Движение одномерное

При переходе к задаче об одномерном течении внутри псевдоожиженного слоя примем, что течение каждой фазы подчиняется уравнениям движения идеальной нетеплопроводной жидкости, теплообмен между газом и поверхностью твердой частицы отсутствует, движение одномерно и происходит в поле сил тяжести. [c.171]

Распределение по переменным, описывающим колебательное движение двухатомной молекулы. Колебательное движение ядер двухатомной молекулы описываем как движение одномерного гармонического осциллятора. Определим среднюю энергию этого движения [c.104]

Это движение одномерное — только по координате реакции в точке вершины. [c.132]

Движение одномерное — движение жидкости вдоль некоторой оси, при котором его характеристики (скорость, давление и др.) не зависят от расстояния частиц от этой осй. [c.5]

Введем условную поверхность раздела, ограничивающую ядро постоянного расхода эжектирующей струи. В кольцевом канале вне этой поверхности, очевидно, G = Ga = onst. Взаимодействие потоков можно в этом случае свести к переносу количества движения через поверхность раздела, а течение эжектируемого газа в первом приближении рассматривать как движение одномерного газового потока, на который оказывают влияние внешние воздействия геометрическое — вследствие изменения площади сечения и механическое — связанное с переносом количества движения из эжектирующего потока. [c.529]

Они равны произведению целого числа на фундаментальную частоту О), связанную с рассматриваемым периодическим движением одномерной системы. Когда число степеней свободы больше единицы, задачу все еще можно хорошо формализовать, при условии разделимости гамильтониана это означает, что [c.73]

Такой закон связи между сг и б в [1] называют обобщенным законом вязкости Ньютона, так как в частном случае — при прямолинейном слоистом движении (одномерном сдвиге) — он вырождается в известный закон вязкости Ньютона [c.91]

Это соотношение нетрудно получить, повторив те же рассуждения, которые привели к выводу уравнения Максвелла. Если движение одномерно и, кроме того, распределение по значениям координаты (например по оси Ол ) равномерно, то задача сводится к изучению распределения по импульсам, т. е. к рассмотрению уравнения [c.400]

Уравнения движения одномерной линейной системы имеки" [c.61]

Если, например, а = , где V — вектор скорости, то для каждой компоненты в ектора скорости У (1 = 1, 2, 3) справедливо соотношение VI = VI + Аи . Подчеркнем, что если осредненное движение одномерное, то пульсационных составляющих все равно три. Мерой интенсивности турбулентного движения служит число Кармана [85] [c.23]

Это позволяет исключить из рассмотрения ряд вопросов, на которых мы подробно останавливались в случае нитей. Исследование пленок мы начнем с изучения их одномерного движения. Одномерным движением мы будем называть такое движение, при котором все элементы пленки движутся в одном направлении, а каждая точка пленки, не находящаяся в плоскости симметрии, движется в одной плоскости (по этой причине его иногда называют двумерным). Толщина пленки при этом зависит, очевидно, ишь от одной координаты (л ).,Для пленок указанные плоскости для разных точек параллельны друг другу, в то время как для нитей эти плоскости пересекались на оси симметрии. Задача одномерного движения пленок во многом аналогична задаче одномерного движения жидких нитей, рассмотренной нами в разделе I, на результаты которого мы будем в значительной мере опираться. Как и в случае нитей, нас будут интересовать лишь симметричные возмущения, которые для обоих объектов являются наибопее опасными с точки зрения их устойчивости. Исследование одномерного движения почти однородных по толщине жидких пленок позволит нам детально проанализировать вопрос о критерии применимости к пленке модели полного захвата, являющейся необходимым элементом гиббсовского приближения в капиллярной гидродинамике. Это, в свою очередь, позволит далее, опираясь на полученные результаты, вывести уравнения двумерной гидродинамики (Ь зависит от х и от у ] уже неоднородных по толщине жидких пленок. Как и в случае жидких нитей, мы будем пренебрегать толщиной поверхностного слоя пленки по сравнению с толщиной слоя со свойствами объемной фазы. [c.205]

Применение асимптотического метода к гармоническому осциллятору. Асимптотический метод (метод Крускала) разработан для многомерных систем, однако простейшая одномерная.задача о гармоническом осцилляторе выявляем его основные особенности. Рассмотрим для простоты вместо уравнений движения одномерной системы (2.5) и (2.6) уравнения [c.81]

Решения типа мгновенных источников для задач политрони-ческой фильтрации термодинамически идеального газа. Пусть и бесконечном объеме пористой среды происходит фильтрация газа при политропической связи плотности и давления фильтрующегося гаэа. Предполагая движение одномерным, имеем уравнение для плотности газа в виде [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология