Энергия средняя

В табл. 4.3 приведены полученные из рассчитанных распределений значения средней внутренней энергии ( ,>, средней колебательной энергии (Е ), коэффициента корреляции между ними Ки/ ,,. а также средняя доля колебательной энергии во внутренней энергии молекулы для всех рассматриваемых температур. Из таблицы видно, что параметры энергетических распределений молекул Н2 практически не зависят от температуры, доля колебательной энергии составляет примерно 85% внутренней знергии образующихся в результате рекомбинации молекул водорода. [c.104]

Тепловая энергия используется для различных целей. Энергия высокого потенциала (более 623°К) применяется для высокотемпературной обработки сырья (обжиг и др.) и интенсификации химических реакций. Ее получают за счет сжигания различных видов топлива непосредственно в технологических устройствах. Тепловая энергия среднего (373—623°К) и низкого (323—423°К) потенциала используется в производственных процессах, связанных с изменением физических свойств материалов (нагрев, плавление, дистилляция, выпаривание), для нагрева компонентов при химических процессах, а также для проведения некоторых химических процессов. [c.57]

В качестве энергоносителей выступают электрический ток (переменный и постоянный), пар как силовая и тепловая энергия среднего потенциала, горячая вода как тепловая энергия низкого потенциала, топливо (твердое, жидкое, газообразное), охлажденная вода, воздух, инертные газы. [c.48]

Температура, включенная в (1.4) и (1.4а), является функцией средней скорости движения средней частицы тела (средней кинетической энергии средней частицы), и, следовательно, может принимать лишь положительные значения от О до схз, так как кинетическая энергия всегда положительна (Е 0). Будучи пропорциональной абсолютному значению средней кинетической энергии средней частицы тела, эта температура получила название абсолютной или термодинамической температуры. [c.12]

Предположим, что соударения ионов с нейтралами упругие. Тогда ионы при соударении передают нейтралам половину своей избыточной энергии. Средняя энергия, получаемая нейтралом от [c.77]

Это соотношение носит название соотношения неопределенностей для энергии и времени, причем первый сомножитель слева отвечает дисперсии в значениях энергии, среднее значение которой равно Ед = <Н>. Оно показывает, что при измерении энергии за конечный промежуток времени А/ мы не можем получить точного значения энергии (как это имеет место в состоянии, собственном для Я), а только лишь некоторое среднее значение с конечной дисперсией. При таком измерении энергии состояние, собственное для Я, перестает [c.67]

В отношении энергии средних взаимодействий все участки белковой цепи можно четко разделить на две группы. В первую входят конформационно жесткие фрагменты, пространственное строение которых практически полностью определяется взаимодействиями входящих в них остатков. Вторая группа включает конформационно лабильные фрагменты цепи. Свою окончательную пространственную форму они обретают (иногда не до конца) после реализации не только средних межостаточных взаимодействий, ио и дальних. Расчеты большого числа сложных природных олигопептидов (см. гл. 8-14), фрагмента Ьеи -Суз нейротоксина II и БПТИ (см. гл. 15, 16) обнаружили в организации их пространственных структур следующие характерные черты, по-видимому, общие для эволюционных аминокислотных последовательностей. [c.474]

Тонкое дробление дисперсной фазы — характерная особенность смесительно-отстойных экстракторов. В самом деле, в колоннах без внешнего подвода энергии средний размер капель составляет примерно 3—6 мм, в колоннах с подводом энергии — порядка 1 мм, а в СОЭ средний размер капель — порядка [c.1115]

Иногда для характеристик удельных расходов энергии на процесс переработки резиновых смесей используют величину удельной потребляемой энергии. Средние значения удельных расходов электроэнергии при вальцевании каучука и резиновых смесей (в кДж/кг) разогрев протекторной смеси — 0,36 пластикация НК — 0,15 изготовление протекторной резиновой смеси — 0,16. [c.117]

Вещества испаряются при любой температуре выше О К в результате случайных отклонений мгновенной кинетической энергии отдельных поверхностных атомов по сравнению с тепловой энергией (средней кинетической). Вероятность того, что эти отклонения произойдут у всех атомов, принадлежащих поверхности, экспоненциально растет с температурой. Условно принято считать температурой испарения такую, при которой давление собственных паров вещества над поверхностью рз = 1,33 Па (Ю мм рт. ст.). [c.141]

Энергия (средние значения), кДж/моль (ккал/моль) [c.36]

Линейный эффект Штарка может наблюдаться только в системе с кулоновской потенциальной энергией (атом водорода), где имеется вырождение по квантовому числу I. Во всех других атомах поле, действующее на электрон, отличается от кулоновского, поэтому уровни, относящиеся к разным I (следовательно, разной четности), имеют разную энергию. Средний электрический момент в этих состояниях равен нулю. В этом случае влияние внешнего электрического поля будет сказываться на положении энергетических уровней только во втором приближении теории возмущений. Изменение энергии состояния nhn) определяется формулой [c.327]

Область низких энергий. При малой энергии средняя длина свободного пробега пиона в ядре, как правило, больше ядерного размера. Тогда естественно использовать при описании процесса ДП метод многократного рассеяния. В главном порядке основным механизмом реакции (я , я") является последовательный процесс, показанный на рис. 7.26. Каждая однократная перезарядка в этом [c.281]

Оказалось, что скорости окисления первой метильной группы в ряду производных бензола возрастают при увеличении числа СНз-групп пропорционально снижению потенциала ионизации. Скорости окисления 2-метилнафталина и толуола были близки при значительной разнице в потенциале ионизации. В этом случае наблюдается удовлетворительная корреляция с энергиями средних я-электронных переходов, рассчитанных по методу молекулярных орбит (табл. 2). [c.157]

Энергии средних электронных переходов вычислялись как разности средних энергий орбиталей, запятых л-электронами, и средних энергий орбиталей, относящихся к СНз-группам. [c.157]

Мы не рассматривали в деталях способ оценки ионных радиусов. Член представляет собой среднее расстояние между зарядами в ионной паре в состоянии с наименьшей потенциальной энергией. Среднее квадратичное смещение от среднего расстояния дается выражением [c.73]

При использовании соотношения (24) нами были оценены характерные времена релаксации отдельных участков функции распределения молекул метана по скоростям, средней энергии, средней скорости молекул метана и Я-функции всей системы. Оказалось, что только изменение величины Я описывается достаточно точно соотношением (24) во всем интервале времени. [c.198]

Пример. Рассмотрим возбуждение паров ртути и натрия, которые состоят из от- и, дельных атомов, и молекулярного азота в Рис. 23. Распреде-условиях теплового равновесия при разных ление частиц по их температурах. При комнатной температуре энергиям средняя, кинетическая энергия частиц [c.53]

Формула для двухчастичной энергии — среднее от оператора типа е 1гц — содержит интегралы как без перестановок, так и с одной перестановкой. Интеграл без перестановок типа [c.174]

Уравнение (4.21) показывает, что вследствие большой средней кинетической энергии электронов их скорость дрейфа пропорциональна квадратному корню из энергии среднего свободного пробега или квадратному корню из значения поля, деленного на плотность газа. Это справедливо только в [c.128]

Расстояние между частицами вещества в газовом состоянии значительно превышает их размеры. Отс Ода вытекают два следствия. Во-первых, суммарный объем частиц газа по сравнению с емкостью занимаемого газом сосуда очень мал. Косвенн )1м признаком этого служит хотя бы гот факт, что переход газа в жидкость обычно сопровождается более чем тысячекратным уменьшением объема. Во-вторых, си Ы взаимодействия между частицами газа очень незначительны. При этом кинетическая энергия (средняя) частиц, находящихся в непрерывном хаотическом движении, значительно болыле их средней потеицналыюй энергии — силы притяжения между ними недостаточны для того, чтобы удержать их друг около друга. [c.73]

Металлические пленки, получаемые испарением металла и последующей его конденсацией, также захватывают примеси из вакуума . Во время получения этих пленок за счет испарения металла достигается очень высокий вакуум. После этого происходит загрязнение пленки следами газов, выделяющихся из различных частей прибора. Однако благодаря весьма большой величине поверхности пленки могут сохраняться в чистом состоянии значительно дольше, чем нити. Многие пленки, по-видимому, имеют еще и то преимущество, что их поверхность образована преимущественно одной кристаллографической плоскостью. При этом методе приготовления металлических поверхностей создаются необычные условия для процесса кристаллизации [11], и поэтому возможно, что образующаяся кристаллическая грань отличается от граней, возникающих при получении исследуемого металла другими методами. Использование пленок имеет, однако, один недостаток. Вследствие исключительно большой величины поверхности пленок на единицу веса металла [262] они обладают высокой поверхностной энергией. Средняя толщина первичных слоев, из которых состоит вся пленка, очень мала, и поэтому пленки по своим электрическим свойствам отличаются от обычных металлов [263], Во многих случаях у пленок наблюдается некоторое увеличение параметров решетки, достигающее 1—2% [264]. Лишь после сильного спекания их структура приближается к более нормальному состоянию металла. Согласно наблюдениям Миньоле [259], у пленки работа выхода в процессе спекания возрастает, приближаясь к величине, характерной для нормального металла. Вполне возможно, что во время процесса спекания происходит захват примесей. На получение пленок с сильно развитой поверхностью, а следовательно, с предельно открытой структурой большое влияние оказывает скорость испарения и конденсации металла. Пленки вольфрама по своим свойствам несколько более приближаются к нормальным металлам, чем не подвергнутые спеканию никелевые пленки. [c.142]

Образование скоплений приведет к локальному росту АР и Аф . Однако в силу аддитивности запасенной энергии средняя по всему объему металла величина деформационного сдвига Афобр не изменится (запасенная энергия нечувствительна к распределению дислокаций [48 J) и останется равной [c.65]

Согласно теории движения несжимаемой вязкой жидкости Рейнольдса движение в потоке делят на три вида среднее молярное, относительное (пульсационное) молярное и тепловое. Между этими видами движения устанавливается энергетическая связь, заключающаяся в том, что энергия среднего движения может переходить в энергию относительного даижения, а последняя — в энергию теплового движения. При этом, если в данный момент количество энергии, передаваемой относительному движению средним молярным двил<бБием, больше, чем диссипация этой энергии, то кинетическая энергия относительного движения, а следовательно, и пульсации, а также степень турбулентности будут возрастать, а если это количество передаваемой энергии меньше, то уменьшаться. [c.16]

Чаще всего применяют агитационное В. Его проводят в реакторах с мех. (с помощью мешалок), пневматич. (путем подачи воздуха, острого пара или др. газов) или комбиниров. перемешиванием. Важное значение имеет размер частиц твердого в-ва и его концентрация в системе. Увеличение степени измельчения до определенного предела повышает скорость процесса и конечную степень извлечения благодаря росту пов-сти контакта фаз и большей доступности заблокированных пустой породой включений растворяемого минерала. Однако слишком тонкий помол приводит к повышению вязкости смеси, резко усложняет послед, разделение фаз и требует большого расхода энергии. Средний размер частиц при В. редко бывает менее 50-75 мкм. При понижении концентрации твердой фазы облегчается перемешивание, однако при этом повышается расход выщелачивающего реагента и затрудняется послед, фильтрация. При малом кол-ве жидкости система становится слишком вязкой и плотной. Обычно соотношение по массе жидкой и твердой фаз при В. составляет от 0,7 до. 6 (чаще всего 1-2) и зависит от состава выщелачиваемого материала, р-римости извлекаемого соед. и др. факторов. [c.446]

Влияние дальних взаимодействий на конформационно жесткие по средним взаимодействиям фрагменты сводится к их дополнительной стабилизации, а также к еще большему ограничению свободы боковых цепей и, возможно, незначительной корректировке формы основной цепи. У нуклеации фрагмента Arg -Pro энергия средних взаимодействий составляет —35 ккал/моль, а дальних - около -39 ккал/моль у Р11е -01п соответствующие величины равны -33 и -34 ккал/моль, а у А1а -01у —36 и [c.466]

Указанные основные ядерно-физические характеристики и характеристики сопровождающего распад рентгеновского излучения для радионуклидов, входящих в РФП, а также используемых в составе образцовых радиоактивных растворов и источников, применяемых для аттестации РФП, приведены в прилагаемой Таблице физических характеристик некоторых радионуклидов . При этом бета-излучение характеризуется граничной энергией, средней энергией и интенсизностью, моно-энергетические излучения — энергией и интенсивностью отдельных линий. Интенсивность каждого компонента излучения выражена числом частиц или фотонов, приходящихся на 100 актов распада. [c.59]

Если бы все адсорбционные центры были энергетически равноценны С гомотактическая" поверхность), то энергетическая компонента активности сорбента не изменялась бы при варьировании содержания влаги, поскольку в первом приближении предполагается, что энергия поверхности не зависит от величины поверхности. Однако на самом деле при дезактивации очень активных (дегидратированных) адсорбентов средняя энергия поверхности на единицу поверхности сначала уменьшается и затем стабилизируется при покрытии 20-50% поверхности молекулами воды. Имеется вполне правдоподобное объяснение этого факта. Молекулы воды, постепенно адсорбируясь на поверхности, дезактивируют в первую очередь поверхностные центры с самой высокой энергией. Средняя энергия поверхности оставшихся центров постепенно снижается. По мере дальнейшей адсорбции молекул воды будут "исчезать" центры с более высокой энергией, а оставшиеся центры будут характеризоваться близкими энергиями. Таким образом, поверхность становится энергетически однородной. По мере дальнейшей адсорбции воды снижается только величина поверхности, но не ее средняя энергия. Уравнение (62) отражает влняние на хроматографический процесс двух параметров активности и [c.316]

Ущерб, причиняемый коррозией, может быть разделен на две категории. Первая — прямые потери затраты при ремонте оборудования, замене поврежденных элементов и т. п. вторая — косвенные потери, связанные с простоем ремонтируемого и сопряженного с ним оборудования, ухудшением качества вьшускаемой продукции в результате ее загрязнения, увеличением расхода топлива, материалов, энергии. Средние ежегодные потери, связанные с коррозионными повреждениями оборудования, для промышленно развитых стран достигают 3-10 % валового продукта. Влияние коррозионных повреждений на надежность и безопасную эксплуатацию оборудования можно проиллюстрировать следующим примером. По данным фирмы Du Pont (США) в 247 случаях выхода из строя оборудования этой фирмы из 313, или 79 % аварий, произошли по причине коррозионных повреждений. При этом на долю общей коррозии пришлось 31,5% случаев, на коррозионное растрескивание (стресс-коррозию) — 21,6 % [c.48]

Уильямс - составил обзор производственной практики получения перхлоратов. Электролизу подвергались нейтральные или кислые растворы, содержащие 600—700 г л ЫаСЮд материалом для анодов служила платина, а для катодов—сталь. Температура в начале процесса была 30 °С, затем постепенно повышалась до 45—50 °С. По данным Уильямса, выход по току резко не снижался рплоть до 60 °С. При высоких температурах проявлялись преимущества подкисления раствора и достигались лучшие выходы по энергии средний показатель—3,5, при 42 °С—3,4, при 59 °С—3,0 (данные Уильямса). Каждой температуре соответствовала определенная равновесная концентрация образующегося при электролизе хлористого натрия (2—3 г л НаС1 при 30 °С и до 4,7 г л при 59 °С). Плотность тока сначала составляла 4000 — 5000 а/л1 , ав конце процесса снижалась до 3000 а>м-, напряжение возрастало [c.94]

Расход электроэнергии невелик и колеблется в зав1 имости от характера обрабатываемой эмульсии, размера установки, типа электродов и метода эксплоатации. При одном из последних обследований 47] расхода электроэнергии в Калифорнии фактические показания счётчиков 329 электродегидраторов показали исключительно низкий расход энергии Средняя стоимость.электроэнергии составляет приблизительно 0,1 цента на баррель дегидрированной нефти. Средний расход электроэнергии для проточных и периодических установок, по данным обследования, выражается а следующих цифрах [c.129]

При неунругих столкновениях кинетическая энергия а-частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую частица проходит. Эти потери энергии называются ионизационными. Для а-частиц нерелятивистских энергий средняя потеря энергии на ионизацию и возбуждение атомов на единице пути в простом веществе (абсолютная тормозная [c.13]

Таким образом, абсолютная температура Т идеального газа есть мера кинетической энергии его молекул и прямо пропорциональна этой энергии. Газы, находящиеся при одинаковой температуре, обладают одинаковой средней кинетической энергией молекул. Энергия (средняя) поступательного движения молекул [c.49]

При ионном осаждении прочность сцепления покрытия с основой очень высока (более 35 кгс/мм ). Хорошей адгези способствует высокая энергия ионов металла, бомбардирующих поверхность металла. Между покрытием и поверхностью образуется переходная область переменного состава не в результате обычной диффузии, а вследствие проникновения в глубь металла ионов с высокой кинетической энергией. Средняя глубина проникновения ионов для большинства кристаллов составляет 1—15 нм/кэВ. [c.127]

Выберем в качестве естественной меры для среднего расстояния между обеими полосами величину < Де >, равную расстоянию между средними уровнями обеих полос < е > п < > ( Ае ) = < 8 > — < >. (Напомним, что энергия среднего уровня определяется как среднее арифметическое из энергий всех отдельных уровней данной полосы.) Согласно формулам (2.65), (2.66),. зпаченпя эпергии средних уровней < е >, < > равны средним значениям гампльтопиана кристалла Я на соответствующих эквивалентных орбиталях. Отсюда для кристал.лов тина алма.за имеем [c.127]

На рис. 3 изображена зависимость между числом р>-частиц, энергия которых лежит в небольшом интервале, и их энергией для двух изотопов (S 5 и Fe ), т. е. так называемые кривые распределения -спектра. Как видно, испускаемые радиоактивным элементом -частицы обладают самыми различными значениями энергии, лежащими в широком интервале. Приводимые в таблицах и ссылках значения энергии -частиц представляют собой обычно их максимальные энергии. Средняя энергия -частиц, излучаемых данным изотопом, составляет приблизительно /з максимальной энергии. Более точные значения средней энергии для отдельных элементов были определены Маринелли [5] посредством [c.15]

Значение одночастичной энергии — среднее от Н . Так как опера-гор действует на координаты одного электрона, например первого электрона, получаем следующие интегралы, входящие в формулу для эдночастичной энергии. [c.173]