Метод Кундта

Найденная условная химическая постоянная для синильной кислоты составила 3,58. Мольные теплоемкости газообразной синильной кислоты при постоянном давлении Ср и постоянном объеме Су и их отношение у, измеренные по методу Кундта , представлены в табл. 12. [c.16]

Рис. У.З. Обнаружение пьезоэлектрического эффекта методом Кундта (на кварце)

Обнаружение пьезоэлектрического эффекта легко осуществляется методом Кундта. Тонкоизмельченные порошки серы (желтый) и сурика (оранжево-красный) просеивают через шелковое сито и при этом они заряжаются сера — отрицательно, сурик — положительно. Если поляризованный давлением (имеющий на концах заряды) кристалл посыпать смесью этих порошков, сера соберется на конце с положительными, сурик — на конце с отрицательными зарядами (рис. У.З), окрашивая кристалл в разные цвета. Механизмы пьезоэлектричества, а также пиро- и сегнетоэлектричества будут рассмотрены в У.23 и след. [c.375]

I Обнаружение пироэлектрического эффекта легко осуществить тем же методом Кундта. Одним из классических примеров пироэлектрических кристаллов является турмалин, вид симметрии Зт (рис. У.4). [c.376]

Рис. У.4. Обнаружение пироэлектрического эффекта методом Кундта (на турмалине)

Возможно, что полосы, образующиеся в трубке, аналогичны тем, которые возникают з известном методе Кундта для определения длины звуковых волн, однако теория та ких полос до сих [c.551]

Опыт точно подтверждает это предсказание теории. Отношение удельных теплоемкостей при постоянном объеме и постоянном давлении можно определять экспериментально различными методами, например путем измерения скорости звука в соответствующем газе с помощью трубки Кундта, как это известно из физики. Экспериментально найденные значения для таких одноатомных и двухатомных газов, как аргон, пары ртути, кислород и др., точно соответствуют теоретическим данным. [c.45]

Рамзай, Колли и Треверс [141] произвели сравнение длины звуковой волны в гелии и в воздухе, пользуясь методом Кундта. Они нашли для образца гелия, плотность которого равнялась 2,133/16 плотности кислорода, значение ср/с =1,652. Так как эта величина достаточно близка к теоретической 1,66, то они пришли к заключению, что гелий, подобно парам ртути, следует считать одноатомным газом (при условии, что он не является смесью одноатомных газов последнее обстоятельство было проверено позднее). [c.118]

Возможно, наиболее эффективный метод быстрой агломерации частиц или капель в более крупные агрегированные единицы, которые затем можно осаждать в обычных пылеулавливающих установках (например в циклонах), заключается в пропускании пылевого облака или тумана через колонну, в которой газ подвергается воздействию стоячих звуковых волн. Когда через облако, помещенное в узкую трубку, пропускают звуковые волны низкой интенсивности, вначале дым появляется в виде колец, поскольку частицы начинают мигрировать к точкам пучности волны. Затем флокуляция становится заметной и в дыме можно различить гранулы. Хлопья увеличиваются и либо оседают на стенках, либо собираются в антинодальных плоскостях, образуя слоистые структуры, напоминающие отчасти столбики пыли, образующиеся в пучностях волн в классической трубке Кундта [720]. Наиболее обширный обзор работ по теории агломерации с помощью звуковых волн и практическому применению метода опубликован Медниковым [567]. [c.520]

Если газ натекает через капиллярную трубку, длина которой достаточно велика по сравнению с диаметром, а последний много больше средней длины свободного пробега молекул газа, то скорость потока зависит от вязкости газа. При так называемом вязкостном натекании количество газа, протекающего через ионизационную камеру, зависит от вязкости газа и разности квадратов давления в резервуаре и ионизационной камере. Кундт и Варбург [П78] нашли, что при более низком давлении газа, когда средняя величина свободного пробега становится сравнимой с диаметром трубки, скорость потока начинает превышать скорость при вязкостном натекании. Это происходит благодаря отражению молекул при ударе о стенку и скольжению их по стенке трубки. Когда размеры трубки, через которую проходит газ, намного меньше средней длины свободного пробега молекул газа, то вязкость газа перестает играть роль в образовании потока, так как молекулы газа сталкиваются только со стенками, а не между собой. Поток в таких условиях известен под названием потока Кнудсепа [П42], или молекулярного потока, и представляет собой фактически процесс диффузии. Каждый компонент газовой смеси диффундирует независимо друг от друга согласно градиенту давления со скоростью, пропорциональной где М — молекулярный вес компонента. Таким образом, газ, выходящий из трубки или пористого натекателя, будет обогащен соединениями более низкого молекулярного веса. Образец в резервуаре будет обедняться этими соединениями, в результате чего состав газа, входящего в ионизационную камеру, со временем в значительной степени изменится, если не работают с резервуаром достаточного объема. Диффузия молекул используется для разделения смесей (включая изотопы) и лежит в основе метода определения молекулярных весов по скорости диффузии. В масс-спектрометрии часто применяется метод молекулярного натекания во всем диапазоне используемых давлений, так как при этих условиях число молекул любого компонента газа, анализируемого в ионизационной камере, прямо пропорционально разности парциальных давлений этого компонента в резервуаре и камере. При этом предполагается, что откачивание газа из ионизационной камеры насосами также происходит в режиме молекулярного потока. В обычных условиях, когда давление в ионизационной камере ничтожно по сравнению с давлением в резервуаре, число молекул любого компонента в ионизационной камере пропорционально его давлению в резервуаре. На основании экспериментальных данных и теоретических положений Кнудсен вывел уравнение для постоянного потока газа через капилляр диаметра d и длины L. Это уравнение применимо для любых давлений. Количество газа Q, определенное как d/dt pv), протекающее через трубку, описывается выражением вида [c.75]

Осажденные тонкие пленки были, по-видимому, впервые получены в 1857 г. Фарадеем [1J при проведении им опытов по взрыву металлических проволочек в инертной атмосфере. Дальнейшие эксперименты по осаждению пленок были стимулированы в XIX-м столетии интересом к оптическим явлениям, связанным с тонкими слоями вещества, и исследоиааиями кинетики и диффузии газов. В 1887 г. Нарволд [2] на примере проволок из платины продемонстрировал возможность осаждения тонких металлических пленок в вакууме с использованием джоулева тепла. Годом позже Кундт [3] применил этот же метод для измерения показателя преломления пленок металлов. В последующие десятилетия тонкие пленки использовались только для чисто физических исследований. Только с совершенствованием вакуумного оборудования, которое позволило организовать массовое производство и контроль свойств тонких осажденных пленок, последние нашли промышленное применение. За последнюю четверть века области применения тонких пленок значительно расширились. В качестве примера можно привести просветляющие покрытия, зеркала, интерференционные фильтры, солнечные очки, декоративные покрытия на пластиках и тканях, использование тонких пленок в электронно-лучевых трубках и совсем недавно — в производстве микроэлектронных схем. Рассмотрение с различных сторон последнего применения и является целью написания данной книги. [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология