Стоттит

Как упоминалось ранее, циклические тетрамер, пентамер и гексамер этиленоксида, имеющие небольшие молекулярные массы, можно перегонять в вакууме. Однако Стотт [ 44 ] сообщал, что при перегонке большого количества (порядка килограммов) 18-краун-б, reK aNKpa этиленоксида, при 100-1б0°С [c.59]

Изотермы типа 6 рис. 2, состоящие из выпуклой к оси верхней и вогнутой к оси нижней ветви, которые плавно переходят друг в друга в точке перегиба, мы встречаем, например, в системах бензол — хлороформ, изученной Линебергером [43], и окись натрия— кремневый ангид )ид, которая по данным Уошберна и Шельтона была составлена Стоттом [44]. М. П. Воларович говорит об этих изотермах, что каждая из них имеет две точки перегиба, между [c.82]

Основные исследования функциональной зависимости вязкость — концентрация были произведены на расплавах в системе N320—5102. Стотт отмечал еще в измерениях Уошберна и Шелтона очень характерную [c.100]

Стотт, Тернер и Сломэк разработали метод вытягивания в точно определенных условиях платиновой проволоки из расплава стекла, при этом к поверхности проволоки прилипало некоторое количество стек- [c.101]

По общему виду функции можно судить, насколько сложны зависимости различных факторов в методе Стотта. Следует обратить внимание на относительно хорошее схождение измеренных значений вязкости с данными Уошберна. Метод Стотта отличается своим изяществом, так как он позволяет простыми средствами непрерывно исследовать изменения вязкости, например во время нагревания расплава стекла. [c.102]

Теорию процессов замораживания в стекле разработали Розвир, Пауэлл и Айринг они же использовали ее на основании более ранних представлений Ал-4>рея, Голдфингера и Марка , для выяснения структуры жидкостей в предположении существования в них дырок . Жидкость, таким образом, представлена квази-жристаллом с дефектной структурой, т. е. с пустыми позициями, не занятыми молекулами. Вязкость жидкостей обусловлена отчасти количеством присутствующих дырок вязкость ее тем ниже, чем больше в ней имеется дырок . Это свойство влияет на температурную кривую вязкости главным образом ниже температуры ig, что согласуется с конкретными наблюдениями Лилли и Стотта (см. выще) над силикатными, а также над ор-. ганическими стеклами (глюкоза) 8. Эти наблюдения показывают, что вязкость ниже tg аномально низка по сравнению с ее значениями, экстраполированными по данным, полученным при температурах выше Вязкость при температуре ниже возрастает во времени раз в десять и даже более вследствие того, что согласно упомянутой теории, дырки постепенно исчезают при выдержке образца. [c.109]

Стотт подверг критике уравнение Ilk = е (см. 50) он полагал, что более правильно уравнение 1Ио = — k t. Его критические замечания касаются главным образом представлений Тейлора, Мак-Намары и Шермана , согласно которым выше температуры области аномального термического расширения ( интервал превращения ) остаточная упругость исчезает и остается только мгновенная упругая деформация. Скорость деформации упругого последействия становится столь большой, что практически ее нельзя определить. Это полностью согласуется с представлениями Уэйла о молекулярном равновесии в стеклах во время этих реакций. [c.111]

Скорость закручивания под действием известного момента кручения определяли с целью измерения вязкости. СтоТт, Ирвин и Тернер по соотнощению Г 1с1(лг ), где / — длина стеклянного стержня, испытывающего кручение, с — момент кручения, — угловая скорость вручения и г — радиус стержня. Форма стержня, который должен иметь поперечное сечение в виде правильного круга, следует тщательно выверять. Вязкость по методу закручивания измеряется в интервале от 10 до 10 пуазов . [c.112]

Высокую упругость, стекол Стотт (V. Н. Stott [311], 21, 1937, 358) демонстрировал на весьма показательном модельном опыте с клеем. [c.112]

При температурах несколько ниже 500° (для силикатных стекол) течение вязко-упругих аморфных материалов подчиняется эмпирическим уравнениям Майкел-сона . Стотт нашел, что эти эмпирические уравнения удовлетворяются даже при 486,5°С. Однако при 529°С характеристические константы в уравнениях Майкелсона изменяются. Это объясняется изменением молекулярного состояния стекла . [c.113]

Появление точки перегиба, возможно, соответствует особому тепловому эффекту, который впервые описали Тул и Валашек . Вязкость при этой температуре была близка к и 10 пуазов. Данные по вязкости, использованные Ле-Шателье для вывода его уравнения двойного логарифма, не содержали столь высоких значений вязкости. Прерывности, описанные Ле-Шателье при более низких вязкостях, очевидно обусловлены причинами иными, чем поглощение тепла, наблюдаемое Тулом и Валащеком при температуре 500— 540°С. Эти эффекты при 500°С, связанные с молекулярным равновесием в структуре силикатных стекол, будут рассмотрены более детально в 249 настоящей главы А. II. Стотт на основании своих расчетов пришел к выводу, 410 значения вязкости, полученные Инглишем по методу элонгации стекляиных нитей, содержат систематическую ошибку и что все данные этого автора следует делить на 3. Таким образам, кривые двойного логарифма вязкости будут отличаться от первоначальных. [c.119]

Стотт 8 установил по данным светопреломления натриево-силикатных стекол (измерения Педдла), что удельная рефракция имеет отчетливый перегиб в точке с составом дисиликата. Тиллотсон нашел то же явление. Мори и Мервин , однако, после своих точных измерений этого не подтвердили они наблюдали совершенно непрерывное изменение. Фейк и Финн снова получили кривую с двумя изгибами точки перегиба приходились на маловероятные стехиометрические отношения ЫагО 5Ю2=2 3 и 1 3. [c.223]

В этом плане интересны исследования по использованию РВ для характеристики ЭО атомов в металлах. На важность учета последнего фактора, для определения стабильности. металлических сплавов и соединений уже давно обращалось внимание. Ланг и Кон [48] показали, что РВ металлического тела можно представить в виде суммы двух членов-внутреннего (р) и поверхностного (О) ф = О — ц. Вообще говоря, В мало для щелочных металлов, но несколько возрастает для поливалентных элементов. Ходжес и Стотт [49] нашли, что р, производная энергии по электронной плотности, и ф связаны с объемом (V) атомов металлов [c.44]

Стотт [4], изучая влияние скорости истечения воды на количество ее, остающееся на стенках трубки или бюретки, также нашел, что это количество пропорционально корню квадратному из произведения вязкости на скорость ее истечения (для случая ламинарного течения). [c.11]

Вартенберг и Перцель [5] также дают формулу для вычисления толщины слоя жидкости, удерживающейся на вертикальной поверхности через некоторый промежуток времени после окончания стекания жидкости с этой поверхности. Барр [6], основываясь на работах Стотта [4], предполагает, что уравнения (1.1) и (1.3) не могут быть количественно приложены для вычисления толщины слоя жидкости на стенках прибора, так как между толщиной слоя и вязкостью существует более сложная зависимость. [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология