Этиловый спирт пересыщение пара

Широко применяют метод замены растворителя, основанный, как и предыдущий, на таком изменении параметров системы, при котором химический потенциал компонента в дисперсионной среде становится выше равновесного и тенденция к переходу в равновесное состояние приводит к образованию новой фазы. В отличие от метода конденсации паров (изменение температуры), в методе замены растворителя изменяют состав среды. Так, если насыщенный молекулярный раствор серы в этиловом спирте влить в большой объем воды, то получающийся спирто-водный раствор окажется уже пересыщенным. Пересыщение приведет к агрегированию молекул серы с образованием частиц новой фазы — дисперсной. При вливании спиртового раствора канифоли в воду образуются золи мастики, широко используемые в практике для пропитки дерева, бумаги и других материалов. [c.24]

Рис. 1.6. Зависимость критического пересыщения от температуры /—для паров воды 2—для паров этилового спирта.

На рис. 1.6 изображены кривые зависимости критического пересыщения паров воды и этилового спирта, рассчитанные по уравнению (1.61), от температуры при гомогенной конденсации в воздухе. [c.37]

Критическое пересыщение паров воды и этилового спирта, установленное методом смешения [c.95]

Описанные выше опыты были поставлены с целью изучения условий образования пересыщенного пара при смешивании газов, содержащих пар, при различной температуре (см. табл. 3.1). Критическое пересыщение (для паров воды и этилового спирта) было определено по образованию тумана в свободной струе. Этот метод, отличаясь простотой, обладает высокой чувствительностью, так как при этом измеряется только температура, что может быть произведено с большой точностью. [c.116]

На рис. 4.2 приведены результаты расчета пересыщения паров этилового спирта в воздухе между параллельными пластинами, находящимися при различной температуре. Из рис. 4.2 видно, что с понижением температуры нижней пластины и повышением температуры верхней пластины максимальное пересыщение пара увеличивается и может значительно превысить критическое пересыщение пара. Приведенные выше рассуждения справедливы и в том случае, когда Т УТ , р2>Рх и процесс диффузии осущест- [c.129]

Рис. 4.2. Пересыщение пара этилового спирта между двумя пластинами

При температуре 263 °К давление насыщенного пара этилового спирта рос =5,6 мм рт. ст. Отсюда по уравнению (1.1) находим, что пересыщение 5 = 1,96. Так как пересыщение пара ниже критического (5<5,,р.), тумана не образуется. [c.189]

Из рис. 5.13 видно, что по мере движения воздуха в ловушке давление пара этилового спирта вначале снижается почти линейно (в результате конденсации пара на стенках ловушки), примерно так же, как это показано на рис. 5.10. Затем плавный ход кривой резко изменяется, так как возникающее пересыщение пара повышается настолько, что наступает конденсация пара в объеме и образуется туман. В дальнейшем весовая концентрация тумана повышается как за счет образования новых капель, так и конденсации пара на ранее существовавших каплях. [c.189]

Из уравнения (5.8) устанавливают, что с понижением температуры охлаждающей среды повышается возникающее пересыщение пара и, следовательно, при конденсации пара в объеме повышается количество образующегося тумана. Наглядно это подтверждается результатами расчета содержания тумана этилового спирта в воздухе после ловушки в зависимости от температуры [c.189]

Зная температуру охлаждающей среды и соответствующее ей критическое пересыщение пара, по уравнению (5.8) определяют давление пара этилового спирта в воздухе на входе в ловушку, выше которого начинается конденсация пара в объеме и образование тумана. [c.191]

Для этой температуры давление насыщенного пара этилового спирта составляет роо=0,1 мм рт. ст., а критическое пересыщение 5кр.=5. Подставив эти данные в уравнение (5.8), находим давление пара на входе в ловушку [c.191]

Чтобы составить представление о возникающем пересыщении пара этилового спирта по мере продвижения газовой смеси по трубам конденсатора от входа к выходу, был произведен такой же [c.196]

Рис. 5.17. Пересыщение пара этилового спирта в конденсаторе /—при /2 = —20 °С без учета образования тумана 2—при i —20 С с учетом образования тумана —при — 2 = 5 °С —критическое пересыщение пара.

Справедливость этих выводов подтверждается результатами расчета того же конденсатора при соблюдении всех принятых ранее условий, за исключением температуры поверхности конденсации, которая в течение всего процесса поддерживается только на 5 °С ниже температуры газа (рис. 5.17, кривая 3). В этом случае в течение всего процесса конденсации этилового спирта возникающее пересыщение пара значительно ниже критической величины. [c.252]

На рис. 4.2 приведены результаты расчета пересыщения паров этилового спирта в воздухе между параллельными пластинами, находящимися при различной температуре. Из рис. 4.2 видно, что с понижением температуры нижней пластины и повышением температуры верхней пластины максимальное пересыщение пара увеличивается и может значительно превысить критическое пересыщение пара. Приведенные выше рассуждения справедливы и в том случае, когда Тг>Ти рг> р1 и процесс диффузии осуществляется снизу вверх. В этом случае также должно соблюдаться условие, что плотность газовой смеси уменьшается в направлении от нижней поверхности к верхней. [c.136]

На рис. 4.3 изображены кривые, относящиеся к пару этилового спирта в воздухе (/1 = 35°С, 2 = —20°С, р1 = 103,7 мм рт. ст., р2 — 2,5 мм рт. ст., = 5100). Кривая 1 построена для зависимости 8 = 1(х1к) без учета конденсации пара в объеме [рассчитана по уравнению (4.12)] кривая 3 — для критического пересыщения пара [рассчитана пе уравнению (1.61) при 0 = 0,242. [c.136]

Из рисунка видно, что по мере движения воздуха в ловушке давление пара этилового спирта вначале снижается почти линейно (в результате конденсации пара на стенках ловушки) примерно так же, как это показано на рис. 5.13. Затем плавный ход кривой резко изменяется, так как возникающее пересыщение пара повышается настолько, что наступает конденсация пара в объеме и [c.194]

Рис. 5.21. Пересыщение пара этилового спирта в конденсаторе

Чтобы составить представление о возникающем пересыщении пара этилового спирта по мере продвижения газовой смеси по трубам конденсатора от входа к выходу, был произведен аналогичный расчет для нескольких конечных температур. Результаты расчета показаны на рис. 5.21 (кривая /). Из рисунка видно, что пересыщение пара достигает критической величины при охлаждении газа до 2°С. В дальнейшем вследствие образования зародышей и капель тумана производная й8/с1Т (а потом и значение 8) вначале медленно, а затем быстро снижается примерно так же, как это показано на рис. 5.13. [c.199]

На рис. 3 изображены кривые зависимости критического пересыщения пара воды и этилового спирта от температуры, рассчитанные по уравнению (1.8). [c.21]

На рис. 26 приведены результаты расчета пересыщения пара этилового спирта в воздухе между двумя параллельными пластинами (см. рис. 25), когда /1 = 35 , /2 = 20". В этом случае =) 103,7 мм рт. ст., р. 2,5 мм рт. ст., Е = Ъ 100 [уравнение (2.9)]. Пересыщение паров этилового спирта зависит от температуры, поэтому оно изменяется по высоте слоя. Проведенная на рис. 26 пунктирная кривая построена по уравнению (1.8). [c.98]

На рис. 27 приведены результаты расчета пересыщения пара этилового спирта в воздухе между параллельными пластинами при различной температуре верхней и нижней [c.98]

Рис. 26. Пересыщение пара этилового спирта (S) между двумя пластинами и критическое пересыщение (S p).

При температуре —10° давление насыщенного пара этилового спирта р = 5,6 лш рт. ст. Отсюда по уравнению (1.1) находим, что пересыщение 5=1,96. Критическое пересыщение пара этилового спирта при температуре —10 равно 5кр = 2,3 (см. рис. 3). Так как возникающее пересыщение пара ниже критического пересыщения 5<5кр), тумана не образуется. [c.118]

Для этой температуры давление насыщенного пара этилового спирта составляет р = 0,1 мм рт. ст., а критическое пересыщение 5кр — 5. [c.122]

Очень интересные данные о максимальном пересыщении пара воды, возникающем при охлаждении в ловушке воздуха с начальной температурой 20°, приведены в табл. 22. Эти данные получены таким же расчетом, какой приведен для этилового спирта. [c.124]

Критическое пересыщение паров этилового спирта в воздухе при этих условиях составляет = 2,3. [c.127]

Чтобы составить представление о возникающем пересыщении пара этилового спирта по мере продвижения газовой смеси по трубам конденсатора от входа к выходу, был произведен такой же расчет, какой приведен выше, для нескольких конечных температур в интервале от 25° до —15°. Результаты этого расчета приведены на рис. 34 (кривая /). [c.127]

Чтобы предупредить образование тумана и, таким образом, повысить полноту конденсации этилового спирта, необ-ходимо уменьшить разность между температурой газа и температурой хладоагента в течение всего процесса конденсации. Тогда отношение (5.32) уменьшится, и в соответствии с уравнениями (5.21) и (5.22) возникающее пересыщение пара снизится. При этом условия должны быть подобраны так, чтобы максимальное пересыщение пара было ниже критической величины. [c.128]

Результаты этого расчета отражены на рис. 34 (кривая 2). В этом случае в течение всего процесса конденсации этилового спирта возникающее пересыщение пара значительно ниже критической величины, и поэтому конденсация паров в объеме и, следовательно, образование тумана пе будет иметь места. [c.128]

Для большинства жидкостей влияние положительных и отрицательных ионов на критическое пересыщение не одинаково. Это явление не получило общепринятого объяснения . Лишь экспериментально было показано , что для системы воздух— водяной пар отрицательные ионы становятся центрами конденсации при 5=4,2, тогда как конденсация на положительных ионах начинается при 5=6 (см. Приложение IV). Для многих других паров в воздухе (уксусной кислоты, амилового спирта, иодистого этила, этилового спирта и др.) конденсация на положительно заряженных центрах проходит быстрее, чем на отрицательно за-ряженных для некоторых жидкостей (бензола и СС14) конденсация пара начинается примерно одновременно на отрицательных и положительных ионах . [c.20]

Интересные дзнные были получегы в камере Вильсона при изучении условий образования пересыщенного пара и гомогенной конденсации паров этилового спирта . В этих исследованиях изменение температуры регистрировалось с помощью термометра сопротивления и катодного осциллографа, на котором, кроме того, отмечалось время окончания выделения тепла конденсации. Результаты исследований согласуются с данными расчета по уравнению Френкеля (1.53), а также с теорией и результатами второй серии исследованийв которых изучался процесс конденсации пара на ионах. [c.82]

Подставив принятые значения в уравнение (5.9), получим методом последовательных приближений температуру, при которой создается максимальное пересыщение пара 7 =260,5 °К, или —12,5 °С. Соответственно, подставив найденное значение температуры в уравнение (5.8), получим значение мак-.симального пересыщения пара 5ма.чс.=3,47. Критическое пересыщение пара этилового спирта в воздухе при этих условиях составляет 5цр =2,3. Так как максимальное пересыщение пара в конденсаторе значительно выще критической величины, то это приведет к конденсации пара в объеме и образованию тумана. При разомкнутом цикле туман будет уноситься отходящими газами, что приведет к потере спирта. При замкнутом цикле туман будет снижать полноту извлечения спирта в конденсаторе и ухудшать работу всей установки. С помощью такого же расчета нетрудно показать, что снижение температуры хладоагента не повысит полноты выделения спирта, так как в этом случае увеличится образование тумана. [c.196]

Рис. 4.2. Пересыщение пара этилового спирта между дву.мя пластинами i il = /2 = 20 С г- 1 = 40 >С. <2=20°С

Из уравнения (5.8) устанавливают, что с понижением температуры охлаждающей среды T a повышается возникающее пересыщение пара и, следовательно, при конденсации пара в объеме повышается количество образующегося тумана. Наглядно это под-1[верждается результатами расчета содержания тумана этилового спирта в воздухе после ловушки при различной температуре охлаждающей среды (рис. 5.19, а). Расчет проведел по описанной выше схеме и для тех же условий (7 i= 293 °К Р — ХЪммрт. ст.). [c.194]

При адиабатическом расширении газовой смеси, содержащей пары, возникающее пересыщение зависит от многих факторов. В табл. 5 показано изменение возникающего пересыщения в зависимости от степени расишрения. Расчет производился по уравнениям (2. 6) и (2. 1) для систем воздух — пары волы ( =1,4) и воздух — пары этилового спирта [к= , ЗТ). Начальная температура газовой смеси принята 20°, давление паров воды 17,54 мм рт. ст., давление паров этилового спирта 44 мм рт. ст. [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология