Рейнольдса степени неоднородности

ВОЙ степени, как в теории Нернста, а в степени /з. Это хотя и не имеет практического значения, но показывает, что в теории -Левича величина б не задается произвольным распределением скоростей в жидкости, но определяется протеканием самого процесса диффузии. В случае, если движение раствора носит турбулентный характер (число Рейнольдса очень велико), предельная плотность тока зависит также и от состояния поверхно- сти электрода. Неоднородность поверхности приводит к снижению величины предельного тока. Количественной теории для этого случая построить пока не удалось. [c.282]

Причину притупления профиля скорости и его зависимость от aIR в некоторой степени можно объяснить зависимостью реологических свойств суспензии от a/R и от с (Кокс и Бреннер [27]), а также влиянием стенки трубы на близлежащие частицы, вызывающим уменьшение кажущейся вязкости у стенки (Ванд [891). Эти случаи следует отличать от случаев притупления профилей при больших числах Рейнольдса при наличии неоднородного распределения концентраций частиц (см. разд. 7). Установлено, что для суспензии твердых сферических [c.119]

Все эти зависимости представлены в форме Ки = / (Ке). С. С. Забродским показано, что соотношения такого рода не могут быть достаточно точными ввиду неоднородности слоя. Тем не менее анализ этих соотношений, полученных различными авторами для разнообразных продуктов, позволяет сделать вывод, что в пределах точности проводимых данных величина критерия Нуссельта примерно пропорциональна значению критерия Рейнольдса. По-видимому, именно вследствие неоднородности слоя показатели степени при Ке несколько отличаются от единицы, так как при сушке [c.252]

Ур-ния подобия для Ки и 5Ь при И. включают кроме обычных критериев (чисел Рейнольдса Ке, Архимеда Аг, Прандтля Рг или Шмидта 8с и геом. параметров) параметры, учитывающие влияние поперечного потока пара и степени неоднородности парогазовой смеси (отношения мол. масс или газовых постоянных ее компонентов) на профили, скорости, т-ры или концентраций в сечении пограничного слоя. [c.276]

Единственные ценные данные — выходные кривые — представлены на рис. 3.5, где измеряемый отклик на ступенчатое изменение концентрации газа во входном отверстии нанесен для одного и того же твердого материала, находящегося в нлот-ноунакованном, фонтанирующем и псевдоожиженном состояниях. Чтобы получить однородный псевдоожиженный слой, скорость газа, а, следовательно, и числа Рейнольдса должны вдвое превышать соответствующие величины для плотноунакованного и фонтанирующего слоев. Наименьшее отклонение от поршневого режима наблюдается для фильтрующего плотноунакованного слоя, который обычно отождествляется с моделью режима идеального вытеснения [120]. Наибольшее отклонение характерно для фонтанирующего слоя, кривая отклика которого тем не менее слишком удалена от кривой полного перемешивания. Неоднородный поток в кипящем слое, очевидно, увеличивает осевое перемешивание по сравнению с фильтрующим слоем, но явно не до такой степени, как в фонтанирующем слое, по крайней мере в данном случае. Сравнения данных по фонтанирующему слою с расчетными для названной модели пока еще не сделаны . [c.68]

При уровне турбулентности свободного потока Ти около 5 % переход наблюдается при минимальном числе Рейнольдса, при котором в пограничном слое может существовать самоподдерживающаяся турбулентность, т.е. при Re i- 190 [Arnal, 1992], где Re — число Рейнольдса по толщине вытеснения. Однако при меньших значениях ТU различные эксперименты сильно расходятся по поводу положения и протяженности области перехода, и, по-видимому, не существует универсальной корреляции между величиной степени турбулентности Ти и положением точки перехода R y. Переход чувствителен к большому числу параметров, включающих не только интегральный уровень турбулентности свободного потока, но и пространственные масштабы возмущений, уровни их неоднородности, условия на передней кромке модели, присутствие градиентов дгвления и т.д., каждый из которых требует особого внимания. В зависимости от этих условий в процессе перехода могут доминировать волны Толлмина — Шлихтинга или [c.167]

Уравнения Рейнольдса представляют собой незамкнутую систему уравнений, в которой десять неизвестных шесть компонент тензора турбулентных напряжений, три проекции вектора осред-ненной скорости, а также осредненное давление, которые приходятся на четыре уравнения системы. В случае неоднородной по плотности жидкости, а также при наличии взвеси степень незамк-иутости системы еще больше возрастает [108]. [c.37]