Омический нагрев

В зависимости от способа превращения электрической энергии в тепло различают нагревание электрическими сопротивлениями (омический нагрев), индукционное нагревание, высокочастотное нагревание, а также нагревание электрической дугой. [c.322]

Метод Чохральского реализуется в кристаллизационной установке, изображенной на рис. 88. Данные установки оснащены системами автоматического управления в них, в основном, используется либо высокочастотный, либо омический нагрев. На рис. 88 также представлены монокристаллы кремния и танталата лития, выращенные в автоматическом режиме. [c.125]

Омический нагрев наиболее часто используется при выращивании тугоплавких монокристаллов, поскольку он технически прост и надежен. Это не значит, однако, что нет проблем, связанных с его использованием. [c.129]

Нагревание образца осуществляется путем прямого омического нагрева, бомбардировкой электронами, высокочастотным (индукционным) нагревом или действием интенсивного светового пучка. Если применяется прямой омический нагрев, поперечное сечение образца не должно превышать 1—2 мм , чтобы ток накала не достигал трудноконтролируемого значения. Следует использовать переменный ток, поскольку постоянный ток вызывает, как известно, фасетирование поверхности (в частности, вольфрамовой проволоки) [11, 16]. Этот процесс, наблюдаемый только нри температурах ниже 2200 К, происходит, вероятно, из-за поверхностной миграции ионов вольфрама к отрицательному полюсу проволоки и вследствие преимущественной диффузии сопровождается образованием граней 110 ив меньшем количестве граней 112 и 111 . [c.124]

При других значениях К омический нагрев является весьма существенным, так как отношение д1д быстро увеличивается с ростом М. Из рис. 11 видно также, что выделение тепла при работе в режиме насоса равно тепловыделению при работе в режиме генератора с меньшим значением коэффициента например, кривые для К=—3 и К= 1 совпадают между собой. Это означает, что в электрических генераторах с практически приемлемыми значениями коэффициентов (скажем, К 0 8) проблемы, связанные с нагревом, будут столь же сложными, как и в насосах, где происходит выделение значительных количеств тепла за счет приложенного электрического поля. Это утверждение сделано на основании рассмотрения рис. И, построенного для случая постоянного расхода через канал, что маловероятно при сравнении работы канала в режиме генератора и насоса. [c.37]

Для обогрева плавильных решеток и цилиндров шнековых устройств применяют пары высокотемпературного органического теплоносителя (ВОТ) жидкие теплоносители электрический ток (омический нагрев) индукционный ток. [c.213]

Написанное условие зависит от взаимного распределения скоростей и поля, которое нельзя определить заранее. Обычно при наличии внешнего электрического поля омический нагрев вносит заметный вклад. [c.278]

Ри с. 9. Омический нагрев при одномерном течении в канале с изолированными стенками (У —см. рис. 7). [c.294]

Распределение вязкостной диссипации в канале при различных интенсивностях магнитного поля показано на рис. 8. Видно, что максимальное тепловыделение происходит около стенки, а это ведет к увеличению теплового потока вблизи границы. Оценить влияние омического нагрева более трудно, так как он зависит и от М, и от К. Если же К = — 1, то общий ток исчезает и омический нагрев происходит только за счет циркуляционных токов. На рис. 9 показана найденная по уравнению (59) величина омического тепловыделения, поделенная на среднее тепловыделение за счет вязкостной диссипации и М . Оказывается, что и в этом случае (электрически изолированные стенки) внутреннее тепловыделение происходит главным образом вблизи стенок. При больших магнитных полях величины тепловыделения вязкостной диссипации за счет омического тепловыделения будут примерно одинаковы [c.294]

Рис. 10. Омический нагрев при одномерном течении в канале в режиме короткого замыкания (У—см. рис. 7).

При других значениях К омический нагрев выражен достаточно резко, так как д/до быстро возрастает с М. Следует также отметить, что, как видно из рис. 11, нагрев при работе в режиме ускорителя равен нагреву при работе в режиме генератора с более низким значением коэффициента. Так, например, кривые для К = — 3 и К = 1 совпадают. Это означает, что в генераторах практически с приемлемым к. п. д. (например, при К 0,8) проблема теплоотвода может оказаться настолько же серьезной, как и в ускорителе, где за счет приложенного электрического поля выделяется большое количество энергии. Причины такого результата заключаются в том, что сравнение, показанное на рис. 11, сделано при условии равенства расхода, применение которого при сравнении ускорителя с генератором, вообще говоря, неверно. [c.296]

Напротив, имеется, например, температурный предел, определяемый теп-лофизическими свойствами материалов нагревателей и тепловых экранов. Более того, взаимодействие паров кристаллизуемого вещества с материалом нагревателя зачастую уменьшает срок его службы. Омический нагрев накладывает ограничение и на атмосферу кристаллизации. На рис. 95 представлены различные типы омических нагревателей. Основное требование к ним — устойчивость при высоких температурах, т. к. в противном случае произойдет нарушение теплового режима кристаллизации. Как показал опыт эксплуатации омического нагрева, весьма эффективным оказался коаксиальный нагреватель (рис. 95 д), представляющий собой систему из трех соединенных по следовательно труб. Причем внутренная трубка (нагреватель) выполнена из вольфрамового листа, что позволило создавать в нем температуры порядка 2500 Ч- 2800 °С. Два внешних молибденовых экрана играют активную роль, поскольку являются проводниками электрического тока к нагревательному элементу. [c.130]

Joule нагрев джоулевым теплом, омический нагрев [c.257]

Однако можно показать, что максимальная омическая диссипация больше средней вязкой диссипации в раз это позволило ряду авторов в своих решениях пренебречь вязкой диссипацией. Это допущение при решении уравнения (66) для Л = — 1 было принято и Альфером [Л. 46] и Сайтелем Л. 47]. Они получили, что при достаточно больших М омический нагрев может стать больше энергии, подводимой к жидкости от внешних источников тепла — (/, и температура жидкости может стать выше температуры стенки (т. е. тепло начнет отводиться от жидкости). Решение Альфера в пределе для больших М дает [c.35]

Однако омический нагрев распределен по значительной части канала, а вязкая диссипация сосредоточена в магнитном пограничном слое вблизи стенки. Суммарный результат такой комбинации при больших числах Гартмана —равномерное распределение источников тепла по сечению канала. Эта задача (за исключением адиабатических стенок) пока не решена, хотя ее решение не > 0,1 о,г о,д 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 %о представляет больших трудно-Безразмерное расстояние от стенки / стей. Перлмуттер и Сайгель [c.36]

В резистивных испарителях тепловая энергия для нагрева испаряемого вещества получается за счет выделения джоулева тепла при прохождении тока через нагреватель (омический нагрев). Большим преимуществом резистивного нагрева является простота устройств электропитания, а также удобство контроля и регулирования режимов работы испарителя. Для питания испарителя обычно используется понижающий трансформатор. Плавная регулировка подаваемого на испаритель напряжения осуществляется с помощью автотрансформа- [c.215]

Для замыкания системы уравнений магнитогидродинамики требуется еще одно уравнение. Это уравнение накладывает дополнительную связь на вектор магнитной индукции В, который в уравнении (15) входит в член, учитывающий пондермоторные силы, а в уравнении (18) — в член, учитывающий омический нагрев. Очевидно, что приложенное к жидкости магнитное поле будет каким-то образом изменять течение и действие поля проявится в виде дополнительно входящих в уравнение членов, зависящих от В. Точно так же сама жидкость будет реагировать на приложенное поле таким образом, что возникающие, согласно закону Ома, токи уменьшат действие сил электромагнитного поля. Магнитное поле, фигурирующее в уравнениях магнитогидродинамики, представляет собой результирующее, или общее, магнитное поле, присутствующее в жидкости. Поведение этого поля определяется законом индукции Фарадея [см. уравнение (2)], который связывает между собой магнитное поле и общий электрический ток, включая и тот, который служит для образования приложенного поля. Используя уравнение (9) и обозначая ] о ток во внешнем соленоиде, можем написать следующее выражение для В [c.272]

Конвекция между параллельными вертикальными пластинами. Рассмотрение течения между двумя параллельными пластинами более сложно, так как здесь появляется дополнительный параметр — разность температур стенок. Однако такая геометрия позволяет экспериментально изучать одномерные течения. Путс [30] проделал обширный анализ данного случая, учитывая при этом омический нагрев, вязкостную диссипацию и внутренние источники тепла. Гершуни и Жуховицкий [34] рассматривали задачу, когда стенки находятся при одинаковой температуре, однако в своем исследовании авторы не учитывали диссипативные члены, входящие в уравнение энергии. Путс [30] исследовал плоский канал, образованный двумя параллельными пластинами. Две другие стенки канала электрически изолированные. В этом случае индуктированный ток течет в поперечном направлении параллельно пластинам, и так как электрическое поле приложено к коротким стенкам канала, средний ток через пластины равен нулю. Граничные условия в данной задаче требуют, чтобы наведенное магнитное поле обращалось в нуль на поверхности вертикальных пластин. Такого рода условия обсуждались в разд. П. В. Эта задача аналогична задаче Гартмана о течении в канале, рассматриваемой в разд. IV. А. Для исследования задачи Путс вводит четыре безразмерных [c.285]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология