Энтальпия удельная пара водяного

В таблицах сухого насыщенного пара (по давлениям) в первом вертикальном столбце приводятся значения давлений, а по горизонтальным строчкам против каждого значения давления даются соответствующие этому давлению значения температуры, удельных объемов, плотностей, теплосодержаний (энтальпии) воды и водяного пара, теплоты парообразования и др. [c.18]

Энтальпия насыш,енного водяного пара г" = 2,71 10 дж кг удельная теплоемкость воды с = 4,19 10 дж1(кг град). [c.122]

По условиям задачи выбираем парообразователь трубчатый и помещаем его в паровом пространстве аппарата. Установим жидкостно-воздушный насос с конденсатором смешения, который разместится в корпусе насоса. Температура кипения должна быть не выше 336° К. Примем температуру вторичного пара Тд = 333° К, тогда из таблиц водяного пара находим давление вторичного пара 0,2 6ар теплота парообразования = 2,3 -10 дж кг энтальпия вторичного пара = 2,6-10 дж/кг удельный объем вторичного пара Уд = 7,797 = 7,8 м кг. [c.267]

Здесь Се в =1.01 кДж/(кг-К)—средняя удельная теплоемкость сухого воздуха при постоянном давлении I — Температура воздуха, Х п — удельная энтальпия перегретого пара, кДж/кг с = 1,97 кДж/(кг-К) — средняя удельная теплоемкость водяного пара го = 2493 к-Дж/кг — удельная теплота парообразования воды при О С. [c.282]

Для определения устанавливающейся при дистилляции с перегретым водяным паром температуры системы лучще всего использовать диаграммы энтальпия— температура. Этот метод, предложенный Ц. Грабовским [19, глава 11], позволяет определить температуру дистилляции в зависимости от перегрева водяного пара, температуры нагрева жидкости и от ее теплоты испарения. Из этих данных можно рассчитать и расход тепла на дистилляцию. Для построения графика необходимо знать парциальные давления водяного пара и дистиллируемой жидкости, а также удельный расход водяного пара. Используя данные энтальпии паров обоих компонентов, можно определить во всем диапазоне температур дистилляции от А до энтальпии 1 кг водяного пара и Од кг пара дистиллируемой с ним жидкости, для каждого значения температуры. При некоторых допущениях можно принять, что энтальпия 1 кг вводимого водяного пара должна быть равна энтальпии (l-f Од) кг поднимающихся паров. [c.64]

Международные скелетные таблицы удельных объемов и энтальпии воды и водяного пара при давлениях до 1000 бар и температурах до 800° С, включая и данные на линии насыщения, были утверждены VI Международной конференцией (Нью-Йорк, 1963 г.) [2]. Международные скелетные таблицы коэффициента динамической вязкости при давлениях до 800 бар и температурах до 700° С и коэффициента теплопроводности при давлениях до 500 бар и температурах до 700° С после дополнительного анализа специально выделенной рабочей группой были утверждены делегациями указанной конференции в 1964 г. [3]. [c.7]

Удельный расход водяного пара, имеющего энтальпию 2930 кДж/кг, при расчете составил 4,46 т/т каучука, в том числе на крошкообразователь 3 т/т каучука, и в последнюю ступень дегазации 1,46 т/т каучука. Пары дегазации из первой ступени полностью подаются в ступень концентрирования (е=1), что соответствует максимально возможному снижению расхода водяного пара. Если е=1, то расход пара можно считать равным теорети чески необходимому [3]. [c.136]

Очевидно, Ь/с.в= 1 Сс.в , где Сс.в — удельная теплоемкость абсолютно сухого воздуха — температура. Энтальпию водяного пара можно рассчитать по уравнению /п = Го + Сп(0. где го — удельная теплота фазового превращения при 0°С Сп — средняя удельная теплоемкость водяного пара. Тогда [c.409]

В двухступенчатый адиабатический реактор на дегидрирование до стирола поступает в час 125 270 кг паро-сырьевой смеси с массовым соотношением водяной пар этилбензол = 3 1. После первой ступени контактный газ, массовая доля стирола в котором равна 6,4%, нагревают в межступенчатом подогревателе на 62 К перегретым водяным паром. Определить секундный расход пара, если степень конверсии этилбензола за один проход через катализатор в первой ступени реактора равна 30%, селективность процесса по стиролу 85,5%, удельная теплоемкость контактного газа 2,74 кДж/(кг-К). Энтальпия греющего пара В процессе теплообмена изменяется на 230 кДж/кг. [c.61]

Так как удельная мольная свободная энтальпия (химический потенциал) жидкости равна удельной мольной свободной энтальпии пара, с которым она находится в фазовом равновесии, проблема состоит в определении разницы между свободной энтальпией 1 кмоля водяного пара при его равновесном давлении р при данной температуре, и свободной энтальпией 1 кмоля водяного пара в стандартном состоянии (давлении р = 1,01 бар). [c.174]

Удельная энтальпия (удельное теплосодержание) влажных газов с влагосодержанием d определяется как сумма энтальпий сухих газов и водяных паров, отнесенных к 1 кг сухих газов [c.315]

При обращении с нагретыми газами, содержащими водяные пары, часто приходится учитывать еще две величины удельный объем о (м кг сухого воздуха) и содержащееся в нем количество водяных паров х кг, а также энтальпию г паро-воздушной смеси, отнесенной к 1 кг сухого воздуха и х кг водяного пара, т. е. [c.22]

Водяной пар находится в процессе сушки в перегретом состоянии в смеси с воздухом. Обозначим энтальпию водяного пара при О °С через (Ло = 2493-10 дж/кг) и примем среднюю удельную теплоемкость перегретого водяного пара 1,97-10 дж/(кг-град). Тогда энтальпия перегретого пара [c.619]

Теплофизические свойства пара (удельный объем, удельный вес, энтальпия, скрытая теплота парообразования и др.) приведены в таблицах термодинамических свойств воды и водяного пара. [c.271]

Максимальная тепловая нагрузка на конденсатор приходится на период В цикла регенерации. Скрытую теплоту испарения (конденсации) воды и углеводородов можно определить по таблицам энтальпии водяного пара и с помош,ью рис. 60, 61. Зная продолжительность периода В и полагая, что вся вода и углеводороды десорбируются именно па протяжении этого периода, можно определить максимальную удельную тепловую нагрузку конденсатора. К полученной величине необходимо добавить также довольно значительную величину тепловой нагрузки от самого потока газа. Нормальная величина температурного приближения при охлаждении окружающим воздухом составляет 16,7° С, при. водяном охлаждении — около 8° С. [c.255]

Начальные параметры воздуха и фд принимаются по справочным метеорологическим данным, соответствующим данному географическому пункту. Затем по величине 1 , используя справочные таблицы свойств насыщенного водяного пара, по уравнению (Х.З) находят начальное влагосодержание воздуха Хд, поступающего в сушильную установку. Далее, выбрав наивысшую температуру сушки f, и учитывая, что х, = Х(,, по уравнению (Х.4) находят энтальпию Н, поступающего в сушилку воздуха. Затем по уравнению (Х.16) определяют величины х,, и 2, при этом одной из этих величин приходится задаваться. Обычно задаются величиной температуры уходящего воздуха 1 , используя данные о работе сушилок соответствующего назначения. При известной температуре 2 из уравнения (Х.Ш) определяют величину Хз. Если полученное влагосодержание Хз и соответствующая ему относительная влажность фз имеют желательные величины, то по уравнению (Х.Ю) определяют удельный 1 и затем полный I расходы воздуха и количество тепла, сообщаемое в калорифере [c.336]

Удельная теплоемкость разбавленного раствора со = 3950 дж/(кг град) удельная теплоемкость концентрированного раствора Ск — 3440 дж/(кг град) энтальпия насыщенного водяного пара при р = 0,1 ат i" = 2,59 дж/кг темпе-ратура кипения концентрированного раствора при р = 0,1 аг <к = 73°С. [c.223]

Термодинамические процессы неидеальных газов исследовать ранее рассмотренными методами сложно. Особенно трудно проводить анализ процессов, протекающих при высоких давлениях. Это объясняется чрезвычайной сложностью уравнения состояния реал ,-ных газов. Поэтому на практике больщей частью пользуются для расчетов специальными таблицами и диаграммами, характеризующими свойства этих тел. Большое распространение получили так называемые скелетные таблицы водяного пара, в которых приводятся значения наиболее часто используемых термодинамических характеристик (давление, температура, удельный объем, плотность, энтальпия, теплота парообразования, энтропия и др.) ряда его состояний [4] (см. Приложение 1.7). [c.77]

Дж/г) образовавшаяся вода нагревается до температуры 100°С (удельная теплоемкость 4,185 Дж-г -К ) и при температуре 100 °С испаряется в водяной пар (энтальпия испарения 2,26 кДж/г). Рассчитайте суммарное изменение энтропии. [c.245]

При практических расчетах динамики давления обычно используются упрощенные решения, которые приведены в разд. 5.1. В этих решениях допускается, что удельная масса пара или газа изменяется пропорционально изменению давления. Это допущение предполагает у идеальных газов постоянную температуру, а у перегретого водяного пара постоянную удельную энтальпию. [c.144]

Несмотря на то что выражения (5.39) и (5.41) формально подобны, между ними имеется существенная разница. В уравнении (5.41) допускается, что, во-первых, удельная энтальпия газа зависит только от температуры во-вторых, удельная теплоемкость постоянна и, в-третьих, выполняется уравнение состояния Бойля — Мариотта Rv = / 0. В противоположность этому уравнение (5.39) основывается на эмпирической зависимости (5.8), которая хорошо соответствует перегретому водяному пару ) и вблизи граничной кривой, где приведенные выше предположения не выполняются ни полностью, ни приближенно. Путем подстановки (5.39) в (5.37) получаем [c.153]

П. ЗАВИСИМОСТЬ МЕЖДУ УДЕЛЬНЫМ ВЕСОМ, ДАВЛЕНИЕМ И ЭНТАЛЬПИЕЙ ПЕРЕГРЕТОГО ВОДЯНОГО ПАРА [c.600]

Если на основании известных таблиц энтальпии единичного объема пара р1 = i/v для различных состояний перегретого водяного пара построить графически зависимость этой величины от удельного веса р и давления Р, то [c.600]

Прилагаемый график зависимости удельного влагосодержания от энтальпии (рис. 15-5) охватывает состояния для давлений водяного пара меньше 0,154 кг с. . Для этой области приведенное выше приблизительное равенство дает ошибку менее б7о - Если мы сочтем такую ошибку допустимой, то уравнение (16—36) можно написать в следующем виде [c.582]

Удельная теплота парообразования г для воды при - О °С равна 2500 кДж/кг, поэтому энтальпия пара во влажном воздухе при этой температуре (О °С) равна г. Энтальпия водяного пара в воздухе кДж/кг, при произвольной температуре равна [c.29]

Воздух. Влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и водяных паров. Он характеризуется относительной влажностью, влагосодержанием, теплосодержанием (энтальпией), плотностью и удельным объемом. [c.281]

Непрерывный процесс. При установившемся процессе в аппарат непрерывного действия (рис. УП1-6) поступает 5н кг/с начального раствора с удельной теплоемкостью с и температурой Из аппарата уходит кг/с выпаренного раствора с удельной теплоемкостью и температурой равной его температуре кипения. Для обогрева аппарата подводится D кг/с водяного пара с температурой насыщения t и энтальпией i -, такое же количество конденсата отводится из нагревательной камеры аппарата. В результате повышения концентрации раствора от а кг/кг до кг/кг образуется кг с вторичного пара с энтальпией" ],. Обозначив через Qo потерю тепла в окружающую среду в единицу времени, напишем уравнение теплового баланса [c.398]

Энтальпийные диаграммы растворов широко применяют в неорганической технологии при расчетах материальных и тепловых балансов процессов растворения, кристаллизации, упаривания, разбавления и других, особенно при повышенных температурах и давлениях. Общий вид энтальпийной диаграммы (а) и диаграммы растворимости (б) для двухкомпонентной системы с насыщением только безводным соединением представлены на рис. 4.5. Ось абсцисс — ось составов растворов в пересчете на безводное вещество А. На левой ординате верхней части рисунка (с = 0) отложены значения удельной энтальпии воды и водяного пара в широком диапазоне температур. На правой ординате, исходящей из точки Сд = 100 %, — энтальпийная характеристика безводных твердых фаз. [c.84]

В приведенных выше формулах приняты следующие обозначения Ср> НР, ШР, ОР, ДР, СО, НгЗ, Н2, СшНп — элементарные составляющие топлива в расчете на рабочую массу, % хо, /о — влагосодержание и энтальпия наружного воздуха г , И , . — энтальпия и масса водяного пара, применяемого для распыления топлива Ст, и и Сс. г, и — удельная теплоемкость и температура сжигаемого топлива и сухих газов т]т — к. п. д. топки 1 — эн- тальпия пара при температуре сухих газов СсОг> 302> %2 02 УДельиые теплоемкости составляющих газов. [c.284]

Кириллин, Шейндлин и Шпильрайн [228] на основании анализа экспериментальных работ ряда авторов составили таблицы опорных значений энтальпий и удельных объемов водяного пара в температурном интервале 673—923° К при давлениях до 500 атм. [c.1008]

Была получена третья серия кривых, которая представлена на рис. 5.21,. и я условий с некоторым предварительным подогревом. Иа каждом графике ь овышение энтальпии в зоне предварительного подогрева взято равным 10% энтальпии испарения. И в этом случае кривые получены для серии отношений удельных объемов пара и жидкости. Для воды и водяного пара значения 1000, 400, 100, 40 и 10 для отношения [v" — v )lv отвечают давлениям 24, 62, 247, 576 и 1630 фунт/дюйм 7-, 4,35 7,3 40,5 114 кг1см ) соответственно. Роль относительного массового расхода, использованного при построении этих [c.109]

Входящие в формулы удельные энтальпии воздуха и продуктов сгорания Рт и /°в), отнесенные к 1 кг (или 1 м ) топлива, подсчитываются по данным элементарного состава или берутся из таблиц энтальпий, например из [Л. 7]. Коэффициенты Л н 2 являются по существу энтальпиями 0,01 кг водяного пара и золы. Их уточненные значения даны в приложениях IV и V. Величины (св)н о> ккaл/м и (сд)зп, ккал/кг, [c.63]

В случае пара, когда выражение (5.7) не соответствует изо-термичесрюму изменению, наблюдается несколько иная картина. В приложении II подробно показано, что между удельной массой, энтальпией и давлением перегретого водяного пара с очень хорошей степенью приближения существует соотношение [c.147]

Для последующих вычислений необходимо знать энтальпию влажного воздуха. Если удельное влагосодержание ие превышает предела насыщения, антальпия влажного воздуха слагается из энтальпии сухого воздуха и энтальпии водяного пара. О-бозиачим удельную теплоемкость воздуха при постоянном давлении через с-ра, тогда энтальпия сухого воздуха будет равна 1а = Сра(. Энтальпию водяного пара V при низкой температуре можно выразить следующим образом [c.539]

Если воздух пересыщен водяным паром, необходимо добавить энтальпию воды в жидкой фазе = где — удельная теплоемкость воды (с,= 1 ккал1кг-град). Отсюда = + 1,о) + d- (15-7) [c.540]