Слоистое движение

Вследствие относительно малой разности удельных весов жидкостей и большой снлы трения между слоями волнообразование разрушает слоистое течение при сравнительно малых относительных скоростях жидкостей. Вследствие того, что встречное слоистое движение жидкостей в каналах экстрактора невозможно, возникает необходимость в устройстве отверстий в ленте, образующих стенки каналов. В этом случае жидкости в экстракторе движутся не только вдоль каналов, образованных спиралью, но также и в радиальном направлении, перетекая из канала в канал. [c.469]

В случае слоистого движения уравнение для расчета сопротивления имеет вид [c.173]

Сопоставление формул (121) с формулами (110) для коэффициента теплоотдачи конвекцией подтверждает сделанный ранее вывод о том, что переход слоистого движения в турбулентное совершается при значениях числа Рейнольдса 200—250, что объясняется -турбулизацией потока при внезапных расширениях и сужениях и резкими поворотами при движении через пористый слой. Сопротивление полидисперсного слоя зависит от соотношения отдельных фракций в слое. Так, на основе исследования сопротивления слоя из смеси двух компонентов возможно прийти к следующим выводам. [c.107]

Из (73а) следует, что безразмерный профиль скорости при слоистом движении жидкости в плоском канале не зависит ни от величины вязкости, ни от величины продольного градиента давления и представляет собой квадратичную параболу. [c.88]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

Сила сопротивления сдвигу называется силой внутреннего трения. При прямолинейном слоистом движении жидкости (рис. 0-3) сила внутреннего трения между смещающимися один относительно другого слоями выражается формулой Ньютона [c.11]

В отличие от ламинарного потока, характеризующегося, как уже отмечалось, параллельно-струйчатым, или слоистым, движением жидкости, при турбулентном режиме частицы последней движутся по сложным и разнообразным траекториям, соударяясь друг с другом и со стенками трубы или канала. В каждой точке турбулентного потока происходит беспорядочное изменение скорости во времени (колебание, пульсация), но ее среднее значение в данной точке при установившемся движении постоянно. Структуру турбулентного поюка представляют схематически так (рис. 1-8, б). Непосредственно у омываемой стенки располагается тонкий пограничный слой (толщиной б), который движется ламннарно. Вся остальная масса жидкости образует турбулентное ядро потока. В каждой из этих зон средине скорости частиц возрастают по мере удаления от стенки, но в различной степени. На это указывает то обстоятельство, что гидравлическое сопротивление (потерянный напор к ), как показали опыты Рейнольдса, растет при ламинарном режиме пропорционально средней скорости потока т, а при турбулентном — пропорционально (в шероховатых трубах ш ). [c.40]

До начала опыта бак 3 заполняется водой, а бачок 1 — водным раствором специальной краски. С помощью затвора 6 в трубе устанавливается небольшой расход, при котором режим движения будет ламинарным. Если при этом, открыв кран 2, впускать в поток краску, то резко очерченная тонкая струйка краски, скорость которой равна местной скорости воды, не размываясь, будет двигаться прямолинейно вместе с окружающим потоком воды по всей длине трубы, свидетельствуя о наличии в трубе ламинарного, т. е. слоистого, движения без пере- [c.116]

Выше отмечалось, что при движении жидкостей и газов наблюдаются два режима ламинарный и турбулентный. При ламинарном (слоистом) движении жидкости в трубопроводе частицы перемещаются в направлении основного потока, не имея скоростей в поперечном направлении. Частицы движутся упорядоченно, хотя и имеют местные вращения, так как скорость в сечении потока вязкой жидкости распределяется неравномерно (рис. 1.34). Ламинарным называется такой режим движения, при котором в результате вязкого взаимодействия происходит сдвиг отдельных слоев жидкости, не приводящий к их перемешиванию. [c.52]

Экспериментально установлено [2], что существуют два режима движения потока — ламинарный и турбулентный. Ламинарное, или слоистое, движение наблюдается при малых скоростях или в трубах малого диаметра. При ламинарном движении слои жидкости скользят один относительно другого не перемешиваясь. В условиях установившегося движения скорость w при ламинарном режиме постоянна в каждой точке потока, т. е. и = f(x, у, г). [c.56]

Важным условием, обеспечивающим интенсивное перемещивание ванны, является получение турбулентного характера движения жидкостей в ванне. Естественно, что относительно медленная циркуляция масс металла в ванне, носящая ламинарный характер, будет менее эффективна, так как при ламинарных потоках в процессе перемешивания продолжают превалировать относительно медленные процессы молекулярной диффузии и теплопроводности. Переход ламинарного (слоистого) движения в турбулентное, носящее пульсационный вихревой характер, будет характеризоваться определенным значением числа Для этого условия затраченная мощность перемешивания должна быть больше той критической мощности сил инерции, которая и характеризует переход ванны в состояние тур лентного режима. [c.417]

При прямолинейном слоистом движении жидкости (рис. 0-1) сила внутреннего трения между смещающимися слоями равна (закон Ньютона) [c.11]

С переходом от слоистого движения к вихревому начинают быстрее расти гидравлические сопротивления, и их зависимость изменяется от скорости потока. В ламинарном потоке сопротивления являются функцией скорости в первой степени, а в турбулент- ц ном — во второй. Распределение скоростей в обоих режимах потоков различное. В первом случае оно представляет собой параболу, во втором — очень плоскую кривую. Наглядное представление об этом дает рис. 3-1. [c.131]

Таким образом, при слоистом движении скорость деформации сдвига равна градиенту скорости [c.13]

Такой закон связи между сг и б в [1] называют обобщенным законом вязкости Ньютона, так как в частном случае — при прямолинейном слоистом движении (одномерном сдвиге) — он вырождается в известный закон вязкости Ньютона [c.91]

Проведенные опыты показали, что при скоростях жидкости гй в трубе 2 ниже некоторой критической величины струйки красителя проходят по всей длине трубы, не размываясь и не смешиваясь с потоком жидкости, идущим из резервуара /. При скоростях же ау > гй к струйка красителя, попадая в трубу 2, размывается, окрашивая весь поток. Очевидно, в первом случае (гй< < < аУк) частицы жидкости движутся по траекториям, параллельным стенке трубы 2, не перемешиваясь такой режим параллельноструйчатого, или слоистого, движения жидкости называется л а -м и н а р н ы м. Во втором случае (тю > гй ), несмотря на поступательное движение потока слева направо, отдельные его частицы перемещаются по самым разнообразным траекториям (хаотически), вызывая перемешивание всей жидкости такой режим течения называется тypбyJ eнтным. [c.39]

Рассмотрим элементарный объем жидкости, ограниченный плоскостью АВСВ (рис. 1.2). При слоистом движении вследствие различия скоростей, с которыми перемещаются верхняя и нижняя поверхности выделенного объема, произойдет деформация этой фигуры в виде АВ С О, скорость сдвига которой [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология