Теплопередача в гелии

На ф г. 24 приведены результаты измерения теплопередачи в гелии. Изме-т [c.92]

Перенос тепла движущейся нормальной частью жидкости представляет собой механизм теплопередачи в гелии II. Он имеет, таким образом, своеобразный конвективный характер и принципиально отличен от обычной теплопроводности. Всякая разность температур в гелии II немедленно приводит к возникновению в нем внутренних движений нормальной и сверхтекучей частей друг через друга при этом реального макроскопического течения, сопровождающегося переносом массы, в жидкости может и не быть. [c.404]

Фактически, однако, вплоть до самых низких температур теплопередача в твердом теле чрезвычайно медленна по сравнению с теплопередачей в гелии II, и эффекты, обусловленные теплопроводностью твердого тела, оказываются очень малыми. В этих случаях можно положить х равным нулю, и граничные условия приобретут тогда вид [c.412]

Поскольку теплопередача в гелии II осуществляется посредством потока тепловых возбуждений, нет ничего удивительного в том, что всякое нарушение режима такого потока должно повлечь за собой уменьшение теплопередачи. Таким образом, становится вполне понятным влияние па теплопередачу таких факторов, как пульсация давления, перемешивание, перетекание вдоль капилляра и т. д. В тех случаях, когда теплопередача уже нарушена применением больших нагрузок (см. об этом явлении в 5 и 8 настоящей главы), дальнейшее воздействие на нее одним из механических факторов, например, перетеканием (ср. фиг. 214), в значительной степени теряет свою эффективность. [c.443]

В таких случаях наблюдение ведется обычно в стационарных условиях, когда разность уровней жидкости по одну и другую сторону щели остается неизменной. В этих условиях вычислить критическую скорость по расходу жидкости оказывается невозможным, и ее приходится определять по расходу тепла. Действительно, благодаря своеобразному механизму теплопередачи в гелии II средняя скорость нормальной компоненты при некоторой заданной температуре целиком определяется подводимой удельной мощностью и удельным теплосодержанием [c.469]

Основные результаты многочисленных исследований процесса теплопередачи в гелии II (см. 3 гл. VI) могут быть сформулированы следующим образом ноток тепла пропорционален корню кубичному из разности температур при неизменной разности температур поток тепла как функция температуры проходит через максимум, лежащий вблизи 1,9°К для капилляров диаметром в несколько долей миллиметра поток тепла пропорционален поперечному сечению и обратно пропорционален длине поток тепла пропорционален эффекту фонтанирования независимо от значения приложенной разности температур. [c.472]

Из изложенного явствует, что вопрос о теплопередаче в гелии II является весьма запутанным, а экспериментально наблюденные факты зачастую противоречат друг другу. [c.472]

НИЯ ЭТОГО максимума на шкале температур, то оно зависит от многих факторов и, повидимому, не является характерным для процесса теплопередачи в гелии II. [c.490]

Теплопередача в гелии II, двигающемся в вапияляре. Зависимость теплопередачи от нагрузки [5] несомненно подтверждает гипотезу Капицы о том, что теплопроводность Не II не является истинной, а связана с его высокой текучестью и, следовательно, с возможностью возникновения в нем своеобразных конвекционных потоков. Влияя на режим этих потоков, можно тем самым влиять и на величину теплопроводности. [c.430]

Таким образом, изучение термомеханического эффекта в стационарных условиях самым непосредственным образом связано с изучением теплопередачи в гелии II, Заполняющем узкие йЦели. В таком аспекте термомеханический эффект будет рассмотрен в 6. [c.464]

Итак, сравнение данных опыта и теории приводит к важному заключению о том, что для данного типа щелей процесс теплопередачи в гелии II количественно правильно описывается теорией Ландау, если только режим теплопередачи является докрити-ческим>. Следует заметить, что наличие максимума на кривой поток тепла—абсолютная температура уже свидетельствует о переходе через критическую скорость. Что же касается положе- [c.489]

Распределение температуры вблизи тепло рас свивающей но-верхноети. Как было сказано в 1, теплопередача в гелии II, заполняющем капилляры, столь велика, что при малых нагрузках во многих случаях вообще не удается обнаружить перепада температуры по концам капилляра, так как он лежит за пределами точности эклеримента. Опыты, описанные в 1 и 5 настоящей главы, устанавливая характер теплопередачи в гелии II, однако, ничего не говорят о распределении температуры вблизи теплорассеивающей поверхности. [c.497]

Перенос теплоты движущейся нормальной частью жидкости представляет собой механизм теплопередачи в гелии-П. Он имеет, таким образом, своеобразный конвекционный характер н принципиальноотличен от обычной теплопроводности (так, он Зависит от температурного градиента и геометрической формы). От нагретой стороны идет поток нормальной части, переносящий теплоту, а навстречу ему — поток сверхтекучей части, так что макроскопического реального течения в гелии нет. Как установлено П. Л. Капицей, такой механизм обусловливает очень большие теплопроводности— в тысячи раз большие, чем теплопроводность меди или серебра. Это свойство объясняет визуально наблюдаемый переход гелия-1 в гелий-П поверхность кипящей жидкости при достижении Я-точкн становится внезапно совершенно спокойной. Это связано с тем, что вследствие очень быстрого отвода теплоты от стенок сосуда благодаря большой теплопроводности гелия-П иа них не образуются пузыри пара и гелий-П испаряется только со своей открытой поверхности. Передача теплоты (фононов) от твердой стенки тела к жидкому гелию-4 и гелию-3 или обратно приводит к появлению скачка температуры АГ иа границе между твердым телом и гелием (так называемый температурный скачок Капицы) [246]. Этот скачок прямо пропорционален тепловому потоку Q и зависит от сорта металла АТ=ЯкЯ-Тепловое сопротивление называется сопротивлением Капицы Як н определяется [c.188]

В1-12 Капица П Л Исследование механизма теплопередачи в гелии II Ж экспер и теор физ , 1941, И, вып 1,1—31 В1-13 Капица П Л Теплоперенос и сверхтекучесть гелия-П Ж экспер и теор физики , 1941, 11, вып 6, 581—591 В1-14 Кикоин И К Теплопроводность твердого гелия Ж экспер и теор физ , 1938, 8, вып 7, 840—843 [c.365]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология