический эффекты. Результатом такого тормозящего действия является сопротивление раствора прохождению электрического тока. Электропроводность раствора определяется, в основном, числом, скоростью (подвижностью) мигрирующих ионов, количеством переносимых ими зарядов и зависит от температуры и природы растворителя. [c.103]

Аналогичны и приемы экономного введения полей используют внешние поля, мобилизуют поля,. имеющиеся в системе. Вспомните, например, задачу 5.4 поле центробежных сил получено за счет механического поля движения потока. В некоторых сильных изобретениях поля образуют почти из ничего . Так, по а. с. 504932 электрический ток в сигнализаторе уровня жидкости возникает в результате контакта корпуса сигнализатора с поплавком — они выполнены из разнородных металлов, образующих при замыкании холодный спай термопары. [c.120]

Функция и (<71,..., др, /) определяется взаимодействиями между материальными точками системы (внутренними взаимодействиями) и взаимодействиями точек системы с внешними, не включенными в систему телами. При наличии внешних воздействий потенциал и зависит не только от координат точек системы, но также и от внешних параметров, определяемых положением источников внешнего поля это координаты стенок сосуда, внутри которого заключена система , координаты зарядов, создающих электрическое поле, координаты магнитов, создающих в системе магнитное поле, координаты тел большой массы, создающих в системе гравитационное поле, и т. д. В качестве внешних параметров при наличии внешнего электрического или магнитного поля можно задать напряженности этих полей. Совокупность внешних параметров обозначим 1,..., [c.29]

Электрическая проводимость — способность веществ проводить электрический ток под действием внешнего электрического поля. Электрическая проводимость Ь — величина, обратная электрическому сопротивлению Я. Так как [c.458]

С точки зрения зонной теории полупроводниковые вещества должны обладать дальним порядком. Вторым необходимым условием служит отсутствие перекрывания валентной зоны и зоны проводимости. Третье условие состоит в том, что валентная зона должна быть полностью занята электронами. Механизм проводимости полупроводника согласно зонной модели представлен на рис. 130. При абсолютном нуле зона проводимости пуста, все уровни валентной зоны заполнены и под действием внешнего электрического поля электрическая проводимость не возникает. Нагревание кристалла возбуждает часть электронов, которые приобретают энергию, превышающую ширину запрещенной зоны. Эти электроны попадают в зону проводимости, а в валентной зоне освобождается [c.312]

Вода, диспергированная в нефти, обычно содержит растворенные соли. Такая вода является электропроводящей вследствие диссоциации раствора, обусловливающей присутствие в нем ионов. Под воздействием постоянного электрического поля капелька соленой воды поляризуется и вытягивается в эллипсоид вращения аналогично капельке пресной воды. Только такая капелька, являясь проводящей, при той же напряженности внешнего поля сильнее вытягивается, так как на ее поверхности, кроме связанных зарядов, индуцируются еще и свободные на входе силовых линий в капельку сосредоточены анионы, на выходе - катионы. Эти отрицательные и положительные заряды распределяются по поверхности капельки таким образом, что создаваемые ими внутри капельки поля и внешнее электрическое поле взаимно компенсируются [41, 42]. [c.50]

Распределение зарядов в двойном слое не зависит от напряженности прилагаемого электрического поля, и внешняя разность потенциалов просто накладывается на поле двойного электрического слоя. [c.198]

Физико-химические особенности полярных молекул определяются их способностью реагировать на внешние электрические поля (электрическая поляризация) и на поля, созданные другими полярными молекулами. В частности, за счет взаимодействия с полярными молекулами воды такие полярные молекулы, как НР, НС1 и др., могут подвергаться электролитической диссоциации. [c.83]

Допустим теперь, что этот сферический образец находится внутри жидкого электрически нейтрального диэлектрика. Внешнее поле, как уже было сказано, отсутствует. Поляризованная сфера v будет воздействовать на молекулы окружающей ее жидкости они будут поляризоваться. Это приведет к изменению среднего макроскопического поля внутри сферы и изменению ее поляризации. Обозначим новые значения среднего макроскопического поля, электрического момента и поляризации в сфере v символами ё, М и Р соответственно. Реактивное поле, по определению, есть разность между ё и ё . Электростатический расчет [101 показывает, что [c.43]

Предположим, что необходимо склеить неорганические вещества металлы, керамику) или полярные органические вещества ( пластмассу, бумагу, древесину) полярными синтетическими клеями (эпоксидными, полиуретановыми). При нанесении клея на такие материалы происходит адсорбция молекул адгезива вследствие сил притяжения поверхностных частиц (атомов или молекул). Это вызвано тем, что частицы вещества внутри тела расположены в некотором определенном порядке и окружены равномерно со всех сторон другими частицами так, что их силовые поля взаимно компенсированы. У частицы, находящейся на поверхности тела, силовое поле с внешней стороны не компенсировано, и за счет этого к его поверхности могут притягиваться молекулы из окружающей среды (в данном случае — из клея) и возникают межмолекулярные силы электрического происхождения. [c.38]

Условия равновесия между фазами несколько изменяются для систем, находящихся под воздействием внешнего поля (электрического, магнитного). В этих случаях применяют понятие полного потенциала, являющегося аналогом химического потенциала. Например, в электрохимических системах полный потенциал называют электрохимическим. Подробно эти вопросы рассмотрены в монографиях [2, 31, для систем жидкость — пар они практически значения не имеют. [c.11]

Третье квантовое число т - магнитное - определяет направление орбитального момента электрона, а с точки зрения модели электронного облака - ориентацию его в пространстве. Магнитное квантовое число может принимать целочисленные значения от -I до +/ (всего 2/ -Ь 1 значений), что соответствует разрешенным квантовой механикой значениям проекции орбитального момента на заданное направление в пространстве. Следует отметить, что определенное направление может быть задано внешним полем - электрическим или магнитным. [c.31]

В растворе илп расплаве электролита ионы находятся в хаотическом тепловом движении. Под действием электрического поля от внешнего источника э.д.с. в их движении появляется преимущественное направление катионы движутся преимущественно к катоду, анионы — к аноду. Это преимущественное ь правление в движении ионов проявляется как электрический ГОК, протекающий через раствор. [c.144]

Для получения информации о взаимодействии коллоидных частиц перспективен метод воздействия на дисперсные системы внешних электрических, магнитных и ультразвуковых полей. Применение внешних полей, провоцирующих структурообразование в системе, позволяет во многих случаях дать количественное описание этого процесса и выяснить характер взаимодействия микрообъектов в отсутствие поля. Исследование поведения суспензий в электрическом поле также имеет значение в связи с внедрением в промышленность метода электрофоретического нанесения покрытий. [c.134]

Первая трудность связана с тем, что внешние поля м и Мо уже в своих главных асимптотических членах являются корреляционными нолями, т. е. являются потенциалами средней силы, которая действует на молекулу системы со стороны реактивного электрического поля, создаваемого внешней средой. Для нахождения этих полей приходится обращаться к макроскопической электродинамике, что приводит к следующим асимптотикам [c.47]

Легко убедиться, что двукратное применение оператора обращения времени осуществляется оператором 0п = (—1) , где п — число частиц в системе. Этот результат позволяет получить очень важнее заключение о возможной кратности вырождения уровней энергии в стационарных состояниях систем, находящихся в произвольном электрическом поле (без внешнего магнитного). [c.564]

Здесь предполагается, что поле электрического потенциала в системе целиком обусловлено внешними источниками (при наличии внутренних источников необходимо в уравнении (1.25.15) символ ф заменить на ф и в уравнении Гиббса [c.73]

Допустим, что наша прерывная система подвержена действию только одного внешнего поля — электрического. Тогда [c.308]

Если термически однородная система испытывает влияние только одного внешнего поля — электрического, то согласно (5.4.17) [c.309]

С переходом к системам, подверженным действию только одного внешнего поля — электрического, величина Дк превращается в мольный электрохимический потенциал [c.310]

Фазовые переходы II рода характеризуются непрерывностью в точке перехода термодинамического потенциала Ф и его первых производных и разрывом вторых производных Ф. При этом переходе не происходит тепловыделения и теплота перехода II рода равна нулю. Фазовыми переходами II рода являются переходы вещества в сверхпроводящее, сегнетоэлектрическое, ферромагнитное и т. п. состояния в отсутствие внешних полей (электрических, магнитных). В противном случае те же переходы могут стать переходами I рода теплота перехода при этом затрачивается на противодействие внешним силам. [c.171]

Автоэлектронная эмиссия (АЭ) — эмиссия электронов под действием внешнего электрического поля. Если внешнее электрическое поле достаточно велико для того, чтобы потенциальный порог превратился в барьер конечной и малой ширины и высоты, то становится возможным просачивание электронов сквозь барьер — квантовомеханическое туннелирование и выход их в вакуум. При этом электроны непосредственно после прохождения сквозь барьер имеют ту же энергию, что и в твердом теле, а электрическое поле совершает работу только на разгон электронов в вакууме в межэлектродном промежутке между эмиттером и анодом. [c.460]

Независимые переменные. Состояние системы (газ, чистая жидкость, раствор и т. д.) в общем случае определяется температурой, энтропией, объемом, давлением, составом, величиной электрического заряда, величиной поверхности, внешними полями электрическим, магнитным и гравитационным, интенсивностью внешнего излучения я т. д. Одновременный учет влияния всех этих факторов очень сложен и в нем, как правило, нет необходимости. В большинстве случаев решающую роль играют не все, а только некоторые из величин, характеризующих состояние системы. В таких случаях все остальные величины можно считать постоянными и не учитывать их влияния. [c.29]

ВЛИЯНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ВНЕШНЕГО ПОЛЯ НА ПОВЕДЕНИЕ РАДИАЛЬНОЙ ФУНКЦИИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ И СРЕДНЕГО ПОТЕНЦИАЛА [c.30]

На электрическую дугу оказывает механическое воздействие как внешнее магнитное поле, так и собственное поле, создаваемое током дуги. Это объясняется тем, что под влиянием магнитного поля электрические заряды столба дуги испытывают действие механических сил. Продольное магнитное ноле (вдоль оси дуги) вызывает вращение дуги около своей оси. [c.67]

Увеличение емкости конденсатора при заполнении его диэлектриком связано с диэлектрической поляризацией, т. е. образованием в единице объема диэлектрика под действием внешнего электрич. поля электрического (дипольного) момента, направленного вдоль поля. Электрич. момент единицы объема равен геометрич. сумме моментов диполей, к-рые со- [c.367]

Изложенное выше справедливо также и в том случае, если обе капельки воды имеют собственные (одноименные или разноименные) заряды- При относительно большом расстоянии между капельками куло-новская сила взаимодействия зарядов небольшая, так как ош обратно пропорциональна квадрату расстояния. При малых расстояниях между капельками эта сила становится соответствен больше. Однако ею можно пренебречь и в этом случае, поскольку величина наведенного заряда капелек по сравнению с величиной их собственного заряда при малых рас-стояянях между капельками во много раз больше. Таким образом, поля-ршюванвые внешним электрическим полем капельки всегда притягива-мтся, независимо от знака собственного заряда каждой из них [42]. [c.53]

Прежде всего следует рассматривать любую термодинамическую систему как совокупность какого-то числа различных частиц (агрегатов молекул, молекул, атомов, электронов и т. д.). Для решения конкретных задач термодинамики иногда нет никакой необходимости знать, сколько и какие, именно частицы составляют систему, но, строго говоря, именно совокупность частиц и образует всегда любую реальную систему. Частицы эти находятся в состоянии движения, и, следовательно, если их массы покоя не равны нулю, то они обладают некоторым количеством кинетической энергии. Кроме того, они взаимодействуют как друг с другом, так и (в некоторых случаях) с наложенным на систему внешним полем (электрическим, магнитным, гравитационным и др.), т. е. эти частицы обладают некоторым запасом потенциальной энергии. В самом общем виде момшо определить энергию системы как сумму потенциальной и кинетической энергии всех составляющих ее частиц. Это опре- [c.9]

Пашалис и Вайсс методом теории Бозмуи ений с пспользо-ванием функций Хартри—Фока рассчитали поляризуемости ие только свободных ионов, по и ионов в кристаллической решетке. Они также показали, что учет внешнего электрического поля решетки (внешнего потенциала) уменьшает рефракции анионов и увеличивает— катионов (табл. 36). [c.70]

Среди материалов, обладающих электрическими свойствами, обычно рассматр йвают проводники, полупроводники и диэлектрики. Различия между ними определяются характером химической связи и структурой энергетических зон, возникающих в результате взаимодействия атомов или ионов, составляющих кристаллическую решетку. Энергетическая диаграмма полупроводникового кристалла в отличие от диэлектрика характеризуется более узкой полосой запрещенных энергий. Некоторые важнейшие полупроводниковые материалы для электронной техники уже были рассмотрены (германий, кремний, арсенид галлия). В то же время существует много перспективных соединений типа А В (А —Оа, 1п В -8Ь, Аз, Р) и А В1 (А11-2п, Сс1, Hg В -5, 8е, Те). Первые из них обладают исключительно высокой подвижностью носителей заряда, а вторые позволяют в широком интервале изменять ширину запрещенной зоны. Среди диэлектриков со специальными свойствами в первую очередь следует выделить сегнето- и пьезоэлектрические материалы для квантовой электроники, включая активные среды лазеров и мазеров. Первые из них склонны к поляризации только пол влиянием внешних механических воз- [c.164]

Когда атом помещают в однородное внешнее поле, направление поля приводит к появлению выделенного направления в системе. Поэтому такой атом уже нельзя описывать сферической группой симметрии, в которой все направления эквивалентны. 1 Вращение вокруг оси, направленной вдоль поля, должно отличаться от вращения вокруг осей, перпендикулярных направлению поля. Вращательная симметрия такой системы сводится к симметрии двумерной группы вращений Я (2). Осью вращений является вектор внешнего поля. Влияние внешнего поля на операции симметрии других типов, принадлежащих к группе 0(3), зависит от того, в электрическом или магнитном поле находится атом. Электрическое поле обладает свойствами обычного вектора в направлении поля. Этот вектор изменяет знак при инверсии. Следовательно, операция инверсии не является операцией симметрии для электрического поля. Вместе с тем вектор электрического поля симметричен по отношению к отражению в любой плоскости, содержащей этот вектор. В обозначениях точечных групп (при обозначении точечных групп мы будем пользоваться системой Шёнфлиса) такая сим- [c.179]

Описанные выше методы по своей сути динамические, разделение происходит по мере перемещения веществ вдоль системы. Наряду с ними применение нашли равновесные зональные методы, в которых систёма приводится в равновесие с некоторым приложенным внешним полем — электрическим или центробежным — и зоны, соответствующие разным веществам, останавливаются в разных участках системы. [c.243]

Структура металлического осадка о.ареде.пяется, в первую очере,аь, раз-ерами кристаллитов, и.ч внешней формой (огранкой), характером кх расположения и в.заимной ориентацией. При электрокристаллизации имеются два фактора, которые могут влиять на ориентацию и пространственное расположение микрокристаллов направление поля (электрического тока) и природа подложки. Если степень ориентации кристаллитов в определенном направлении велика, то говорят о текстурировании осадка. Если же кристаллическая решетка изменена под влиянием подложки, то говорят об питаксии. [c.353]

Внешнее поле электрическое, магнитное, переменное, постоянное оказывает сильное и многообразное воздействие и на проводники, и на диэлектрики. Молекулы поляризуются, возникают или усиливаются дипольные моменты, деформируется структура молекул, понижается число симметрии, изменяются длины связей и углы между ними, происходит, как сказано выше, возбуждение внутренних степеней свободы. На макроскопическом уровне это означает более или менее сильное изменение энтропии, теплоемкости, внутренней энергии, приведенного термодинамического потенциала веш,ества, а значит, смегцение равновесия в химически активной системе. Ноле активно взаимодействует со всеми заряженными компонентами и газофазных, и гетерофазных, и жидкостных систем, вызывая в них иногда ожидаемые, иногда неожиданные изменения. Изменения в системах, находящихся в плазменном или близком к нему состоянии, рассмотрены в [2-5]. В данной главе мы намереваемся проанализировать другой класс процессов, основанных на эндоэнергетических химических реакциях в конденсированной фазе, протекающих в электромагнитных полях различного частотного диапазона. [c.326]

Диамагнетизм присущ всем видам вещества. В любом веществе либо все электроны, либо по крайней мере некоторая их часть находится на замкнутых оболочках. Спиновый и орбитальный моменты электронов на замкнутых оболочках всегда скомпенсированы таким образом, что их суммарный магнитный момент равен нулю. Однако если такой атом или молекулу поместить во внешнее магнитное поле, то появляется небольшой магнитный ьюмент, величина которого пропорциональна напряженности поля. Электронные спины никакого отношения не и.меют к этому индуцированному моменту электроны с антипараллельными спинами на замкнутых оболочках остаются тесно связанными в пары. Однако под действием магнитного поля электрическое облако слегка деформируется, так что возникает некоторый результирующий орбитальный момент, направленный противоположно наложенному полю. За счет этого противоположного направления диамагнитные вещества выталкиваются из магнитного поля. [c.23]

Как уже указывалось раньше, на градиент электрического поля, созданного внешним зарядом, действует внутренняя оболочка атома (см. п. 1 гл. 5). Градиенты д , д и изменяются за счет эффектов экранирования и антиэкранирования и не равны величинам, данным уравнениями (5-17)—(5-20). Изменения в %, дс и 9л можно учесть путем замены д на полученное из экспериментов по атомным пучкам. Небольшие поправки на фактор Штернхаймера следовало бы учесть для членов и [c.76]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология