Скаляры распределение

Следовало бы отметить, что эти распределения даются в пространстве векторов скоростей, которое не надо путать с пространством скаляров скоростей. Переход от функций вектор-скоростей к соответствующим значениям функций скаляров легко получается интегрированием. Из распределения нейтронов (4.171) соответствующая функция в пространстве скаляров скоростей получается интегрированием уравнения (4.171) по всем направлениям движения О. Если определить тп v)dv как долю нейтронов, скалярные величины скоростей которых лежат между V и то [c.92]

В заключение необходимо отметить, что помимо частоты и интенсивности важной характеристикой полос в спектрах комбинационного рассеяния служит так называемая степень деполяризации р. Эта величина, получаемая из измерений состояния поляризации рассеянного света, содержит важную информацию об анизотропии поляризуемости молекулы, являющейся, как правило, не скаляром, а тензором. Эта информация, в свою очередь, позволяет судить о характере распределения электрон-нбй плотности, а также о взаимном влиянии связей и групп в молекуле. [c.63]

Почему мы начали именно с электрического поля, а не магнитного Сила Лоренца, действующая на заряженную частицу в магнитном поле, перпендикулярна скорости частицы. Функция распределения частиц по скоростям, будучи скаляром, в первом порядке теории возмущений по магнитному полю определяется скалярным произведением скорости иа силу Лоренца, но последнее равно нулю из-за взаимной перпендикулярности этих векторов. Поэтому, имея в виду слабые поля, мы ограничимся эффектами, линейными по полю, и, следовательно, нужно обратиться к случаю электрического поля. [c.46]

Однако эти характеристики совершенно недостаточны. Прежде всего необходимо иметь в виду, что в общем случае плотность дислокаций пе является скаляром. В работе [7[ показано, что, поскольку дислокации представляют собой линии, качество которых дополнительно характеризуется некоторым вектором Бюргерса 6, для описания их пространственного размещения необходимо ввести ориентационную функцию распределения Фь(1). Эта функция [c.262]

Основная проблема при реализации режима ассоциативного функционирования НСС заключается в ранжировании коэффициентов при свертке пространственно-временного вектора в скаляр [29]. Допустим, что данные (1(a)) относятся к задаче, имеющей ритмический характер, т.е. независимо от конкретной кодировки сигнала N-элементами значащим является только определенный ритм активации их последовательности (см. рис. 2.17). Соответственно коэффициенты при временной компоненте максимальны, при пространственной - минимальны. Обратная картина с распределением коэффициентов в свертке имеет место, если 1(a) будет представлять форму сообщения, т.е. независимо от равномерности и длительности сигнала основным является пространственная последовательность активации N-элементов. Соответственно можно привести множество задач промежуточного характера. При этом необходимо для каждого класса задач выбирать свой вектор коэффициентов свертки (функционал сходства). [c.74]

ЭТО будет сделано в отдельной публикации. Однако существует простой, но важный случай, когда можно обойтись без громоздкого аппарата, обычно необходимого при анализе таких проблем, при условии, что нас интересует лишь феноменологический вид окончательных уравнений, а не численные значения входящих в них феноменологических коэффициентов. Он реализуется тогда, когда интенсивность вращательного брозгновского движения достаточна для подавления ориентационных сил, возникающих в результате произвольного распределения ориентаций. При этом коэффициенты, появляющиеся в. конечном счете в выражениях для полных напряжений, градиента скорости и т. п., обязательно являются скалярами, а не тензорами, что отражает изотропный характер сплошной среды жидкость — частицы . После интегрирования по всем ориентациям тензоры, записанные в жестко связанных с телом осях, становятся изотропными тензорами со скалярными коэффициентами. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология