Дебаевский радиус экранирования

Скорость частицы т=иЕ (1-аЕ-), где и - электрофоретическая подвижность в линейной области поляризации а - коэффициент, зависящий от радиуса частицы, электрокинетического потенциала, дебаевского радиуса экранирования и других факторов. [c.23]

Го — дебаевский радиус экранирования [c.735]

Величины B (VII. 165) играют роль характерных радиусов корреляции на плоскости, аналогичных дебаевскому радиусу экранирования в объеме электролита, хотя характер зависимости потенциалов и сил взаимодействия от толщины прослойки h в рассматриваемой системе является не экспоненциальным, а степенным (см. ниже). [c.103]

Дебаевский радиус экранирования изменяется обратно пропорционально корню квадратному из ионной силы раствора. Увеличение радиуса экранирования вызывает увели чение объема статистического клубка полинуклеотида (или /г ) по двум причинам. Во-первых, если радиус станет настолько большим, что соседние фосфатные группы вдоль цепи смогут взаимодействовать, то этот фрагмент становится жестким. Во-вторых, диаметр цепи при этом увеличивается, значительно увеличивая эффект исключенного объема. Согласно теоретическим работам [ПО], этот второй эффект — основной фактор, объясняющий поведение полиэлектролитов, включая однотяжевые ДНК [ИП- Однотяжевая ДНК исклюй чительно чувствительна к ионному эффекту во всех растворах солей при ионной силе ниже 1,0. Объем статистического клубка полинуклеотидной цепи значительно увеличивается с понижением ионной силы (Ц2]. Вне области pH от 5 до 9 при ионизации нуклеотидных оснований заряды вызывают ослабление сил, действующих между основаниями, и препятствуют образованию двойной спирали. [c.201]

Для нахождения силы электростатического отталкивания между дисперсной частицей и гранулой фильтрующего материала необходимо рещить уравнение Пуассона — Больцмана для потенциала электростатического поля с соответствующими граничными условиями. Однако этот путь сопряжен со значительными математическими трудностями. Вместе с тем в качестве первого приближения можно рассматривать взаимодействие дисперсной частицы и гранулы как взаимодействие двух плоских поверхностей некоторой площади. Для оценки этой площади можно принять, что электростатическое отталкивание между частицей и гранулой возникает при перекрытии их двойных электрических слоев. Эффективная толщина двойного электрического поля определяется величиной 1/и (где х — дебаевский радиус экранирования). [c.158]

Под плазмой принято понимать ионизированный газ с такой плотностью частиц, когда характерный размер L системы (реактора) значительно превышает плазменный размер О, так называемый дебаевский радиус экранирования [c.339]

Основное св-во П.— ее квазинейтральность, т. е. почти полиая нейтрализация отрицат. заряда электронов положит. зарядом ионов. Электрич. поле отд. частицы в П. практически исчезает на нек-ром расстоянии от частицы, ваз. дебаевским радиусом экранирования. Его значение пропорционально квадратному корню из отношения т-ры злеиронов к их концентрации. Во мн. отношениях П. ведет себя как обычный газ и подчиняется законам газовой динамики. Необычные св-ва П. проявляются лишь тогда, когда BJ нее действует сильное магн. поле. [c.445]

Здесь п - число ионов одного знака в 1 см кТ — произведение константы Больцмана на абсолютную температуру е - заряд электрона 2 - заряд противо-иона - поверхностный потенциал (строго говоря, шергия отталкивания двойных слоев определяется величиной штерновского потенциала Ф,) к - обратный дебаевский радиус экранирования, вычисляемый как [c.7]

ПЛАЗМА (от греч. plasma, букв,-вылепленное, оформленное), частично или полностью ионизовашшй газ, образуемый в результате термич. ионизации атомов и молекул при высоких т-рах, под действием электромагн. полей большой напряженности, при облучении газа потоками заряженных частиц высокой эиергии. Характерная особенность П., отличающая ее от обычного ионизованного газа, состоит в том, что линейные размеры объема, занимаемого П., много больше т.наз. дебаевского радиуса экранирования D (см. Дебая-Хюккеля теория). Значение 6 для г-го иона с концентрацией n и т-рой определяется выражением [c.551]

Одно из важнейших св-в П.-ее квазинейтральность, т.е. почти полная взаимная компенсация зарядов на расстояниях, значительно больших дебаевского радиуса экранирования. Электрри. поле отдельной заряженной частицы в П. экранируется полями частиц с зарядом противоположного знака, т. е. практически снижается до нуля на расстояниях порядка дебаевского радиуса от частицы. Любое нарушение квазинейтральности в объеме, занимаемом П., приводит к появлению сильных электрич. полей пространств, зарядов, восстанавливающих квазинейтральность П. [c.552]

Если заряд на поверхностях раздела возникает только в результате преимущественной (нелокализованной) адсорбции ионов одного знака, то при сближении поверхностей раздела до расстояний, меньших дебаевского радиуса экранирования, потенциал растет и, наконец, становится практически одинаковым по всему сечению зазора (и равным Фо), макроскопическое расклинивающее давление достигает своей максимальной величины, а диффузный заряд стремится к нулю благодаря вытеснению ионов с растворителем из зазора. Одновременно в силу электронейтральности падает и средняя плотность зарядов поверхностей а. Причиной этого является уравнивание адсорбции ионов обоих знаков на поверхностях. Таким образом, возникает ситуация, когда обе поверхности в целом почти элект-ронейтральны. Однако каждая из них может нести на себе большое число зарядов обоих знаков. При расстояниях к, сравнимых и меньших I, возникает необходимость в учете корреляций во взаимном расположении заря- [c.99]

Приповерхностные зоны материнской и дочерней фаз характеризуются особыми свойствами [19—24]. Протяженность таких зон зависит от природы компонентов системы. Если в кристаллах или жидкости имеются свободные носители зарядов, то они часто локализуются в непосредственной близи от границы раздела фаз. Носители же компенсирующего заряда располагаются в приповерхностных зонах диффузно на расстоянии, соизмеримом с дебаевским радиусом экранирования, который меняется от 10 до 10 А при переходе от кристаллизантов металлов к диэлектрикам [18—20]. Неравномерное распределение носителей заряда приводит к электрической и механической поляризации приповерхностной зоны, что должно сказаться и на распределении примеси. Если в системе нет свободных зарядов или невозможна их локализация на границе раздела фаз, то протяженность приповерхностной зоны жидкой фазы зависит от дипольного момента ее молекул и поляризующего действия кристаллов. Эта зона обнаружена, например, на поверхности стеклянных и металЯических пластин, смоченных водой [21]. Особыми свойствами отличается вода между кристаллами в концентрированных суспензиях, что проявляется в отклонении их поведения от закона Дарси [22] и в замедленной диффузии ионов в растворах между кристаллами таких суспензий [23]. Протяженность слоя воды, обладающего особыми свойствами, точно не установлена, однако [c.61]

Приближенную оценку термодинамических условий синтеза гиперхимических соединений можно провести из условия, что дебаевский радиус экранирования й не должен намного превосходить радиусов взаимодействующих ионов, т. е. л Гк 2ао, где йо — боровский радиус. Это условие приводит к соотношению [c.65]

В работе [9] обнаружена зависимость низкочастотной диэлектрической проницаемости от рП. Эти факты говорят о том, что одна только модель постоянных диполей недостаточна для объяснения данных о низкочастотной дисперсии диэлектрической проницаемости. Кроме того, количественная интерпретация данных о низкочастотной диэлектрической проницаемости па основе представления о дипольной ориентации сильпо осложняется, так как существующие теории не учитывают экранирования макродиполей диффузной атмосферой, образованной свободными зарядами проводящей среды. Этот фактор в случае, когда дебаевский радиус экранирования меньше характерных линейных размеров диполя, должен значительно уменьншть величину диэлектрического инкремента, обусловленного ориентацией постоянных диполей. [c.102]

Основная трудность в получении окончательных формул для правых частей уравнений (2.50) и (2.55) состоит в определении частных производных (<9Лр/(31пГ)р и (< Др/ / 1пр)т. Для определения этих производных продифференцируем выражение (2.24) с учетом уравнения состояния (2.11), уравнений (2,52), (2.57) и известной формулы для дебаевского радиуса экранирования. В результате получим [c.21]

В соответствии с приведенными экспериментальными данными и теоретическими выкладками диполофорез более явно прослеживается при большем (в определенном диапазоне) напряжении на электродах, размерах частиц а и разнице диэлектрических проницаемостей среды и фазы (е — е ), причем он весьма чувствителен к поверхностным явлениям. В результате теории, развитой в работе ИЗ], выяснена связь между скоростью диполофореза и такими важными характеристиками как штерновский потенциал г о и толщина дебаевского радиуса экранирования 1/х. При диполофорезе сильно заряженная частица должна двигаться в область большей плотности поля, слабо заряженная — в область меньшей напряженности Е. Кроме того, напрсшление движения зависит и от частоты поля. [c.15]

Дебаевский радиус экранирования в плазме вводим так же, как это было сделано для слабоионизованного газа (см. (2.37)) [c.44]

Из (3.17) видно, что характерные значения частоты to Qe. При этом условие (о>/гу означает Q kVTJm или kO - l, где Ое — дебаевский радиус. В соответствии со сказанным в начале этого параграфа ясно, что именно при выполнении такого усповия исчезает пространственная дисперсия восприимчивости. Его можно сформулировать также следующим образом пространственная дисперсия восприимчивости исчезает, когда длина волны К поля становится большой по сравнению с дебаевским радиусом экранирования-. >> Ug t T jNe . [c.49]

Уравнение Гендерсона (XIX.1.5) пригодно для мембран макроскопической толщины (порядка микрометров и более), но несправедливо в случае тонких липидных и клеточных мембран, где условия локальной электронейтральности по всей толщине мембраны не соблюдаются. Это связано с тем, что вследствие неодинаковой ли-пофильности катионов и анионов их концентрации в мембране неодинаковы (см. 3 гл. XVIII). Существенно также, что толщина биомембран меньше дебаевского радиуса экранирования (см. выше). Следовательно, уравнение Гендерсона непригодно для описания мембранного потенциала клетки. [c.98]

В химии и металлургии расширяются работй по использованию плазменных печей для осуществления реакций при высоких температурах, обработки и соединения высокотемпературных материалов. Несмотря на высокую температуру, из-за больших энергий взаимодействия в плазме как и в электролите, осуществляется ближний порядок. Поэтому плазма является нейтральной, если линейная характеристика ее протяженности -существенно больше радиуса ионной атмосферы, который мы ввели в гл. XI 8 и который в теории плазмы называется Дебаевским радиусом экранирования. Эти внутренние дальнодействующие кулоновскйе взаимодействия и определяют одно из отличий плазменного газа от обычного. Благодаря этим взаимодействиям плазма является особой, своеобразной упругой средой, в которой возможно возбуждение колебаний разнообразных типов. Второе важное отличие заключается в высокой электропроводно- [c.514]

Смотреть страницы где упоминается термин Дебаевский радиус экранирования: [c.205] [c.154] [c.16] [c.165] [c.8] [c.205] [c.181] [c.104] [c.101] [c.101] [c.101] [c.159] [c.309] [c.52] [c.83] [c.197] [c.116] [c.120] [c.198] [c.181] [c.56] [c.58] [c.359] [c.78] [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология