Амплитуда когерентного рассеяния нейтронов

На рис. 2.10 показаны атомные амплитуды когерентного рассеяния рентгеновского излучения, электронов и нейтронов. Наиболее сильная зависимость атомной амплитуды от угла рассеяния у электронов, менее сильная — у рентгеновского излучения и совсем она отсутствует у медленных ней- [c.40]

Отсюда видно, что в данном направлении отражаются нейтроны с дискретным значением их энергии. На практике используют отражения первого порядка. Интенсивность отражения п-го порядка в раз слабее интенсивности отражения первого порядка. Кроме того, если в отражении участвуют нейтроны с энергией вблизи максимума спектра, то нейтроны с энергией, отвечающей более высоким порядкам отражения, будут попадать в интервал спада кривой максвелловского распределения, что также обусловливается уменьшением относительной интенсивности отражений высших порядков. В качестве монохроматоров используются монокристаллы свинца, меди, цинка, бериллия, германия, характерными свойствами которых является большое значение амплитуды когерентного рассеяния при малом поглощении. Поворачивая кристалл-монохроматор на определенный угол, можно выделить из сплошного спектра нейтронов узкую полоску длин волн шириной порядка 0,05 А. [c.94]

Наиболее чистая ситуация может быть достигнута путем дейте-рирования в экспериментах по рассеянию нейтронов. К счастью, дейтерий и водород очень сильно различаются по амплитуде когерентного рассеяния тепловых нейтронов. Таким образом, можно осуществить изотопное мечение, эффективное для нейтронного рассеяния, но оставляющее систему близкой к невозмущенной . [c.64]

В настоящее время широко используют дифракцию рентгеновских лучей, электронов и нейтронов. Принципы формирования дифракционной картины для них одинаковы, так как они опираются на общую теорию интерференции когерентно рассеянных лучей. Однако имеются существенные различия в интенсивности интерференционных максимумов, связанные с величиной амплитуды [c.160]

Остановимся подробнее на п. 1 и 2. В случае нейтронов вместо атомной функции рассеяния принятой в рентгенографии, пользуются значениями амплитуды Ь когерентного рассеяния, не зависящей от Z, а вместо атомного множителя интенсивности р— эффективным сечением когерентного рассеяния. Изотопы одного и того же элемента могут иметь разные эффективные сечения рассеяния. Каждому изотопу присуще свое характерное значение амплитуды рассеяния Ь, в более общем случае — наличия спина — свои характеристические значения и Ь . Например, амплитуды рассеяния Ь для изотопов железа Fe и Ре (с нулевым спином ядра) равны 0,42-10" см и соответственно 1,01 X X10-12 см. [c.215]

Структуру вещества определяют по данным о когерентных амплитудах рассеяния им нейтронов. Исследования проводят на мо-но- и поликристаллических образцах. [c.205]

Как было показано в предыдущем параграфе, при рассеянии медленных нейтронов системой ядер интерференционные явления определяются только когерентной частью амплитуды рассеяния. Вычислим теперь влияние пространственного распределения ядер [c.602]

Главная особенность нейтронографии вызвана тем, что амплитуда Ь когерентного рассеяния нейтронов не зависит от атомного номера Z, тогда как в случае рентгеновых лучей функция атомного рассеяния / растет с числом Z. [c.165]

Явления, происходящие в пион-дейтронных взаимодействиях, представляют собой нечто среднее между явлениями, характерными для лгМ-взаимодействий и пион-ядерными реакциями [1]. Причина этого заключается в малой энергии связи дейтрона и его большом размере. Так как протон и нейтрон в среднем расположены далеко друг от друга, то ожидается, что в амплитуде пион-дейтронного (лй) рассеяния доминирует когерентное рассеяние на двух одиночных нуклонах. Дополнительные слагаемые с перерассеянием на двух нуклонах в общем случае малы, если главные члены не подавлены. Исключение составляет процесс поглощения лс1 -> NN, который не имеет аналога в пион-нуклонной физике. Он является прототипом поглощения пионов в ядрах. [c.115]

Чтобы обеспечить миграцию валентности путем физической диффузии радикалов, необходимо молекулярное движение макромолекулы или ее элементов. Физические методы исследования молекулярной подвижности (ЯМР, диэлектрические потери, спиновый зонд, механические потери) позволяют определить лишьч частоты движений различного масштаба, но не их амплитуды. Исключением является лишь когерентное рассеяние холодных нейтронов, которое дает не только частоты локальных малоамплитудных движений (V 10 с ), но и их амплитуды. [c.95]

Импульсное приближение для амплитуды рассеяния вперед представляет собой просто когерентную сумму рассеяний на нейтроне и протоне. Сейчас мы обсудим доплеровский сдвиг, возникающий от движения нуклона, и поправки на перерассеяние (Faldt and Eri son, 1968). [c.118]

Для фубой оценки предположим, что ядро состоит из N свободных нейтронов и 2 свободных протонов, взаимодействующих с пионом только в первом порядке по амплитуде сильного взаимодействия. Кроме того, рассмотрим случай, в котором размер ядра мал по сравнению с эффективной длиной волны пиона в ядре. В пределе точечного ядра пион имеет один и тот же угловой момент по отношению и к ядру, и к отдельным нуклонам. Тогда пион-ядерная "длина рассеяния Л/ в любой заданной парциальной волне есть когерентная сумма длин л п- и тг р-рассеяния с одинаковыми /. Эта "длина" Л/, согласно приближенным соотношениям (6.29), пропорциональна сдвигу энергии 6Е . [c.215]

Исследования ноложення легких атомов п изотопного состава кристаллов. Возможность таких исследований вытекает из того факта (см. выше), что атомные факторы при дифракции нейтронов ог кристаллов не растут монотонно с 2 (в отличие от рентгеновых лучей). I] случае нейтронов эффективные сечения рассеяния (см. ниже) имеют когерентную и некогерентную составляющие. Для дифракции важна когерентная. Изотопы одного и того же элемента могут иметь разные эффективные сечения рассеяния. Каждому изотопу присуще свое характерное значение амплитуды рассеяния 6, а в более общем случае — наличия спина — свои характеристические значения и Например, амплитуды рассеяния Ь для изотопов железа Ре и Ре (с нулевым спином ядра) равны 0,42 -10 см и соответственно 1,01 -10" см. [c.166]