Оператор импульса

Компоненты оператора импульса образуют вектор [c.42]

Съем данных аналогового и цифрового типов. Координаты состояния процесса представляются в виде данных двух типов аналогового и дискретного (цифрового). Аналоговые данные характеризуют такие переменные процесса, как, например, температура, давление, расход жидкости. Самый обширный класс дискретных данных образуют показания вида Да — Нет , относящиеся к условиям работы конкретного оборудования (например, закрыт ли клапан, пущен ли насос). К другим классам дискретных данных относятся позиции переключателей управления, ручек и кнопок на пультах операторов, импульсы от датчиков дискретных величин и цифровые данные от устройств для считывания перфокарт и перфолент. [c.189]

Если базисные функции гр. являются собственными для некоторого оператора В, то говорят, что оператор А задан в Д-представлении, например, если такими функциями служат собственные функции оператора импульса р, говорят о / -представлении (или, что то же самое, - об импульсном представлении) оператора А. [c.103]

Оператор импульса определяется через операторы его проекций, например на декартовы оси координат [c.10]

Операторы импульса р и координаты г не являются коммутирующими. Легко проверить, что для них вьшолняются соотнощения [c.11]

Следовательно, в операторе Гамильтона (9) можно выделить те члены, которые включают операторы импульса, и те, которые [c.123]

Ши т, — магнитные орбитальное и спиновое квантовые числа водородоподобного атома /Пе — масса электрона п — главное квантовое число водородоподобного атома Р> Рг — операторы импульса и проекции импульса [c.5]

В квантовой механике каждой динамической величине М (р, q, i) сопоставляется оператор М, который находят, заменяя в выражении М (р, q, t) обобщенные импульсы и координаты на соответствующие операторы импульсу сопоставляют дифференциальный оператор h д [c.148]

Так как оператор импульса есть -I- то в заданном т1з-состоянии [c.148]

Оператор импульса, например переводит функцию Ф в ее частную производную по координате д , канонически сопряженной этому импульсу, и одновременно умножает на - й, где г -мнимая единица, а й - фундаментальная постоянная, носящая название постоянной Планка (по имени выдающегося немецкого физика Макса Планка) и равная 1,0545887 Дж-с. [c.20]

Найдем теперь функции собственные для оператора импульса/ = [c.47]

Аналогично можно найти и матрицу оператора импульса р [c.56]

Такое представление оператора отчетливо показывает, что его можно рассматривать как оператор импульса, канонически сопряженного координате ф. [c.93]

Кроме того, для записи операторов импульса нам потребуются выражения для частных производных по координатам векторов г, и через частные производные по координатам X, У и 2 вектора [c.109]

То, что функции, на которых достигается равенство, существуют не для любого оператора А, можно убедиться на конкретном примере оператора импульса = -1д/дх, если в качестве области определения его рассматривать лишь функции из 8 (с интегрируемым квадратом модуля) как уже говорилось в гл. I, собственные функции в этом пространстве не содержатся (можно, однако, показать, что они могут быть определены как пределы некоторых последовательностей из 8 ). [c.145]

В таком случае функция Ф полностью определяется набором чисел с,, другими словами - числа с задают представление функции Ф в базисе )(, Эти числа, как уже говорилось, определяются равенством с = <х, Ф>- Если х, являются собственными для А, то говорят об -представлении. В рамках стационарной теории возмущений мы пользовались разложением по собственным функциям оператора, т.е. энергетическим представлением. Возможно разложение в ряд Фурье по собственным функциям оператора импульса Р, например для одномерной задачи - по [c.190]

Оператор координаты совпадает с координатой г г, оператор импульса р — —Оба эти оператора являются линейными и самосопряженными. Если функция Р является суммой произвольной функции от координат и целой рациональной функции импульсов, то соответствующий ей оператор получается заменой в этой функции импульса на соответствующий оператор [c.29]

Приведем в качестве примера нормированные на дельта-функцию собсТ венные функции оператора импульса [c.44]

Выражая V через оператор импульса, можно преобразовать оператор бесконечно малого смещения к виду [c.80]

Если функция г] относится к системе частиц, то оператор бесконечно малого смещения всей системы как целого также выражается формулой (18,7), если понимать под оператором импульса р суммарный оператор импульса всех частиц системы, т. е. если [c.81]

С оператором импульса 1 х = — т соотношением [c.122]

Определим теперь вид оператора Р в р-представлении. Для этого разложим функции координатного представления, входящие в, (28,1), по собственным функциям оператора импульса в координатном представлении [c.133]

Характерные особенности амш1итуд и фаз в обсуждаемой ситуации сильной связи можно проиллюстрировать на примере простейшей двухспиновой системы. С помощью собственных функций, определяемых выражением (2.1.143), можно найти матричное представление оператора импульса R = ехр -i/3/v ) (см. формулу (60) в работе [8.2]). В случае 3 = ж/2 имеем [c.502]

Чтобы пояснить вышесказанное, вычислим в явном виде оператор импульса и координаты в импульсном представлении. Для простоты рассмотрим одномерное движение вдоль оси х. В координатном представлении оператор импульса — [c.134]

Ради наглядности мы получили оператор импульса из оператора энергии в действительности постулируется оператор импульса, а из него получают оператор энергии в соответствии с зависимостью Е=р 12пг (при У=0). В дальнейшем мы узнаем и о других существенных признаках квантово-механических операторов, и тогда выбор их из огромного числа вообще возможных математических действий не покажется произвольным. Критерием отбора в конечном счете является согласие теоретических выводов с физическими законами, которым подчинены изучаемые объекты. [c.36]

Перейдем теперь к рассмотрению квантовой теории колебаний одномерной решетки. При построении квантрвомеханической теории, как хорошо известно, следует для получения гамильтониана (в классической механике Я = Е) в выражении (118) заменить координаты Qq и импульсы С д соответственно на операторы умножения Qq и операторы импульса 4 = 1Й В результате получим гамильтониан [c.105]

Блок-схема обычного АЦП представлена на рис. 5.47, а эпюры напряжений в соответствующих точках даны на рис. 5.48. Импульсы от главного усилителя проходят в начале через повторитель, требуемый для обеспечения возможности подключения к последующим каскадам электронной схемы. Выход (точка А) контролируется дискриминаторами верхнего и нижнего уровней, устанавливаемых оператором. Импульсы, не удовлетворяющие заданным уровням, задерживаются схемой совпадения. Каждый пропущенный импульс, одновременно вызывающий появление импульса на выходе одноканального анализатора, поступает на пиковый детектор и, к роме того, заряжает конденсатор расщирителя пика до максимального напряжения импульса (точка ). Если амплитуда импульса превыщает аналоговый нулевой уровень НУ (также устанавливаемый оператором), соответствующий логический сигнал (точка Г) в комбинации с импульсом пикового детектора (точка В) запускает схемы расщиритель импульсов занят (РИЗ) и АЦП занят . [c.248]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология