Дебая Френкеля

Пограничный слой Дебая — Френкеля. В этом параграфе мы рассмотрим диффузионный поток вещества в приповерхностном слое кристалла перпендикулярно его поверхности. В этой области могут наблюдаться аномальные значения коэффициентов диффузии, отличные от коэффициентов диффузии в объеме . В случае ионных кристаллов подобные отклонения обусловлены объемными зарядами в приповерхностной зоне. Соответствующая теория была развита Я. И. Френкелем [25] и другими [26, 27] [c.105]

Я- И. Френкель и П. Дебай в двадцатых годах текущего столетия установили, что на рентгенограммах жидкостей наблюдаются две серии колец, одна из которых отражает упорядоченную внутримолекулярную структуру и наблюдается у веществ со сложными молекулами, а другая не связана с внутримолекулярной структурой и сходна по [c.226]

Современная теория жидкого состояния. Современная теория жидкого состояния базируется на статистической термодинамике. Она одновременно является и теорией реальных газов. В ней в модифицированном виде используются как идеи Ван-дер-Ваальса, так и идеи Я- И. Френкеля и П. Дебая. Большой вклад в создание расчетного аппарата важнейших свойств жидкости внесен Н. Н. Боголюбовым, М. Борном, X. Грином, Дж. Кирквудом, И. 3. Фишером, А. Ф. Скрышевским и др. Статистическая теория использует представления о наличии ближнего порядка как в жидком, так и в газообразном состояниях, т. е. она на новой основе возродила идею Ван-дер-Ваальса. Теория устанавливает связь между важнейшими термодинамическими характеристиками и микроструктурой жидкости путем применения радиальной функции распределения, а также выводит универсальное уравнение состояния, которое выражает связь основных параметров (давления, объема, температуры) с радиальной функцией и межмолекулярным потенциалом. [c.230]

В 2 мы приводили частные случаи формулы (5.16) для размеров и дипольных моментов поливиниловых цепей с независимым вращением вокруг соседних звеньев, полученные в работах С. Е. Бреслера и Я. И. Френкеля [ ], Дебая [ ], Тэйлора [ 0], Г. Куна [ ], Т. М. Бирштейн и О. Б. Птицына [12-14] и других авторов (см. формулы (1.18), (1.19) и (1.21) — (1.27)). Там же цитируются работы, в которых аналогичные уравнения были получены для цепей другого строения. [c.171]

Т дЗоо1дп)о.т в для жидких слоев до сих пор остается невыясненным. Френкель [1 ] по аналогии с теорией Дебая для удельных теплоемкостей твердых тел считал, что частоты тепловых волнообразных движений в тонком слое ограничены его толщиной. Это единственное полуколичественное рассмотрение вопроса об энтропийной компоненте А . В гл. 4 было показано, что амплитуды поверхностных волн для а>10 эрг/см при обычных температурах очень малы — порядка размеров молекул. Поэтому вклад энтропийной компоненты в общую энергию, вероятно, тоже мал, и, по-видимому, им можно пренебрегать, пока толщина слоя не достигнет молекулярных размеров. Для разреженного (неплотного) монослоя, как это совершенно правильно отметил Френкель [1 ], энтропийная компонента достигает таких размеров, что именно она главным образом и определяет энергию, и обычно используемые изотермы газообразных монослоев целиком интерпретируются на ее основе. Причиной этого является качественное изменение [c.171]

Теория Френкеля — Шоттки, позволяет получить количественные соотношения между проводимостью и концентрацией дефектов. Поэтому, измерив проводимость твердого электролита, можно по соответствующим уравнениям вычислить число дефектов. Было найдено, например, что в Na l при температуре, близкой к температуре плавления, концентрация вакансий равна (1 вакансия на каждые 10 000 катионов). Малая концентрация вакансий служит одной из причин того, что нормальные ионные кристаллы (типа Na l, Ag l и др.) даже при высоких температурах и в присутствии небольшого количества примесных ионов обладают проводимостью, не превышающей 0,1 См/м. Поскольку вакансии и межузельные ионы заряжены, можно ожидать, что они будут взаимодействовать между собой так же, как ионы в растворах электролитов. Френкель впервые указал, что это взаимодействие можно описать теорией Дебая — Гюккеля. Взаимодействие дефектов ведет к снижению энтальпии их образования и сказывается на величине проводимости ионных кристаллов. [c.107]

Для расчета периода нулевых колебаний адсорбированных молекул воспользуемся аналогией между твердо-и кидкофазными состояниями, предложенной Я.И.Френкелем [5]. В соответствии с ней применим к полимолекулярному адсорбционному слою подход, разработанный П.Дебаем [б] для описания теплоемкости твердых тел. Примем аналогом колеблющихся на поверхности твердого тела молекул капиллярные волны на поверхности жидкости, при этом их полное число равно числу мо-яекул в плотном мономолекулярном слое. Тогда, в соответствии о моделью Дебая, число мод с длиной водны между л и определяется вырахеиием [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология