Рейнольдса турбулентное

Уравнения Рейнольдса. Турбулентное движение в практических расчетах описывают не мгновенными, а осредненными во времени скоростями [c.21]

Как при ламинарном, так и при турбулентном движении вдоль стенок трубы, ограничивающих поток, пролегает пограничный слой. В этом тонком слое скорость меняется от нуля (на поверхности) до некоторого значения, характерного для определенного режима движения. Движение жидкости или газа при больших числах Рейнольдса (турбулентный режим) эквивалентно движению жидкости с ничтожно малой вязкостью. Исключением является область пограничного слоя [30, с. 206 ]. В этом слое градиент скорости выше, чем в основном потоке, а касательные напряжения достаточно велики. [c.43]

Рис. 11. Изменение теплопередачи в зависимости от числа Рейнольдса (турбулентности потока)

Переход ламинарного режима в турбулентный при повышении скорости потока происходит не сразу по достижении критического значения числа Рейнольдса. Турбулентность проявляется сначала в ограниченном объеме образуются вихри, которые в следующее мгновение рассеиваются потоком, чтобы потом возникнуть снова в том же месте. Только с дальнейшим увеличением скорости устойчивый турбулентный режим создается во всем объеме. Можно поэтому предположить, что между ламинарным и турбулентным режимами существует промежуточная область. [c.24]

При сравнении экспериментальных и теоретических результатов наиболее важна зависимость скорости процесса конденсации от природы взаимодействия одинаковых и неодинаковых молекул между собой и с поверхностью конденсации. Если течение однородной жидкости имеет место при давлениях, близких к атмосферному, то турбулентный поток возникает при больших значениях чисел Рейнольдса. Турбулентное течение паро-газовой смеси в объеме конденсатора интенсифицирует процесс теплообмена и при конденсации в жидкое состояние. Это происходит потому, что турбулентное течение разрушает образующийся у поверхности так называемый диффузион-120 [c.120]

Информация о полях скорости и давления, необходимая для решения задач о распределении и превращении веществ в реакционных аппаратах, часто может быть получена из рассмотрения чисто гидродинамической стороны проблемы. Огромное разнообразие реальных течений жидкости, подчиняющихся одним и тем же уравнениям гидродинамики, обусловлено множеством геометрических, физических и режимных факторов, определяющих область, тип и структуру течения. Классификацию течений для описания их специфических свойств можно произвести различными способами. Например, широко распространена классификация течений по величине важнейшего режимно-геометрического параметра — числа Рейнольдса Ке течения при малых числах Рейнольдса [178], течения при больших числах Рейнольдса (пограничные слои [184]), течения при закритических числах Рейнольдса (турбулентные течения [179]). Следует заметить, что такая классификация имеет важный методический смысл, поскольку определяет малый параметр, Ке или Ке , и указывает надежный метод решения нелинейных гидродинамических задач — метод разложения по малому параметру. Не отрицая плодотворность такой классификации течений, в данной книге будем исходить не из математических и вычислительных удобств исследователя гидродинамических задач, а из практических потребностей технолога, рассчитывающего конкретный аппарат с почти предопределенным его конструкцией типом течения реагирующей среды. В этой связи материал по гидродинамике разбит на две главы. В первой из них рассматриваются течения, определяемые взаимодействием протяженных текучих сред со стенками аппарата или между собой течения в пленках, трубах, каналах, струях и пограничных слоях вблизи твердой поверхности. Во второй главе рассматривается гидродинамическое взаимодействие частиц различной природы (твердых, жидких, газообразных) с обтекающей эти частицы дисперсионной средой. [c.9]

На внешней границе турбулентных закрученных макроструктур наб.людаются переходные узкие ламинарные области, на внешней границе которых, в свою очередь, наблюдаются ПНО, т, е, при небольших числах Рейнольдса турбулентные закрученные микроструктуры ие проникают до ПНО и не нарушают ее сп.тош-ности. Таким образом, как в области ламинарных, так и турбулентных закрученных макроструктур сплошность ПНО не нарушается, выполняется условие непротекания и осуществляется [c.55]

Интересно еще качественно сравнить формулы для распределения концентраций и диффузионных потоков при ламинарном и турбулентном режиме течения. При турбулентном режиме толщина диффузионного подслоя весьма мала по сравнению с толщиной ламинарного пограничного слоя. Соответственно этому закон распределения концентрации с расстоянием от твердой стенки, вырамсаемый формулами (25,12) и (25,13), приводит к весьма резкому изменению концентрации вблизи стенки. На расстояниях, превышающих толщину концентрация практически слабо зависит от расстояния до стенки (в соответствии с формулой (24,11)), Таким образом, при переходе от ламинарного течения к турбулентному распределение концентрации в зависимости от расстояния должно становиться более крутым. Крутизна распределения должна быстро возрастать с увеличе/1нем числа Рейнольдса турбулентного потока. Последнее утверждение лучше всего иллюстрируется фотографиями, приведенными на рис. 28 и 29. Фотографии эти, заимствованные из цитированной выше работы Лина, Мультона и Патнэма, представляют интерферометрическое измерение распределения концентрации вблизи электрода, обтекаемого турбулентным потоком. Электрод представлял часть стенки трубы, через которую прокачивался раствор. Первая фотография относится к числу Рейнольдса Re==2000, вторая — к Re = 7200. [c.156]

А. Дж. Рейнольдс, Турбулентные течения в инженерных приложениях. М. Энергия, 1979. 408с. [c.107]

Пок азать, что эффективное значение числа Рейнольдса турбулентной струи, определенное как а/ 1/2р/м-эф, равно 39,0. [c.131]

В нриведенной теории предполагалось, что мол<но преие1бречь охлаждением циркулирующих газов, обусловленным теплоотводом к стабилизатору. Однако это влияние, очевидно, будет существенным, если стабилизатор мал, а толщины теплового н динамического пограничных слоев отиосите тьно велики. Одновременно предполагалось, что величина зоны циркуляции и отношение количеств смешивающихся газов не зависят от критерия Рейнольдса. Турбулентность набегающего по-тока увеличивает долю горючей смеси в точке /, и линия перемешивания сдвигается вправо. Поэтому процесс горения прекращается при меньших значениях критерия V dpS , что согласуется с опытными данными. [c.236]

При увеличении критерия Рейнольдса турбулентная скорость распространения пламени несколько возрастает, поэтому полнота сгорання улучшается. Указанные закономерности имеют место независимо от величины тепловых потерь из зоны реакции. [c.291]

Если, согласно Рейнольдсу, турбулентные пульсации скорости и давления связывать с проявлениями неупорядоченности, хаоса , белого шума , наложенного на осредненное движение, весьма трудно представить роль такого хаоса в процессе взвешивания и транспорта наносов. Действительно, если представить симметричность вертикальных пульсаций скорости в потоке, их влияние на движение сальтирующих частиц в среднем будет незначительным. Вместе с тем трудно ожидать, что в придонной области потока вертикальные пульсации разного знака будут строго симметричными. Это требует дальнейших исследований и использования в уточненных расчетах сальтационного движения твердых частиц. Учет асимметрии пульсаций может привести также к заметному уточнению диффузионных моделей переноса. [c.38]

Для большинства практически интересных псевдоожиженных H Teli в начале ожижения число Рейнольдса Re — U fdlv менее 10. Таким образом, судя по режиму потока вокруг одиночной частицы, нельзя ожидать возникновения за ней множества мелких турбулентных вихрей. Даже при более высоких числах Рейнольдса турбулентность будет незначительна, так как частицы находятся на слишком близком расстоянии, чтобы за каждой из них мог развиться гидродинамический след. Из двухфазной теории, в соответствии с уравнением (IV,5), следует, что при развитом псевдоожижении скорость газа в просветах между частицами не должна заметно отличаться от так что микроструктура потока будет оставаться прежней. [c.158]