Тейлора кривизна

Для явлений хемосорбции и катализа интерес представляет не вся поверхность, а лишь ее полезная часть , на которой и протекает активированная адсорбция, причем интенсивность последней топографически и энергетически неравноценна. Степень ненасыщенности атома в поверхностном слое зависит от его положения в кристаллической решетке. Если атом находится в ее плоской части, он ненасыщен только в направлении, перпендикулярном к поверхности. Если же атом находится на ребре, в углу кристалла или иа участке с малым радиусом кривизны, он значительно менее связан с поверхностью и, наоборот, будет обладать большей ненасыщенностью, а отсюда большей способностью к адсорбции. Г. Тейлор (1926 г.) дает следующую условную схему строения поверхности восстановленного никеля [c.109]

В 1926 г. X. С. Тейлор предложил гипотезу активных центров, согласно которой степень ненасыщенности связей атома в поверхностном слое зависит от его положения в кристаллической решетке. По Тейлору, атомы поверхности обладают тем более повышенной способностью к адсорбции и катализу, чем менее связаны с другими атомами катализатора (на ребре, углу кристалла, на участке с большой кривизной и т. п.). Из этого следует, что поверхностная энергия твердого тела может меняться от точки к точке. Однако такое объяснение сложной структуры поверхности катализатора и специфичности его каталитического действия далеко от истины. [c.182]

Метод полного факторного эксперимента служит для получения математического описания в виде отрезка ряда Тейлора, ограниченного линейной частью разложения и членами, содержащими произведения факторов в первой степени. Удается находить уравнение локального участка поверхности отклика, определяемое интервалами варьирования, при условии, что кривизна поверхности в пределах этого участка не очень велика. [c.608]

Решение задачи вязкого обтекания справедливо в диапазоне О < Ке 0,5, при этом для капельных жидкостей числа Пекле еще могут значительно превышать единицу. Это означает, что при вязком обтекании поверхности, т. е. при отсутствии у поверхности гидродинамического пограничного слоя, диффузионный пограничный слой у самой поверхности все же существует. Иными словами, вблизи твердой поверхности имеется тонкая зона, в пределах которой диффузионный поперечный перенос целевого компонента значительно превышает интенсивность конвективного переноса, при этом компоненты скорости потока в пределах такого тонкого диффузионного слоя. могут быть взяты в качестве первых членов разложения полных решений задачи чисто вязкого обтекания в ряд Тейлора по поперечной координате у. Ввиду малой толщины диффузионного пограничного слоя можно пренебречь его кривизной на поверхности тела неплоской формы. [c.35]

С уменьшением поверхности роль гидродинамического фактора снижается, но не исчезает. Так, из уравнения Тейлора следует, что время вытекания жидкости из зазора между шаром и плоскостью пропорционально r R ghJ "Д — радиус кривизны и 2 — толщины начального и конечного зазоров. [c.118]

Здесь мы использовали разложение функции в ряд Тейлора с удержанием только малых первого порядка (у/го 1). По определению кривизны кривой, которое будет дано в следующем параграфе, [c.33]

При местной закрутке потока благодаря силам вязкости происходит непрерывное изменение структуры вращающегося потока по длине трубы. Центробежные силы оттесняют поток к стенке трубы, что приводит к изменению поля скоростей и градиента статического давления по радиусу трубы. Закрученное движение в трубах характеризуется еще одним важным параметром. В трубах имеет место течение, аналогичное обтеканию вогнутой поверхности, при изменяющемся радиусе ее кривизны , зависящей от угла ввода потока через закручивающее устройство. Известно, что около вогнутой поверхности возникают вихри Тейлора-Гёртлера и существенно усиливаются тепло- и массообменные процессы. [c.13]

По данным Хабермана и Мортона, при Ке < 300 пузырьки ведут себя как твердая сфера и всплывают прямолинейно либо по спиральной кривой. При е = 300 4000 пузырьки имеют эллиптическую форму и поднимаются прямолинейно с покачивающимися движениями. При Ке > 4000 пузырьки имеют форму сферических шляпок, т. е. имеет место режим всплывания Тейлора. При этом радиус кривизны сфероида В зависит от объема пузырька V, т. е. [c.79]

Процесс оптимизации приводит в область факторного пространства, где кривизна поверхности отклика велика и вследствие этого поверхность не может быть описана многочленом вида (2.3). Для адекватного математического описания здесь требуется многочлен более высокой степени, например, отрезок ряда Тейлора (2.2), содержащий члены с квадратами переменных. С этой целью используют центральное композиционное планирование эксперимента (ЦКП). Различают два вида ЦКП — ортогональное и ро-татабельное. [c.29]

В течение ряда лет опубликовано достаточно большое число теоретических и экспериментальЕгых работ, посвященных изучению указанных течений в криволинейных каналах [2, 6—141 и трубах [151 и др. Неоднократно предпринимались попытки построения приближенных методов расчета турбулентных течений около выпуклой и вогнутой поверхностей [16] и др. Однако, как отмечается в [17], существующие методы предсказания течений па криволинейной стенке не вполне корректны даже в применении к относительно простым криволинейным поверхностям. Следует признать, что пока не существует высокоэффективных и универсальных методов расчета этого класса пространственных течений. Во всяком случае, анализ современной литературы отчетливо показывает, что ясного понимания механизма влияния продольгшй кривизны пока еще нет, а существующие модели течения не позволяют получить вполне адекватных результатов. Некоторые полуэмпирические подходы к решению подобных задач, основанные преимущественно на использовании опытных данных, обсуждаются в [18]. В последнее время вследствие бурного развития численных методов в этом направлении есть несомненное продвижение (см., например, [19]). Выполненное в этой работе прямое численное моделирование трехмерных уравнений Навье— Стокса для турбулентного течения в канале умеренной кривизны при низких числах Re позволило устатювить ряд интересных свойств течения. Показано, в частности, что распределения характерных турбулентных величин совпадают на выпуклой и вогнутой поверхностях, если они масштабируются в локальных переменных закона стенки. Причем обнаруженные вихри Тейлора—Гертлера прямо ответственны за приблизительно половину разницы в рейнольдсовых касательных напряжениях между противоположными стенками канала. [c.165]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология