Круговой процесс обратимый

Постулат В. Томсона определяет, что циклически действующая тепловая машина будет являться источником работы, если рабочее тело участвует в круговом процессе между нагревателем и холодильником, которые находятся при разных температурах. Рабочее тело тепловой машины принимает от нагревателя теплоту в количестве при температуре T и передает холодильнику теплоту в количестве Са при температуре Т2 (Т2<.Т ). Разность теплот С]— 2 определяет количество теплоты, пошедшее на производство работы, Численные значения КПД могут быть определены по формулам, приведенным выше. Объединяя формулы (4.4) и (4.5), можно для обратимого процесса из них получить соотношение, определяющее принцип существования энтропии. Однако вначале для выявления новой функции рассмотрим две теоремы Карно С. и Клаузиуса Р. [c.88]

Если в результате серим обратимых изменений истема возвращается в начальное положение ( круговой процеос), то ее энергетическое состояние при этом не изменяется. Следовательно, для обратимого кругового процесса [c.11]

Из этого отнюдь не следует, что изменение энтропии в цикле, включающем необратимые процессы, не равно нулю. Энтропия является функцией состояния, и изменение ее не зависит от условий проведения процесса и, в частности, от его обратимости. Если система вернулась в исходное состояние, а это является условием кругового процесса, то ее энтропия всегда принимает исходное значение, и, следовательно, изменение энтропии равно нулю. Но теплота процесса зависит от условий его проведения, и неравенство (VII, 7) означает, что при необратимом процессе становится неприменимым равенство (VI 1,3) и вместо него будет справедливо неравенство [c.217]

Из постулата Клаузиуса следует теорема коэффициент полезного действия полностью обратимого кругового процесса К не может быть больше коэффициента полезного действия любого другого цикла, который протекает с тем же рабочим телом между теми же температурами. [c.20]

Классическое развитие второго закона термодинамики неразрывно связано с решением специальных технических проблем. Поэтому оно представляет удобную возможность для постановки аналогичных задач. Рассмотрим коротко две такие задачи. Как и в 4, ограничимся рассмотрением идеализированного случая полностью обратимых круговых процессов. [c.28]

Так как предыдущие рассуждения относились к обратимому круговому процессу, то, согласно равенству (4. И), [c.29]

Основной термодинамический цикл (цикл Карно). Цикл Карно представляет собой термодинамически обратимый круговой процесс, состоящий из двух изотерм и двух адиабат. [c.85]

Теоретическое значение е абсорбционной холодильной машины можно найти из следующих соображений. Пусть абсолютная температура в генераторе равна Т геи., а абсолютные температуры конденсации и испарения составляют 7 к и Го- Так как в обратимом круговом процессе изменение энтропии равно нулю, то [c.543]

В случае использования метода круговых процессов для установления определенной закономерности того или иного явления рассматривается обратимый цикл и к этому циклу применяют уравнения первого и второго начал [c.230]

Таким образом, сумма приведенных теплот, сообщенных системе в любом круговом процессе, должна быть меньше или равна нулю (неравенство Клаузиуса). При этом знак равенства относится к обратимому циклу, а знак неравенства — к необратимому. [c.85]

Следовательно, алгебраическая сумма приведенных теплот 6Q/T для любого обратимого кругового процесса равна нулю. [c.84]

Прежде всего отметим, что если переход работы в теплоту неограничен, то протекание обратного процесса ограничено определенными условиями. Поэтому существует предел превращения теплоты в работу даже при обратимом процессе. Величина этого предела устанавливается обратимым циклом Карно. Так называется круговой процесс, впервые описанный Сади Карно в 1824 г. [c.95]

Для обратимого кругового процесса, который представляет некоторый непрерывный ряд равновесных состояний системы, можно записать [c.32]

Итак, мы выяснили,что максимальная работа изолированной системы может быть получена с помощью обратимого кругового процесса. В реальных системах процессы протекают необратимо, с потерями возможной работы на преодоление различных сопротивлений. Вследствие этого реальная работа изолированной системы будет меньше максимально возможной. Рассмотрим изолированную систему (рис. 7.4), состоящую из двух источников теп- [c.178]

Понятие абсолютной Т. введено У. Томсоном (лордом Кельвином) в 1848 на основании теоремы Карно, согласно к-рой все обратимые тепловые машины, где рабочее тело совершает круговой процесс между нагревателем с эмпирической Т. 0j и холодильником с эмпирической Т. 02, имеют одинаковый кпд Т], независимо от природы рабочего тела [c.518]

Из этого отнюдь следует, что изменение энтропии в цикле, включающем необратимые процессы, не равно нулю. Энтропия является функцией состояния, и изменение ее не зависит от условий проведения процесса и, в частности, от его обратимости. Если система вернулась в исходное состояние, а это является условием кругового процесса, то ее энтропия всегда принимает исходное значение, и, следовательно, изменение энтропии равно нулю. Но теплота,процесса зависит от условий его проведения, и неравенство (УП, 7) [c.213]

Изменение энтропии не зависит, в частности, и от того, обратимым или необратимым путем совершен этот переход. Если имеется какой-нибудь круговой процесс, т. е. если система возвращается в исходное состояние, то изменение энтропии равно нулю, опять-таки независимо от того, состоял ли этот цикл только из обратимых процессов или включал в себя и необратимые. [c.142]

Таким образом, КПД термохимического кругового процесса выше КПД цикла Карно примерно на фактор 1,2. Это обусловлено тем, что цикл Карно соответствует обратимому процессу, в котором энтропия не изменяется, в то время как термохимический процесс разложения воды связан с изменением энтропии и определяется фактором [c.354]

Прежде всего мы обратимся к явлениям, происходящим ниже предела упругости, т. е. соответствующим очень малым деформациям. Здесь с самого начала мы встречаемся с затруднением объяснения упругого последствия — явления, свойственного в большей или меньшей мере всем твердым телам. Сила, приложенная к любому твердому телу, вызывает напряжение, непрерывно изменяющееся во времени. Применяя чувствительные методы наблюдения, мы можем заметить нечто вроде сползания, которое следует за начальной деформацией в течение многих месяцев после того, как сила, вызвавшая деформацию, была удалена. При удалении силы главная часть напряжения исчезает со скоростью звука. Но некое остаточное напряжение остается и исчезает медленно, асимптотически приближаясь к начальному состоянию. После достаточно долгого времени тело совершенно восстанавливается, и в нем нельзя заметить никаких остаточных свойств. Производя деформацию бесконечно медленно, мы можем получить обратимый процесс. Наоборот, нри конечной скорости деформация необратима и сопровождается потерей энергии. При повторном круговом процессе упругое последействие приведет к упругому гистерезису. Вследствие упругого последействия колебания сильнее затухают и звук становится более глухим. Далее, Кельвин обнаружил, что при длительном действии колебаний затухание все усиливается он назвал этот эффект упругой усталостью. Первоначальные свойства восстанавливаются либо после нагрева, либо после продолжительного отдыха. Так, например, колеблющаяся [c.233]

Получение низких температур с помощью холодильной машины основано на принципе осуществления обратимого кругового процесса, или так называемого холодильного цикла, который в идеальном случае можно изобразить обращенным циклом Карно. Последний представляет собой замкнутый круговой цикл, состоящий последовательно из изотермических и адиабатических процессов, причем вследствие обратимости последних этот цикл может быть проведен в обратном направлении путем превращения механической работы в теплоту или вводом некоторого количества сравнительно высокого температурного потенциала, что и имеет место в холодильных машинах. [c.608]

Определение энтропии. Для обратимого кругового процесса [c.656]

Если в серии обратимых изменений система возвращается в начальное положение (круговой процесс), то ее энергетическое состояние в результате не изменяется. Следовательно, для обратимого кругового процесса [c.13]

Подобно и и 8 функция 2 зависит только от состояния системы. Следовательно, в обратимом круговом процессе 2 = 0. Другая важная особенность функции 2, как и других энергетических функций, заключается в том, что она является величиной экстенсивной, т. е. значение Z для системы — сумма значений Z для отдельных ее частей. [c.13]

Обратимый круговой процесс определяется как процесс, при котором данная система возвращается в свое исходное состояние (система завершает круг изменений состояния) без увеличения энтропии Вселенной. [c.318]

Сама форма уравнения (10.11) указывает на то, что возрастание-энтропии окружающей среды составляет 1/п часть величины для первоначального кругового процесса. При бесконечно большом значении п можно осуществить обратимый круговой процесс, не приводящий к- изменению энтропии Вселенной. [c.318]

По второму закону термодинамики изменение энтропии тел, участвующих в круговом процессе (газа и окружающей среды), должно быть больше или равно нулю. При обратимом процессе изменение энтропии окружающей среды составит [c.82]

В качестве рабочего вещества примем идеальный газ, машина будет работать в оптимальных условиях без потери тепла на трение, лучеиспускание. Такой машиной, как показал в 1824 г. французский инженер С. Карно, является машина, работающая по обратимым круговым процессам. [c.111]

При замкнутых (круговых) процессах или циклах (см. стр. 58) одно тело всегда получает теплоту и его энтропия увеличивается, а второе тело отдает теплоту и его энтропия уменьшается. В полностью обратимых процессах, при которых вещество проходит все изменения своего состояния как в прямом, так и в обратном направлении, энтропия остается постоянной. Если же в изолированной системе протекает реально осуществляемый тепловой процесс, то энтропия системы возрастает. Это указывает на некоторое рассеяние теплоты в действительных процессах, что связано с их необратимостью. [c.44]

Обратимый круговой процесс, который теперь предстоит провести, состоит в превращении, а затем в получении входящих в [c.284]

В двух рассмотренных примерах наша система совершала цикл. Поэтому интерес был сосредоточен иа вопросе о восстановлении первоначальных состояний источника работы и источника теплоты в первом примере и двух источников теплоты с различными температурами во втором примере. Некомпенсированное восстановление первоначальных состояний источника работы и источника теплоты в первом примере или двух источников теплоты во втором примере исключено. Оба рассмотренных круговых процесса, приведших к таким термодинамическим итогам, получили название необратимых процессов. Их антиподы, разобранные в главах VHI—X, получили название обратимых процессов. [c.241]

В проведенном обратимом круговом процессе не может произойти ни превращения теплоты в работу, ни превращения работы в теплоту, так как он является изотермическим поэтому сумма количеств работ на отдельных стадиях кругового процесса должна равняться нулю. Мы запишем этот результат следующим образом [c.277]

Отсюда видно, насколько важно, в частности для вычисления электромоторных сил, знать максимальную внешнюю работу, получаемую при изотермическом процессе в дальнейшем мы будем пользоваться этим законом. Мы можем его формулировать также следующим образом в обратимом круговом процессе, протекающем изотермически, сумма получаемых работ равна нулю. [c.162]

Итак, при этом обратимом круговом процессе была затрачена работа Р (1Е далее, из среды было взято прн температуре Т количество теплоты РЕ—Q и отдано количество теплоты при температуре же Т- -с1Т [c.166]

Пусть Е будет искомой разностью потенциалов, п р — осмотическое давление соответствующих электроду (одновалентных) ионов в разбавленном растворе. Произведем теперь следующий изотермический обратимый круговой процесс. Пропустим количество электричества Е при разности потенциалов Е из электрода в раствор с осмотическим давлением ионов р, причем система даст нам максимальную работу ЕЕ. Затем переведем грамм-эквивалент растворившихся ионов, занимающих объем V на объем v- -dv, что даст нам работу pdv, если пренебречь величинами второго порядка. Пусть осмотическое давление будет теперь р — dp, скачок потенциала на электроде в этом растворе Е dE работа, которую необходимо затратить, чтобы при новых условиях выделить один грамм-эквивалент, составит, следовательно, F E- -dE). Если мы теперь, после окончания кругового процесса, сложим величины отдельных работ, обозначая работы, произведенные системой, знаком а затраченные работы знаком —, то сумма их должна разняться нулю [c.174]

Рассмотрим два обратимых круговых процесса, пути которых частично совпадают (см. рис. П.1) /а2с/ и 1Ь2с1. На участках ib2, 1а2 и 2с1 система получает теплоты Qi, < 2 и Qa и совершает работы Wi, W2 а И з- [c.50]

Изменение энтропии в обратимом круговом процессе равно нулю. В любом необратимом процессе общая энтропия всех участвующих в нем систем повышается. В обратимом процессе полный прирост энтропии всех систем равен нулю, причем изменение энтропии в каждой отдельной системе или части системы равно теплоте, деленной на ее абсолютную температуру. Очевидно, если тело (система) получает теплоту, то энтропия его возрастает. При всех адиабатных процессах энтропия тела остается без изменений, так как Р=0, н поэтому адиабатные процессы называют также нзоэнтропическими, а адиабату —кривой, равной энтропии, или изоэнтропой. Энтропия является экстенсивным свойством, обладающим аддитивностью, ибо мы можем вообразить две совершенно одинаковые системы, каждая из которых претерпевает один и тот же необратимый процесс очевидно, изменение стандартной системы пружина — резервуар, необходимое для обратимого возвращения, вдвое больше, чем оно было бы для того же процесса с одной из этих систем. Так как энтропия — аддитивное свойство, мы можем считать энтропию системы равной сумме энтропий образующих ее частей. [c.97]

Решение. При круговом процессе по контуру аЬсВа (обратимый изотермический цикл) Р -= 0 следовательно, изобара должна быть проведена так, чтобы заштрихованные на рнс. 23 площади были равны. [c.83]

Научные исследования относятся ко многим разделам физики, а также к химической термодинамике. Выдвинул (1898) понятие об адиабатическом процессе. Сформулировал принцип, согласно которому для данного тела нельзя подобрать такого обратимого кругового процесса изменения параметров, независимых от температуры, с помощью которого достигалось бы непрерывноэ возвышение или понижение температуры тела . Ус- [c.571]

Расчет, работы образования иодида калия. Образование иодида калия из калия и иода можно представить двумя путями во-первых, непосредственным соединением составных частей, во-вторых, соединением газообразных ионов с образованием кристаллической решетки, благодаря чему освобождается энергия, вычисляемая на основании закона Кулона. Предположив, что все йроцессы проходят изотермически, иг обратимо, оба пути можно представить в виде кругового процесса, который, согласно Борну (Born) и Габеру (Haber), можно наглядно изобразить следующим образом [c.171]

При нагревании бромгидринов общего состава С Н2ч+1Вг и С НгпВгз было обнаружено перемещение атомов брома по цепи, что было рассмотрено Фаворским как случай изомеризации, аналогичной таутомерному превращению, идущей также обратимо, но в условиях повышенных температур. Для подобных превращений, включая таутометрию, А. Е. Фаворский предлагает казвакие — равновесная изомерия, отмечая, что при бром-гидринах превращения идут, как круговой процесс. [c.23]

На первой стадии при обратимом расширении газ производит наибольшую работу. Рассуждая аналогично тому, как в случае расширения газа, можно показать, что сжатие газа потребует наименьшей работы, если процесс будет идт№ обратимо. Но даже в этом идеальном предельном случае обратимое сжатие газа до исходного состояния потребует тачяо такого же количества работы, какое дает газ при обратимом расширении. Таким образом, баланс энергии всего кругового процесса, даже в этом принципиально возможном благоприятном случае, равен нулю для того чтобы вновь восстановить способность машины совершать работу, мы должны полностью затратить ту работу, которую мы получим на первой стадии. Следовательно, наше устройство даже в идеальном предельном случае не сможет длительно производить работу. [c.98]

Проверим энергетический баланс этого кругового процесса в идеальном случае, когда на всех стадиях процесс идет обратимо цикл Карно). Теперь процесс закончится чистым выигрышем в работе, так как работа, необходимая для восстановления исходного состояния, меньше, чем полученная при расширении газа Разность — это чистая работа циклического процесса Ь = Ь — — 11x1 Для циклического процесса, который ведется при [c.99]

Обратимый круговой процесс, который теперь предстоит провести, состоит в превращении, а затем в получении входящих в уравнение равновесия количеств газов, т. е. 2С12 и 2Н2О в кило- [c.276]

Этот результат, выведенный пока для идеальных газов, имеет самое обшее значение при переходе теплоты от высшей температуры к низшей, в отсутствие каких-либо изменений состояния, встда только часть ее может быть превращена во внешнюю работу. Эта часть в наиболее благоприятном случае, т. е. при идеально-обратимом ведении процесса, будет относиться к остатку так, как указывает приведенная только что формула. Действительно, в случае, если бы у ругой обратимый круговой процесс мог дать другое отношение между dA и W, можно было бы, надлежащим образом комбинируя оба этих круговых процесса, достигнуть превращения теплоты в работу при постоянной температуре. [c.165]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология