Френкеля Эйринга теория вязкости

Теория вязкости на основе модели вакансий была развита Френкелем и Эйрингом. Эта концепция аналогична приведенному во втором параграфе этой главы кинетическому рассмотрению диффузии как следствию случайных блужданий. Представим квази-решетку жидкости. Под действием силы возникает течение жидкости. Это течение с кинетической точки зрения является результатом того, что переход молекул в соседние вакансии происходит чаще в направлении действия силы, чем в противоположном. Это различие в частоте блужданий объясняется тем, что сила X, действующая на одну молекулу, уменьшает энергию активации в одном направлении и увеличивает в обратном. Эта сила производит на расстоянии пути реакции (до вершины активационного барьера) работу Хс1/2, где й — период квази-решетки. Эта работа вычитается из энергии активации в направлении X и добавляется к энергии активации, отвечающей движению в противоположном направлении [c.370]

Активационная теория Френкеля — Эйринга приводит к следующему выражению для температурной зависимости вязкости [c.253]

Теория вязкости жидкостей рассмотрена в работах Френкеля, Панченкова, Эйринга и других авторов [3, 13, 14]. Однако она не может считаться полностью разработанной. [c.7]

Величина активационного барьера на пути перескока молекулы в новое положение определяет температурную зависимость вязкости. Согласно теории Френкеля — Эйринга [c.157]

Теория вязкости на основе модели вакансий была развита Френкелем и Эйрингом. Эта концепция аналогична приведенному во втором параграфе этой главы кинетическому рассмотрению диффузии как следствию случайных блужданий. Представим квази-решетку жидкости. Под действием силы возникает течение жидкости. Это течение с кинетической точки зрения является результатом того, что переход молекул в соседние вакансии происходит чаще в направлении действия силы, чем в противоположном. Это различие в частоте блужданий объясняется тем, что сила X, действующая на одну молекулу, уменьшает энергию активации в одном направлении и увеличивает в обратном. Эта сила производит на расстоянии пути реакции (до вершины активационного [c.287]

Экспериментальные данные зависимости эффективной вязкости от напряжения однородного сдвига в процессе стационарного, устойчивого, ламинарного течения структурированных жидкостей можно разбить на две группы по положению точки перегиба С (рис. 46). Для многих структурированных жидкостей точка С весьма близка к точке В. В этом случае для описания кривой г) (Р) используются одночленные формулы, в частности, теория Френкеля — Эйринга, в которой для функции Г) (Р) предлагается следующая формула [c.161]

С позиций активациониой теории вязкость определяется формулой Френкеля — Эйринга — Аррениуса (формулой АФЭ) [c.305]

Согласно теории Я. И. Френкеля — Г. Эйринга в жидкости, благодаря отсутствию дальнего порядка в расположении молекул, существуют неплотности упаковки в виде пустот, дырок . Молекула, колеблющаяся вокруг положения равновесия и находящаяся рядом с дыркой , перескакивает в нее и начинает колебаться вокруг нового положения равновесия до следующего перескока и т. д. Ясно, что чем больше количество дырок в жидкости, т. е. чем больше в ней свободный объем, не занятый молекулами, тем больше вероятность перескока молекул и тем меньше вязкость. [c.156]

Изменение температуры увеличивает кинетическую энергию теплового движения и как бы понижает высоту потенциального барьера. В соответствии с теорией Френкеля — Эйринга [87, с. 183 105, с. 464 120] температурная зависимость вязкости имеет вид [c.71]

При Т > (Т, + 120 °С) скорость перемещения сегментов в основном определяется энергетическим фактором. В этих условиях зависимость вязкости полимера от температуры описывается формулой Френкеля-Эйринга, выведенной на основе активационной теории [c.154]

В то же время, согласно активационной теории, при повышении температуры, когда возможен переход макромолекул из одного равновесного состояния в другое, важную роль играет энергия активации. Исходя из этой теории, Френкель [25] и Эйринг нашли температурную зависимость ньютоновской вязкости [c.74]

Повышение температуры от 15 до 65° С приводит к резкому снггжению предельней вязкости г)о (рис. 66). Согласно теории Френкеля — Эйринга [c.123]

Молекулярные механизмы вязкости были рассмотрены Я. И. Френкелем [18] и Эйрингом [50]. Предполагая, что читатель в достаточной мере знаком с кинетической и статистической теорией жидкостей, мы ограничимся кратким напоминднием основных выводов названных теорий. [c.164]

Структура полимерных жидкостей определяет их реологичеокие свойства. Течение полимерных жидкостей подчиняется общей теории. вязкости жидкостей, разработанной Френкелем, Панченковым, Эйрингом и рядом других авторов [7—9]. [c.54]

Из теории течения вязких жидкостей Френкеля — Эйринга [7, 207] вязкость 1 = (hlV )exp(AG IRT), где V — активационный объем (так называемый объем единицы течения). Пусть лг —среднее расстояние между соседними положениями метастабильного равновесия капли, у — длина единицы течения в направлении, параллельном линии смачивания. Уменьшение свободной поверхностной энергии системы при перемещении единицы длины линии смачивания равно ажг ( os 00 — соз0д). Отсюда изменение свободной энергии в расчете на единицу объема единицы течения АЕ = = a r i/( os0o —со8 0д). Тогда скорость изменения динамических краевых углов определяется уравнением [c.156]

В развитии теории вязкости значительную роль сыграла подсобная гипотеза о пустых ультрамикрополостях (едырках ) в жидкости, имеющих молекулярные размеры. Согласно этой гипотезе течение жидкости представляет собой процесс перемещения молекул в эти пустоты ). Исходя из молекулярно-кинетических представлений, Я. И. Френкель вычислил энергию образования таких полостей, а Эйринг и Юелл определили энергию испарения молекул в дырки . [c.135]

Дру1 ой подход к фиаич. трактовке В. полимеров, заложенный в работах Я. И. Френкеля и Г. Эйринга, рассматривает течение как кннетмч. процесс, происходящий при данных условиях с определенной скоростью. Отсюда следует возможность применения понятий теории абсолютных скоростей реакций к описанию вязкости и ее зависимости от основных параметров процесса. Прп этом элементарный акт течепия рассматривается как переход молекулярно-кинетич. единицы, совершающей этот акт, из одного равновесного положения в другое, отделенное от первого потенциальным барьером. При [c.287]

Представления о механизме теплового движения и вязкого течения в жидкостях получили дальнейшее развитие в теории аномально вязких систем Эйринга [20]. Современные представления об активационных механизмах вязкого течения и диффузии основываются на представлениях Френкеля и Эйринга о тепловом движении в жидкостях. Вязкое течение, по Эйрингу, происходит в результате перехода от равновероятной картины самодиффузионного перемещения кинетических единиц по всем направлениям пространства в покоящейся жидкости к несимметричному распределению вероятностей перехода частиц в вязком потоке, где перемещения частиц с наибольшей вероятностью происходят в направлении тангенциальной силы. Уточнение в расчет вязкости Эйринга внесено одним из авторов [21 ]. Было учтено, что перескоки частиц происходят по всем направлениям пространства, а не только в направлении действия тангенциальной силы. При малых напряжениях сдвига распределение вероятностей является линейной функцией напряжения сдвига, вследствие чего скорость деформации сдвига пропорциональна напряжению сдвига, т. е. наблюдается ньютоновское течение с постоянной вязкостью. При больших напряжениях, реализуемых в высоковязких жидкостях со сложным строением (полимеры, дисперсные системы и др. [22—26]), линейное приближение нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или скорости деформации сдвига. [c.13]

Эта теория течения структурированных жидко- и твердообразных систем [134], развитая на основе представлений Я. И. Френкеля, Ри и Эйринга и учитывающая механизм разрушения и тиксотропного восстановления структуры в потоке, по П. А. Ребиндеру, позволяет по полной реологической кривой течения системы определить энергию активации i/макс и i/миш периоды релаксации Вмакс и Эмин и по известным значениям наибольшей и наименьшей вязкости т)о и и периодов релаксации рассчитать модули сдвиговой упругости Смаке И Смпн- Максимальные значения этих характеристик (i/макс Эмакс. Смаке) СООТВеТСТВуЮТ ТеченИЮ СИСТеМЫ при наибольшем уровне вязкости практически неразрушенной [c.76]

Теория течения структурированных жидко- и твердообразных систем, развитая Г. М. Бартеневым и Н. В. Ермиловой [[134] на основе представлений Я. И, Френкеля [132], Ри и Эйринга [133] и учитывающая механизм разрушения и тиксотропного восстановления структуры в потоке по А. П. Ребиндеру [30, 34, 204], позволяет по полной реологической кривой течения системы определить энергию активации t/макс. мин, периоды релаксации бмакс, 0МИН И (по известным значениям наибольшей и наименьшей вязкости т]о, г]т И периодов релаксации) рассчитать модули сдвиговой упругости Смаке, Смин. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология