Процесс изэнтропические

Динамическое давление вентилятора Pdv определяется величиной динамического давления потока Pd2 при выходе из вентилятора, подсчитанного по среднерасходной скорости в выходном сечении кожуха (для осевых машин — корпуса или диффузора) с учетом влияния сжимаемости воздуха в процессе изэнтропического сжатия [c.319]

Динамическое давление pav вентилятора принимают равным динамическому давлению потока при выходе из машины, подсчитанному по среднерасходной скорости Св в выходном сечении корпуса или диффузора, с учетом влияния сжимаемости перемещаемой среды в проточной части вентилятора в предположении процесса изэнтропического сжатия (без притока тепла при постоянной энтропии во всей среде), т. е. [c.11]

Принято вводить понятие полезной мощности отдаваемой вентилятором потоку. В предположении идеального изэнтропического процесса, происходящего в вентиляторе, полезная мощность [c.867]

В случае изэнтропического изменения этот коэффициент определяется как отношение удельных теплоемкостей п = ср с = х. Допущение (6.31) о баротропности процесса заменяет здесь энергетическое уравнение, что позволяет существенно упростить поставленную задачу. [c.185]

И] Нет адиабатных процессов, могущих вызвать уменьшение энтропии системы. Обратимые адиабатные процессы являются изэнтропическими в необратимых адиабатных процессах энтропия возрастает. [c.125]

В 7,3 было сказано, что в обратимо-адиабатном, т. е. в изэнтропическом, процессе изменения степени беспорядка в расположении и в движении должны быть различных знаков. Так как при повышении температуры увеличивается степень беспорядка в движении, то должна уменьшиться степень беспорядка в расположении. Следовательно, если беспорядок в расположении зависит только от объема со, приходящегося на одну молекулу, то со должен уменьшиться. Но по (7,4,2) da и dV — одного знака таким образом, в обратимо-адиабатном процессе температура и объем системы должны изменяться в противоположных направлениях. [c.147]

Таким образом, из (9,8,1) — (9,8,4) следует, что если один из процессов изохорно-изотермический, изобарно-изотермический, изохорно-изэнтропический и адиабатный — будет необратимым (Д > 0), то и остальные три процесса также будут необратимыми. Если же один из них обратим (Д = 0), то и остальные три процесса должны быть обратимыми, т. е. если равновесие имеет место, например, когда в системе постоянны г и У, то равновесие будет иметь место и тогда, когда в этой системе постоянны i и р, 5 и У или если система термически изолирована. [c.193]

Теперь предположим, что процессы АВ Рис. 64 и /[С не изотермические, а изэнтропические [c.252]

Пусть процессы АВ и АС или оба изохорные, или оба изобарные. Линии таких процессов в координатной системе Т — 8 поднимаются слева направо (рис. 64). Как и выше, А — состояние устойчивого равновесия, АВ — свободный обратимый процесс, АС — обратимый процесс с дополнительной связью, которая удаляется в точке С. Согласно [12-А1 по удалении связи начинается необратимый изэнтропический процесс (так как 8с= 8в)- Если процессы АВ и АС изохорные, то нужно воспользоваться (12,3,3). [c.252]

Ж В свободном процессе А В сообщение системе положительного тепла или, что то же самое, повышение температуры) вызывает такое же изменение экстенсивного признака г, как изотермическое сообщение тепла по DB и изэнтропическое понижение температуры по СВ. [c.256]

Пусть У = Т, у = S (см. рис. 68). Тогда СВ — изэнтропический процесс, DB — изотермический процесс. В процессе А В [c.256]

Считая процесс распространения звука в газе изэнтропическим, можно получить, используя формулу (3.15), уравнение Клапейрона — Менделеева и формулу Лапласа (а=Л—), вьфажение [c.148]

Для выполнения динамического подобия течений в вентиляторах необходимо равенство отношений давлений и плотностей в сходственных точках и равенство отношений сил инерции к силам вязкости. Первое условие для идеальных газов в предположении изэнтропического процесса в вентиляторах обеспечивается постоянным значением показателя к адиабаты и числа Маха [c.23]

В случаях, когда вентилятор создает давление, превышающее 10% абсолютного полного давления перед вентилятором, в формулы пересчета (37) необходимо вводить поправки, соответствующие изэнтропическому процессу сжатия воздуха в вентиляторе [60]. [c.34]

Всякое движение газа неразрывно связано с идущим в нем термодинамическим процессом. При этом возможны такие ситуации, когда этот процесс является однопараметрическим. Отсюда возникают термодина.ми-ческие подмодели, среди которых наиболее важной и часто эксплуатируемой является модель изэнтропического движения. Далее, большое место в газовой динамике занимает теория установившихся течений (в том числе безвихревых). В этой подмодели пространство событий отходит на второй план, каждое событие является вечным , застывшим во времени. В пространстве течения процесс утрачивает, вообще говоря, свойство детерминированности, что влечет целый ряд новых эффектов. К ним относится, например, переход через скорость звука и связанное с ним из.менение типа основных дифференциальных уравнений. [c.83]

Сжатие и расширение газа в компрессорах и турбинах рассматривается обычно в предположении, что процесс является адиабатическим и обратимым (изэнтропическим). Другой процесс адиабатического расширения сжимаемой жидкости — расширение Джоуля — Томсона — является необратимым. Оно может осуществляться в клапане, или в диафрагме, или в длинной теплоизолированной трубе. [c.221]

При рассмотрении обратимого адиабатического истечения через сопло ш меняется с Ь) мы полагали третий член уравнения (17. 41) равным нулю и интегрировали второй член после подстановки выражения (17. 16) (это выражение справедливо для изэнтропического процесса). Результат выражался уравнением (17. 17). [c.240]

Наше рассмотрение имело целью дать лишь общее представление о принципе работы турбодетандеров. Рассмотрение является сильно упрощенным, так как полный анализ работы действительного турбодетандера очень сложен. Так, например, хороший к. п. д. может быть достигнут при изменении в широких пределах углов входа и выхода, а также формы лопаток. Скорость выхода газа из лопаток рабочего колеса также может быть весьма большой при условии, что давление на выходе из колеса достаточно низко (ниже давления выхода из турбОдетандера). В этом случае избыточная кинетическая энергия может быть использована в диффузоре, в котором происходит повышение давления до давления выхода из турбодетандера. Процесс преобразования кинетической энергии близок к изэнтропическому. [c.48]

Таким образом, при неизменной степени порядка (или беспорядка) и энтропия должна остаться неизменной наоборот, в изэн-тропических процессах степень порядка должна остаться неизменной. Обычно в изэнтропических процессах изменяется температура следовательно, изменяется степень порядка в движении, а поэтому степень порядка в расположении должна измениться в противоположном направлении. [c.142]

Обозначим температуру источника теплоты через То. По условию, теплообмен происходит только при этой температуре. Поэтому изменения температуры системы, если они происходят, должны совершаться адиабатически (и квазистатически). Но при адиабатическом и квазистатическом процессе квазист равно нулю. По уравнению (X, 18) <13 равно для этих процессов нулю. Сама энтропия остается постоянной. Адиабатический и квазистатический процесс есть изэнтропический процесс. [c.229]

Истечение газа через отверстие. Примем для простоты, что процесс истечения газа через отверстие в резервуаре (область, относящуюся к отверстию, ограничим соответственно слева и справа поверхностями I и //) происходит в отсутствие эффектов трения и является адиабатическим. Тогда поведение газа будет описываться уравнением нестационарного изэнтропического баланса механической энергии (15.9). Поскольку отверстие допускается весьма узким, производную dEnonn dt, стоящую в левой части уравнения (14.9), можно считать равной нулю. Кроме того, в рассматриваемом случае скорости и и> приблизительно равны. Другими словами, при описании процесса медленного истечения газа через узкое отверстие можно пользоваться квазистационарным приближением, т. е. применять к указанному процессу уравнение Бернулли [c.424]

В 1932 г. Симон [25], [26], работавший тогда в Бреслау, разработал новый метод ожижения гелия или, скорее, модернизировал старый метод изэнтропического расширения так, чтобы достичь лучшей адиабатичности процесса. Этот метод получил название экснансиоиного и заключается в следующем. Газообраз- [c.186]

Пусть 1г гелия (жидкость и нары) изэнтропически расширяется от значений Т , i до значений Т , i>2- Тогда (Kj—Vi)f граммов гелиевого пара с энтропией покидает камеру. Оставшаяся фаза определяется вычитанием [63] фазы с параметрами T a, SI, массо (U2—ui)/t граммов из фазы Т , S =-S ) массой в 1 г. Переходя к бесконечно медленному процессу, мы получае уравнение (4.17). [c.287]

Упрощающие предположения. Одним из таких предположений является условие изэнтропичности — движение таково, что во всем объеме, занятом средой, энтропия S = onst. Для изэнтропических движений уравнение (3) выполняется автоматически, а из (4) следует, что давление зависит только от плотности. Процессы, обладающие последним свойством, называются баротроп-ными. [c.22]

При вычислении давления торможения будем предполагать, что процесс замедления жидкости до нулевой скорости произведен обратимо адиабатически (т. е. изэнтропически). Тогда справедливо уравнение (17. 11), которое вместе с уравнением состояния идеаль- [c.235]

Рассмотрим вначале безвихревое и изэнтропическое движение идеального газа. Процесс течения можно считать изэнтро- [c.12]

Граничные и начальные условия, ассоциированные с системой дифференциальных уравнений (1) зависят от условий конкретной решаемой проблемы. В нашем случае, в "целом сечении трубопровода значения давления или массового расхода газа могут быть заданы известными функциями времени, а на противоположном "раскрытом конце газопровода используются обобщенные соотношения между так называемым коэффициентом сужения струи, давлением и температурой газа на срезе трубы, изэнтропической скоростью звука и давлением среды, в которой утопляются потоки истекающего газа. Важно отметить, что указанные соотношения должны включать в себя реальные феноменологические параметры процесса истечения газа, а не обычно используемые идеальные газодинамические функции. [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология