Снин, квантовое число его

Спиновое квантовое число (спин электрона) характеризует собственное (не орбитальное) внутреннее движение электрона. Не следует в буквальном смысле принимать, что спиновый момент обусловлен действительным вращением электрона ( как волчка ) около его оси. Снин электрона отражает весьма сложное физическое явление. П. Дирак (1928) показал, что наличие спина у электрона является естественным с точки зрения квантовой механики и теории относительности. Спин электрона описывают с помощью магнитного квантового числа /П5= 1/2/ в зависимости от одного из двух возмож-HI.IX направлений спина электрона по отношению к орбитальному магнитному моменту в магнитном поле спиновое число имеет знак + или —. При параллельной установке спина S = + l/2 (его обозначают на схемах [), при антипараллельной 5=—1/2 (обозначают J). [c.63]

При наличии в атоме двух или большего числа электронов появляется довольно сложное взаимодействие между ними. В случае небольших порядковых номеров г < 30) решающую роль играет электростатическое взаимодействие между электронами, значительно слабее выражено снин-орбитальное взаимодействие. В этих условиях проявляется связь Рассела — Саундерса, т. е. тесная связь между угловыми моментами электронов I, а также прочная связь между их спинами 5. Атом следует характеризовать общим угловым моментом с квантовым числом Ь и общим спиновым числом >5. Квантовое число L можно представлять как векторную сумму угловых моментов отдельных электронов [c.9]

Если электрон, нейтрон или ядро с ненулевым снином взаимодействуют с магнитным полем, определенные энергетические уровни этой частицы становятся невырожденными. Спиновое квантовое число электрона равно /2, поэтому оп имеет два таких энергетических уровня, на существовании которых и основана спектроскопия электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Определенные ядра (например, Н, С и Р ) имеют спиновые квантовые числа, также равные /г, и при взаимодействии с магнитным полем у них также появляются 2 энергетических уровня. Па существовании этих уровней основана спектроскопия ЯМР. Некоторые ядра имеют значения спинового квантового числа больше 7г и, следовательно, больше двух различных энергетических уровней, но в этой главе рассматриваются только частицы со спиновым числом /2. [c.292]

Атомы цезия в нормальном состоянии имеют один неспаренный электрон на б5-орбитали (символ Sщ). Ядро цезия-133 имеет снин, который характеризуется квантовым числом I = /г. Сочетание ядерного спинового момента количества движения и электронного спинового момента количества движения приводит к результирующему моменту количества движения, соответствующему как значению Р = 4, так и значению Р = 3 общего момента количества движения при данном квантовом числе. Линия с длиной волны 3,26 см обусловлена переходом между этими двумя уровнями (см. разд. 26.7). [c.11]

Волновая функция такого вида удовлетворяет принципу Паули. Действительно, если два электрона в одном атоме имеют четыре одинаковых квантовых числа, то в волновой функции будут две одинаковые снин-орбитали. Это означает, что два столбца определителя (7.5) совпадают, и он, следовательно, обращается в нуль другими словами, такой волновой функции не может существовать. [c.115]

Непременным условием образования молекулы из двух атомов водорода является различие квантовых спиновых чисел их электронов. Если снины одинаковы, то образование молекулы невозможно, так как это противоречит принципу Паулн, При сближении двух атомов Еюдорода, электроны которых имеют одинаковое спиновое квантовое, число, будет происходить не притяжение, а отталкивание атомов (см, рис. 15), Энергия связи для различных атомов изменяется в пределах 170— 420 кДж/моль. [c.94]

Если поле лигапдов оказывается настолько сильным, что в октаэдрическом комплексе электроны занимают преимущественно орбиты типа е, а не у (хотя бы для этого и приходилось спаривать спины), комплексы относятся к типу спин-снаренных, а ноле лигандов считается сильным. Для систем, содержащих шесть или менее электронов, интерес представляют только три конфигурации, отличающиеся от конфигураций в спин-свободных комплексах с тем же числом электронов. Это конфигурации е, 1 и (11. Они в спин-спаренных комплексах имеют меньший спиновый угловой момент, чем такие же конфигурации в снин-свободных комплексах этот угловой момент определяется квантовым числом 8, где индекс штрих ставится, чтобы отличить такие случаи от соответствующего значения для спин-свободных комплексов. Для 1, и 8 равно соответственно 1, /2 и 0. В случае конфигурации й% очевидно также, что =0, и эта конфигурация не рассматривается нами в дальнейшем, так как у нее все сниновые и орбитальные угловые моменты компенсированы и в первом приближении при такой конфигурации комплексы не должны обладать парамагнетизмом. Магнитное поведение конфигураций е и можно предсказать путем использования константы спин-орбитального взаимодействия, определенной как к = — т. е. рассмотрение нодоболочки е как заполненной более чем наполовину аналогично рассмотрению заполненного более чем наполовину полного -слоя. Это значение X используется в сочетании с соответствующей кривой из рис. 81. При построении этих кривых рассматривались конфигурации из соответствующего числа -электронов и четырех -элект-ронов, а ноэтому, например, = = Можно поступить [c.398]

Допустим, что в качестве исходных берется совокупность термов, соответствующих данной конфигурации и характеризующихся квантовыми числами Ь я 8. Считая снин-орбитальное взаимодействие малым возмущением, можно найти в первом порядке теории возмущений [см. формулу (6.50)1, что терм с данными Ь я 8 расщепляется таким образом, что каждому значению J соответствует отдельный уровень (всего 2 1, если Ь 8, и 25 -Ь 1 при 8 > Ь). Относительное расстояние между уровнями можно оценить, если воспользоваться правилом, согласно которому действие возмущения 2 про- [c.161]